Скорость распространения воли

Скорость распространения воли на свободной поверхности жидкости определяется соотношением [c.204]

Отношение скоростей распространения воли искажения и волн расширения-сжатия зависит только от коэффициента Пуассона v [c.257]

Дифференциальный метод определения скорости распространения воля 137 [c.189]

На стр, 404 показано, что о есть скорость распространения волы вдоль стержня. [c.291]

СИИ, среде. Примером малых возмущений являются распространяющиеся в среде звуковые волны, состоящие из чередующихся сгущений и. разрежений, периодически возникающих в каждой точке среды, через которую проходит звуковая волна. Скорость распространения малых возмущений одинакова со скоростью распространения звуковых воли и называется скоростью звука. [c.86]

Решение. Скорость распространения ударной волы равна [c.70]

В первом приближении прочность через скорость распространения упругих воли и плотность выражается следующим образом [c.73]

Лампа обратной волны (ЛОВ) отличается от ЛБВ тем, что в ней существует обратная волиа, т. е. фазовая скорость Уф и скорость распространения энергии (групповая скорость Кгр) имеют различные направления. Электронный поток 6 возбуждает в замедляющей системе 3 (на рис. 7.17 это встречные штыри) волны прямую (Уэ н Уф имеют одно и то же направление), которая поглощается специальным поглотителем 7 на конце замедляющей системы, и обратную, которая усиливается за счет взаимодействия электронного потока с электромагнитным полем (Va Vrf) и выводится от начала замедляющей системы через вывод 5. В ЛОВ положительная обратная связь осуществляется через электронный поток вдоль всей лампы. Изменяя величину ускоряющего напряжения, можно менять частоту генерации в широких пределах. ЛОВ применяются в генераторах с электронной перестройкой. [c.345]

Состояние поверхности и скорость приложения внешней нагрузки должны незначительно влиять на развитие трещин во. второй зоне, обусловленное факторами, от которых зависит скорость распространения уже развитой трещины (модуль упруго- сти и плотность, определяющие скорость упругих воли податливость машины и образца, влияющие на кинетику изменения усилия структурные, пластические, тепловые и др.). [c.120]

Табл.1. Скорости распространения упругих воли и удельные волновые сопротивления некоторых материалов

При du/dX О фазовая скорость распространения волны зависит от длины волны. Эта зависимость называется дисперсией воли. [c.91]

Рассмотрим наиболее характерные особенности волновых процессов в системах неременной длины, вытекающие из точного решения задачи. Эти особенности являются общими в том смысле, что для линейных моделей они остаются справедливыми при произвольных законах движения границ Ijif), лишь бы их скорости оставались меньше скорости распространения воли [8, 3.15 . [c.108]

Общей чертой различных методов увеличения длины синхронизма является исходный принцип — скорости распространения воли на частотах ш и Ка в нелинейной среде должны быть одинаковы и, тем самым, исходное соотношение между фазами этих воли на границе среды не должно изменяться но мере распространения возбуждающей волны в среде. Волиы должны быть синфазны. Однако фазовый синхронизм волн на частотах ш и Ка осуществляется в газах и крргсталлах различным образом. [c.150]

На рис. 1.4 показана зависимость фазовой скорости распространения воли на поверхности жидкости от длшшг волны для воды согласно выражению (6.9). Из этого рисунка видно, что при Х=1,73 см имеет место минимум скорости поверхностных волн, являющихся смешанными гравитационно-капиллярными волнами.. [c.26]

В среде с диснерсионной характеристикой ш = ш к) создано начальное распределение поля вида f x) = A oskix + os/ 2 ), причем 1 1 21 ki,k2- Покажите, что поле в последующие моменты времени представляется в виде произведения двух синусоидальный волн медленно меняющейся амплитуды и быстро меняющегося заполнения. Пайдите длины волн и скорости распространения воли заполнения и огибающей. Выразите эти скорости через дисперсию со к). [c.25]

Анализ выражения (15 5) показывает нецелесообразность использования в схеме антенны бегущей волны индуктивных сопротивлений связи между вибраторами и собирательной линией, так как при такой связи фазовая скорость распространения волиы в собирательной линии почти во всем рабочем диапазоне антенны больше скорости света. Из двух других видов сопротивлений связи — емкостного и активного — предпочтительнее второй (предложенный Г. 3. Айзенбергом). Это вытекает из следующего. [c.318]

При определении коэффициента электромеханической связи у элементов иа ПАВ в первую очередь представляет интерес динамическое состояние. Упругое движение наблюдается лишь в тонком поверхностном слое подложки, вдоль которого распространяется ПАВ, что необходимо учитывать при рассмотрении соответствующих видов энергии. Коэффициент электромеханической связи, полученный в соответствии с формулой (1.40) с учетом этого положения, описывался бы сложным выражением, а его величина была бы функцией глубины среды. Поэтому по аналогии с объемными волнами коэффициент электромеханической связи для элемента на ПАВ определяется обычно как отношение изменения скорости распространения волиы в иепьезоэлектрической среде к скорости в пьезоэлектрике. [c.269]

Уравнение (17.15) является уравнением второй степени относительно Если задать паправ.ление N. то из уравнения (17.15) можно найти нормальную скорость и. Например, положим Nx= i, Му = Мг = 0, т. е. волна р ас-пространяется вдоль оси х, тогда из (17.14) имеем 01 = ау 02= аг. Знак минус означает распространение воли в отрицательном направлении оси х. Следовательно, в положительном направлении оси х распространяются две волны с различными скоростями. Таким образом, в общем случае каждому направлению распространения волны в кристалле, задаваемому вектором N, соответствуют два значения фазовой скорости, величины которых меняются в зависимости от направления. В соответствии с выбором соотнощения между главными диэлектрическими проницаемостями можно показать, что для любого направления [c.44]

Теория вращения Френеля. Интерпретация вращения плоскости поляризации была дана впервые Френелем, который показал, что это явление сводится к особому типу двойного лучепреломления. В основе рассуждений Френеля лежит гипотеза, согласно которой скорость распространения света в оптически активных веществах различна для воли, поляризованных по правому или левому кругу, т. е. Vпx фu aa В силу этого все оптически активные вещества можно разделить па правые (Ущ1> лсв) и левые ( Упр<Плсп) [c.73]

Однако это справедливо только в случае, когда слой жидкости, на поверхности которого возникают волны, достаточно глубок — не менее нескольких длин воли. Для тонких слоев жидкости скорость распространения волн зависит уже только от глубины слоя (она уменьшается с уменьшением глубины слоя) и не зависит от длины волны, т. е. дисперсия отсутствует. Поэтому наблюдать дисперсию волн на поверхности можно только в достаточно глубоких сосудах. Явление дисперсии можно наблюдать при возникновении короткого цуга волн на поверхности жидкости (например, при паде-камня в воду). В таком цуге содержатся вол-ны разной длины, и хорошо видно, как более тшшшштшт длинные волны опережают короткие, остающие-ся позади. [c.708]

Принцип Гюйгенса позволяет определять расно.тожение фронта волны в п<>слсдуюпдне. моменты вромепн, если известно расположение фронта в некоторый начальный момент, а также направление и скорость распространения волн. Пусть в момент t фронт волны занимает положение АВ (рис. 171). Примем каждую точку его за источник вторичных волн. Если среда однородна н изотропна, то вторичные, волны будут сфернческимп. Построим нз каждой точки фронта волновые поверхности вторичных волн, имеющие радиус r=-- At. Огибающая Л В этих элементарных волн и будет новым фронтом волны в момент t + At. При этом обратные вторичные вол ны (рис. 171 пунктир) не принимаются во внимание. [c.216]

Конвективные возмущения в дисперсной смеси несжимаемых фаз. Изучение устойчивости конвективных возмущений в общем случае, т. е. в случае ие только очень коротких к и длинных к ->-0) волн, представляется затруднительным. Учитывая, что в рассмотренных предельных случаях значения скоростей распространения конвективных воли и соответствующих коэффициентов затухания не зависят от скорости звука, исследуем влияние относительного движения фаз в исходном стационарном состоянии и влияние межфазной силы из-за присоединенных масс иа устойчивость конвективных возмущений и связанную с пей иегиперболичность системы (4.1.1) на примере более простой модели дисперсной среды с несжимаемыми фазами. [c.309]

ЛИНИИ ЗАДЕРЖКИ акустически е—устройства для задержки электрических сигналов на время от долей МКС до десятков мс, основанные на использовании относительно малой скорости распространения упругих воли. Л. з. наа. ультразвуковыми (УЛЗ) при работе на частотах (о волн от единиц до сотен МГц или гиперзвуковыми (ГЛЗ) приот 1 ГГц и выше. Л. 3. применяются в качестве устройств акусто-мектроники для обработки сигналов в разл. областях электронной техники (радиолокац, аппаратура, телевидение, устройства связи и др.). Известны также акус-тооптич. Л. 3., в к-рых для обнаружения сигнала на выходе Л, 3. используется взаимодействие упругих волы со световым пучком. [c.594]

Здесь — направляющие косинусы с — соответствующая скорость распространения. Два слагаемых, входящие в (10) и (11), описывают волиы, распространяющиеся в двух противоположных направлениях. Фуикции / и g определяют нз начальных условий. [c.257]

Максимальные скорости распространения трещины и пластической волиы в закаленных и отпущенных сталях [c.133]

Покажите, чтр о в формуле плоской волиы означает скорость распространения фазы колебания. Что назыв рт фазовой и групповой скоростями В каком случае обе скорости совпадают Выведите соотношение связи между групповой скоростью и фазовой скоростью. [c.389]

Кора континентов в 3—10 раз толще коры океана 15]. Толщина коры континентов различна на платформах (30—40 км) и в геосинклиналях (40—80 км). В зонах самых высоких гор Памира и Гималаев она достигает 70—80 км. Нижняя граница коры — граница Мо-хоровичича М — в этих областях образует корни гор. которые глубоко (на 30—40 км) по сравнению с платформенными равнинными районами внедряются в мантию. Кора океанов — тонкая, около 4—8 км. Граница РЛ залегает здесь на глубине 10—15 км. Разность глубин границы М на континентах и в океанах составляет 20— 50 км. Средняя плотность коры на континентах 2,7 — 2,8 г/сж , под океанами — 2,9 г/сж . Плотность верхней мантии 3,3—3,4 г/сж . Кора как бы плавает в более тяжелой мантии. На континентах поверхность мантии образует впадины, в океанах — огромные выступы. Земная кора континентов и океанов различается по значениям скоростей распространения упругих волн. Кора океанов не содержит слоев со скоростью распространения продольных воли - Ъкмкек, характерных для коры континентов. [c.992]

Так как теперь не возникает никаких сомнений в правильности такого объяснения и поскольку непосредственное определеш1е представляет значительные затруднения, то формула (13) часто используется для решения обратной задачи для вычисления значения для различных газов по измеренным скоростям распространения звуковых воли [c.209]

Напомним, что по смыслу полученного решения (Х.65) входящая в него через параметр у скорость с различна лля разных компонент смещгнья компоненте И/ соответствует скорость С/, а сдвиговой компоненте iit — скорость В объеме твердого тела эти компоненты могут распространяться независимо друг от друга с соответствующими скоростями, т. е. объемные волиы могут быть и чисто продольными, и чисто сдвиговыми, в поверхностной л<е волне, благодаря наличию свободной грани[],ы, смещение и всегда смешанное в нем присутствуют различные компоненты, которые, вообще говоря, теряют смысл продольных и поперечных . Соответствующий расчет с использованием граничных условий показывает, что траектория смещения частиц в поверхностной волне представляет собой эллипс, большая ось которого перпендикулярна поверхности, а малая — параллельна поверхности и ориентирована в направлении распространения поверхностной волны, т. е. в данном случае — вдоль оси //. Соотношение между осями зависит от отношения между скоростями i/ , т. е. от коэффициента Пуассона, и при значении Vo 0.3 оно составляет для частиц на поверхности (л = 0) величину -- 1,5. Скорость распространения поверх- [c.230]

Смотреть страницы где упоминается термин Скорость распространения воли : [c.134] [c.444] [c.420] [c.298] [c.88] [c.265] [c.133] [c.74] [c.81] [c.205] [c.308] [c.34] [c.477] [c.329] [c.149] [c.547] [c.13] [c.171] [c.356] [c.415] [c.216]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...