Излучение черного тела спектральная плотность

Положение максимума спектральной плотности излучения черного тела зависит от шкалы, для которой определяется спектральная плотность излучения. Максимум спектральной плотности излучения по шкале частот приходится на более длинные волны, чем по шкале длин волн. В чем состоит причина различного положения этого максимума. [c.72]

Закон Планка устанавливает соотношение между спектральной плотностью потока излучения черного тела Доь длиной волны X и абсолютной температурой Т [c.64]

При температурах от 1337,58 до 6300 К температура определяется по зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры (опорной точкой здесь является точка затвердевания золота) [c.77]

Температурная шкала пирометра микроволнового излучения, основанная на пропорциональной зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры Т в микроволновом диапазоне излучения, устанавливается для диапазона температур от 6300 до 100 000 К [20]. Отношение спектральных плотностей энергий при двух температурах — измеряемой Т и базовой То равно отношению этих температур для длин волн, больших 1 мм. В качестве базовой выбирают температуру затвердевания золота 70 = 1337,58 К. [c.114]

Для измерения высоких температур обычно применяют пирометры. Принцип действия пирометров основан на формуле Планка — зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры и длины волны. Измерив плотность энергии черного тела при двух температурах — измеряемой Т и температуре затвердевания золота Го= 1337,58 К (табл. 3.1)—при одной и той 8-488 ИЗ [c.187]

Формула (5-1) определяет распределение спектральной плотности потока излучения черного тела по длинам волны и температурам. Иногда при описании удобно использовать не длины волн а соответствующие им частоты v = сД. При этом спектральная плотность потока излучения Е относится к единичному интервалу частот [c.166]

Наконец, закон смещения Вина (1893) связывает длину волны соответствующую максимальному излучению черного тела (его максимальной спектральной плотности энергетической яркости) с абсолютной температурой Т следующим образом [c.35]

Если коэффициент излучательной способности мало изменяется с изменением температуры в видимой области спектра, то достаточно его определить только при одной температуре. Если не изменяется в широком спектральном диапазоне, то спектральная плотность излучения тела отличается от плотности излучения черного тела в этом диапазоне на постоянную величину. Такие тела называются серыми излучателями. [c.322]

Формулы (1-38) и (1-39) представляют общеизвестный закон смещения Вина. Этот закон рассматривают обычно как определяющий меру сдвига интенсивности излучения черного тела в сторону коротковолновой части спектра при повыщении температуры. Он дает положение и величину максимума кривых ох в функции К по рис. 5. Однако этот закон не дает объективного рещения вопроса о положении максимума спектральной плотности излучения. В этом легко убедиться, если за исходную зависимость принять формулу (1-37), а не (1-26) и проделать все операции, которые были сделаны для вывода закона Вина. Получится совершенно другой результат [c.25]

Сравнивая формулы (1-43) и (1-45), видим, что функция ===InX дает положение максимума спектральной плотности излучения, при длине волны, определяющей границу двух частей спектра по сделанной выше интерпретации закона смещения. Оказывается также [2], что этим же соотношением (1-45) определяется температура, при которой лучистый поток, выделяемый полосой бесконечно малой ширины, имеет наибольшее относительное значение в интегральном излучении черного тела. [c.26]

В этих формулах и — спектральная плотность потока излучения черного тела при температуре среды Газетенки Т , определяемая по закону Планка — средний угловой коэффициент поверхности стенки 7 относительно поверхности среды [c.98]

Излучение черного тела 135 --- спектральная плотность 138 [c.295]

Установим связь между испускательной способностью черного тела и спектральной плотностью равновесного излучения. Для этого подсчитаем поток энергии, падающий на единичную площадку, расположенную внутри замкнутой полости, заполненной электромагнитной энергией средней плотности t/,,. Пусть излучение падает на единичную площадку 6.S = 1 в направлении, определяемом углами О и ф (рис. 8.7) в пределах телесного угла dQ [c.408]

Таким образом, испускательная способность черного тела с точностью до множителя с/4 совпадает со спектральной плотностью равновесного излучения. [c.408]

Тепловое излучение — электромагнитное излучение, испускаемое веществом и возникающее за счет его внутренней энергии. Тепловое излучение имеет сплошной спектр. Положение максимума спектральной плотности энергетической светимости теплового излучения зависит от температуры вещества. С ее повышением возрастает общая энергия испускаемого теплового излучения, а максимум перемещается в область малых длин воли. Последнее всегда справедливо только для черного тела. Для других тел может быть и не так. [c.189]

Установить связь между спектральной энергетической светимостью Ev черного тела и спектральной плотностью энергии его равновесного излучения. [c.221]

Как известно, отверстие в полости ведет себя как черная поверхность и излучение, покидающее через нее полость, по интенсивности и спектральному составу идентично излучению абсолютно черного тела с температурой Т. Вычислим, какую энергию в интервале частот dv испускает за I с полость через отверстие площадью d5 при плотности излучения в полости. [c.355]

Спектральный коэффициент теплового излучения — отношение спектральной плотности энергетической светимости теплового излучателя Мех к спектральной плотности энергетической светимости черного тела М°х при той же температуре и той же длине волны в пределах пространственного угла 2л, [c.769]

Если сравнивают энергетические светимости (или их спектральные плотности) реальных излучателей и черного тела не в пределах угла 2я, а в направлении нормали к излучающей поверхности, то коэффициенты излучения обозначают и е . [c.770]

М. Планк теоретически установил (1900 г.) зависимость спектральной плотности излучения абсолютно черного тела от длины волны и его температуры [c.314]

В 1900 году немецкий физик М, Планк установил функциональную зависимость спектральной плотности потока излучения абсолютно черного тела Ео>, от длины волны X и температуры Т [c.56]

Определить поверхностную плотность интегрального излучения Солнца, если температура поверхности Солнца 1с = 5700 °С и условия излучения близки к излучению абсолютно черного тела. Найти длину волны, при которой будет наблюдаться максимум спектральной плотности потока излучения, и общее количество лучистой энергии, испускаемой Солнцем в единицу времени, если диаметр Солнца равен 1,391-10 . [c.66]

Закон Планка устанавливает зависимость спектральной плотности потока излучения (33.2) абсолютно черного тела Е х в вакууме от абсолютной температуры Т и длины волны А. в форме [c.408]

Обсудим детально результаты расчета радиационных потоков для режима с селективными стенками. На рис. 6 для поверхности канала в точке 2 = 9.5 м приведены спектральные поверхностные плотности падаюгцего излучения (кривая 2), а также вклад в излучения газового объема Е (кривая 3). Там же для сравнения приведено излучение черного тела при локальной температуре газа (кривая 1). Отметим две характерные спектральные области. Область и < 8000 см характеризуется резким изменением по спектру величин И Е ( И соответствует излучению трехатомных молекул. [c.232]

Для дияп.ччона температур от 6300 до 100000 К измерения температхпы базируются на шкале термометра микроволнового излучения (ТШП.МИ), основанной на зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры, которая при использовании теплового излучения с длинами Езли более 1 мм принимает вид [c.63]

Температурная шкала Практическая температурная шкала, основан-пирометра микроволно- ная на зависимости спектральной плотности вого излучения энергии излучения черного тела от темпера- [c.18]

ЦВЕТОВАЯ ТЕМПЕРАТУРА — параметр, применяемый для приближенного описания относит, распределения интенсивности в видимой области снектра излучения тел, пе сильно отличающихся от серых тел (напр., уголь, металлы, окислы и т. д.). Если при темп-ре Т нек-рого тела спектральная плотность его энергетич. яркости в длине волпы равна Ь %х,Т), а в длине волны равна Ъ (Х.2,Т), то Ц. т. Т этого тела равна такой темп-ре абсолютно черного тела, при к-рой спектральные яркости последнего Ь° (к , Т ) и Ь° (к2,Т(.) удовлетворяют условию [c.387]

Спектральное распределение излучения черного тела описывается формулой Планка, в соответствии с которой в системе покоя плотность энергии, приходящаяся на интервал частот между и лг + ivO, равна [c.176]

Предположим противное пусть после равновесного адиабатного расширения от плотности м, до плотности излучение перестало быть черным по спектральному составу. Так как излучение — система, которая находится в устойчивом равновесии, то, если излучение привести в соприкосновение с телом температуры Гг, с которым оно будет находиться в равновесии (т. е. общая энергия излучения не изменится), излучение с течением времени будет черным. Система без изменения полной энергии перейдет в устойчивое равновесие, что связано с ростом энтропии. Следовательно, энтропия черного излучения с плотностью 2 должна быть больще энтропии черного излучения начального состояния с плотностью Ml- [c.359]

Для серых тел, у которых спектральная плотность потока излучения меньше чем у абсолютно черного тела при той же темпералуре, закон Стефана-Больцмана будет иметь вид [c.58]

Смотреть страницы где упоминается термин Излучение черного тела спектральная плотность : [c.56] [c.418] [c.173] [c.175] [c.178] [c.355] [c.173] [c.406] [c.77] [c.31] [c.62] [c.422] [c.214] [c.131] [c.112] [c.65] [c.72] [c.18] [c.769] [c.294]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...