Коэффициент вихревой диффузии

Характеризует отношение распределения концентраций в потоке за счет конвекции к распределению концентраций за счет вихревой диффузии ( д — коэффициент вихревой диффузии) [c.40]

Как показано в работе [32], весьма удобно теоретическое описание турбулентного движения при помощи уравнений Лагранжа. При этом коэффициент вихревой (турбулентной) диффузии может быть введен по аналогии с теорией броуновского движения согласно формуле [c.98]

D Постоянная в теории взаимодействия, см. (6.38) d] Коэффициент термодиффузии компонента i D j Коэффициент бинарной диффузии Dj-(s, у) Коэффициент турбулентной (вихревой) диффу-зии, см. (7.23) [c.422]

Если в поле турбулентного потока имеется местная неоднородность (тепловая, оптическая, химическая или механическая), турбулентные пульсации приводят к распространению ее по все увеличивающемуся объему потока. Это перераспределение, или турбулентная диффузия, существенно отличается от обычной диффузии, вызванной молекулярным перемешиванием. Механизм последнего явления довольно хорошо известен, поскольку оно составляет важную часть кинетической теории газов, но это очень мало помогает в вопросе изучения макроскопической диффузии турбулентности. Как будет показано в части Д, идея аналогичности вихревой и молекулярной вязкости имеет серьезные недостатки во многих случаях, и для более удовлетворительного решения следует выбирать модель, основанную на статистической механике. Таким образом, методы статистики должны быть применены к турбулентной диффузии так, чтобы влияние состояния потока можно было добавить к действию молекулярного перемешивания. Парадоксально, что этот процесс приводит к коэффициенту диффузии, тесно связанному с вихревой (виртуальной) вязкостью. [c.270]

З.З.6.1. Путь перемешивания. Подход, основанный иа использовании понятия пути перемешивания, введенного Прандтлем, используется наиболее широко. Осно1Вная идея этого подхода заключается в том, что члены, описывающие напряжения в уравнении Навье—Стокса, могут быть преобразованы к виду членов, описывающих ламинарное сдвиговое напряжение, путем введения кинематичеокого коэффициента турбулентной вязкости или коэффициента вихревой диффузии (турбулентного обмена) е . При этом выражения для сдвигового напряжения и теплового потока принимают обычный вид [c.90]

Формулы (21, 22) известны как формулы Прандтля для определения касательных напряжений и турбулентной вязкости. Эти формулы дают существенные расхождения е экспериментом в тех случаях, когда dUjdy = 0. В таких точках коэффициент вихревой диффузии для импульса равен нулю, хотя в действительности он отличен от нуля и имеет конечное значение. В связи с этим Пранд-шь откорректировал зависимость (21) hyp6 — pi dUxldy) - i id uj [c.26]

Распространение завихренности или, что то же самое, диффузия вихря, в условиях турбулентного движения несжимаемой вязкой жидкости представляет собой достаточно трудную задачу, вследствие чего естественно начать рассмотрение с одномерного случая. Известная задача о диф( )узии прямолинейной вихревой нити в потоке несжимаемой жидкости не является при турбулентном движении жидкости одномерной из-за зависимости коэффициента турбулентной вязкости 1 от расстояния от стенки, вследствие чего приходится ограничиться рассмотрением диффузии вихря в обтекающем бесконечную пластину турбулентном потоке. [c.646]

Величины эффективных коэффициентов вязкости 1 эфф и теплопроводности Хэфф в уравнениях (1.8), (1.15), (1.10), (1.16) учитьшают все механизмы обмена в пучке витых труб турбулентную диффузию, конвективный перенос, обусловленный вихревым движением в ячейках пучка, и организованный перенос по винтовым каналам труб. Величины г эфф и Хэфф выражаются через эффективный коэффициент диффузии В(, принимая, что турбулентные числа Льюиса и Прандтля равны единице [c.17]

Размывание полос на хроматографических колонках обусловлено вихревой и молекулярной диффузиями, а также сопротивлением массоиередаче. При формализованном описании инженерных аспектов хроматографического разделения обычно вводят коэффициент разделения пробы [c.161]

Заключение. Предложенная модель описьшает зарождение и диффузию вихря в газе. При определенных условиях на начальном участке внутри вихря образуется вакуумное ядро, при заполнении которого газом происходит его торможение и уменьшение полной энергии. Дальше вниз по потоку действие вязкости приводит к постепенному расширению вихря. Если за характерный размер вихря принимается расстояние от оси, на котором угол поворота вектора скорости максимален, то далеко вниз по потоку закон расширения вихря будет носить универсальный характер. Численное моделирование диффузии вихря качественно согласуется с экспериментальными данными. Однако значительное изменение давления торможения на оси по мере удаления от генератора вихря, а также малое изменение температуры торможения в поперечном сечении, наблюдаемые в эксперименте, указывают на наличие диффузии, существенно большей молекулярной. Это может быть связано с высоким уровнем вихревых и акустических пульсаций в рабочей части аэродинамической трубы. Простейший способ учесть эти пульсации - ввести в уравнения диффузии вихря эффективный коэффициент турбулентной вязкости с помощью модели турбулентности. [c.117]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...