Диатермические тела

Одноатомные и двухатомные газы, состоящие из однородных атомов (водород, кислород, азот), обладают небольшой поглощательной способностью и в большинстве случаев могут быть отнесены к диатермическим телам. Другие газы способны излучать и поглощать заметные количества энергии. К ним относятся углекислый газ, водяной пар, сернистый ангидрид, аммиак, окись углерода и др. [c.434]

Коэффициенты поглощения, отражения и проницаемости зависят от природы тел, состояния их поверхности. Как видно из формулы (2.331), их значения могут изменяться в пределах от О до 1. Тело, которое полностью поглощает всю падающую на него лучистую энергию, следовательно, для которого А = I, R = D = 0, называют абсолютно черным телом. Если R — I, А — D = О, то такое тело называют абсолютно белым телом, а если D=l, X = R = 0 — абсолютно прозрачным (диатермическим) телом. В дальнейшем все величины, относящиеся к абсолютно черному телу, будут обозначаться индексом О , например Ло = 1- [c.208]

Тела по-разному поглощают, отражают и пропускают лучи, в связи с этим различают тела черные и белые. В природе нет тел, полностью соответствующих указанным предельным случаям. Полированные металлы близко подходят к белому телу (коэффициент поглощения 0,03). К черному телу близки сажа, иней, бархат (коэффициент поглощения я 0,97). У двухатомных газов (Ог, N2, Нг) коэффициент пропускания 1,0. Эти газы подходят к диатермическим телам (т. е. телам, через которые лучи проходят без поглощения и отражения). [c.29]

Диатермические тела. 570 Диафрагма измерительная. ...............763 [c.895]

Диатермические тела 346 Диссипация механической энергии 229 Дифференциальное уравнение движения [c.422]

Таким образом, задача о расчете лучистого теплообмена между двумя абсолютно черными телами, разделенными диатермической средой, сводится, но существу, к определению взаимной поверхности излучения [c.81]

Понятие температуры можно ввести на основе следующего экспериментального факта. Соединим два теплоизолированных тела / и 2 с помощью диатермической стенки с телом 3. После установления равновесия отделим тело 3 от тел 1 и 2, которые соединим между собой диатермической стенкой. Говорят, что тела 1 п 2 находятся в тепловом равновесии, если значения параметров при соприкосновении тел 1 и 2 остаются постоянными. Этот результат формулируется в виде принципа транзитивности (называемого также нулевым законом термодинамики), который гласит, что если два тела находятся в тепловом равновесии с третьим телом, то они находятся в равновесии между собой. Из принципа транзитивности вытекает, что для каждого тела существует взаимно однозначная функция независимых параметров состояния, называемая эмпирической температурой. Равные значения этой функции характеризуют тела, находящиеся во взаимном тепловом равновесии. [c.68]

Твердые тела. Газы с технической точки зрения почти всегда относятся к телам диатермическим. [c.570]

Таким образом, в системе серых тел, разделенных диатермической средой, перенос излучением описывается одним обобщенным интегральным уравнением излучения. [c.123]

В качестве примера рассмотрим простейший случай — излучение серых тел в диатермической среде (более сложные задачи см. [2]). [c.125]

Проблема лучистого теплообмена в системе тел является чрезвычайно сложной. Если для собственного излучения поверхностей твердых (жидких) тел безразлично, какая среда — поглощающая или непоглощающая (диатермическая) — окружает их, то при анализе лучистого теплообмена в системе тел, как это было показано выше, объемные свойства среды имеют первостепенное значение и предопределяют сложность расчета. В более общем случае, на процесс лучистого теплообмена в системе тел накладываются процессы гидродинамики, химической кинетики и т. д., происходящие в среде, окружающей обменивающиеся излучением тела, что чрезвычайно усложняет [c.151]

К настоящему времени создана теория и разработаны приближенные методы решения интегральных уравнений стационарного теплообмена излучением в системах серых тел с диффузно отражающими и изотропно излучающими поверхностями, разделенными диатермической средой. В частности, детально разработаны зональные методы решения интегральных уравнений теплообмена излучением. В последние годы проведены исследования стационарного теплообмена излучением с более полным учетом радиационных характеристик тел (индикатрисы отражения и испускания) и разделяющих их сред (поглощение и рассеяние излучения) в зависимости от спектрального состава излучения. Однако в этих работах для разделяющей среды используются приближения серого тела, лучистой теплопроводности или диффузионное приближение и не учитывается многократное рассеяние. Во многих случаях разделяющая среда считается изотермической. Проведенные исследования в области сложного теплообмена (теплообмен излучением и теплопроводностью) носят в основном теоретический характер они проводились в целях изучения фотонной теплопроводности или нестационарного лучистого нагрева (охлаждения) тел. [c.8]

Тело, пропускающее все падающее на него излучение, для которого О = 1, Н = А = о, называется абсолютно прозрачным (диатермическим) телом. Одно- и двухатомные газы практически диатермичны. [c.55]

Одновременно с теплопроводностью и конвекцией передача тепла совершается почти без исключения также и лучеиспусканием. Теплопередача л>чеиспусканием приобретает однако известное значение только при высоких температурах. Издучающее гело превращает теплев лучистую энергию (колебания эфира) — это явление называется лучеиспускательной способностью (эмиссией) лучей — и посылает их в пространство. Пока лучистая теплота встречает на своем пути только диатермические тела, т. е. тела, ее не задерживающие, она, не изменяясь, проходит их наскчозь. Если же на пути теплового луча встречается тепло для него непрозрачное, т. е. его не пропускающее, то л,ч либо снова превращается в тепло, либо отражается. Первое явление называется адсорбцией (поглощением), второе— отражением тепла. Среди реальных тел, однако, нет абсолютно диатермического тела, как нет и абсолютных поглотителей и отражателей тепла. [c.570]

Рассмотрим два параллельных серых тела бесконечной протяженности с плоскими поверхностями площадью А каждая. Считая расстояние между поверхностями относителы о незначительным (по сравнению с их линейными размерами — длиной и шириной), можно положить, что все лучи, посылаемые одним телом, полностью попадают на другое. Примем, что коэффициенты пропускания этих тел Tj = т.2 = 0 и между поверхностями находится теплопрозрачная (диатермическая) среда. Обозначим через j, Pi и и УИ. , а.,, р. и Т-2 соответственно излучательиости, коэффициенты поглощения отражения и температуры поверхностей первого и второго тел. [c.390]

Установим связь между коэффициентом поглощения и излучатель-ностью газа. Для этого лредставпм себе полое тело, загюлнеиное диатермической средой (или свободное пространство, orтаничснное стенками с равномерно распределенной температурой Излучение, [c.398]

В настоящей главе рассмотрены принципиальные и технические основы светового моделирования излучающих систем с диатермической и ослабляющей средой. Дано применение метода светового моделиро вания для оиределения коэффициентов облучемности между твердыми телами и газовыми объемами произвольной формы с учетом наличия промежуточной ослабляющей среды. Предлагается также новая разновидность метода светового моделирования, позволяющая задавать в объеме среды и на граничной иоверхности плотности собственного и результирующего излучения. [c.300]

Суринов Ю. А., О функциональных уравнениях теплового излучения для случая системы серых тел, разделенных диатермической средой, ДАН СССР, 1952, т. XXXIII, iNg 2. [c.391]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...