Звуки Звуковое давление

Поэтому разбивка шкалы интенсивности звука на логарифмические единицы — децибелы — довольно хорошо соответствует субъективным свойствам слухового аппарата более мелкое дробление не имеет практического смысла, так как изменения или различия в уровне силы звука (звуковом давлении) менее 1 дб не ощущаются слухом. Б табл.З приведены значения силы звука и звукового давления, а также колебательной скорости воздушных частиц в плоской звуковой волне в зависимости от величин уровня звука, взятых с интервалом 10 дб. За нуль децибел принят уровень звука, соответствующий порогу слышимости. [c.256]

Сила звука, звуковое давление и колебательная скорость (эффективные значения) в зависимости от уровня звука (для диапазона 60—80 до) [c.257]

Сила звука, звуковое давление и колебательная скорость в зависимости от уровня звука [c.350]

Для определения количественного значения шума агрегатов пользуются логарифмическими величинами — уровнями интенсивности звука, звукового давления и звуковой мощности, которые измеряются в децибелах (дБ). [c.469]

Например, если данный источник наряду с прочими гармониками излучает звуковую волну с частотой 100 Гц (что соответствует длине волны Л = с// = 340/100 = 3,4 м), то у двух микрофонов, установленных в точках, расположенных друг от друга на расстоянии, равном половине длины волны (т. е. на расстоянии 1,7 м в направлении распространения звука), звуковое давление в каждый момент будет противофазно максимальное сжатие воздушной среды у одного микрофона и разрежение у другого. Естественно, что и электрические сигналы в цепях этих двух микрофонов окажутся противофазными и после их смешивания в тракте микшерного пульта в результате интерференции колебаний результирующий сигнал будет существенно ослаблен и выпадет из общего спектра звуковой информации. Это послужит причиной искажения тембра звучания. [c.108]

Снижение отражения обычно измеряют с помощью установки, показ анной на рис. 6.2. Падающий и отраженный звуки (звуковые давления) измеряются зондовым гидрофоном, который помещается вблизи образца материала. Для разделения этих двух измеряемых сигналов применяют два способа. Используя импульсный режим, можно разделить падающий и отраженный звуковые импульсы на промежуток времени, который требуется импульсу, чтобы пройти путь от гидрофона к образцу и обратно. При использовании интерферометрического метода оба сигнала перекрываются и их уровни вычисляются по интерференционным максимумам и минимумам, которые обусловлены конструктивной и деструктивной интерференцией. Как и при измерении звукоизоляции, основные трудности связаны с отражениями и дифракцией. Дифракционные эффекты в этом случае не ограничиваются обычной дифракцией на краях препятствия. Если плоская волна падает нормально на отражающую пластинку, то отраженная волна неотличима от той, которую излучала бы сама пластинка, если бы она служила излучателем. Зонд, расположенный вблизи пластинки, находится в ближнем поле, или в зоне [c.328]

Ещё одна весьма важная особенность УЗ — возможность получения высоких значений интенсивности при относительно небольших амплитудах колебательного смещения, т. к. при данной амплитуде интенсивность прямо пропорциональна квадрату частоты. (Амплитуда колебательного смещения на практике лимитируется прочностью акустич. излучателей.) Существенно возрастает с частотой и роль нелинейных эффектов в звуковом поле, поскольку при заданном значении амплитуда колебательной скорости V и, следовательно, акустич. число Маха М растут с частотой / для гармонич. волн V = 2я/5 В УЗ-вом поле большой интенсивности развиваются значительные акустич. течения, скорость к-рых, как правило, мала в сравнении с колебательной скоростью частиц. Течения могут быть обусловлены поглощением звука, могут возникать в стоячих волнах или в пограничном слое вблизи препятствий разнообразного вида. Радиационное давление также возрастает с увеличением частоты, т. к. величина его пропорциональна интенсивности звука в УЗ-вом диапазоне частот оно используется в практике акустич. измерений для определения интенсивности звука. Пондеромоторные силы как акустич., так и гидродинамич. происхождения, действующие на находящиеся в звуковом поле тела, приобретают в УЗ-вом диапазоне частот заметную величину, поскольку онп пропорциональны либо квадрату колебательной скорости, либо колебательной скорости в первой степени, как, напр., в случае звукового давления. Для того чтобы определяющие разнообразные эффекты звукового поля параметры — интенсивность звука, звуковое давление, колебательная скорость, радиационное давление — достигли заметной величины, с увеличением частоты требуется всё меньшее значение амплитуды колебательного смещения (см. табл. 1). [c.12]

ДЕЦИБЕЛ (дБ) — логарифмическая единица измерения отношения энергий или мощностей в акустике, связи, электротехнике и радиотехнике. В Д. измеряется уровень, т. е. величина, пропорциональная десятичному логарифму отношения энергий, мощностей, интенсивностей звука, звуковых давлений, а также разность уровней. Число N Д., соответствующее отношению двух энергий (мощностей, интенсивностей) и выражается ф-лой — 10 lg (И"1/И 2). Разность уровней для двух звуковых давлений рг и Рз выражается ф-лой [c.114]

Величина звукового давления и интенсивности звука изменяются в очень широких пределах. Поэтому в технической акустике принято оценивать интенсивность звука, звуковое давление не в абсолютных, а логарифмических единицах [c.39]

Эффект интенсификации турбулентного перемешивания реализуется при вполне определенном пороговом уровне звукового давления в акустическом поле, усиливаясь с возрастанием уровня звукового давления до наступления насыщения, после чего дальнейшее увеличение интенсивности воздействующего звука не приводит к усилению эффекта. [c.128]

Эффект ослабления турбулентного перемешивания в струях реализуется при вполне определенном диапазоне значений уровня звукового давления и достигает максимума в середине этого диапазона. При этом увеличение интенсивности воздействующего звука выше некоторой величины и может сопровождаться изменением знака воздействия. [c.128]

В простейшем случае, когда источником звука является колеблющаяся пластина, размеры которой велики по сравнению с длиной возбуждаемой волны, нетрудно подсчитать мощность, затрачиваемую пластиной на создание звуковых волн. При больших размерах пластины можно считать, что она создает плоскую волну и звуковое давление Ар у всей поверхности пластины одно и то же (дифракция не играет существенной роли). Если смещение пластины происходит по закону [c.740]

В выражение для амплитуды звукового давления входит произведение плотности р среды на скорость с в ней звука, т. е. волновое сопротивление рс (см. 57). В случае звуковых волн его принято называть акустическим сопротивлением среды. [c.227]

Таким образом, интенсивность звука равна отношению квадрата амплитуды звукового давления к удвоенному акустическому сопротивлению среды. [c.227]

Чтобы возникло ощущение звука, волны, распространяющиеся в воздухе или другой упругой среде, достигшие уха человека, должны иметь частоту от 16 до 20 000 Гц (см. 59). Кроме того, давление звука должно превышать некоторую минимальную величину, Конечно, в каждой точке среды давление непрерывно колеблется и поэтому для характеристики звука в акустике используют среднеквадратичное или эффективное звуковое давление рэф= [c.230]

Оценку громкости звука определяют по измеренному значению эффективного звукового давления, как логарифм отношения давления р, создаваемого данным звуком, к эффективному звуковому давлению, соответствующему стандартному порогу слышимости ро [c.231]

Основные физические закономерности, свойственные звуку, полностью применимы и для ультразвуковых волн. Наряду с этим малая длина ультразвуковых волн обусловливает и некоторые особые явления, несвойственные волнам звукового диапазона. Направленность излучения звука зависит от соотношения между размерами излучателя и длиной волны (см. 62). Чем меньше длина волны по сравнению с размерами излучателя, тем больше направленность излучения звука. С уменьшением длины волны, кроме того уменьшается также и роль дифракции в процессе распространения волн (см. 57). Поэтому ультразвуковые волны, имеющие сравнительно малую длину волны, могут быть получены в виде узких направленных пучков. В воздухе ультразвуковые волны весьма сильно затухают. Вода по своим акустическим свойствам резко отличается от воздуха. Акустическое сопротивление воды почти в 3500 раз больше, чем воздуха. Следовательно, при одинаковом звуковом давлении скорость колебания частиц воздуха в 3500 раз больше, чем частиц воды. Кинематическая вязкость воды значительно меньше, чем воздуха. Поэтому ультразвуковые волны в воде поглощаются примерно в 1000 раз слабее, чем в воздухе. Этим и объясняется то, что направленные пучки ультразвуковых волн находят широкое применение в гидроакустике для целей сигнализации и гидролокации под водой. Отметим, что использовать для этой же цели электромагнитные волны невозможно, так как их поглощение в воде очень велико. Таким образом, ультразвуковые волны являются, по-существу, единственным видом волнового процесса, который может распространяться с относительно малым поглощением в водной среде. [c.243]

Акустическое сопротивление Za канала является коэффициентом пропорциональности в равенстве, связывающем между собой амплитуду ро звукового давления и объемную скорость q звука [c.16]

Некоторые акустические величины, определяющие восприятие звука человеком (ит енсивность звука, звуковое давление, затух,aiffle звуковых волн и др.), подчиняются законам, имеющим экспоненциальный [c.162]

С р,ествует два вида акустических величин 1) величины, характеризующие звук как физическое явление волнообразного распространения колебаний частиц упругой среды. К ним относятся скорость звука, звуковое давление, звуковая энергия, плотность звуковой энергии и др. 2) величины, характеризующие звук как специфическое ощущение, вызываемое действием звуковых волн на орган слуха. К ним относятся уровень громкости, частотный интервал и др. Между теми и другими вev ичинaми существует определенная зависимость. Например, частотный интервал связан с ча- [c.102]

Второй период охватывает время от конца 17-го до 20-х годов нашего века. И. Ньютон создает основу механики. Р. Гук (Англия) на опыте устанавливает пропорциональность мевду напряжениями и деф01ялациями в твердых телах - основной закон теории упругости. Х.Гюйгенс (Голландия) формулирует важный принцип - так называемый принцип Гюйгенса в волновом движении. С этого времени начи-назтся расцвет классической физики. Механика, гидродинамика и теория упругости, математическая физика, теория колебаний и волн, акустика и оптика развиваются в тесной взаимосвязи. В этот период акустика развивается как раздел механики. Создается общая теория механических колебаний, теория излучения и распространения упругих (звуковых) волн в различных средах, разрабатываются методы измерения характеристик звука (скорости звука, звукового давления в среде, импульса, энергии и потока знергии звуковых волн). Диапазон частот звуковых волн рася иряется и охватывает как область инфразвука, так и ультразвука (свыше 20 кГц).Выяо- [c.5]

Приёмники ультразвука. Наиболее распространёнными П. у. являются электроакустические преобразователи. К ним относятся в первую очередь пьезоэлектрические преобразователи, магнитострикционные преобразователи, полупроводниковые и пьезополупроводниковые преобразователи, электростатические приёмники и электродинамические приёмники. Приёмники этого типа преобразуют акустич. сигнал в электрический крайне малая инерционность позволяет воспроизводить временную форму сигнала и, следовательно, получать сведения о его фазе, частоте и спектре. В зависимости от конструкции приёмного элемента, а также от функциональных особенностей применяемой с приёмником электронной схемы электроакустические преобразователи могут служить приёмниками звукового давления, колебательной скорости, ускорения, смещения. Термические приёмники используются в основном для измерения интенсивности звука они имеют значительную инерционность. Благодаря большой инерционности усреднённые по времени показания дают приёмники механич. типа — Рэлея диск и радиометр. Первый служит для измерения амплитуды колебательной скорости, второй — для измерения радиационного давления, т. е. плотности звуковой энергии и интенсивности звука. Звуковое давление и интенсивность звука могут измеряться также различными оптич. методами (напр., по дифракции света на ультразвуке), основанными на изменении показателя преломления среды под действием акустич. колебаний, возникновении двойного лучепреломления и других оптич. эффектов в звуковом поле. [c.269]

Повышение интенсивности звука на 1 дБ означает увеличение звукового давления в 1,12 раза. При оценке интенсивности звука звуковым давлением весь слышимый диапазон укладывается в 120—130 дБ. Соотношение величин звуковых давлений на порогах слышимости и болевых ощуш ений составляет 1 10 , а сил звука — 1 10 2. [c.197]

Благодаря линейности процессов электроакустического преобразования микрофоны и 1 ромкоговорители удобно в общем виде представлять в виде четырехполюсников, однако с различными по физической природе величинами на входе и на выходе. На вход микрофонов воздействуют акустические колебания, выралоемые механическими величинами — интенсивностью (силой) звука, звуковым давлением. Результатом преобразования на выходе такого четырехполюсника являются электрические величины — напряжение, ЭДС. И наоборот, на вход громкоговорителя подается электрический сигнал, а выходной сигнал, полученный в результате преобразования, характеризуется механической величиной — силой. Каждый из указанных преобразователей содержит в себе совокупность взаимосвязанных между собой механических и электрических звеньев. Для детального представления с единых позиций процессов, протекающих в преобразователях, обычно пользуются так называемым методом электромеханических аналогий. Этот метод состоит в том, что параметры колебательных механических систем сравниваются с параметрами электрических колебательных контуров по их функциональной роли в колебательном процессе, и на этом основании устанавливаются их электрические аналогии, составляются аналогии между каждым параметром механических систем и параметрами электрических цепей, а также составляющими их элементов отыскиваются общие формальные закономерности между математическим описанием колебательных процессов механических преобразователей и электрических колебательных контуров, а также взаимного соответствия соединения и сопоставления эквивалентных схем находятся коэффициенты связи между механическими выходными (входными) и электрическими входными (выходными) величинами четырехполюсника — преобразователя. Конкретные выражения для коэффициентов связи в виде отношений выходных величин преобразователя от входных сигналов зависят от способов преобразования. [c.70]

ФОН (от греч. рЬбпё — звук), ед. уровня громкости звука (см. Г ром-кость звука). Уровень громкости данного звука в Ф. равен уровню интенсивности звука (звукового давления) в децибелах для чистого тона частотой 1000 Гц, громкость к-рого при сравнении на слух равна громкости данного звука. [c.821]

Громким звукам соответствуют звуковые давления в сотни бар. Следовательно, даже громким звукам в атмосфере соответствуют очень малые относительные изменения давлений (Ар/р 0,001). Такого же порядка будут значения т], соответствующие громким звукам (так как у близко к единице), а значит, как следует из (20.5), скорости частиц в звуковой волне очень малы по сравнению со скоростью звука даже для громких звуков они менее 10 см1сек. [c.723]

Чрезвычайно чувствительным приемником звуковых колебаний является человеческое ухо. Как уже указывалось выше, нормальное человеческое ухо начинает воспринимать звуки при давлении звуковой волны порядка 10" бар. Этой наиболь. шей чувствительностью ухо человека обладает при частотах около 3500 гц. К звукам большей и меныпей частоты ухо оказывается менее чувствительным. В сторону низких частот чувствительность человеческого уха быстро уменьшается, и самый низкий топ, соответствующий частоте около 20 гц, ухо начинает различать, только когда давление звуковой волны достигает примерно 1 бара в сторону высоких частот чувствительность уха медленно падает вплоть до частот порядка 15000—20 ОООгг . В этой области лежит предел, выше которого человеческое ухо вообще перестает воспринимать звуки (для разных людей этот предел несколько различен). Очень большие звуковые давления вызывают в ухе человека болезненные ощущения. Для очень низких частот (порядка 50 гц) эти болезненные ощущения наступают при звуковых давлениях в несколько сот бар. На частотах порядка 3500 гц болезненные ощущения возникают только при давлениях порядка 1000 бар. Таким образом, ухо человека может приспосабливаться к изменениям амплитуды звуковых волн в 10 раз при этом количество звуковой энергии, попадающей в ухо, изменяется в 0 раз, [c.727]

Интенсивность звука связана с звуковым давлением и скоростью частиц соотношегаем [c.161]

АКТИВ1ЮС акустическое сопротивление ReZ — величина, равная отношению ачгплитуды Pq звукового давления к объемной колебательной скоросги звука Vy-. [c.161]

При применении уровня Bejnr4HHbi указываются основание логарифмов (десять, корень квадратньп из десяти, два и т. д.), пороговое значение Bejm4HHbi и вид уровня (уровень звукового давления, уровень интенсивности звука и т. п,). [c.163]

Уровень н.итенсивности звука (уровень плотности потока звукового давления )логарифм отношения данной интенсивности звука в указанном направлении к исходной интенсивности. Уровень интенсивности в децибелах равен десятикратному. тогарифму при основании, равном десяти о г этого отношения. Если нет другого указания, за исходную интенсивноегь звука принимают пВт/м . [c.165]

Формула (60,3) для колебания звукового давления в плоской волне применима ко всем средам твердым, жидким и газообразным. Для сферических волн колебания звукового давления описываются более сложной формулой. Однако на больших расстояниях от центра излучения звука формула (60.3) иригодна и для сферических волн. [c.227]

Формуда (бО.б) одинаково применима для плоских и сферических звуковых волн. Если не учитывать поглощения звука средой, то в случае плоских волн интенсивность звука нс должна изменяться с расстоянием. В сферических волнах амплитуды смещения частиц среды, их скорости и звукового давления убывают как величины, обратные первой степени расстояния от источника звука. Поэтому в случае сферических волн интенсивность звука убывает обратно пропорционально квадрату расстояния от источника зву1Щ. [c.228]

Определение интенсивности звука yiyia-чивает смысл для стоячих звуковых воли. Если амплитуды звукового давления в прямой и отраженной волнах о.динаковы, то результирующий поток энергии равен ). у ю. В этом, случае интенсивность звука принято характеризовать плотностью звуковой энергии, т. е. отношением звуковой энергии, со-держащёйся в некоторой области звукового Рис. 179 поля, к объему этой области. [c.228]

Вращающий момент, действующий па диск, пропорцноиален квадрату амплитуды скорости частиц в волне. Поэтому, измеряя вращающий момент по углу поворота диска, можно определить амплитуду скорости частиц в волне, а следовательно, и амплитуду звукового давления. Зная а.милитуду звукового давления II акустическое сопротивление среды, по формуле (60.6) вычисляют интенсивность звука. [c.228]

Эффективное звуковое давление и интенсивноеть звука являются объективными характеристиками звука. В отличие от них громкость звука— субъективная оценка силы слухового ощущения звука. Громкость воспринимаемого ухом звука зависит не только от эффективного звукового давления, частоты и длительности звука, но и от чувствительности уха. [c.231]

То же, уровень громкости фон phon фон 1 фон равен уровню громкости звука, для которого уровень звукового давления равногромкого с ним звука частотой 1000 Гц равен 1 дБ 1 октава равна logs (/2//1) при /2/ =2 1 декада равна lg(/2//i) при /=a//i=lO [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...