Спектр эффективная ширина

К интенсивность полосы Рб/2- /9/2 (0,8 мкм) составляет 15 % об общей интенсивности люминесценции.В интервале температур 300—700 К отмечается плавное увеличение эффективной ширины спектра люминесценции Дул пропорционально росту Дул уменьшается поперечное сечение вынужденного перехода а. В табл. 10 приведены значения Дул и а при различных температурах стекол разных марок. [c.105]

Спектр люминесценции легированных диэлектрических кристаллов и стекол состоит обычно из нескольких отдельных полос, которые характеризуются разной квантовой эффективностью, шириной, временем высвечивания. Каждый из этих параметров зависит от температуры. Для термометрии наибольший интерес представляют температурные зависимости интенсивности и времени высвечивания фотолюминесценции, которые обусловлены тем, что скорость безызлучательной релаксации возбужденных состояний зависит от температуры. [c.188]

И связанное с Хк понятие эффективной ширины спектра [c.15]

Зависимость дисперсии D [и" (Я, Т)] от уровня Я имеет максимум. Величина и положение этого максимума зависят от эффективной ширины спектра ДД- квазигармонического процесса [c.118]

Выражение (31) отличается от аналогичной формулы (20) при h = О лишь множителем (—р" (0)/соо , характеризующим относительную ширину спектра исследуемого узкополосного процесса I (t). Как и следовало ожидать, дисперсия D [N (0)т] уменьшается при увеличении длительности Т анализируемой выборочной функции I ( ), t [О, Т и возрастает при увеличении эффективной ширины спектра А/э. При одинаковых параметрах А/э, А/э/ [c.131]

Эффективная ширина спектра флуктуаций помехи (рис. 2) [c.89]

Таким образом, с помощью спектроанализатора при отключенном сигнале исследуемого объекта можно оценить эффективную ширину спектра помехи и, если возможно, сместить при измерениях спектр полезного сигнала относительно Aw. [c.89]

Время когерентности и эффективная ширина спектра. Понятие времени когерентности, которое оказалось полезным при рассмотрении многих проблем, относящихся к полихроматическому свету, было введено в п. 7.5.8 при изучении возмущения, возникающего вследствие суперпозиции идентичных волновых цугов конечной длины. На простом примере (случайная последовательность периодических волновых цугов) мы показали, что время ко- [c.496]

Определим далее эффективную ширину спектра Av света в точке Р как нормированную среднеквадратичную ширину спектра Г, т. е. как нормированную среднеквадратичную ширину квадрата спектральной плотности G(v) в области v O. Таким образом. [c.497]

Рис. 7.7. Зависимость эффективной ширины спектра флуктуаций интенсивности однократно (1) и двукратно (2) рассеянного

Интегральные интенсивности ПР. Произведение эффективной ширины спектра (44) на дважды дифференциальную вероятность рассеяния (36) при А = О дает вероятность рассеяния в единичный телесный угол в данном направлении [c.26]

Эта функция с учетом зависимости А (0)1 1) (см. (14)) определяет форму спектра в случае гауссовой накачки. Как легко убедиться, У А (А) = 1, и поэтому эффективная ширина линии (15) определяется максимальным значением g (0) [c.194]

Указанный эффект проявляется в заметном сужении спектра генерации лазера (поскольку преимущественно сохраняются моды, находящиеся вблизи центра линии усиления). На рис. 3.48 представлена зависимость эффективной ширины спектра генерации от длительности этапа линейного развития генерации [6]. Чем больше длительность линейного этапа, тем сильнее проявляется эффект естественной селекции продольных мод, тем, следовательно, сильнее сужается спектр генерации. Именно поэтому спектр излучения лазера при пассивной модуляции добротности оказывается существенно более узким, чем при активной модуляции. [c.375]

Из (31) следует, что эффективная ширина спектра имеет порядок [c.170]

Как и следовало ожидать, для спектра прямоугольной формы эффективная ширина полосы равна соответствующей ширине полосы в частотной области. [c.199]

Необходимо отметить, что эффективная ширина полосы по.мех не равна ширине прямоугольного фильтра, за исключением первого участка шириной 100 Гц с центром на частоте 950 Гц. Быстрый спад спектра помех в полосе 500... 1000 Гц приводит к тому, что эффективная ширина полосы помех в общем случае отличается от ширины полосы фильтра. [c.371]

БЕЛЫЙ ШУМ - процесс, имеющий постоянный энергетический спектр во всем диапазоне частот. Б Ш - наиболее эффективный тестовый сигнал, позволяющий оценить основные свойства и характеристики системы путем воздействия им на ее вход с последующим анализом выходного сигнала. Б Ш является математической идеализацией, и его моделирование связано с некоторыми допущениями относительно ширины полосы частот, характеризующей пропускную способность исследуемой системы, то такой процесс с достаточной для практики точностью можно считать белым шумом. [c.10]

Сумма первого и третьего слагаемых в (3.45) представляет собой эффективную ширину запрещенной зоны. Из (3.45) следует, что уменьшение размера частиц должно сопровождаться ростом эффективной ширины запрещенной зоны. Именно такой эффект отмечен на наночастицах dTe при переходе от массивного кристалла к наночастицам диаметром 4 и 2 нм эффективная ширина запрещенной зоны увеличилась с 1,5 до 2,0 и 2,8 эВ соответственно [416]. Рост ширпны запрещенной зоны тонкодисперсного порошка Si N4 в сравнении с массивным кристаллом обнаружен при изучении ИК- и флуоресцентных эмиссионных спектров [417]. [c.113]

Роль промежуточного резонанса. Рассмотрим тот случай, когда при многофотонном возбуждении возникает промежуточный резонанс (рис. 3). В рамках модельной задачи, обсуждавшейся выше, при многофотонном возбуждении изолированного атома в слабом виешием поле монохроматического излучения промежуточные резопапсы можно пе принимать во внимание ввиду ангармоничности спектра связанных состояний реальных квантовых систем — атомов, молекул. В реальном случае ансамбля атомов (молекул) в пиде газа и сильпого внешнего поля квазимонохроматического лазерного излучения эффективные ширины резонансов увеличиваются на много порядков величины, так что появлепне промежуточных резонансов становится вполне реальным. [c.49]

Помимо аналитических выражений, для функций г (т) и S (со) в табл. 1.1 приведены значения эффективной ширины спектра АсОэ, нормированного спектрального момента 2 = —г"(0), который для первых восьми функций равен = 2 а также коэффициента формы спектральной плотности [c.23]

Скорость изменения огибающей А (t) и фазы ф (t) в основном определяется эффективной шириной спектра Д/э = ЛсОэ/2дх процесса i (i). Поэтому при выполнении условия узкополосности oq АсОэ представления (3) и (4) дают возможность разделить быстро изменяющиеся функции eos (OqI и sin (uqI и медленно изменяющиеся случайные функции А (t), ф (i), А (t), Ag (f). В отдельных задачах это позволяет упростить исследования процесса [c.37]

Величину Aтl2 1vloжнo назвать взаимным временем когерентности, а Avlг — взаимной эффективной шириной спектра светового возмущения в точках и Рг- Изменяя очевидным образом аргументацию, приводившуюся для вывода [c.500]

Результаты расчета зависимости эффективной ширины спектра флуктуаций интенсивности однократно рассеянного излучения kf = l 2лtv от угла рассеяния, где /к — характерное время корреляции, приведены на рис. 7.7. На этом же рисунке для сравнения изображены данные расчета эффективной ширины спектра флуктуаций интенсивности двукратно рассеянного излучения по [c.219]

Результаты экспериментального исследования границ применимости формул для флуктуаций интенсивности однократного рассеяния при больших углах рассеяния получены в работе [26]. Измерения флуктуационных характеристик были проведены для угла рассеяния р = 60°. Источником когерентного излучения служил газовый лазер (Х = 0,63 мкм). Угол зрения приемной системы составлял 30, временное разрешение было не хуже 3 мс. Результаты измерений полуширины спектра флуктуаций в зависимости от оптической толш,и рассеивающего слоя (изменение за счет концентрации рассеивателей) представлены на рис. 7.8. Как видно из сравнения кривых 1 и 4, эффективная ширина спектра [c.219]

Рис. 1.10. Квантование энергетического спектра электронов в тонкой пленке. Пунктир — соответствуюшие волновые эффекта может достигать нескольких де- функции сятых долей эВ. В тонких квантовых нитях или проволоках увеличение ширины запрещенной зоны в два раза больше, чем в пленках, поскольку происходит квантование энергетического спектра носителей по двум осям. В частности, расчеты показывают что для кремниевых квантовых нитей диаметром (3 1 нм эффективная ширина запрешенной зоны должна возрасти по сравнению с массивным материалом на величину Д г 1 эВ. Именно такие по величине сдвиги полосы собственного поглощения в сторону больших энергий квантов света наблюдались экспериментально в пористом кремнии, представляющем собой систему тонких квантовых проволок.

Так как с х8шс х = 4/е/З, то сила света и эффективная ширина спектра равны [c.191]

Оптимальной формой автокорреляционной функции для достижения наилучших данных при измерении дальности и разрешения цели будет импульс. Мерой качества формы сигнала для этих целей можно считать интервал корреляции, рассмотренный в пп. 8.3.6, который определяет, насколько автокорреляционная функция близка по форме к им 1ульсу. Равным образом можно сравнить спектр автокорреляционной функции со спектром импульса. В результате получим коэффициент с единицей измерения с или ширину полосы, которую можно считать эквивалентной, или эффективной, шириной полосы Рэ сигнала. Это сравнение обычно делается при использовании комплексной функции огибающей для сигнала, поскольку несущая частота не входит в явном виде в процессе разрешения. [c.198]

Если fmax велико ПО сравнбнию с ]//н, эффективная ширина полосы импульса с частотной модуляцией по линейному закону определяется частотной модуляцией, а не формой и длительностью прямоугольной функции. При /тах/н>1 форма спектра модулированной функции огибающей почти прямоугольна (рис. 8.8). Этот спектр нельзя выразить в замкнутом виде. Форму его рассчитывают с помощью таблиц интегралов Френеля [7]. [c.200]

Эффективность генерации и фотохимическая стабильность инфракрасных (0,71—1,08 мкм) красителей, накачиваемых рубиновым лазером с модуляцией добротности, исследовалась авторами работы [163]. В дополнение к перестройке с использованием решеток, эталонов и призм лазеры на красителях могут быстро перестраиваться с помощью оптоакустического дефлектора [164] или фильтров Лио (двулучепреломляющих) [165]. Пиковые мощности 50 кВт в видимой области спектра ири ширине 6- 10 нм были получены с помощью двухстадп11Ного лазерного (на красителе) усилителя при накачке азотным лазером мощностью 1 МВт [166]. [c.222]

Одно из важнейших практич. применений О. т. с.— уменьшение отражат. способности поверхностей оптич. деталей (линз, пластин и пр. подробнее см. в ст. Просветление оптики). Нанося многослойные покрытия из большого (13—17 и более) числа чередующихся слоёв с высоким и низким п, изготовляют зеркала с большим отражения коэффициенто.ч, обычно в сравнительно узкой спектр, области (не только в диапазоне видимого света, но и в УФ и ИК диапазонах). Коэфф. отражения таких зеркал (50—99,5%) зависит как от длины волны, так и от угла падения. С помощью многослойных покрытий разделяют падающий свет на прошедший и отражённый практически без потерь на поглощение на этом принципе созданы эфф. светоделители (полупрозрачные зеркала). Системы из чередующихся слоёв с высоким и низким п используют и как интерференц. поляризаторы, отражающие составляющую света, поляризованную перпендикулярно плоскости его падения, и пропускающие параллельно поляризованную составляющую. Степень поляризации в проходящем свете достигает для многослойных поляризаторов 99%. О. т. с. позволила создать получившие широкое распространение интерференц. светофильтры, полоса пропускания к-рых может быть сделана очень узкой — существующие многослойные светофильтры выделяют из спектр, области шириной в 500 нм интервалы длин волн 0,1—0,15 нм. Тонкие диэлектрич. слои применяют для защиты металлич. зеркал от коррозии и при исправлении аберраций линз и зеркал (см. Аберрации оптических систем). О. т. с. лежит в основе многих других оптич. устройств, измерит. приборов и спектр, приборов высокой разрешающей способности. Светочувствит. слои фотокатодов и болометров б. ч. представляют собой тонкослойные покрытия, эффективность к-рых существенно зависит от их оптпч. св-в. О. т. с. применяется в лазерах и квант, усилителях света прп создании приборов высокого разрешения (напр., при изготовлении интерферометров Фабри — Перо) при изготовлении дихроичных зеркал, используемых в цветном телевидении в интерференц. микроскопии (см. Микроскоп) и т. д. К эффектам О. т. с. относятся также Ньютона кольца, Полосы равного наклона. Полосы равной толщины. [c.494]

Полученный результат справедлив лишь при достаточно широкой щели, когда можно пренебреч . дифракционными эффектами. Пусть ширина входной щели настолько мала, что объектив коллиматора окажется в пределах первого дифракционного максимума, иными слова.ми, ф == л/6, т. е. мы имеем дело с нормальной щелью. Тогда при дальнейшем сужении щели эффективно используемый световой поток будет резко падать. Зависимость освещенности в центре спектральной линии от ширины щели спектрографа (в единицах нормальной щели Ьо) показана на рис. 6.58. Из графика видно, что при регистрации линейчатых спектров выгодно выбирать щель, ширина которой в 2—3 раза больше ширины нормальной щели. [c.327]

Амплитуда и форма резонансной кривой поглощения определяются процессами релаксации. Наличие их приводит к тому, что компоненты тензора магнитной проницаемости становятся комплексными величинами. При отсутствии внешнего магнитного поля магнитная проницаемость скалярна. Ширина резонансной кривой ферромагнитного резонанса АН обычно определяется как разность полей, при которых мнимая часть диагональной компоненты тензора проницаемости ц" составляет половину своего значения м-"рез в точке резонанса. Зависимость ее вещественной ц и мнимой ц" частей от частоты называют магнитными спектрами. Для магнитных спектров ферритов характерно наличие двух областей дисперсии. Низкочастотная область дисперсии обусловлена смещением границ доменов, а более высокочастотная — естественг.ым ферромагнитным резонансом в эффективных полях анизотропии и размагничивающих полях. [c.708]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...