Дрейф-масса

Таким образом, в самом деле существует дрейф жидкости слева направо. Масса жидкости между начальным и конечным положением частиц (берется слой жидкости единичной толщины) может быть названа дрейф-массой ( О и вычислена по формуле [c.228]

Дифференцирование индивидуальное 76 Дрейф-масса 228 Дрейф-объем 230, 231 Дрейф частиц 227, 230 [c.639]

Рис. 125. Множество дрейфующих масс в турбулентном потоке

Полагаем, что движение электрона, как частицы с массой Ше и зарядом е, под действием поля Е и ускоряющей силы еЕ происходит в течение времени т = "к/, где v — средняя квадратичная скорость электрона (тепловая, так как скоростью дрейфа пренебрегаем из-за сравнительной малости), а "к — средняя длина свободного пробега электрона (пробег). Движение с ускорением еЕ/т за время т разгонит электрон до скорости дрейфа [c.33]

Формулы, выражающие закон x i), z(i), справедливы, когда а / 0, т.е. когда система имеет ненулевую начальную скорость р. В этом случае зависимость х р) содержит член, линейный по р. Из-за него центр масс дрейфует" вдоль оси Ох. По вертикали центр масс колеблется около некоторого постоянного среднего значения координаты г. Вся система, не теряя среднего уровня высоты, смещается в горизонтальном направлении вправо или влево в зависимости от знака угловой скорости а. [c.431]

Здесь т п — эффективная масса электрона т — время релаксации. Отсюда для удельной электропроводности, связанной с дрейфом электронов, получаем [c.243]

Такой регулятор не обеспечивает асимптотической устойчивости программного движения каретки-стола, причем переходные процессы имеют колебательный характер. Неизбежные в процессе эксплуатации КИР возмущения и неопределенности (изменения массо-инерционных. характеристик измеряемых деталей, дрейф коэффициентов трения и упругих деформаций) приводят к существенной потере точности наведения измерительной головки, уменьшению быстродействия, а в ряде случаев и к аварийным ситуациям (поломка наконечника измерительной головки и т. п.). В результате снижается точность измерений, производительность и надежность КИР. [c.297]

Движение заряженных частиц в газах может быть изотропным, т. е. равновероятным по всем направлениям, лишь в однородной плазме при отсутствии электрического поля. При наложении электрического поля на частично ионизованную газовую среду распределение скоростей заряженных частиц перестает быть изотропным, что приводит к появлению направленного перемещения всей массы частиц данного сорта, называемому дрейфом. [c.83]

Практически чистая обратная связь по ускорению не может быть применена, так как чувствительность системы к дрейфу нуля напряжения или тока может вызвать большие нежелательные перемещения изолируемой массы Этот недостаток устраняют добавлением обратной связи по относительному перемещению, что обеспечивает регулирование положения без существенного изменения характеристик виброзащиты. Введение дополнительной обратной связи по смещению (кривая 2) позволяет получить характеристику -обычной пассивной виброзащитной системы с собственной частотой [c.250]

Указанный принцип автоматической коррекции обеспечивает уменьщение дрейфа нуля электрометрического усилителя в К раз, где К — коэффициент усиления дополнительного усилителя с учетом модуляции и демодуляции. Поскольку дрейф нуля обычных усилителей постоянного тока, у которых сопротивление на входе электрометрической лампы не превыщает 10 ом, приблизительно равен 3—5 мв/ч, то схема периодической автоматической коррекции дрейфа нуля обеспечивает установку нуля электрометрического усилителя масс-спектрометра до 10 мкв. [c.103]

Проверить изотопную концентрацию приготовленных эталонов можно на масс-спектрометре лишь абсолютным методом — поочередно измеряя на одном и том же усилительном канале интенсивность обоих изотопов. Однако абсолютные измерения на масс-спектрометрах среднего класса точности дают удовлетворительные результаты только для изотопов распространенностью более чем 2—3%. Это объясняется прежде всего тем, что линейный участок характеристики усилителей постоянного тока имеет ограниченный диапазон, равный приблизительно О—40 в. Если принять во внимание, что дрейф нуля усилителя обычно достигает 3 мв, то для этих параметров усилителя погрешность измерения малого изотопа определяется отношением величины дрейфа усилителя к интенсивности малораспространенного изотопа. Рассмотрим случай для концентрации малораспространенного изотопа, равной 0,5%. Пусть интенсивность распространенного изотопа равна 30 в, тогда интенсивность изотопа [c.118]

Будем исходить в своем анализе из следующего важного аксиоматического положения применительно к системам с дрейфующими параметрами (в том числе с изменяющимися массами) понятия количества движения, импульса или меры движения имеют всеобщий. [c.143]

Совсем недавно Ч. Дарвин ) дал новую и очень простую интерпретацию теоретической присоединенной массы твердого тела, введя представление о дрейфе, т. е. о смещении поперечной поверхности жидкости, вызываемом поступательным движением тела S из —оо в -Ьоо вдоль данной оси. Он показал, что присоединенный объем ni/p, определяемый как отношение величины присоединенной массы при поступательном движении к плотности жидкости, равен объему, заключенному между начальным и конечным положениями любой такой поверхности. [c.211]

Покажем, что величина (15) пропорциональна гидродинамической массе. Мы уже видели, что когда Я, велико по сравнению с р.. то ( юрмула (9) определяет дрейф-объем, так что в этом случае J = DU. Однако существуют и другие интерпретации. В системе координат, в которой движется тело, скорость жидкости в направлении оси х равна и = (/—ф,. Обп№й [c.231]

Относительное движение частиц происходит по часовой стрелке, т. е. против направления вращения пластинки. В действительности относительная угловая скорость радиуса, проведенного из центра пластинки к жидкой частице, меньше <о, так что существует общий дрейф жидкости против часо< вой стрелки, приводящий к появлению вращательной присоединенной массы (см. пример 8 к гл. 9). [c.243]

Механизмы односторонне направленных движений пузырей, обусловленные волнами на свободной поверхности жидкости. Анализ системы (8), которая приведена к стандартной форме для последующего применения метода усреднения, показывает, что в шестом уравнении имеется произведение гармонических с частотой колебаний полости членов. Это последнее произведение описывает механизм односторонне-направленного перемещения пузырей в жидкости, в которой колебания центра масс пузырька и пульсации его радиуса происходят с одинаковой частотой. Именно этот механизм и лежит в основе дрейфа пузырей в трубе, заполненной вязкой жидкостью, когда перепад давлений на концах трубы — периодическая функция времени. Все движения, исследованные в предыдущем разделе 1, обусловлены действием именно этого механизма. Что касается движений пузырей в баках, то действие этого механизма приводит к возникновению вибрационной силы, обеспечивающей затопление пузырей. Она может быть вычислена исходя из исследования одномерных уравнений движения пульсирующего пузыря. По-видимому, впервые данная вибрационная сила была описана еще в пятидесятых годах прошлого века в работе [2].Члены, определяющие [c.319]

Виртуальная масса. Из последнего уравнения п. 9.22 следует, что присутствие жидкости увеличивает массу движущегося цилиндра от М до М + М, где Ж —масса вытесненной жидкости. Масса М- -М называется виртуальной массой цилиндра ). Виртуальная масса получается увеличением массы цилиндра М на присоединенную массу, или гидродинамическую массу, хоторая в случае кругового цилиндра равна М. Заметим, что эта гидродинамическая масса М равна дрейф-массе дО, вычисленной в п. 9.21. Оказывается, что все движущиеся тела, если движение происходит в некоторой сплошной среде, как бы приобретают добавочную массу, так что во всех динамических экспериментах массы проявляются как виртуальные массы типа М + кМ , где коэффициент к зависит от формы тела и типа движения. Дарвин в цитированной выше статье доказал, что для тела, движущегося прямолинейно в неограниченной жидкости, гидродинамическая масса равна дрейф-массе, т. е. [c.229]

Градиентный и центробежный дрейф происходят поперек силовых линий магнитного поля. Поскольку в соответствующие формулы входит заряд е, то в полностью замагниченной плазме возникает дрейфовый ток, который в силу пропорциональности скорости дрейфа массе заряженных частиц переносится в основном ионами [c.21]

Воздействие заданной силы на буй Воздействие заданной силы на чувствительную массу акселерометра Свободный дрейф судна в пото- [c.60]

Уравнения на поверхности разр лва в рассматриваемой модели течения включают уравнения сохранения массы фаз (см. (1.1.62), (1.4.17)) и условия на сюльжение (дрейф) фаз до и после скачка. Пусть D — скорость скачка, а верхние индексы — и + относятся к параметрам соответственно до и после скачка. Тогда [c.299]

Построение ускорит, тракта из двух частей вызвано след, причинами. На энергии до 100 МаВ мощность наиб, экономно расходуется в резонаторах с трубками дрейфа. С увеличением скорости частиц эффективность этой ускоряющей структуры падает (из-за возрастания ВЧ-потерь в её стенках), и при энергиях >100 МэВ становится более экономичным применение структуры типа цепочки связанных резонаторов. П0pexo на эту ускорит, структуру даёт и ещё ряд преимуществ уменьшаются габариты структуры и её масса. Кроме того, на частоте в качестве усилителей мощности применяются клистроны, что упрощает систему ВЧ-пита-иия второй части ускорителя и повышает надёжность. [c.589]

Сепарация частиц по массам всегда проявляется в плазменных ускорителях. Напр., в ускорителях с замкнутым дрейфом частицы, родившиеся в одной точке и поэтому прошедшие одну и ту же разность потенциалов и пересекшие один и тот же магн, поток, на выходе из ускорителя имеют разные азимутальные скорости и М 1 (вследствие сохранения обобщённого момента кол-ва движения), что и приводит к сепарации. Чётко проявляется М.-с. тяжёлых ионов (примесей) в замкнутых магнитных ловушках, напр, в токомаках. [c.53]

Смешение газа и воздуха в зависимости от характера их движения (ламинарного или турбулентного) происходит либо путем одной только молекулярной диффузии (за счет теплового движения молекул), либо путем турбулентной диффузии. В последнем случае турбулентный массообмен, происходящий между газовым потоком и воздухом (будь то неподвижная воздушная среда или спутный воздушный поток), интенсифицирует процесс смешения, так как перенос реагирующих масс происходит путем взаимопроникновения довольно больших газовых объемов (молей), отличающихся друг от друга величиной и скоростью, а также направлением движения. Однако высокие скорости химического реагирования, соответствующие огромным числам взаимных столкновений молекул, реализуются лишь в том случае, когда молекулы топлива и кислорода подведены друг к другу (при определенном температурном уровне) на расстояние I менее (5 6) А,, где X — длина свободного пробега молекул, т. е. 10 см. Следовательно, за счет одной только турбулентной диф- фузни нельзя обеспечить молекулярный контакт основной массы горючего газа и кислорода. Как бы ни была велика скорость движения потока и как бы умело ни использо- вались турбулизирующие средства (закручивание потоков, дробление струй и т. п.), масштаб турбулентности в поточных камерах заведомо превосходит указанную выше величину порядка (5 6) 10 см. Следовательно, для оценки времени полного смешения газовых масс необходимо учитывать как время уничтожения дрейфующих клочкообразных масс турбулентного потока, так и время уничтожения молекулярной неоднородности [Л. 64]. Длитель- [c.71]

Предположим, что в (3.36) доля теряемой энергии S определяется только упругим рассеянием. Покажите, что при этом Чдрейф/Чт = [т/М] / где т —масса электрона, а М —масса атома. Вычислите отношение дрейф/чт ДЛЯ атома неона. [c.158]

Для обеспечения высокой точности масс-спектромет-рических измерений важную роль играют усилители ионных токов. При измерении ионных токов с помощью электрометрических усилителей постоянного тока наиболее трудно решаемой задачей является устранение дрейфа и флуктуаций усилителей. Не устанавливаясь на причинах возникновения дрейфа нуля в усилителях постоянного тока (они достаточно хорошо изучены) отметим лишь, что дрейф нуля не может быть полностью устранен ни применением различных балансных схем, ни использованием, как это обычно делается, 100%-ной отрицательной обратной связи, поскольку при этом не могут быть устранены флуктуации, возникающие из-за собственных шумов высокомегомного сопротивления и нестабильности сеточного тока электрометрической лампы. [c.102]

Для автоматической компенсации дрейфа нуля усилителей постоянного тока наиболее простой является система периодической автоматической коррекции дрейфа нуля с запоминающим конденсатором, разработанная Б. Б- Лепорским и др. [85—88]. Система периодической подстройки нуля усилителя состоит из запоминающего конденсатора, системы реле и дополнительного бездрейфового усилителя, в котором для модуляции и демодуляции применен конденсатор с вибропреобразователем в качестве модулятора и демодулятора. Схема в момент коррекции дрейфа усилителя с помощью реле выключает ионный луч масс-спектрометра и к выходу основного усилителя подключается вход дополнительного усилителя, а выход этого усилителя подключается к запоминающему конденсатору. В промежутках между моментами коррекции схема автоматической коррекции отключена и электрометрический усилитель работает обычным образом. [c.103]

Теймор измерил также дрейфовую скорость экситонов в поле градиента напряжений, освещая входную поверхность импульсом излучения и определяя временную задержку, с которой экситоны достигают данной области кристалла. Он получил предсказанную теоретически линейную зависимость скорости дрейфа от внешней силы и таким образом определил время рассеяния в температу рном интервале от 1,5 до 20 К. Результаты его измерений приведены на рис. З, е. Время рассеяния в этом температурном интервале ме няется почти на два порядка. Найденная экспериментально температурная зависимость вида согласуется с теоретическим предсказанием для рассеяния носителей на фононах. Этот фундаментальный процесс оказалось возможным наблюдать благодаря чрезвычайно высокой чистоте кристалла. В силу малой массы носителей и относительно большого времени релаксации при низких температурах (для сравнения укажем, что время релаксации электронов в меди при Г, == 300, К равно с) экситоны в сверхчистом [c.136]

Рис. 3.5. Схематическое изображение усилительного двухрезонаторного клистрона 1 — входной и выходной объемные резонаторы 2 — электронная пушка 3 — электронный поток 4 — коллектор, собирающий электроны 5 — труба дрейфа — потенциал резонаторов и трубы дрейфа и Кых СВЧ входное и выходное напряжения /о, — постоянная и переменная составляющие тока пучка е и т — заряд и масса электрона

Ко второй группе относятся методы повышения качества, требующие конструктивных и, технологических изменений в аналитическом и электронных блоках АИИС. В качестве примера таких методов можно указать на использование оптимального для данных условий детектора (катарометра, пла-менно-ионизационного в хроматографии, электрометрического интегрирующего усилителя или электронного умножителя в масс-спектрометрии и т. п.). К этой группе относятся также методы, повышающие стабильность режимов аналитического прибора например, использование регуляторов скорости газо-носителя, аналоговых фильтров и компенсаторов дрейфа, а также соответствующих экранов и мер по защите от помех [4, 5]. [c.7]

В турбулентных потоках жидкостей и газов перенос тепла в значительной мере осуществляется неупорядоченным перемещением Или дрейфом отдельных возмущенных клочкообразных масс среды в потоке. Эти дрейфующие, сравнительно большие, массы среды в потоке удается рассматривать как множество отдельных молярных или турбулентных носителей энергии, которые, перемещаясь в различных направлениях пространства, способны переносить энергию. Диффузионный характер дрейфующих турбулентных масс в потоке позволяет применить для определения удельного потока турбулентного переноса энергии формулы, аналогичные молекулярному переносу тепла [c.28]

Коэффициент турбулентного переноса тепла определяется аналогично коэффициенту молекулярного переноса произведением средней скорости дрейфа (стурб) на среднюю длину пути перемещения турбулентных масс при их взаимодействии (/турб) [c.29]

Вследствие много большего пути переноса турбулентных масс в потоке среды по сравнению со средней длиной пути переноса молекулярных носителей в среде ( турб > мол), несмотря на существенно меньшую скорость дрейфа турбулентных молей (стурб < Смол), коэффициенты турбулентного переноса тепла и турбулентной теплопроводности оказываются значительно большими коэффициентов Лмол И Хщол" [c.29]

В турбулентном noToiie неоднородной среды отдельные возмущенные массы дрейфуют в пространстве, и таким образом осуществляется диффузионный перенос массы среды большими [c.52]

Если обозначить среднюю скорость дрейфа Стурб и среднюю длину пути взаимодействия возмущенных турбулентных масс турб, то турбулентная кинематическая вязкость определяется аналогично молекулярной кинематической вязкости [c.310]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...