Стабильность ядер по отношению к процессам р-распада

Итак, ядро будет стабильным по отношению к р -, )3 -распаду и к электронному захвату в том случае, если оно будет устойчиво по отношению к -распаду и к электронному захвату. На рисунках 48, 49, 50 иллюстрируется фактическое расположение стабильных ядер и расположение границ (кривых) устойчивости по отношению к процессам р-распада. Кружками представлены на диаг- [c.150]

Масса, заряд и энергия возбуждения осколков, образующихся в отд, актах деления, различны. Число нейтронов V, испущенных в одном акте деления, также флуктуирует. При бомбардировке медленными нейтронами ср. число испускаемых нейтронов V—2,5. Для более тяжёлых элементов v увеличивается. Именно превышение v над 1 позволяет осуществить ядерную цепную реакцию. Осколки перегружены нейтронами и радиоактивны. Соотношение между числами протонов Z и нейтронов N= =А—Z в осколках зависит от энергии возбуждения делящегося ядра. При достаточно высоком возбуждении оно в осколках остаётся тем же, что у делящегося ядра. При малой энергии возбуждения нейтроны и протоны распределяются между осколками так, что в дальнейшем происходит примерно одинаковое число -распадов, прежде чем они превратятся в стабильные ядра. В отд. случаях (прибл. 0,7% по отношению к общему числу делений) образующееся при -распаде возбуждённое ядро также испускает нейтрон. Эмиссия этого нейтрона из возбуждённого ядра — процесс быстрый ( 10с), однако он запаздывает по отношению к моменту деления ядра [c.147]

Рассмотрим мишени, ядра которых имеют большие значения отношения N/Z. Если ядро мишени находится вблизи границы стабильности (см. рис. 6.3), то образовавшееся ядро может оказаться неустойчивым по отношению к Р -распаду. Именно таким образом в ядерных реакторах деления получают интенсивные источники искусственных радионуклидов. Процессы радиационного захвата также используются для измерения потока нейтронов путем облучения специально подобранных мишеней. [c.267]

Все тяжелые ядра с массовым числом А, превышающим значение 209, нестабильны по отношению к а-распаду за счет возрастания относительной роли кулоновской энергии. Если массовое число ядра намного превышает граничное значение А = 209, то это ядро переходит в стабильное путем цепи нескольких последовательных распадов. Однако не все звенья в этой цепи будут а-распа-дами. Действительно, при каждом а-распаде массовое число А уменьшается на четыре, а атомный номер Z уменьшается на два, так что процент нейтронов в ядре возрастает. Но мы уже знаем (см. 4), что стабильные относительно Р-распада ядра при меньших А должны содержать не больший, а меньший процент нейтронов. Отсюда следует, что стабильное относительно а-распада тяжелое ядро после одного или нескольких последовательных а-распадов станет нестабильным по отношению к р-распаду. Поэтому в цепях распадов, или, как их называют, радиоактивных рядах, процессы а- и р-рас-падов чередуются друг с другом. [c.253]

Р-распад, каждый акт которого превращает нейтрон в протон. И действительно, осколки деления являются интенсивнейшими Р-излучателями. Бета-распады часто сопровождаются -перехо-дами. Кроме того, около десяти у-квантов испускается во время самого акта деления. Поэтому ядерные реакторы являются мощными источниками р- и у-излучений. Во-вторых, перегруженность нейтронами может быть столь сильной, что во время деления или сразу же после него (обычно не позднее, чем через 5-10 с) испускаются нейтроны. Например, при каждом акте деления изотопа урана 82 - вылетает в среднем 2,5 нейтрона с энергиями от нуля до нескольких МэВ. Этот процесс приводит к размножению нейтронов. Существование процесса размножения делает возможным осуществление цепной реакции деления (см. гл. XI, 2). Небольшое количество нейтронов вылетает не в момент акта деления, а несколько позже. Эти нейтроны называются запаздывающими. Время запаздывания может доходить до нескольких минут. Происхождение запаздывающих нейтронов таково после одного или нескольких последовательных (3-распадов (на которые и уходит время запаздывания) ядро становится нестабильным по отношению к вылету нейтрона. Такое ядро мгновенно, т. е. за время порядка времени пролета, испускает нейтрон, Наличие запаздывающих нейтронов, несмотря на их ничтожное количество, важно для стабильности работы ядерных реакторов (см. гл. XI, 3). [c.542]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...