Линия нулевой предельная)

Нулевая линия в предельном состоянии всегда пересекает поперечное сечение, тогда как в упругой стадии работы, при большой величине N, нулевая линия может оказаться за пределами сечения. [c.568]

На диаграмме предельных напряжений размах напряжения может быть измерен как вертикальный отрезок между верхней и нижней наклонными линиями диаграммы. Например, в крайнем левом конце диаграммы диапазон изменения напряжения соответствует симметричному циклу изменения от сжимающего напряжения до численно равного ему растягивающего напряжения. В крайнем правом конце диаграммы линия максимального напряжения пересекает линию минимального напряжения на уровне предела прочности при растяжении, и диапазон изменения напряжения равен нулю. В некоторой промежуточной точке линия минимального напряжения пересекает ось абсцисс, т. е. линию нулевого напряжения, определяя этим положение пульсирующего цикла, при котором напряжение изменяется от нуля до максимального напряжения растяжения, значение которого может быть непосредственно отсчитано на оси ординат в точке пересечения ее линией максимального напряжения. Если не указано число циклов нагружения, к которому отнесена диаграмма предельных напряжений, то диаграмма обычно соответствует пределу выносливости, как, например, в случае, показанном на рис. 3.6. [c.34]

В стандартных таблицах допусков и посадок установлены предельные отклонения для отверстий и валов, которые выбираются конструктором и указываются на чертежах наряду с номинальным размером. По этим данным при необходимости могут быть определены предельные размеры и допуски деталей, а также предельные зазоры или натяги и допуск посадки. Для облегчения расчетов рекомендуется предварительно составить схему расположения полей допусков отверстия и вала, отложив от нулевой линии заданные предельные отклонения соединяемых деталей. В примерах 1—6 дан расчет характеристик посадок методом максимума—минимума, в примерах 7 и 8 — вероятностным методом. [c.23]

Эги результаты пе зависят от [i, так как для предотвращения скольжения достаточно, чтобы ударное трение было меньше своей предельной величины. Если ц < 2/. tg а, то прямая линия F = [iR пересекает линию наибольшего сжатия СВ в некоторой точке Я до своего пересечения с линией нулевого скольжения. Поэтому ударное трение здесь не может предотвратить скольжение. Момент наибольшего сжатия представлен точкой Я с координатами [c.176]

В силу асимптотически малых значений поперечного трения масштаб изображения вытянут по переменной г,. Вблизи линии нулевого продольного трения дг, = дг предельные линии тока содержат точки перегиба. Отметим заметное сгущение линий тока в левой части фиг. 4, что в определенном смысле означает линию стекания или, скорее, ее формирование. Аналог же линии растекания в правой части усмотреть трудно. [c.104]

На рис. 4.4, а предельные отклонения отложены от нулевой линии численные значения их вполне определяют величину и положение поля допуска относительно этой же линии. Это обстоятельство позволяет применять более простой способ графического изображения полей допусков — через одни отклонения (рис. 4.4, б). На таких упрощенных схемах не указывают номинальные и предельные размеры, причем положение нулевых линий всегда соответствует концу вектора номинального размера, который условно направляют снизу вверх. Благодаря этому упрощенные схемы можно вычерчивать в масштабе они получаются более наглядными, простыми и компактными, чем схемы на рис. 4.4, а. [c.43]

Вторые предельные отклонения — неосновные отклонения вычисляют по формулам (4.9), (4.10), полагая известными основные отклонения и допуски. Для валов и отверстий, расположенных ниже нулевой линии, искомыми являются нижние отклонения [c.59]

Как располагаются поля допусков на изготовление предельных калибров относительно нулевых линий Чем объясняется принятое расположение этих полей допусков [c.59]

Является предельной односторонней системой — каждый размер задается предельными отклонениями, а поле допуска основной детали расположено по одну сторону нулевой линии. [c.377]

У валов с отклонениями и отверстий с отклонениями (не имеющих основного отклонения) оба предельных отклонения определяют исходя только из допуска IT соответствующего квалитета. Для js и Js поле допуска симметрично относительно нулевой линии. [c.207]

Характеристикой расположения поля допуска являются знаки и числовые значения основного отклонения — того из двух предельных отклонений размера (верхнего или нижнего), которое находится ближе к нулевой линии. Расположение основного отклонения обозначается латинской буквой или сочетанием из двух букв строчными от а до гс — для валов и прописными от А до Z —для отверстий (рис. 8.5). Каждому из основных [c.91]

Для определения отклонений оси рельса от прямой используют теодолит, который центрируют по горизонтальной шкале прибора. В другом конце рельса устанавливают второй прибор и на нулевой штрих его вертикальной шкалы наводят вертикальную нить сетки теодолита. Затем прибор последовательно устанавливают в контролируемых точках, и по шкале экрана определяют отклонения оси рельса от прямой линии и взаимное смещение осей рельса и балки. Предельная длина контролируемого участка 70 м. [c.126]

Наконец, следует сделать заключение о раскрытии в конце трещины. Ясно, что для реальных материалов в результате пластического течения раскрытие больше нуля и может считаться как постоянной материала, так и величиной, зависящей от внешней нагрузки. Причем рассчитанные примеры показали, что и в том, и в другом случае расхождение между критическими состояниями невелико (линии 2 ж 3 иа. рис. 18.1, 18.3, 18.4). Более того, начиная с некоторого значения размера трещины, предположение о нулевом раскрытии практически также не изменяет критическое состояние. Отсюда можно сделать вывод, что принятие той или иной гипотезы о степени постоянства раскрытия в конце трещины можно скорее обосновать удобством расчета, нежели соображениями его точности. К этому можно добавить, что детали деформации, отражающиеся на раскрытии в малой окрестности конца трещины, сильно зависят от размера зерна, его анизотропии и неоднородности (а также и от других причин), что вносит в экспериментальное измерение раскрытия некоторую долю неопределенности, позволяющую относиться к результатам непосредственного измерения малых значений раскрытия в конце трещины с известной осторожностью [51]. Поэтому при хрупком разрушении достаточно знать плотность работы разрушения 2 , измеренную на образцах с достаточно большой трещиной, и техническую прочность Оо гладкого образца (в отсутствие трещины). Этих параметров достаточно для построения области предельного состояния тела с трещиной и с ограниченной прочностью при [c.149]

Основные отклонения. Основное отклонение — ближайшее к нулевой линии предельное отклонение, ограничивающее поле допуска (рис, 3.9). [c.44]

Основные отклонения, расположенные выше нулевой линии, являю гея нижними предельными отклонениями полей допусков. Основные отклонения, расположенные ниже нулевой линии, являются верхними предельными отклонениями полей допусков. [c.44]

Во всех случаях на рисунке показаны предельные циклы, не приводящие к циклической пластической деформации и, следовательно, рассматриваются соответствующие стабилизированные состояния, которые возникают после некоторой пластической деформации в нулевом полуцикле. Линия / всюду отвечает условиям знакопеременного течения, линия 2— условиям прогрессирующего разрушения (в том смысле, что превышение параметрами нагружения предельных интервалов их изменения, показанных на рисунке, привело бы к возникновению соответствующего вида циклической пластической деформации — знакопеременной или односторонней). Линия 3 иллюстрирует случай, когда при пропорциональном изменении нагрузки и температуры достигается сразу состояние предельного равновесия (р=ро). [c.23]

При знакопеременном течении процесс стабилизируется уже после первого цикла (рис. 17, а, б), независимо от числа параметров системы. Стабилизация сводится лишь к изменению характеристики цикла за счет возникающих в системе (после нулевого полуцикла) остаточных усилий цикл нагружения становится симметричным для элемента, подвергающегося пластическому деформированию. Что касается других элементов, деформирующихся упруго, то распределение собственных усилий не является для них строго определенным, оно может в известных пределах изменяться и зависит от истории деформирования. Это хорошо видно из рис. 17, а, б стабилизированный цикл можно перемещать вдоль предельных линий элемента, испытывающего знакопеременную деформацию. [c.31]

Графическое обозначение допусков. При графическом изображении допусков отклонения размеров откладываются от нулевой линии, которая соответствует номинальному размеру. Положительные отклонения откладываются вверх от нулевой линии, а отрицательные — вниз (рис. 3.15). Все параметры, относящиеся к отверстию, принято обозначать буквой А, а к валу—буквой В. Таким образом, при графическом изображении допусков соединения двух деталей наименьший и наибольший предельные размеры отверстия и вала будут соответственно Анб и Анм ) Вцб и Вцщ. [c.128]

Многие строительные материалы (бетон, кирпичная кладка и др.) плохо сопротивляются растяжению. Их прочность на растяжение во много раз меньше, чем на сжатие. Поэтому в элементах конструкций из таких материалов нежелательно появление растягивающих напряжений. Чтобы это выполнялось, необходимо, чтобы нулевая линия находилась вне сечения. Если нулевая линия является касательной к контуру сечения, то соответствующее положение точки приложения силы является предельным. В соответствии со свойством 2 нулевой линии, если точка приложения силы будет приближаться к центру тяжести сечения, нулевая линия будет удаляться от него. В противном случае нулевая линия пересечет сечение и в нем появятся растягивающие напряжения. Геометрическое место предельных точек, соответствующих всевозможным касательным к контуру сечения является границей ядра сечения. Ядром сечения называется выпуклая область вокруг центра тяжести, обладающая следующим свойством если точка приложения силы лежит внутри или на границе этой области, то во всех точках сечения напряжения имеют один знак. Ядро сечения является выпуклой фигурой, поскольку нулевые линии должны касаться огибающей контура сечения и не пересекать его. [c.249]

Поле допуска - поле, ограниченное наибольшим и наименьшим предельными размерами и определяемое величиной допуска и его положением относительно номинального размера. При графическом изображении поле допуска заключено между двумя линиями, соответствующими верхнему и нижнему отклонениям относительно нулевой линии (рис. 1). [c.351]

Поле допуска — поле, ограниченное наибольшим и наименьшим предельными размерами и определяемое величиной допуска и его положением относительно нулевой линии, соответствующей номинальному размеру. [c.8]

Положение допуска относительно нулевой линии определяется основным отклонением — одним из двух предельных отклонений, ближайшим к нулевой линии, и обозначается одной из букв (или их сочетанием) латинского алфавита. Прописные буквы относятся к отверстиям, а строчные — к валам. [c.8]

Основное отклонение — одно из двух предельных отклонений (верхнее или нижнее), определяющее положение поля допуска относительно нулевой линии. Основным является отклонение, ближайшее к нулевой линии. [c.12]

Типовые примеры графического изображения допусков, отклонений, номинальных и предельных размеров и других параметров точности отверстий и вала показаны на рис. 4.4, а. Эти схемы построены на основе изложенного принципа. Масштаб при построении таких схем выдержать нельзя, так как допуски на обработку деталей в сотни и тысячи раз меньше номинальных размеров. В примере 4.4 для О = 22 мм ТО — 21 мкм, что составляет менее 1/1000Д. Поэтому горизонтальные линии, определяющие предельные размеры тт. шах и шт. проводят на произвольных расстояниях от нижней линии, являющейся нижней образующей совмещенных контуров отверстий или валов. Кроме того, проводят горизонтальную линию 00, на ьшаемую нулевой. Нулевая линия — линия, положение которой соответствует номинальному размеру. От нее откладывают отклонения при графическом [c.54]

Ближайшие отклонения являются нижними, если они выше нулевой линии, и верхними, если они ниже нулевой линии. Вторые предельные отклонения, образуюш ие поля допусков, обусловливаются допуском выбранного квалитета. Поэтому обозначение поля допуска состоит из обозначения ближайшего отклонения и номера квалитета (например, для валов 05ОЬ6 для отверстий 05008). Основное отверстие (отверстие в системе отверстия) обозначается буквой Н, основной вал (вал в системе вала) — буквой Ь. Обозначение посадки указывается после номинального размера и состоит из обозначения полей допусков отверстия и вала. Поле допуска отверстия ставится в числителе или на первом месте, поле допуска вала — в знаменателе или на втором месте. Допускаются три варианта обозна- [c.81]

Если So = О, то S = —aF — bR. Ъ этом случае линия нулевого скольжения проходит через начало координат А. Если острый угол, который эта прямая составляет с осью R, меньше ar tg (1, т. е. если Ыа численно меньше ji, то изображающая точка движется вдоль этой прямой в таком направлении, что ее ордината R непрерывно возрастает. Следовательно, сила трения во все время удара меньше, чем ее предельное значение. [c.173]

Когда изображающая точка Т попадает на линию нулевого скольжения, скольжение одного тела вдоль поверхности другого в этот момент прекращается. После этого трение достигает такой величины, которая будет достаточна, чтобы воспрепятствовать скольжению, при условии, что эта величина меньше, чем предельная сила трения. Таким образом, если угол, который линия нулевого скольжения составляет с осью, отвечающей компоненте R, меньше ar tg р,, то точка Т перемещается вдоль нее. Но если этот угол больше ar tg р,, то для предотвращения скольжения необходима большая сила трения, чем та, которая может возникнуть. Поэтому сила трения остается ограниченной, однако ее направление изменяется, если S меняет знак. Точка Т перемещается тогда вдоль кривой, задаваемой уравнением (7), в котором 0 заменено на 0 + я. См. п. 194. [c.283]

Штриховая линия на рис. 5.2 соответствует реакции нулевого порядка. Среднее число Шервуда монотонно уменьшается с ростом порядка реакции п. Поэтому при О < п < 1 кривые, от-вечаюш,ие предельному числу Шервуда при Ре = оо, расположены между штриховой линией и верхней сплошной кривой. При уменьшении порядка реакции п кривые, соответствующие среднему числу Шервуда при Ре = О и Ре = оо, постепенно сближаются и поднимаются вверх к штриховой линии. В предельном случае п = О все три кривые сливаются в одну, т.е. для реакции нулевого порядка среднее число Шервуда вообще не зависит от числа Пекле. [c.227]

Функция 7 (1 — р) имеет максимум при р = 1/2, т. е. при равном содержании в сплаве обоих компонентов (штриховая линия на рис. 7.7, г). Если, однако, сплавляемые металлы при определенном, ооогношении компонентов образуют соединение с упорядоченной внутренней структурой, то периодичность решетки восстанавливается (рис. 7.7, в) и сопротивление, обусловленное рассеянием нэ примесях, практически полностью исчезает. Для сплавов меди с золотом это имеет место при соотношениях компонентов, отвечающих стехиометрическим составам Си зАи и uAu (сплошная кривая на рис. 7.7, г). Это является убедительным подтверждением квантовой теории электропроводности, согласно которой причиной электрического сопротивления твердых тел является не столкновение свободных электронов с атомами решетки, а рассеяние их на дефектах решетки, вызываюш,их нарушение периодичности потенциала. Идеально правильная, бездефектная решетка, имеющая строго периодический потенциал, не способна рассеивать свободные носители заряда и поэтому должна обладать нулевым сопротивлением. Укажем, что это не явление сверхпроводимости, о котором будет ндти-речь далее, а естественное поведение всех абсолютно чистых металлов при предельно низких температурах, вытекающее из квантовой природы их электрического сопротивления. [c.189]

Предположим, что приведенное усилие текучести элемента 3 является наибольшим, и диаграмма ограничена линиями пересечения плоскости усилий с предельными плоскостями S = y и 52= У2- в зависимости от соотиошения параметров системы теплосмены могут приводить к знакопеременной деформации элемента 1 (рис. 17, й) или элемента 2 (рис. 17,6). Здесь AB = D = EF — тепловая деформация, ВС — пластическая деформация (соответствующего элемента) в нулевом полуцикле, DE = F — пластическая деформация в последующих полуцик-лах. Присутствие элемента 3 не вносит каких-либо изменений в характер стабилизации, которая в данных условиях по-прежнему (как и в однопараметрической системе) наступает после первого цикла. [c.28]

При графическом изображении допусков в поеадок предельные отклонения размеров откладываются от лныин, соответствующей номинальному размеру (дта линия называется нулевой линией) положи тельные отклонения откладываются вверх от нулевой линии, а отрица тельные — вниз. Поле допуска изделия изображается в виде прямо угольника, ограниченного сверху и внизу линиями, соответвтвующими яредельным отклонениям. [c.11]

Для охватывающих размеров большие допуски располагают, как правило, в плюс от нулевой линии, для охватываемых — в минус. Они обозначаются как основные отверстия и валы, т. е. буквами А и В (табл. 3, 7 и 14). Для иных размеров (уступы, глубины и т. п.) допускается расположение поля допуска, симметричное относ1 тельно нулевой линии. В этом случае табличное предельное отклонение основного отверстия или основного вала соответствующего класса точности необходимо разделить пополам и проставить со знаком . [c.552]

Если в системе есть трение то перемещение в процессе перехода на вторую форму уиругой линии не принимает нулевых значений (в отличие от системы без трения) сила трения должна уравновешиваться проекцией возбуждающей силы, т. е. угол сдвига фаз pi не доходит до предельных значений (нуль и л). [c.220]

Ширина линии квантовою Ц. р. Под действием электрич. поля E(t) f/ возникает суперпозиция состояний нулевого и первого уровней Ландау. Это приводит к появлению плотности тока в образце j(r)lff. Процессы затухания (релаксации) этого тока и определяют ширину линии Ц. р. Если эту релаксацию можно описать с помощью нек-рого эфф. времени релаксации, то выражение для поглощаемой мощности (5) сохраняет силу. При этом под энергией следует понимать кинетич. энергию движения носителей вдоль Н, а пол и ( )—концентрацию носителей на нулевом уровне Ландау. Время х можно ввести для упругого рассеяния на примесных центрах и для рассеяния на акустич. фононах в двух предельных случаях — квазиупругого рассеяния, если энергия акустич, фонона <[c.431]

Основным отклонением в системе ЕСДП СЭВ называется ближайшее к нулевой линии предельное отклонение, величина и знак которого определяют положение поля, допуска относительно нулевой линии. [c.282]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...