Скорость звука в жидкостях

Таблица 7.6. Скорость звука в жидкостях при 20°С

Более сильным оказывается допущение о несжимаемости жидкости. Согласно (6.11) при R О скорость границы пузыря стремится к бесконечности. Когда эта скорость становится соизмеримой со скоростью звука в жидкости (для воды это примерно 1500 м/с), уравнение неразрывности несжимаемой жидкости, использованное при выводе формулы (6.1), становится неточным. Анализ процесса схлопывания с учетом сжимаемости жидкости показывает, что при изменении z от 1,0 до -0,01 сохраняются закономерности, следующие из решения Рэлея, т.е. справедливы уравнения (6.12), (6.16), (6.17). При дальнейшем схлопывании сжимаемость жидкости несколько сглаживает пики экстремального давления. Однако, как следует из табл. 6.1, при z = 0,01 экстремальные перепады давления уже достигают гигантских значений. [c.245]

Если скорость звука в жидкости достаточно велика и можно пренебречь ее сжимаемостью [c.107]

Движение стенки пузырька определяется в основном тремя факторами инерционными, тепловыми и диффузионными эффектами. Так как эти факторы не всегда равноценны, то, рассматривая только превалирующие, можно значительно упростить решение задачи. Если инерционный эффект оказывается основным определяющим фактором движения пузырька (как, например, при быстром смыкании пузырька пара), то можно пренебречь тепловыми и диффузионными эффектами. В этом случае скорость стенки пузырька иногда может превышать скорость звука, и жидкость нужно рассматривать как сжимаемую. Если преобладают тепловые и диффузионные эффекты, то скорость стенки обычно мала по сравнению со скоростью звука в жидкости. В этом случае сжимаемостью жидкости можно пренебречь. [c.19]

В тех случаях, когда скорость движения стенки пузырька (особенно парового) приближается к скорости звука в жидкости, полученные выше решения будут неточными, так как влияние сжимаемости может оказаться весьма существенным и тогда необходимо решать полные уравнения (1.2.1)—(1.2.3). [c.35]

При использовании в качестве первой среды вместо жидкости воздуха рабочую частоту следует уменьшать в y t -Q раз (Сж и Си — скорости звука в жидкости и в воздухе соответственно). Это благоприятствует применению воздуха, так как с уменьшением частоты затухание УЗК в нем снижается. [c.286]

P — удельная плотность жидкости k = ale — волновое число — круговая частота с — скорость звука в жидкости Кт — т-й корень уравнения J g y mi )r=r — функция Бесселя порядка п (н = 0,1) Тт = [c.88]

Таким образом, для расчета повышения давления при гидравлическом ударе необходимо знать режимные факторы (шо и ау), размеры трубопровода й и б), модуль упругости материала трубопровода и такие физические свойства, как плотность жидкости и скорость звука в жидкости. [c.48]

В соответствии с уравнением (18-5) удельный расход несжимаемой жидкости никогда не достигает максимума. Поэтому скорость звука в несжимаемой жидкости должна быть бесконечной. Но так как чистая жидкая фаза фактически не является несжимаемой, то и скорость звука в жидкости является конечной. Однако она очень велика и равна скорости, достигаемой струей, при максимальном удельном расходе жидкости. [c.173]

Синусоидальный характер пульсаций при этих определенных частотах указывает на их акустическую природу. Если какой-то элемент контура действует как резонатор, то в этом случае основная частота пульсации зависит от скорости звука в жидкости, заполняющей резонирующий элемент, и характеристической длины волны резонатора согласно уравнению [c.357]

В i были выведены уравнения малых колебаний и характеристическое уравнение регулятора с демпфером, В настоящем параграфе будет исследовано влияние ряда факторов (скорости звука в жидкости, текущей по трубе, длины трубы, постоянной демпфера и режима работы регулятора) на устойчивость регулятора с демпфером и рассмотрен вопрос о подвижности н вынужденных колебаниях под действием возмущающей периодической силы. [c.189]

Из формулы (5-34) видно, что 1о1 — величина малая ( о/<С1), ибо Со — скорость звука в жидкости, поэтому можно разложить гиперболические синусы и косинусы в ряды и отбросить все члены, кроме первых, тогда получим приближенное выражение [c.191]

Поэтому определить объемный модуль упругости в этом случае по формуле (68) невозможно. Следует воспользоваться формулой, определяющей скорость звука в упругой среде. Как известно, скорость звука в жидкости определяется зависимостью [c.296]

Скорость звука в жидкостях [c.204]

Связь между скоростями звука в жидкости и паре на линии насыщения (со стороны однофазной области) запишется как [c.81]

Величина / есть скорость звука в жидкости или иначе — Ро [c.28]

Статический модуль упругости характеризует сопротивление жидкости достаточно медленным объемным деформациям. В литературе высказываются соображения о необходимости учета динамического (адиабатического) модуля упругости жидкости при анализе быстропротекающих динамических процессов. Величина динамического модуля упругости определяется путем измерения скорости звука в жидкости [53]. [c.13]

Акустический модуль объемной упругости, оцениваемый по распространению звука, определяют как произведение плотности жидкости и квадрата скорости звука в жидкости. Этот метод применяется в изоэнтропийных условиях. Определение производится при установившейся температуре, которая должна быть зафиксирована. Для расчета пользуются уравнением [c.114]

Скорость звука в жидкостях уменьшается с повышением температуры (за исключением воды) [c.37]

Скорость звука в жидкостях и маслах и температурный коэффициент при различной температуре [c.37]

Упругость и плотность капельной жидкости почти не меняются с изменением давления, и поэтому скорость распространения ударной волны не зависит от ее интенсивности, т. е. равна скорости звука в жидкости. Напомним, что в газе скорость ударной волны зависит от степени сжатия, и ударная волна движется со сверхзвуковой скоростью. [c.207]

Рассмотрим теперь задачу определения скорости звука в жидкости с пузырьками пара. Положим, что пар и жидкость находятся в фазовом равновесии. Запишем уравнение теплового баланса [c.213]

При больших объемных концентрациях паровой фазы Ф1 скорость звука резко уменьшается по сравнению со скоростью звука в паре Ai. С уменьшением q),i скорость звука в смеси приближается к скорости звука в жидкости 2- [c.331]

При рассмотрении низших частот колебаний поток жидкости в трубе принимают одномерным и сжимаемым. Упругость стенок трубы учитывают введением эквивалентного модуля сжатия жидкости или эквивалентной скорости звука в жидкости, как это предложено Н. Е. Жуковским, [c.503]

Эквивалентная скорость звука в жидкости в [c.353]

Выразим скорость звука в смеси через скорости звука в жидкости и газе [c.64]

Согласно формуле (117) скорость звука в смеси в большой степени зависит от объемной концентрации газа. Смесь, состоящая из почти не сжимаемой жидкости с относительно большой плотностью и сжимаемого газа, имеет повышенную сжимаемость, поэтому звуковая скорость в ней ниже, чем в газе в широком диапазоне изменения концентрации газа. При фз = О п 1 она соответственно равна скорости звука в жидкости и газе. Минимальное ее значение равно [c.64]

Скорость звука в жидкости с ничтожным количеством пара согласно (123) значительно ниже скорости звука в жидкости. Максимальное ее значение в паре с малой влажностью почти совпадает со скоростью в сухом паре. Например, для смеси пар — вода при давлении 10 бар и фз, близком к нулю [c.65]

Если считать трубу абсолютно жесткой, то скорость распространения ударной волны совпадет со скоростью звука в жидкости (см, (14.37)). [c.120]

При учете сжимаемости жидкости появится новое число подобия число Маха М=У/а, где скорость звука в жидкости. Это число подобия тоже войдет в критериальную зависимосгь типа (46). [c.581]

Кроме того, существенным недостатком всех существующих моделей для анализа динамических свойств газожидкостной смеси при рассмотрении в ней ударных волн является допущение о несжимаемости несущей фазы. При обосновании этого допущения исходят из следующих оценок. Считается допущение оправданным, если объемная доля пузырьков в смеси Р много больше объемной доли сжимаемой части жидкости /3(,. Эту последнюю в [35] определяют из соотношения для изотермической скорости звука в жидкости /3 = Ро/Рж ж- ри нормальных условиях величина j3(, 10 ". На этом основании при объемном содержании пузырьков /3 > 0,01 допущение о несжимаемости считается оррав-данным. Однако при давлениях Ро > Ю МПа, что имеет место в реакторном контуре атомных энергоустановок, по той же оценке 3 > 0,01. Кроме того, при рассмотрении умеренной ударной волны, в которой Pi/Po 10. по той же оценке (3 , во фронте волны на порядок увеличи-ваетсятг /3 из-за сжатия пузырей примерно на порядок уменьшается, тогда Р 10" . В действительности, как будет показано в следующей главе, с увеличением температуры и давления жидкости объемная доля сжимаемой части жидкости существенно возрастает. Так, при р = 15 МПа и t = 300 "С величина /3 = 0,1. Ограниченность возможности анализа закономерности распространения ударных волн в жидкости с помощью модели, предполагающей отсутствие сжимаемости, стала очевидной при рассмотрении парожидкостных смесей и газожидкостных смесей, содержащих в пузырьках растворимый газ. В [8] описаны результаты экспериментов по распространению ударной волны в воде, содержащей пу-зырькиС02. На рис. 2.9 показано изменение давления во фронте волны и скорости ее распространения по мере перемещения фронта по ударной трубе от верхнего к нижнему ее концу, а на рис. 2.10— относитель- [c.46]

Для нашего конкретного случая величина ga=gJ2 весьма мала по сравнению с единицей, ибо со — скорость звука в жидкости — величина большая. [c.189]

Макс. скорость схлопывания развивается в фазе, близкой к фазе мин. значения радиуса пузырька, и может стать весьма большой (сравнимой со скоростью звука в жидкости). Вследствие потери устойчивости формы пузырька его схлопывание может происходить несимметричным образом, вызывая образование кумулятивной струи жидкости, радиус к рой близок к мин. радиусу пузырька, а скорость — к скорости его схлопывания. При схлопывании пузырька в жидкость излучаются кратковременные (длительностью 10- с) импульсы давления до 100 МПа и более. Форма им пульса схематически изображена на рис. 1. Пиковое знатение давления на расстоянии г от пузырька, вы- [c.228]

Ниже испольэуются следующие обозначения v — характерная скорость м — характерная частота колебаний I — характерный размер е < 1 — безразмерная амплитуда колебаний а — скорость звука в жидкости v — кинематический коэффициент вязкости а — коэффициент поверхностного натяжения / — модуль вектора ускорения, связанного с полем массовых сил невозмущенного движения (в частном случае / = g, где g — ускорение свободного падения на поверхности Земли). Возможность пренебречь сжимаемостью жидкости связана с малостью числа [c.62]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...