Интерференция колебаний

Условие Брегга трактуется обычно как условие отражения рентгеновского луча от определенной кристаллической плоскости, хотя, по существу, имеет место не отражение, а интерференция колебаний, распространяющихся от возбужденных электронов в атомах кристаллической решетки. [c.529]

Гюйгенсом и усовершенствованную Френелем, По этой теории, поверхность тела, излучающая свет, — источник волн, возникающих вокруг каждой точки поверхности тела. Дальше, в результате интерференции колебаний возникает колебательное движение на поверхности огибающей системы начальных волн. Это колебательное движение вновь порождает систему волн вокруг каждой [c.364]

Понятие о когерентности. Интерференция колебаний [c.62]

Разность фаз колебаний сохраняется неизменной за время т, достаточное для наблюдений. Средняя энергия результирующего колебания отличается от суммы средних энергий исходных колебаний и может быть больше или меньше нее в зависимости от разности фаз. В этом случае колебания называются когерентными. Сложение колебаний, при котором не имеет места суммирование интенсивностей, мы будем называть интерференцией колебаний. [c.64]

В рассмотренных случаях интерференция колебаний будет наблюдаться при движении одной или двух сеток с различными скоростями, т, е. при изучении процессов динамических, развивающихся во времени. Здесь под интерференцией мы будем понимать сложение двух колебаний с равными периодами, но различными фазами. [c.52]

Например, если данный источник наряду с прочими гармониками излучает звуковую волну с частотой 100 Гц (что соответствует длине волны Л = с// = 340/100 = 3,4 м), то у двух микрофонов, установленных в точках, расположенных друг от друга на расстоянии, равном половине длины волны (т. е. на расстоянии 1,7 м в направлении распространения звука), звуковое давление в каждый момент будет противофазно максимальное сжатие воздушной среды у одного микрофона и разрежение у другого. Естественно, что и электрические сигналы в цепях этих двух микрофонов окажутся противофазными и после их смешивания в тракте микшерного пульта в результате интерференции колебаний результирующий сигнал будет существенно ослаблен и выпадет из общего спектра звуковой информации. Это послужит причиной искажения тембра звучания. [c.108]

Наложение гармонических колебаний одинаковой частоты и одинакового направления смещений называется интерференцией колебаний. Условием возможности интерференции является постоянство разности фаз. [c.7]

Дифракция на многих щелях. Для получения формулы, описывающей распределение интенсивности света при дифракции на многих щелях одинаковой ширины, отстоящих друг от друга на равных расстояниях и освещенных когерентным светом, следует учесть интерференцию колебаний, полученных после дифракции световой волны на системе этих щелей. [c.345]

Колебания решетки в сверхзвуковом потоке представляют более-простую задачу, решаемую общими методами, развитыми для произвольной системы крыльев конечного размаха (Е. А. Красильщикова, 1952). Конкретно были изучены, методом аэродинамической интерференции,, колебания решетки пластин без выноса при сдвиге фаз а = О и (х = зт (что схематизирует колебания одиночной пластины соответственно в свободной струе и между жесткими стенками) при сверх- и при околозвуковых скоростях ( Д. Н. Горелов, 1966). [c.142]

Интересно отметить, что сигнал от дефекта при перемещении последнего по направлению к головке не остается постоянным, а изменяется по амплитуде, проходя через ряд максимумов и глубоких (почти нулевых) минимумов. Это явление объясняется интерференцией колебаний, отраженных от дефекта к головке [c.151]

Волновое поле ультразвукового излучателя можно условно разделить на две зоны (рис. 63) ближнюю зону Френеля и дальнюю зону Фраунгофера. В ближней зоне поле формируется в результате интерференции колебаний, приходящих от различных точек излучателя. В дальней зоне основную роль играют дифракционные эффекты. Поле круглого излучателя в дальней зоне (его диаграмма направленности) хорошо известно и описывается с помощью функции Бесселя первого порядка [c.146]

Закон Рэлея в чистом виде реализуется далеко не во всех случаях. В тех условиях, когда поле в месте приема представляет собой результат интерференции колебания с постоянной амплитудой и фазой и множества колебаний с произвольными амплитудами и случайными фазами (последние образуют ансамбль Рэлея ), выполняется так называемый обобщенный закон Рэлея, или закон Райса [41]. [c.163]

Далее лазерный луч расщепляется на два луча, один из которых направляется к детектору, а другой — к экрану, на котором амплитуда колебаний луча увеличивается. Привод влияет на вибрации гибкой опоры и, следовательно, может стабилизировать положение лазерного луча. Масса привода больше массы гибкой опоры, поэтому интерференцией колебаний можно пренебречь. [c.182]

Как видно из (4.9), при хаотическом изменении разности фаз происходит простое сложение интенсивностей, т. е. явление интерференции наблюдаться не будет. Подобные колебания называются некогерентными. [c.70]

Интерференция волн (случай, когда колебания в слагаемых волнах происходят вдоль одной линии). Волны называются когерентными, если в произвольной точке их встречи разность фаз колебаний остается постоянной. Монохроматические волны одинакового периода и частоты всегда являются когерентными. [c.71]

Явление увеличения или уменьшения амплитуды результирующей волны при сложении двух или нескольких волн с одинаковыми периодами колебаний называется интерференцией волн. [c.228]

Явление интерференции волн не противоречит принципу суперпозиции. В точках с нулевой амплитудой колебаний две встречающиеся волны не гасят друг друга, обе они без изменений распространяются далее. [c.228]

Когерентность. Интерференция волн возможна только при выполнении условия когерентности. Слово когерентность означает согласованность. Когерентными называются колебания с одинаковой частотой и постоянной во времени разностью фаз. [c.229]

КОГЕРЕНТНОСТЬ КОЛЕБАНИЙ И ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ КВАЗИМОНОХРОМАТИЧЕСКИХ ВОЛН [c.176]

Интерференция может происходить в случае негармонических колебаний, когда фаза каждого колебания является какой-то функцией времени, но их разность постоянна. Иными словами, возможно, что ф1 = Ф1( ), Ф2 = Фг(Оу но [c.178]

Очевидно, что два гармонических колебания одной частоты всегда когерентны. Гармонические колебания порождают монохроматические волны., способные интерферировать. Равенство частот интерферирующих волн ( i = Ы2) и неперпендикулярность векторов El и Е2 служат дополнительными требованиями, превращающими необходимое условие (5. 5) в достаточное. Правда, следует учитывать, что при oj (02 (точнее, при oi — Ш2 = 5<а, где Soi Ш1, и лю Юг) все же может наблюдаться нестационарная интерференционная картина (биения). Вопрос об интерференции неполяризованных колебаний подробно исследован в 5.4. [c.178]

Если волны El и Ег создаются двумя совершенно независимыми источниками, то степень когерентности равна нулю и интенсивность в точке Р равна сумме интенсивностей. В другом предельном случае — при интерференции двух монохроматических волн — степень когерентности порождающих их гармонических колебаний равна единице. [c.180]

Выражение (4.8) означает, что при постоянстве разности фаз слагаемых колебаний результирующая интенсивность будет отличной (больше плп меньшей в зависимости от конкретного значения разности фаз) от суммы нитенсивностп отдельных колебаний, т. е. возникает явление интерференции. Колебания, удовлетворяющие условиям, при которых разность фаз остается постоянной величиной, называются ко ереитными. Ясно, что колебания, происходяш,ие с разными частотами, не могут быть когерентными. Однако не все колебания, частоты которых одинаковы, являются когерентными. [c.70]

Законы преломления и отражения, определяя направления отраженного и преломленного лучей, не дают никаких сведений об интенсивностях и фазах. Задачу определения интенсивностей и фаз отраженного и преломленного лучей можно решить, исходя из взаимодействия электромагнитной волны со средой. Согласно электронной теории, под действием электрического поля падающей волны электроны среды приводятся в колебания в такт с возбуждающим полем — световой волной. Колеблющийся электрон при этом излучает электромагнитные волны с частотой, равной частоте возбуждающего поля. Излученные таким образом волны называются вторичными. Вторичные Bojnibi оказываются когерентными как с первичной волной, так и мемаду собой. В результате взаимной интерференции происходит гашение световых волн во всех направлениях, кроме двух — в направлениях преломленного и отраженного лучей. В принципе можно, решая задачу интерференции, определить направления распространения, интенсивности и фазы обоих лучей. Однако решение ее, хотя и привело бы к результатам, согласующимся с опытными данными, представляется довольно сложным. Эту же задачу можно решить более простым путем,- используя систему уравнений Максвелла. [c.45]

Интерференция обусловлена наличием третьего члена в (4.8) 2Vhh os (a2 (i), который называется интерференционным членом. Интерференционный член характеризует корреляцию (взаимосвязь) слагаемых колебаний. [c.70]

Ранее мы полагали, что в точке встречи когерентных волн колебания и Еп направлены вдоль одной линии. Подобное предположение не должно создавать ложного представления у читателя о том, что якобы интерференция когерентных волн возможна только при одинаковой (вдоль одной линии) направленности колебаний. В случае суперпозиции двух когерентных вол н с напряженпостями и Ё.,, направленными друг относительно друга произвольно, для средней иитенсивиости имеем [c.73]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Точность измерения скорости света определяется в этом случае, во-первых, тем, насколько стабилен данный источник, и, во-вторых, тем, с какой точностью удается измерить частоту и длину волны излучения. Источниками электромагнитного излучения, наиболее удовлетворяющими этим требованиям, являются лазеры. Измерение длины В0Л1ГЫ , основанное на явлении интерференции света, производится с ошибкой, не превышающей величину порядка 10 , Измерение частоты излучения основано на технике нелинейного преобразования частоты. Используемый прибор (например, полупроводниковый диод), приняв синусоидальное колебание некоторой частоты, дает на выходе колебания более высокой частоты — удвоенной, утроенной и т. д. Этот метод с помощью нелинейного элемента излучс1П1Я кратной частоты позволяет измерять частоту излучения лазера и сравнивать его с частотами, измеренным прежде. Согласно результатам изме-рени , в1> пол 1ен ЫМ этим методом в 1972 г., скорость света в вакууме равна (299792456,2 1,1) м/с. Новые методы разработки нелинейных фотодиодов, испо.и.зусмых для смещения частот светового диапазона спектра, позволят в будущем увеличить точность лазерных измерений скорости света. [c.418]

Различие в скоростях распространения света при одинаковых значениях пройденных путей долмаю приводить к тому, что в лучах 1 и 2, приходящих н точку наблюдения е, колебания ite будут совпадать по фазе. Раакость хода лучей можно определить по наблюдению интерференции световых волн, соответствующих лучам 1 п 2. [c.282]

Для понимания интерференции и дифракции электромагнитной волны вводятся квааимонохроматические волны ("хаотически модулированные колебания" ). При введении этих понятий законы возникновения и распространения электромагнитных волн дополняют условиями обрыва колебаний оптических электронов в атоме и другими причинами, onpeдeляюn ими время когерентности. В рамках этой схемы обосновывается когерентность колебаний для точечных источников свети в пределах одного цуга волн, а затем выявляются условия пространственной когерентности, при которых может наблюдаться стационарная интерференционная картина от реальных источников. [c.7]

Все предыдущее исследование проводилось для некоторого выбранного направления колебаний излучающих атомов в источнике света, т.е. рассматривалось излучение вполне определенной поляризации. Не представляет труда распространить полученные выводы на случай поляризованного света, но здесь необходимо более тщательно исследовать вопрос об интерференции поляризованных лучей, в частности наложение интерференционных картин, создаваемых волнами, поляризованными во взаимно перпендикулярных направлениях. Здесь снова окажется полезным идеализированное устройство из двух параллельных пластин, отражающих свет и использованных при описании прост-ранс гвенной когерентности в 5.3. [c.203]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...