Физо полосы

Фазовые превращения 227—344 Фазовый состав 106, 107 Фантомы см. Зародыши- призраки Физо полосы 367 Флуктуации 227—229 Флуктуации концентрации примеси 194 [c.482]

Опыт Физо, а также другие варианты этого опыта, проделанные позднее различными авторами, привели к сд ещению интерференционных полос примерно [c.420]

Опыты, рассмотренные в данной главе, послужившие предпосылкой создания теории относительности, с точки зрения ее находят свое логическое истолкование. Не останавливаясь подробно на таком анализе, укажем, что коэффициент сг, определяющий смещение полос в опыте Физо, получается из преобразований Лоренца на основании закона сложения скоростей. [c.223]

В. С. Лощинин. Об условиях вхождения решений уравнения y =f (х, у) в полосу устойчивости. — Уч. зап. Балашовского пед. ин-та, физ.-мат. серия, 1958, т. 3. [c.315]

Установка Национальной физической лаборатории (Англия) основана на применении интерферометра Физо, схема которого приведена на рис. 234 [61]. При установке на станине прибора угловой меры в поле зрения прибора (изображено на рисунке слева внизу) наблюдаются две системы интерференционных полос равной толщины в клиньях, образованных плоскостью оптической пластины с верхней поверхностью меры и с поверхностью пластины, к которой притерта мера. [c.313]

Исследование топографии поверхности с помощью интерференции света было впервые предпринято Физо [38]. Так называемые полосы Физо широко применяются в оптических и инженерных задачах при исследовании поверхности стекла и металла. [c.367]

Фиг. 11. Распределение интенсивности в полосах Физо и в полосах многолучевой интерферометрии.

Таким образом, из наблюдения за изменением видности интерференционных полос в зависимости от разности хода можно получить информацию о спектральном составе исследуемого света. Первые наблюдения такого рода были выполнены Физо в середине XIX в. В использованном им интерферометре наблюдались кольца Ньютона (см. 5.3) при освещении его желтым светом натриевой лампы. При контакте линзы с пластинкой кольца были резкими. По мере отодвигания линзы от пластинки кольца стягиваются к центру, а видность полос убывает и при прохождении примерно 490-го кольца интерференционная картина пропадает. При дальнейшем увеличении расстояния кольца появляются вновь и приобретают приблизительно первоначальную видность при стягивании примерно 980-го кольца. Физо смог проследить периодическое изменение видности полос в 52 периодах из 980 колец каждый. Отсюда он сделал правильный вывод о том, что желтый свет натрия состоит из двух близких спектральных линий. Результаты этих опытов дают для отношения Х/бХ у желтого дублета натрия значение, равное 980. Средняя длина волны желтой линии Я,=589,3 нм, поэтому 6Я.= 0,6 нм. Позднее более тщательные систематические измерения тонкой структуры спектральных линий были выполнены Майкельсоном. Впоследствии анализ спектров с помощью двухлучевой интерференции был вытеснен методами, основанными на многолучевой интерференции (см. 5.8). [c.221]

По схеме Физо изготовлены интерферометры ИТ-40, ИТ-100, ИТ-70 и ИПП-15 с эталонными пластинами диаметром соответственно 200, 100, 70 и 150 мм. Интерферометры ИТ-40 и ИТ-70 имеют по две эталонные пластины, причем одна из них без покрытия, а на другую нанесено металлическое зеркальное покрытие с коэффициентом пропускания 8—10%. Последняя используется для наблюдения многолучевой интерференции при контроле поверхностей с коэффициентами отражения от 20 до 98%. Эти же интерферометры снабжены винтовыми окулярными микрометрами для измерения искривления полос, а также фотокамерами. Прибор ИТ-70 работает с увеличениями 1 2,7 и 6 , что позволяет контролировать с высокой точностью поверхности достаточно малого диаметра (до 1 мм). [c.144]

Для типичных значений для тонкого воздушного клина h = 0,01 см, п = п1, Хо— 5500 A выражение (73) дает 8 -2°. Очевидно, допустимые размеры источника пропорциональны У 1/й. Например, в только что разобранном случае при h — 1 см величина е, согласно (73), примерно равна 12. Поэтому при исследовании интерферометра Физо мы говорили, что можно получить полосы с большой видностью с толстым клином, если источник достаточно мал. [c.278]

В экспериментах Физо действительно паблюдался сдвиг интерференционных полос при переходе от измерений в покоящейся воде к измерениям в движущейся, но его величина была равна примерно половине рассчитанного знач( ния [см. (7.5)J. Эти данные неоднократно проверялись самим Физо и другими авторами, но результат оставался неизменным проявляющаяся в таких опытах скорость Оу бы.та меньше скорости и течения воды. Если обозначить i i через ч.и, то для коэффициента увлечения а всегда получалось значение, примерно равное 1/2. Наиболее точные измерения Майкельсона и Морли (1886 г.) привели к значению а = 0,4. J 0,02, что находилось в согласии с [c.367]

Для воды X = 0,438 Физо нашел из своих измерений смещение полос интерференции, соответствующее х = 0,46, а более точное измерениеМайкельсона и Морлея, повторивших опыт Физо в 1886 г., дало X = 0,434 0,020, тогда как теория Герца дает х = 1, т. е. резко противоречит опыту. [c.446]

Физо обнаружил, что интерференционные полосы действительно смещаются. Значение, определенное из величины смещения, оказалось равным а = 0,46. Более точные измерения Майкельсопа и Морли, которые воспроизвели опыт Физо в 1886 г., дали а=0,434 0,020, что хорощо совпадает с расчетами Френеля. Повторение опыта Физо с движущимся воздухом не дало никакого смещения, что и следовало ожидать из-за малого отличия показателя преломления воздуха от единицы. Результаты опыта Физо показали несостоятельность теории Герца, которая исходила из представлений о полном увлечении эфира движущимися телами. [c.207]

На опыте заметного смещения интерференционных полос обнаружено не было. Смещения носили случайный характер и не превышали 0,02 полосы, что лежало в пределах ошибок наблюдений. Таким образом, опыты Майкельсона не подтвердили теорию неподвижного эфира. Они могли бы быть истолкованы, как доказательство полного увлечения эфира телами, но тогда они вступили бы в противоречие с результатами опыта Физо. Было предпринято несколько попыток объяснить отрицательный результат опытов Майкельсона, не отказываясь при этом от представлений о мировом эфире. Одной из них была баллистическая гипотеза Ритца, согласно которой к скорости светового луча, испускаемого движущимся источником, добавляется скорость самого источника, подобно тому, как к скорости снаряда, выпущенного из пушки движущегося корабля, добавляется скорость самого корабля. Однако баллистическая теория была отвергнута, так как она встретилась с неразрешимыми трудностями при объяснении опытов типа Физо, эффекта Доплера и результатов наблюдений за двойными звездами. [c.209]

Идея опыта первого порядка была впервые высказана Майкельсоном в 1904 г. Этот опыт также предназначался для выяснения вопроса об увлечении эфира движущимися телами. Дело в том, что после того как в опыте Майкельсона — Морли выявилось отсутствие эфирного ветра , некоторые физики были склонны вновь вернуться к идее об увлечении эфира движущимися телами, хотя опыт Физо и явление аберрации света явно противоречили этому. В предложенном Майкельсоном опыте два когерентных луча должны пробегать на Земле замкнутый путь в противоположных направлениях. Если эфир увлекается вращающейся Землей, то не следует ожидать какой-либо разницы времен прохождения света в обоих направлениях. Если же эфир неподвижен, то возникает разность времен прохождения, ведущая к смещению интерференционных полос. [c.221]

Лит. Хачатурян А. Г., Теория фазовых превращений и структура твердых растворов, М., 1974 Чуистов К. В., Старение металлических сплавов. К., 1985. В. А. Финкелъ. МОДУЛЯТОРЫ СВЕТА — устройства для управления параметрами световых потоков (амплитудой, частотой, фазой, поляризацией). Простейшие амплитудные М. с.— механич. прерыватели светового луча, в качестве к-рых используют вращающиеся и колеблющиеся заслонки, призмы, зеркала, а также вращающиеся растры. Однако быстродействие и надёжность таких М. с. невелики. Наиб, широкое практич. применение получили М. с. на основе физ. эффектов, при к-рых внеш. поля меняют оптич. характеристики среды, таких, как влектрооптические Поккельса эффект и Керра аффект, магнитооптический Фарадея эффект, фотоупругость и сдвиг края полосы поглощения Келдыша — Франца эффект). [c.179]

М. являются крайне чувствительными индикаторами физ. условий. Поэтому анализ интенсивностей молекулярных линий и полос в спектрах звёзд и оболочек позволяет получить детальную информацию о хим. и изотопич. составе вещества (рис. 1), о строенпи звёзд- [c.192]

Частотные О. ф. (светофильтры) используются для выделения или подавления нек-рого заданного участка спектра широкополосного оптич. излучения. Осп. характеристики таких О. ф. отношение ср. длины волны Ло к ширине полосы пропускания (поглощения) 6к контрастность — отношение коэф. пропускания фильтра в максимуме прозрачности к коэф. пропускания вне полосы пропускания. В зависимости от используемого физ. механизма частотные О. ф. разделяются на абсорбционные, интерференционные, поляризационные, дисперсионные и др. [c.459]

Поглощение приводит к ослаблению радиоволн. При распространении земной волны такое ослабление практически отсутствует для сверхдлинных волн и растёт с увеличением частоты волны. В тропосфере П. р. проявляется на частотах выше 10 ГГц. При этом осн. поглощение санти- и миллиметровых волн вызывают кислород (резонансные полосы поглощения вблизи частот 60 и 120 ГГц) и водяной нар (полосы поглощения вблизи 22 и 183 ГГц). П. р. в околоземной плазме пренебрежимо мало на частотах выше 100 МГц. Для коротких и средних радиоволн (КВ и СВ) осн. поглощение происходит в D слое ионосферы, Наиб, сильно поглощение КВ проявляется в высоких широтах во время гео-физ. возмущений. Поглощение сверхдлинных радиоволн (СДВ) зависит от состояния нижней ионосферы при сравнительно слабых ионосферных возмущениях П. р. растёт с ростом возмущений, а при более интенсивных возмущениях оно может уменьшаться (см. Сверхдлинные еолны). Особо следует отметить нерезонансное поглощение мощных радиоволн при распространении в ионосферной плазме, когда возможно как увеличение, так и уменьшение П. р. с ростом мощности радиоволн. [c.660]

Частота усиливаемых колебаний и требуемая ширина полосы пропускания Д/ решающим образом влияют на используемые физ. принципы работы, схемотехнику, конструкцию и достижимые параметры и характеристики У. э. к. По этому признаку У. э. к. делятся прежде всего на усилители постоянного тока (УПТ)и усилители переменного тока. Коэф. усиления УПТ не изменяется при уменьшении частоты до нулевого значения [c.240]

Принцип этого метода, предложенного Физо в 1868 г. [20], был успешно использован Майкельсоном в 1890 г. [38] для измерения диаметров спутников Юпитера, для которых были получены значения около 1". При этом применялся 12-дюймовый (около 0,3 м) телескоп на Маунт-Гамильтон. В отношении звезд, однако, возник вопрос, позволят ли атмосферные возмущения и механические вибрации телескопа проводить наблюдения, поскольку ожидалось, что их диаметры не в пример планетам должны составлять всего лишь несколько сотых долей секунды дуги. Частично эти опасения были рассеяны успешными наблюдениями интерференционных полос на 100-дюймовом (около 2,5 м) рефлекторе на Маунт-Вилсон. Однако было ясно, что для обеспечения разноса апертур, необходимого, чтобы достичь исчезновения полос при таких малых угловьи диаметрах звезд, потребовался бы весьма боль- [c.124]

Типичное устройство для получения полос Физо показано на фиг. 10. Монохроматический свет от источника коллимируется, и параллельный пучок, сформированный линзой L2, попадает через полупрозрачное зеркало R на клин W. Поскольку угол клина очень мал, угол падения на обе его стороны практически прямой, и возвращающий сясвет (который должен автоколлими-роваться в С) отражается к линзе Х3. Если в фокусе линзы L3 поместить малую диафрагму А, можно наблюдать полосы интерференции. [c.367]

Полученный результат носит название правила полос. Физи" ческий смысл его заключается в том, что газ остается практически без перемещения не только в плоскостях х = onst, но и в плоскостях z = onst. [c.225]

Приборы этой группы строят такнсе по принципиальной схеме интерферометра Физо. Однако воздушная пластина, в которой локализованы полосы равной толщины, ограничена здесь двумя сферами, поэтому освещать ее надо сходящимися или расходя-ш,имся пучками лучей по нормалям к поверхностям. [c.144]

Интерферометры, предназначенные для измерения высоты мик-ронеровностей или следов обработки па металлических или других поверхностях высоких классов чистоты, называют микроинтерферометрами. Как и при контроле плоскостности, измерение высоты микронеровностей осуществляют по искривлению полос равной толщины. Но оптический прибор, предназначенный для наблюдения мелких неровностей, должен обладать большим увеличением и высокой разрешающей способностью. Поэтому микроинтерферометры представляют собой сочетание интерферометра типа Майкельсона (реже Физо) и микроскопа. [c.149]

МАССА - СВЕТИМОСТЬ ДИАГРАММА — зависимость между массой и светимостью звезд. Звезды с надежно определенными массами М и светимостями Ь располагаются на М. — с. д. вдоль довольно узкой полосы от звезд с малыми массами и светимостями к звездам с большими М и Ь (см. рис. 2 в ст. Звезды). Впервые эмпирич. соотношение масса — светимость в виде Ь =сопз1 Л/з получено в 1918 г. Э. Герц-шнрунгом по данным для 2 десятков двойных звезд. Впоследствии оно неоднократно изменялось и уточнялось по мере накопления материала о двойных системах, а также интерпретировалось теоретически на основе представлений о строении звезд. Выяснено, что 1) вместо чистой зависимости М Ь существует более сложная зависимость М — Ь — В (В — радиус звезды) 2) зависимость эта различна для разных типов звезд и, по-видимому, определяется их физ. природой. Для нек-рых групп звезд влияние Я на Ь может быть настолько незначительным, что практически имеют место 2-мерные зависимости [c.136]

Исследования, проведенные на Л1, РЬ, 2п и др. металлах преимущественно при больших е, показали, что п])и П. изменяется структура материала и рельеф боь овых поверхностей испытуемых образцов. Наблюдаются следы скольжения, полосы сбросов и взаимные ( меп(ения зерен поликристалла. Прп высоких темп-рах преобладает скольжение по ]раницам зерен и е тем меньше, чем крупнее зерно. При низких темп-рах Д(>формация идет в основном в объеме зерна и е растет р.1 шером зерна. На 1-й стадии формируется обычно неь--рая равновесная блочная структура. Средняя разориентация и размер блоков зависят от исходной структуры материала (степень наклепа, размер зерна). На 2-й стадии, но данным ряда исследователей, блочная структура существенно не изменяется. Имеются указания на образование микротрещин на 2-й стадии. < т )укт)фные изменения влияют на электросопротивление и другие физ. свойства. [c.91]

Очевидно, что для устройства Физо существует предельный случай, когда источник 5 (см. рис. 7.30) уменьшается до точки и, значит. О принимает одинаковые значения во всех точках пленки. В этих условиях, однако, если поверхность пленки плоская, полосы должны быть нелокализованиьши, т. е. в любой плоскости, в которой встречаются отраженные пучки, они будут так же отчетливы, как и в пленке. Мы, следовательно, вынуждены более тщательно выяснить вопрос о локализации полос и о ее связи с размерами источника. [c.271]

Таким образом, полосы, вообще говоря, имеют вид прямых линий, параллельных ребру клина, образованного и № г. Если путем соответствующей ориентации Мг сделать параллельными фронты и W. y то поле зрения будет освещено равномерно. При точечном источнике полосы не локализованы, но практически из-за недостатка свста размеры источника нельзя сделать очень малыми. Так как пути выходящих лучей соответствуют отражению от клина, обра-вованного ЛI2 и М[, где М[— мнимое изображение Мг в делителе пучка, то полосы с протяженным источником кажутся локализованными вблизи клина, так же как и полосы Физо (см. стр. 276), и допустимые размеры источника наиболее велики, если М[ и Мц совпадают. Вместе с тем вследствие неполной монохроматичности источника полосы будут наблюдаться только в случае приблизительного равенства оптических длин путей обоих пучков. Важпо отметить, что условия равенства оптических длин путей и совпадения М[ и М , вообще говоря, не могут выполняться одновременно, если установка асимметрична относительно Л. [c.281]

Из предыдущего ясно, что наблюдения за изменением видности полос в зависимости от оптической ра.чног,ги хода в соответствующих интерференционных опытах должны содержать информацию о спектральном распределении интенсивности используемого света. Первые наблюдения такого рода былн выполнены Физо [17]. Осветив свой интерферометр ( i. н. 7.5.2) желтым светом натриевой лампы, он получил кольца Ньютона и наблюдал за ihimh при увеличении расстояния между линзой и пластинкой. Физо нашел, что при контакте линзы с пластипкой кольца были четкими, почти исчезли вблизи 490-го кольца и снова приобретали приблизительно первоначальную четкость около 980-го кольца. Он смог цроследигь периодическое изменение видности полос в 52 периодах из 980 колец каждый. Отсюда Физо сделал правильный вывод, чч-о желтый свет натрия состоит из двух компонент приблизительно равной интенсивности. Максимумы видности полос наблюдались там, где разность хода равнялась целому кратно.му длины волны каждой компоненты и, следовательно, эти длины волн относились примерно, как 981/980. Физо удалось подтвердить свое заключение прямым наблюдением с призменным спектроскопом. [c.295]

Многолучевыми полосами Физо пользуются в оптических цехах для испытания высококачественных оптических поверхностей, например у пластин, применяемых в интерферометре Фабри — Перо они широко использовались также То.яанским и его сотрудниками лри изучении топографии почти плоских кристаллических и металлических поверхностей [87]. Испытуемая и оптически плоская эталонная поверхности, покрытые отражающими слоями серебра, плотно прижимаются друг к другу. Создаваемые воздушной прослойкой интерференционные полосы рассматриваются в микроскоп с большой угловой апертурой, позволяющей использовать все полезные пучки. Если X = Х /п — длина ВОЛЛЫ в воздухе, то полосы соответствуют контурам исследуемой поверхности, определяемым плоскостями, параллельными эталонной поверхности и разделенными интервалами Х/2. При достаточно большом клине между пластинами в иоле зрения появляется большое число полос (см., например, рис. 7.76), и можно измерить неровности исследуемой поверх1Юсти, определяя отклонение полос от прямых линий там, где неровности поверхности достигают Ак, полосы смещаются в сторону на Ат порядков так как [c.327]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...