Распада каналы

Разрывности условие 58, 64 Распада каналы 326 [c.482]

Относительная вероятность распада составного ядра по данному каналу, очевидно, равна [c.317]

Обычно каждый резонанс характеризуется несколькими способами (путями, модами) распада. Чем больше эффективная масса резонанса, тем больше различных способов для его распада или, как говорят, тем больше у него открытых каналов (сравните с аналогичным термином для ядерных реакций). Каждый из них характеризуется некоторой комбинацией распад-ных частиц, которая имеет тот же набор квантовых чисел и то же значение эффективной массы, что и резонанс. Обычные частицы (не резонансы) стабильны относительно сильных взаимодействий и распадаются либо слабым, либо электромагнитным способом, а некоторые из них р, e,y,vv их античастицы) стабильны относительно всех видов взаимодействия. [c.662]

Впоследствии были также обнаружены распады й -гиперона по каналам [c.177]

Суш,ность нарушения заключается в обнаружении наряду с разрешенными каналами распада -мезона [c.209]

Оказалось, что разные каналы трехчастичной схемы распада [c.212]

Полная ширина уровня — сумма всех парциальных ширин каналов реакции распада данного уровня. [c.272]

К разряду элементарных частиц следовало бы относить наиболее простые, неделимые частицы материи. Исследования строения атомов и атомных ядер показали, что эти микрообъекты являются составными. Электроны, находящиеся на периферии атома, протоны и нейтроны, образующие атомные ядра, стали называть элементарными частицами, подчеркивая тем самым, что они более простые частицы, чем атомы и ядра атомов. К элементарным частицам причислили фотоны — кванты электромагнитного поля, а также нейтрино, появляющиеся в процессах Р-распада ядер. Дальнейшие исследования показали, что в процессах взаимодействия элементарных частиц образуются и другие типы частиц, большинство из которых взаимодействуют с протонами и нейтронами и между собой с такой же интенсивностью, как протоны и нейтроны в ядрах атомов. Эту большую группу частиц также назвали элементарными. Однако оказалось, что большинство частиц, отнесенных к разряду элементарных, нестабильны и могут в результате распада превращаться в другие элементарные частицы. При этом нельзя считать, что продукты распада более элементарны, чем сами распадающиеся частицы, поскольку, как правило, наблюдается несколько различных каналов распада одной и той же частицы. Поэтому нельзя заключить, что нестабильные частицы состоят из частиц — продуктов распада. Обнаружены были также частицы, напоминающие по своим свойствам электроны, но являющиеся нестабильными и существенно более массивными, чем электрон. Установлено существование трех разновидностей нейтрино. [c.970]

Однако распад этого уровня по каналу а-частица плюс ядро углерода запрещен одновременным действием законов сохранения момента и четности. Действительно, спиновые моменты а-частицы и ядра равняются нулю. Поэтому орбитальный момент относительного движения этих ядер должен равняться двум. Поскольку внутренние четности а-частицы и ядра положительны, то полная четность конечного состояния также должна быть положительной. Следовательно, при сохранении четности данный распад происходить не может. Экспериментально этот распад действительно долгие годы не наблюдался, лишь в 1971 г. было обнаружено, что он протекает с очень малой вероятностью. Существование такого распада свидетельствует об очень слабом нарушении закона сохранения четности в ядерных силах (см. гл. VH, 8). [c.122]

Из (4.44) видно, что формулу (4.43) Брейта — Вигнера в соответствии с (4.38) можно записать в виде произведения сечения а с образования составного ядра на вероятность распада по каналу Ь [c.138]

Перейдем к предсказаниям, вытекающим из статистической теории. Во-первых, в модели испарения угловое распределение должно быть изотропным, а не только симметричным вперед-назад, поскольку в процессе установления теплового равновесия ядро полностью забывает , каким образом оно образовалось. Во-вторых, испаряемые ядром нейтроны должны иметь спектр (4.58). Наконец, в-третьих, вылет заряженных частиц из составного ядра должен быть, как правило, сильно подавлен, поскольку вылет медленных частиц затруднен кулоновским барьером (см. гл. VI, 3), а быстрых — резким уменьшением плотности р (Еу) уровней конечного ядра при уменьшении энергии возбуждения . Разумеется, сохраняются и более общие предсказания модели составного ядра, такие как независимость процентной доли распада по определенному каналу от способа образования составного ядра. [c.146]

Строго говоря, период полураспада изомера не определяет непосредственно вероятности его деления. Для оценок, однако, можно считать Wf = (0,014) поскольку вероятность деления во всяком случае сравнима с вероятностью радиационного распада. Фактически же единственно известным каналом распада изомера является деление все попытки обнаружить его радиационный распад пока не увенчались успехом. [c.543]

Сначала предполагалось, что параметрические возмущения отсутствуют, т. е. т = . Управление формировалось согласно формуле (5.12), где Tj = — 2/, Га = — /, / — единичная 3x3-матрица. Характер затухания динамической ошибки в процессе позиционирования представлен на рис. 5.1. Как видно из рисунка, динамические ошибки по каждой координате меняются одинаково, что соответствует диагональному виду матриц коэффициентов усиления Fi и Fj. В этом случае уравнение динамики манипулятора (5.1), (5.12) распадается на три независимых одинаковых линейных дифференциальных уравнения второго порядка по каждой обобщенной координате. Благодаря этому обеспечивается полная нейтрализация перекрестных связей в каналах управления. [c.145]

Распад, формирование Г. р. Как правило, Г. р. расположены при энергиях возбуждения, превышающих пороги испускания частиц из ядра, и, следовательно, распадаются преим. с вылетом нуклонов или лёгких ядер. Самые лёгкие ядра распадаются преим. с испусканием а-частиц с ростом А возрастает доля протонного канала, однако с увеличением Z он обрезается кулоновским барьером ядра. Тяжёлые ядра распадаются в основном с испусканием нейтронов. Наблюдается также деление ядра из Г. р. Ei и Е2. Распад аналоговых Г. р. идёт как с вылетом протонов, так и по нейтронному каналу 458 (запрещённому при строгом сохранении изоспина). [c.458]

Изучение каналов распада Г. р. позволяет выяснить его формирование, изучить его связь с др. возбуждениями ядра, получить информацию о поведении кулоновского барьера при колебаниях ядра, распады Г. р. дают информацию о вкладе различных одночастичных состояний в структуру коллективного состояния. [c.458]

Биологическая очистка производится в естественных и искусственных условиях. В первом случае очистка происходит при фильтровании сточных вод через почву (поля фильтрации, поля орошения) или в соооружениях в виде водоемов (биологические пруды). Во втором случае происходят те же процессы распада органических веществ, что и в природных условиях, но в более интенсивной форме. Для биологической очистки сточных вод в искусственных условиях применяют биологические фильтры, аэротенки, циркуляционные окислительные каналы. [c.231]

В заключение этого параграфа коснемся вопроса о возможности теоретического расчета парциальных и, следовательно, полных ширин, входящих в формулу Брейта — Вигнера (4.43). Из опытного факта существования у ядра достаточно четкой границы (гл. И, 6, п. 4) следует, что процесс распада уровня составного ядра можно представить себе происходящим в две стадии сначала нуклоны ядра чисто случайно собираются таким образом, чтобы получились соприкасающиеся своими поверхностями продукты реакции, которые затем квантовомеханически просачиваются сквозь потенциальный барьер (если таковой существует). В соответствии с этим парциальную ширину Гд распада уровня по каналу а можно представить в виде [c.145]

Каждая х-частица также с заметной вероятностью может испустить 7-квант с переходом в а )-частипу. Основными каналами распада для г]), г() и всех Х Частиц являются адронные. Спектр состояний шармония с вероятностями у-переходов (в а) приведен на рис. 7.46. [c.369]

Наличие угла Каббибо в узле ( s ) приводит к тому, что для шармированных частиц при прочих равных условиях наиболее вероятными должны быть распады с возникновением одной странной частицы. И действительно, для шармированных D-мезонов преобладающими являются каналы с одним каоном в продуктах распада. [c.419]

Дифракция упругих волн в твердых телах. В основе большинства способов, реализующих ультразвуковые методы неразрушающего контроля (УЗМНК), используется лучевое представление о распространении и рассеянии ультразвуковых волн на дефектах, размеры которых существенно больше длины волны, подчиняющееся законам геометрической оптики (ГО). Согласно этому представлению каждую точку дефекта рассматривают как вторичный излучатель звука, а амплитуду отраженной волны вне дефекта считают равной нулю. Замечательной особенностью законов ГО является их локальность. Поле в приближении ГО как бы распадается на совокупность лучевых трубок, которые можно рассматривать как каналы по каждому из них распространяется энергия, независимо от наличия соседних каналов. [c.33]

Поступая под решетку широкой рекой, воздушный поток распадается на сотни рукавов, минуя ее, делится на тысячи ручейков, растекающихся по межкусковым каналам, бесчисленными струйками обтекает отдельные частицы топлива, которые снова собираются в ручейки, упорно пробивающиеся к верхней границе слоя. При этом в каналах происходит энергичный процесс формирования горючей газовой смеси весьма своеобразного состава, которая на каком-то уровне слоя приобретает температуру и достигает композиции, соответствующих порогу воспламенения. Следует обратить внимание на то, что оснований сомневаться в протекании элементарных процессов рассмотренных механизмов нет. Но по ходу воздушного потока первая встреча кислорода с углеродом происходит [c.183]

Начальные возмущения ускоряют распад топливной струи, приближая начало распада к кромке выходного отверстия сопла. С помощью специальных завихрителей (фиг. 36), устанавливаемых в предсопловом канале, также можно добиться быстрого распадения струи. [c.238]

Надежность и высокое качество проектов радиационной защиты ядерно-технических установок прямо зависят от качества моделей расчетов их адекватности реальным условиям и надежности константного обеспечения. Эти свойства расчетных моделей могут быть проверены только в результате измерений наиболее общей характеристики поля излучения за макетом радиационной защиты — спектра излучения в необходимом энергетическом интервале, обработанном по методике, дающей возможность вычислить погрешности восстановления спектра, а также погрешность определения любого линейного функционала от спектра. Для измерений спектра в области энергий нейтронов от 0,4—1 до 10— 5 МэВ в настоящее время применяют сцинтилляционный спектрометр быстрых нейтронов с кристаллом стильбена различных размеров и электронной схемой дискриминации импульсов от Y-фона по фронту нарастания импульсов. При измерении и обработке (восстановлении) спектра из измеренных амплитудных распределений возникают погрешности, обусловленные методикой эксперимента (неправильный учет фона, различных поправок и т. п.), применяемым методом обработки, а также статистические погрешности. Здесь описываются алгоритмы и программа восстановления спектров быстрых нейтронов и вычисления статистических погрешностей, вызванных статистикой отсчетов в каналах анализатора и нестабильностью регистрирующей аппаратуры спектрометра, приводящей к нестабильности энергетической шкалы анализатора импульсов. Проверку использованных алгоритмов и программы обработки проводили при измерении спектра быстрых нейтронов, образующихся при спонтанном распаде f. Этот спектр хорошо известен по результатам многочисленных экспериментов с использованием различных методик и является своеобразным международным стандартом . Измерения и обработки результатов проводили на измерительно-вычислительном комплексе (мини-ЭВМ 328 [c.328]

Схема распада топлива на капли под действием малых килебаний получила наиболее широкое распространение, но не является единственной. Некоторые исследователи строят теорию распыливания жидкости на предположении, что основной причиной разрушения единого потока жидкости и распада его на капли являются кавитационные процессы. При высокой скорости течения топлива в сопловом канале статическое давление снижается, и при значении, соответствующем упругости паров топлива, в потоке жидкости образуются кавитационные зоны в виде отдельных пузырьков. Эти пузырьки при выходе из сопла, где происходит восстановление давления до атмосферного, исчезают разрушая целостность струи. Как показали экспериментальные исследования, образование кавитационных полостей носит периодический характер с частотой, зависящей от скорости потока. [c.13]

При такой схеме рабочее тело верхней ступени цикла циркулирует по замкнутому контуру сначала оно поступает в атомный реактор, где за счет регулируемой реакции ядерного распада получает тепло и превращается в плазму, затем, пройдя через разгонное сопло, отдает свою кинетическую энергию в канале МГД-генератора, наконец, окончательно охлаждается в парогенераторе ниж ней ступени цикла и вновь поступает в атомный реактор. Естественно, что в качестве рабочего тела верхней ступени в этом случае выбираются наиболее легко ионизирующиеся газы, что позволяет существенно снизить температуру перед каналом МГД-генератора. Так, например, применение гелия (с присадкой паров щелочных металлов) дает бозможность ограничиться температурой плазмы 1 800—2 300°С, что значительно удешевляет сооружение установки. [c.239]

Здесь ki, кj — импульсы относит, движения частиц в каналах i и /, Разбиение числителя в (3) на множители, соответствуют.пис разным каналам, отвечает jjpo-цессу столкновения, происходящему в 2 стадии образования составного ядра в онредел. квазпстационар-ном состояпии и его распада 1[0 тому или иному каналу. [c.228]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...