Дрейф 100, XIV

Помимо несомненных достоинств, в частности стабильности, термопара типа К обладает двумя существенными недостатками [19, 32]. Первый связан с изменениями термо-э.д.с. вследствие резкого возникновения неоднородного ближнего порядка в сплаве Ni—Сг при температурах между 250 и 550 °С. Второй состоит в дрейфе термо-э.д.с. при длительной эксплуатации и высоких температурах, который вызывается внутренним окислением примесей в сплаве (рис. 6.8 6.9). Оба этих эффекта могут [c.289]

При температурах вплоть до 1200 °С, но с существенно меньшими дрейфами термо-э.д.с., чем для термопары типа К- Сравнительно недавно такие сплавы были созданы, и характеристики новых термопар оказались гораздо лучше, чем у традиционных термопар типа К [19, 21]. [c.291]

Чтобы удалить большинство растворенных в вольфраме газов, необходимо нагреть его в вакууме до температуры около 2200 °С и откачивать в течение примерно двух часов (здесь и в -последующем при обсуждении изменений в вольфраме приводится истинная температура, а не спектральная яркостная температура). После такой обработки основная часть оставшегося в стеклянной оболочке лампы газа будет появляться из молибденовых или никелевых вводов, которые остаются при более низкой температуре, или из стекла. Нагретый вольфрам выделяет следующие газы (в порядке их концентрации) азот, окись углерода и водород. Присутствие их в твердом растворе всегда увеличивает электрическое сопротивление металла. Если после отпайки лампы имеет место чрезмерная дегазация вольфрама, обычно наблюдается гистерезис соотношения со-противление/температура. Этот гистерезис происходит следующим образом. При высоких температурах газ выделяется из глубины металла диффузией к поверхности и испарением. При охлаждении тот же газ, если он не был удален откачкой или абсорбирован в другом месте, конденсируется на поверхности вольфрама и начинает диффундировать обратно в металл, увеличивая тем самым его сопротивление. Скорость, с которой происходят все эти процессы, является экспоненциальной функцией температуры. Для ламп, используемых в области до 1800 °С, дрейф сопротивления при охлаждении, скажем до 1200 °С, может происходить в пределах нескольких дней как результат недостаточной дегазации в начальной стадии или последующей течи. [c.353]

Нйя й поэтому МОЖНО ввести поправку [43]. Долговременный дрейф яркостных температур ниже 1500 °С незначителен, но он возрастает примерно до 0,02 °С за 100 ч при 1600 °С, 0,08 °С при 1700 °С и 0,15°С при 1770 °С. Эти величины типичны для вольфрамовых ленточных ламп, так что температура выражается как функция только величины постоянного тока. Это вполне адекватный метод. Он устраняет трудности проведения точных измерений напряжения на вводах при наличии температурных градиентов. Для конструкции лампы, показанной на рис. 7.19, соотношение ток/температура может быть выражено полиномом четвертой степени для вакуумных ламп в области от 1064 до 1700 °С, а для газонаполненных ламп — в области от 1300 до 2200 °С. Для ламп конкретной конструкции коэффициенты полиномов варьируются слабо, что обеспечивает удобный контроль в процессе градуировки [1,26]. [c.359]

Следовательно, для того чтобы построить модель циркуляционных течений, необходимо представить всю область, занимаемую газожидкостной системой, в виде однородной среды с изменяющейся в пространстве плотностью. Используя так называемую модель потока дрейфа [63], которая позволяет определить коэффициент трения между пузырьками п жидкостью, величину среднего газо-содержания можно выразить следующим образом [c.224]

Здесь индекс 0 обозначает центр, а. ш — стенку трубы (г = 7 ). По уравнению (10.169) определим скорость дрейфа в виде [c.486]

Так как дрейф и диффузия являются установившимися процессами, то уравнение (10.168) можно аппроксимировать в виде [c.486]

При наложении электрического поля возникают силы, заставляющие электроны дрейфовать — двигаться вдоль поля на хаотическое тепловое движение накладывается упорядоченное движение со скоростью дрейфа. Пользуясь законами классической физики, можно оценить ее порядок по сравнению с тепловой скоростью. [c.33]

Полагаем, что движение электрона, как частицы с массой Ше и зарядом е, под действием поля Е и ускоряющей силы еЕ происходит в течение времени т = "к/, где v — средняя квадратичная скорость электрона (тепловая, так как скоростью дрейфа пренебрегаем из-за сравнительной малости), а "к — средняя длина свободного пробега электрона (пробег). Движение с ускорением еЕ/т за время т разгонит электрон до скорости дрейфа [c.33]

Предположим, что в 1 м газа имеется Пе и т электронов и ионов (однозарядных, положительных), несущих заряды —ей - -е соответственно. Под действием напряженностью Е возникают силы еЕ и частицы движутся вдоль поля со средними скоростями дрейфа Ve и vi. Перенос зарядов в направлении Е соответствует плотности тока [c.35]

Электрическая проводимость электролитов — их главное физическое свойство. Она определяется числом носителей заряда — ионов, зарядом их и скоростью дрейфа в направлении силовых линий электрического поля [c.289]

Скорость дрейфа ионов будет зависеть от падения потенциала [c.290]

Во всех таких случаях на случайное блуждание частицы накладывается ее направленный дрейф по полю, который приводит к возникновению потока частиц [c.208]

С ПОМОЩЬЮ небольшой хитрости величину дрейфовой скорости можно найти, не вникая в детали движения частиц. Для этого нужно учесть, что в замкнутой системе направленный дрейф частиц данного сорта будет приводить к неоднородному их распределению в пространстве и вызывать, таким образом, диффузионный поток противоположного направления. Равновесие же наступит тогда, когда два этих потока, дрейфовый и диффузионный, станут равными по величине. [c.209]

Таким образом, под действием поля частица дрейфует с постоянной скоростью, пропорциональной действующей силе. Как если бы на нее помимо внешней силы действовала бы равная по величине и противоположная по направлению сила трения, пропорциональная скорости. Коэффициент пропорциональности между скоростью дрейфа и силой называют подвижностью. Из формулы (9.20) видно, что между подвижностью, Ь, и коэффициентом диффузии, О, существует простая связь [c.209]

Чем больше таких простых независимых резонансных соотношений, тем ниже размерность возможного устойчивого тороидального многообразия и больше степень синхронности колебаний парциальных осцилляторов. Напротив, отсутствие таких простых резонансных соотношений способствует возникновению многочастотных колебаний, для которых учет флюктуаций путем добавления к правым частям уравнений (7.86) малых случайных воздействий I/и т], приводит к стохастическим дрейфам фаз Ф1, Фг, пропорциональным дисперсиям случайных воздействий и растущим с временем t как ]/1. [c.330]

Если начальная угловая скорость ф фО. то система не падает вниз под действием силы тяжести. Наличие конька в середине стержня заставляет ее, совершая вращательное движение около некоторого постоянного среднего уровня высоты, горизонтально дрейфовать в положи-О X тельном направлении, если < > 0, и [c.430]

Формулы, выражающие закон x i), z(i), справедливы, когда а / 0, т.е. когда система имеет ненулевую начальную скорость р. В этом случае зависимость х р) содержит член, линейный по р. Из-за него центр масс дрейфует" вдоль оси Ох. По вертикали центр масс колеблется около некоторого постоянного среднего значения координаты г. Вся система, не теряя среднего уровня высоты, смещается в горизонтальном направлении вправо или влево в зависимости от знака угловой скорости а. [c.431]

Транзистор дрейфовый — транзистор, в котором перенос неосновных носителей зарядов через базовую область осуществляется в основном посредством дрейфа к дрейфовым транзисторам относят некоторые типы выращенных транзисторов и диффузионно-сплавные транзисторы [4]. [c.157]

Для ускорения протонов обычно применяются линейные ускорители со специальными дрейфовыми цилиндрами (трубками), в зазорах между которыми и ускоряются протоны, а внутри цилиндров онн свободно дрейфуют. Длина трубок подбирается так, чтобы протоны пролетели зазоры в то время, когда поле направлено по движению протонов. Протонный линейный ускоритель с энергией до ИХ) Мэе обычно используется в качестве инжектора в циклических ускорителях больших энергий. [c.63]

Полупроводниковые фотоэлементы характеризуются не строгой линейностью зависимости величины электрического сигнала от освещения. Этот недостаток, равно как и непостоянство чувствительности фотоэлемента, нестабильность его питания, а также дрейф усиления измерительной схемы, устраняется применением двухлучевой системы, в которой измеряется не абсолютное значение интенсивности света, прошедшего через поглощающее вещество, а ее отношение к интенсивности света просвечивающего источника. [c.652]

Уравнения (4.7) —(4,8) показывают, что причинами изменения концентрации носителей могут быть неодинаковость числа носителей, втекающих (и вытекающих) в элементарный объем полупроводника (тогда dlvJ O), и нарушение равновесия между процессами генерации и рекомбинации носителей. Уравнения (4.9) и (4.10), называемые уравнениями плотности тока, характеризуют причины протекания электрического тока в полупроводнике электрический дрейф под воздействием электрического поля (grad tp= 0) и диффузию носителей при наличии градиента концентрации. Уравнение Пуассона характеризует зависимость изменений в пространстве напряженности электрического поля Е=—gгadф от распределения плотности электрических зарядов pi [c.156]

Подобрать термометр, стабильность которого существенно выше 1 мК при 20 К, оказывается довольно сложным делом. Только 18 из 60 исследованных термометров показали среднеквадратичное отклонение менее 0,25 мК. Однако в процессе испытаний очень немногие термометры изменяли свои характеристики. Если не считать первых десяти температурных циклов, те термометры, которые показали высокую стабильность, неизменно оказывались стабильными те же, у которых наблюдался дрейф или иные типы нестабильностей, продолжали вести себя аналогичным образом. Было обнаружено, однако, что время от времени градуировка термометра, который на протяжении ряда температурных циклов вел себя стабильно, скачкообразно менялась (рис. 5.37). Скачок сильнее сказывается при более высоких температурах, когда сопротивление термометра меньше. Именно этот эффект, отсутствующий у железородиевых термометров, затрудняет использование германиевого термометра для воспроизведения температурной шкалы в области низких температур. [c.240]

Стабильность термисторов этого типа была предметом серьезного исследования, проведенного в НБЭ США [62—44]. Одно из основных заключений состоит в том, что бусинковые термисторы гораздо более стабильны, чем дисковые у многих экземпляров бусинковых термисторов дрейф не превышает 1 мК за 100 дней при температурах до 60 °С. Графики на рис. 5.39— [c.245]

Рис. 5.39. Средняя скорость дрейфа как функция температуры тренировки для бусинковых (I) п дисковых (2) термисторов [62].

Рис. 5.40. Средняя скорость дрейфа как функция сопротивления при 30 С для бусинковых а) и дисковых 6 термисторов [62].

Рис. 5.41. Скорость дрейфа бусинковых термисторов с сопротивлением 10 кОм при 30 °С. Эти данные типичны для термисторов, работающих в диапазоне 0—60 °С [62].

Рис. 5.44. Дрейф резистора фирмы Ohmite 100 Ом, поддерживаемого при 1,8 К, за исключением кратковременного повышения температуры до 4 К в момент =6 ч [69].

При обычной максимальной рабочей температуре для вакуумных ленточных ламп 1850 °С давление паров вольфрама чрезвычайно низко и им можно пренебречь. Однако для ламп, предназначенных для работы при более высокой температуре, в оболочку вводится инертный газ, например аргон. Присутствие газа понижает потери вольфрама на испарение. Большинство испарившихся атомов вольфрама не успевает продиффун-дировать через граничный слой газа и уйти с конвекционным потоком, а затем после столкновений с атомами газа вновь конденсируется на поверхности вольфрама. Очень большие потери вольфрама могут быть обусловлены процессом, известным как эффект водного цикла . Потери в этом процессе являются наиболее существенными и могут приводить к большим дрейфам градуировки при высоких температурах. Принято считать, что эффект водного цикла имеет следующий механизм. Водяной [c.353]

Ртутные термометры упоминались в гл. 1, где говорилось о термометрии 17-го и 18-го вв. В гл. 2 обсуждалась работа Шаппюи, который в конце 19-го в. пользовался ртутным термометром, изготовленным Тоннело, для проверки шкалы водородного газового термометра. Конструкция и воспроизводимость ртутных термометров были к том времени детально исследованы и описаны Гийоме, опубликовавшим в 1889 г. Трактат о точной практической термометрии [1]. С тех пор появились новые типы ртутных термометров и выполнено много работ, направленных на повышение их точности и воспроизводимости. Одной из основных служит работа Моро и сотр. [3], где был разработан ртутно-кварцевый термометр. Такие термометры имели стабильность показаний в нуле порядка 1 мК при работе в интервале О—100°С, что значительно лучше, чем для хороших ртутно-стеклянных термометров, которые всегда имеют как долговременный дрейф, так и кратковременный уход нуля после нагрева до высоких температур. Работа Моро и сотрудников не привела, однако, к промышленному выпуску ртутно-кварцевых термометров. Основная трудность заключалась в изготовлении кварцевых капилляров с достаточно постоянным размером отверстия. Появившиеся вскоре автоматические мосты переменного тока для измерения сопротивления и их последующее совершенствование свели на нет достоинства высокоточных ртутно-стеклянных или ртутно-кварцевых термометров. Такие термометры не только требуют весьма квалифицированного персонала для реализации их лучших возможностей и, естественно, непригодны для автоматической регистрации результатов, но они также уступают в чувствительности платиновым термометрам сопротивления. [c.401]

Природа стекла такова, что малые структурные изменения продолжаются ниже точки отжига. Это обстоятельство должно учитываться при использовании ртутно-стеклянных термометров для точных измерений. Структ рные изменения термометрического стекла проявляются в поведении термометра двумя способами. Во-первых, это очень медленный рост нуля, называемый долговременным дрейфом, который происходит с уменьшающейся скоростью в течение многих лет. В первый год после изгоювления он составляет несколько сотых градуса Цельсия. Очевидно, что долговременный дрейф будет быстрее и больше для термометров, работающих при высоких температурах. Второй способ, которым структурные изменения стекла влияют на поведение термометра, проявляется как кратковременные обратимые изменения нуля при термоциклировании. Было найдено, что нуль термометра понижается после его использования при высоких температурах, но затем возвраща- [c.407]

Деление описаний объектов иа аспекты и иерархические уровни иепосредствеиио касается математических моделей. Выделение аспектов описания приводит к выделению моделей электрических, механических, гидравлических, оптических, химических н т. и., причем модели процессов функционирования изделии и модели процессов их изготовления различные, например модели полупроводниковых элементов интегральных схем, описывающих процессы диффузии и дрейфа подвижных носителей заряда в полупроводниковых областях при функционировании прибора и процеееы диффузии примесей в полупроводник при изготовлении прибора. [c.37]

В системах газ—жидкость может также возникать дополнительный поток вещества вдоль межфазной границы, обусловленный локальными изменениями поверхностного натяжения во время процесса массопероноса (эффект Марангони). Изменения поверхностного натяжения могут быть вызваны локальными изменениями любой величины, влияющей на поверхностное натяжение, например концентрации вещества на межфазной границе, температуры или электрических величин. Характер движения вещества по межфазной поверхности различен в случае движущихся друг относительно друга или покоящихся (невозмущенных) фаз. В последнем случае могут происходить слабые пульсации коэффициента поверхностного натяжения. Тогда, если движущая сила массопереноса и градиент поверхностного натяжения малы, а естественная конвекция отсутствует, происходит медленный дрейф элементов жидкой фазы с растворенным в ней целевым компонентом вдоль границы раздела, вызванный последовательными сжатиями и растяжениями поверхности раздела фаз. При этом наблюдают образование пространственных долгоживущих ячеек с различной концентрацией целевого компонента. Такой вид поверхностной конвекции часто называют ячеистым поверхностным движением. [c.8]

Якимов 11.Л. Эффект избирательного дрейфа пузырьков газа в вис)рирумцей жидкости-в зависимости от их размера. - Изв. АН СССР, Мех.ншдкооти и газа, 1978, № 4, с.138-140. [c.76]

Деионизация. В любой точке стационарного разряда концентрация заряженных частиц любого типа определяется равенством скоростей образования и потерь частиц в этой точке. Ионизация в плазме приводит к разделению зарядов, но электрическое притяжение ограничивает степень возможного разделения и плазма, как будет показано ниже, остается квазинейтральной. Наряду с ионизацией непрерывно происходят уравновешивающие ее процессы деионизации. К ним относятся рекомбинация заряженных частиц в нейтральные, захват электронов (прилипание), дрейф проводимости и диффузионные процессы, выравнивающие концентрацию (амбиполярная диффузия). [c.46]

Пьеэотранзистор полевой—униполярный полевой транзистор, в котором механическое напряжение изменяет скорость дрейфа носителей зарядов стабильность таких транзисторов выше, чем пьезотранзисторов. [c.152]

Чтобы устранить этот недостаток, американский физик Спитцер показал расчетами, что тороидальную камеру можно изготовить в виде восьмерки (рис. 110). Если частица не выйдет на стенку за пол-оборота в камере, то она и в дальнейшем останется внутри камеры, так как действие тороидального дрейфа на второй половине пути противоположно действию на первой половине пути. Такая система получила название стеллатор. Существует несколько видов стеллаторов. [c.332]

Дрейф точечных дефектов (вакансий) в образующихся локальных полях неоднородных напряжений способствует локализации деформации в переходных зонах между недеформируемыми структурными элементами и активизирует квазивязкие диффузионные механизмы переориентации кристаллической решетки в процессе диссипации энергии. Так, в экспериментах при растяжении тонкой бериллиевой фольги [80] наблюдали, что продвижение трещины происходит за счет образования микропор по границам ячеек. При этом активизируется процесс притяжения дислокаций к поверхности трещины, что также является самовоспроизводящимся процессом формирования будущей поверхности у вершины трещины. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...