Волны ванны

Особое внимание уделялось определению амплитуд волн по полученной осциллограмме при этом в качестве репрезентативного участка записи при устойчивых условиях принимался участок с более или менее одинаковой амплитудой между моментами прихода первой прямой и первой отраженной волны. Ван Дорн отмечает, что хотя в принципе дифракция может значительно влиять на запись волн, в данном случае это практически не представляет серьезной проблемы. В записи волн на трех станциях были введены поправки за счет диссипации на границе. Эти поправки не были одинаковыми для всех экспериментов, изменяясь в зависимости от частоты волн, пройденного ими расстояния, глубины воды и вязкости. Для волн с наивысшей частотой, использованной в экспериментах, поправка достигала 7б ординаты кривой записи. [c.243]

За координату по оси абсцисс принят угол ф (см. рис. 10.1). Перемещения отсчитываем от начального положения точки на недеформиро-ванном цилиндре. График подобен мгновенной фотографии поперечной волны. При вращении генератора волна перемещений бежит по окружности гибкого колеса. Поэтому передачу назвали волновой, а водило h — волновым генератором. [c.189]

Звуковые волны, свободно распространяющиеся в воздухе при встрече со стеной испытывают отражение, и мы слышим эхо. Отражение поверхностных волн на воде можно наблюдать в опытах с волновой ванной. [c.224]

В волновой ванне с помощью вибратора с двумя стержнями создадим два точечных источника волн с одинаковой частотой ко- [c.227]

Принцип Гюйгенса — Френеля. Качественное объяснение явления дифракции можно дать на основе принципа Гюйгенса. Однако принцип Гюйгенса не может объяснить всех особенностей распространения волн. Поставим на пути плоских волн в волновой ванне преграду с широким отверстием. Опыт показывает, что волны проходят через отверстие и распространяются по первоначальному направлению луча. В остальных направлениях волны от отверстия не распространяются. Это противоречит принципу Гюйгенса, согласно которому вторичные волны должны распространяться во все стороны от точек, которых достигла первичная волна. [c.230]

Ударная волна, возникающая при электрическом разряде, повышает давление в ванне до 100 МПа и более. Этот способ гигиеничен, недорогой, но его недостатком является шум, возникающий в момент разряда. Обязательное условие при использовании этого способа - тщательная изоляция всего устройства в звуконепроницаемой кабине. Кроме того, необходима эффективная защита для безопасности обслуживающего персонала от высокого напряжения. [c.362]

Эту картину возникновения круговых волн можно продемонстрировать в ванне, наполненной водой (для демонстрации дно ванны обычно делают из стекла и проецируют картину на экран). Если к вибратору, приводимому в движение электромагнитом (питаемым переменным током), прикрепить шарик и расположить его у поверхности жидкости, то от шарика по поверхности жидкости будут распространяться круговые волны (рис. 452). Амплитуда этих волн будет постепенно убывать с расстоянием (как это и должно быть для круговой волны). [c.707]

Картину преломления волн можно показать на волнах, распространяющихся по поверхности жидкости, воспользовавшись тем, что скорость распространения этих волн в мелких сосудах зависит от глубины сосуда и уменьшается с уменьшением глубины. Если на дно ванны, в которой вибратор возбуждает плоские волны, положить толстое стекло, уменьшив тем глубину слоя воды, то у границы стекла будет происходить преломление волн. Придав стеклу форму линзы, можно наблюдать действие на волны собирательной линзы (рис. 462). Поскольку законы преломления волн здесь такие же, как и в оптике, то и результаты получаются аналогичными. [c.716]

Дифракция волн наблюдается также и при прохождении волн через отверстие в преграде. Наиболее отчетливо явление дифракции наблюдается при малых по сравнению с длиной волны размерах препятствия или отверстия. В этом нетрудно убедиться, проследив за волнами на поверхности воды, распространяющимися в волновой ванне. [c.218]

Допустим, что в точке В (рис. 1.6) начинается процесс ра грузки. Давление р начинает монотонно убывать. В конденсир ванных веществах процесс разгрузки имеет качественно ино характер по сравнению с поведением газов при уменьщении давления. На начальном этапе, как и при сжатии, на процесс деформации оказывают влияние упругие составляющие внутренних сил. При сжатии компонента Рц растет быстрее, чем Р22- Наоборот, при разгрузке компонента напряжения Рц уменьшается быстрее, чем Ргг- Поэтому при разгрузке вначале вещество ведет себя как упругое тело, пока не станет пластичным. Участок ВС соответствует упругому состоянию вещества, а в точке С выполняется условие Р22—Pll=2P На участке СО разгрузка является пластичной. Рассмотренный процесс определяет характерные особенности распространения ударных волн в твердых телах. [c.36]

Же длине волны (обычно А,—0,65 мкм), можно, вычислив их отношение, определить температуру Т [см. (3.10)]. Именно таким образом определяется практическая шкала температур от 1337,58 до 6300 К. Такие пирометры, осно ванные на зависимости энергии излучения от температуры при неизменной длине волны, называют оптическими или фотоэлектрическими пирометрами. [c.114]

Для контроля проволоки применяют волны стержневого типа. Проволока, перематываясь между двумя катушками, проходит через локальную иммерсионную ванну, в которой проверяется теневым или эхо-методом с производительностью 0,5—1 м/с. [c.257]

Для обеспечения иммерсионного контакта изделие либо целиком погружают в резервуар с жидкостью (иммерсионную ванну), либо создают в месте контроля локальную иммерсионную ванну. Возможна также передача акустических волн через струю жидкости (струйный контакт). [c.59]

Сфа = ванных волн при падающей под углом поперечной волне — Uai при Kj = 57. .. 62° и Ua.i при 2 = = 37. .. 40 III [c.255]

После получения квадратного сечения и технической приемки камеры поступают на участок подготовки их к операции волнЬ-вания. Подготовка заключается в том, что четырехугольная камера очищается внутри и снаружи от окалины, плотно набивается чистым прокаленным кремнистым песком и, входное отверстие камеры закрывается пробкой (шамотным кирпичом) для удержания песка от высыпания при штамповании волн. [c.215]

ДО вол-нования после волно-вания С н Г ДО вол-нования после волно-ванкя С н г [c.136]

Очень обширное исследование по дифракционной теории формирования изображения при наличии аберраций принадлежит Нижберу ) [101 оно частично выполнено им совместно с Церпике ) [13]. Эта работа посвящена эффектам малых аберраций, при которых отклонения волновых фронтов от сферической формы составляют доли длины волны. Ван Кампеп [17—191 рассмотрел эффекты больших аберраций, пользуясь асимптотическими приближениями в теории дифракции его исследование основано на формальном переходе к функциям двух переменных в методе стационарной фазы, впервые строго сформулированном Фокке (см. приложение 3). [c.420]

Из (30.10) следует, что начальное возмущение, локализованное в точке Хо, возбуждает два волновых процесса с частотами кио(х) и кро(хо) соответственно, здесь х — точка наблюдения. Волновой процесс первого типа, являющийся аналогом волн Ван-Кампена — Кейза (см., например, [4, 14]), представляет собой колебания, бегущие с локальной скоростью потока. Присутствие в асимптотике таких колебаний вполне естественно. [c.97]

Закон затухания ехр (— f) характерен для несобственных мод в слабодиссипативных средах. Так, в [111 показано, что по этому закону затухают волны Ван-Камнена под влиянием слабых кулоновских соударений. Действительно, волны Ван-Камнена возникают при движении нучков заряженных частиц, плотность которых модулирована в направлении движения. Например, если скорости всех частиц нучка одинаковы (распределение по скоростям имеет вид /о(у) = biv - [c.98]

В работе Беньоффа и Гутенберга [71] описан переносной самописец цунами. Снодграсс [583] рассмотрел преимущества и недостатки берегового самописца для записи низкочастотных океанских волн, Ван Дорн [646] сообщил о долгопериодном волнографе для диапазона 10—10 с, а статья Ларсена [347] [c.324]

Частным методом выделения стационарного скачка является обратныр метод Ван-Дайка для задачи обтекания затупленного тела с отошедшей ударной волной (Ван-Дайк [1958], Га-рабедян и Либерштейп [1958]). Здесь опять решение строится не на фиксированной эйлеровой сетке, а на сетке, меняющейся от итерации к итерации. Задается форма отошедшей головной ударной волны, и уравнения дозвукового течения интегрируются от ударной волны до тела, т. е. по заданной форме ударной волны отыскивается форма обтекающего тела. В принципе, варьируя форму ударной волны, можно найти желаемую форму тела, однако при нахождении формы тел с резко меняющейся кривизной возникают значительные трудности. [c.336]

Голографирование. Восстановление изображения предмета. Уширенный с помощью простого оптического устройства пучок лазера (рис. 8,1) одновременно направляется на исследуемый объект и на зеркало. Отраженная от зеркала опорная волна и рассеянная объектом световая волна надают на обычную фотопластинку, где происходит регистрация возникшей сложной интерференционной картины. После соответствующей экспозиции фотопластинку проявляют, в результате чего получается так называемая голограмма — за[)егнстрнро-ванная на фотопластинке нптерфереици-онная картина, полученная при наложе-пип опорной н предметной воли. Голограмма внешне похожа на равномерно засвеченную пластинку, если не обращать внимания иа отдельные кольца н нятна, возникшие вследствие дифракции света на пылинках и не имеющие отношения к информации об объекте. [c.206]

Заметим, что все вышеизложенное позволяет нам утверждать и обратное, т. е. при прохождении эллиптически- или циркулярно-поляризованного света через пластинку в четверть волны или эквивалентную ей пластинку он превращается в плоскополяризо-ванный свет. [c.237]

Преломленне волн. Для наблюдения процесса распространения волн через границу раздела двух сред с различными физическими свойствами поставим следующий опыт. На дно волновой ванны поло им стеклянную пластинку таким образом, чтобы один ее край был 1засположен под углом около 45 к направлению распространения плоских поверхностных волн на воде. Наблюдения показывают, что расстояние / , проходимое Болной над стеклянной пластинкой, меньше расстояния h, которое проходит за то же время волна в Toii части ианны, где нет пластины (рис. 224). Следовательно, скорость распространения поверхностных волн зависит от глубины (толщины слоя воды), с уменьшением глубины скорость распространения волны уменьшается. [c.226]

Таким образом, если в падающей волне (х и Ец находятся в одной фазе, то в отраженном свете между взаимно перпендикулярными компонентами х и Ег появится сдвиг фазы, зависящий от ф и п. Следовательно, явление полного внутреннего отражения позволяет получить эллиптически-поляризо-ванный свет, как и пропускание света через кристаллическую пластинку. Разумеется, для осуществления эллиптической поляризации при полном внутреннем отражении надо, чтобы падающий пучок не был естественным, но обладал поляризацией, например, линейной (см. 109). [c.485]

Нетрудно показать, что доказанное Френелем двойное преломление активных веществ для циркулярно-поляризованного света объясняет явление вращения плоскости поляризации. Действительно, плоскополяризо-ванный свет можно представить себе как совокупность рц . двух циркулярно-поляризованных волн, правой и левой, с одинаковыми периодами и амплитудами. Пусть в месте входа в слой вращающего вещества совокупность право- и левополяризованного света эквивалентна плоскополяризованному свету с колебаниями по АА (рис. 30.6, а), т. е. вращающиеся электрические векторы правой и левой волн симметричны по отношению к плоскости АА. Рассмотрим, какова будет взаимная ориентация этих векторов в любой точке среды (см. рис. 30.6, б). Предположим для определенности, что Так как левая волна распростра- [c.615]

Первые эксперименты по распространению тепловых волн в жидком гелии ( второй звук ) при температурах ниже 1° К былп выполнены Пелла-мом и Скоттом [266], а также Аткинсом и Осборном [267]. Хотя в обоих экспериментах теплоизоляция была очень плохой и хорошего равновесия между гелием и солью не достигалось, однако было показано, что скорость второго звука ниже 1° К быстро возрастает и что импульсы второго звука при этих температурах значительно размываются. Выполненные позже эксперименты де-Клерка, Хадсона и Пеллама [268] п Крамерса, ван-Пески, Вибса, ван-ден-Бурга и Гортера[269] показали, что теоретическое предельное значение скорости второго звука ири абсолютном нуле, найденное Ландау и равное [c.570]

Понятия о когерентных источниках волн и о когерентных волнах являются физической абстракцией. Лишь идеализируя при определенных условиях реальные источники волн и реальные волны, можно их называть когерентны.мн. Когерентные источники волн можно осуществить, например, укрепив па одно вибраторе два проволочных штифта. Если ими одновре.менио ударять по поверхности воды, налитой в волновую ванну, то можно наблюдать две близкие к когерентным волны, разбегающиеся из двух центров и налагающиеся друг на друга. [c.212]

Под спектром инфракрасной стимуляции вспышки, или спектром инфракрасной чувствительности кристаллофосфора (рис. 82), понимают зависимость яркости вспышки, пересчитанной на равное число падающих квантов, от длины волны стимулирующих квантов (или их энергии). Использование метода термовысвечи-вания и метода ИК-стимуляции вспышки позволяет определить, какой из уровней захвата отвечает за вспышку при стимулировании в определенной полосе спектра ИК-чувствительности. Для [c.222]

Выбор спектральных линий определяется тем, известны ли для них вероятности спонтанных переходов и можно ли эти линии наблюдать без наложения соседних линий при заданной дисперсии спектрографа и при ширине его входной щели, обеспечивающей надежное фотометрирование. Желательно выбирать линии, лежащие в узкой спектральной области с разницей длин волн не более Юн-20 нм. В противном случае при фотометрических измерениях необходимо учитывать спектральную чувствительность фотоматериала (использовать метод гетерохромного фотометриро-вания). [c.238]

Инициирование одномерной плоской детонации в конденсиро> ванном ВВ (задача 1). Пусть детонация инициируется действием поршня на левой границе заряда. С момента времени t = О поршень со скоростью Vp в течение времени tp вдвигали в ВВ, причем скорость Vp и время tp достаточны для возбуждения устойчивой детонацпонной волны, после чего поршень либо останавливался, либо отводился назад. Правая граница заряда ВВ (г = Ь) предполагалась свободной. Таким образом, начальные условия при =0 определяют покоящееся состояние (Uo = 0) среды в виде исходной (аю = 1) фазы при температуре То и нулевых давлении и напряжении (р = О, г =0), а исходные плотности фаз р°д и р°д для ВВ такие, что [c.266]

Видно, что фазовые скорости гребней и впадпи даже в сильно турбулизо-ванных и волнистых пленках (6 r/6th 5) различаются не очень сильно. Поэтому имеет смысл ввести среднюю скорость волн на поверхности топкой пленкн [c.181]

Схема содержит три реакции диссоциации (1), (2), (3) и две обменные реакции (4), (5). Влияние реакции (6) оказалось более существенным, чем считалось ранее. Вклад реакции (6) может быть значительным при расчете скорости образования N0 за ударной волной. Кинетика реакций (I)— (6) продолжает оставаться предметом пптенспвпых нссладо-ваний. [c.60]

Существует-значительное количество лаков, красок, эмалей, применяемых в антикоррозионной технике. В морских условиях лакокрасочные покрытия в основ, применяются для защиты металлических конструкций, расположенных в зонах морской атмосферы и периодического смачивания. К ла/кокрасочным материалам, применяемым для защиты указанных участков морских ефтепромысловых сооружений, роме основных Tpei6o-ваний, предъявляются также следующие эти материалы должны хорошо наноситься на мокрую поверхность, йе смываться волнами, обладать минимальной водо- и воздухопроницаемостью. [c.52]

Одним из важнейших параметров электромагнитной волны является ее поляризация, определяемая ориентацией вектора Е в пространстве по мере ее распространения. Волну называют естественной (неполяризован-ной), если вектор Е принимает в плоскости, перпендикулярной к направлению ее распространения, в различные моменты времени различные направления, а конец его описывает окружность. Если при тех же условиях конец вектора описывает эллипс, то волну называют частично поляризованной по эллипсу. Когда вектор Е равномерно вращается (влево и вправо) вокруг направления распространения, а конец его описывает эллипс, то волну называют поляризованной по эллипсу (влево или вправо) (рис. 2). В частных случаях эллипс вырождается в окружность (волна поляризована по кругу) или прямую линию (плоскополяризо-ванная волна). [c.206]

В канале схемы зеркального эхо-метода используют ПЭП типа ИЦ-52 с переменным углом ввода (см. гл. 3), что позволяет при постоянной базе (максимальное расстояние между ПЭП равно 250 мм) контролировать швы толщиной до 250 мм. Как и в установке ИДЦ-12, акустические блоки размещены в металлическом корпусе для создания локальной иммерсионной ванны. Акустический блок укреплен на специальном манипуляторе с возможностью его полного разворота в плоскости, параллельной продольной оси сосуда, а также самоустановки на контролируемой поверхности. Благодаря этому можно произвольно ориентировать плоскость прозвучивания и легко, вручную, перестраивать акустическую систему. Электронный блок имеет шесть автономных каналов. Два резервных канала предусмотрены для контроля подповерхностного слоя раздельно-совмещенными ПЭП с использованием головных волн. Все каналы, кроме канала ЗЭМ, снабжены специально разработанной системой временной автоматической регулировки чувствительности (ВАРЧ), компенсирующей затухание звука. Каждый из каналов имеет выход на осциллогра- [c.386]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...