Особенности а-распада

Измерение пробегов и энергий а-частиц, а также периодов полураспада для различных а-радиоактивных ядер привело к обнаружению следующих закономерностей и особенностей а-распада. [c.112]

Перечисленные закономерности и особенности а-распада будут рассмотрены в п. 2 и 3 этого параграфа. [c.116]

Изображенная на рис. 33 схема соответствует простейшему случаю а-распада, когда испускающиеся а-частицы имеют только одну строго определенную энергию. Однако это не единственно возможная схема. Выше было замечено, что в составе а-спектров часто наблюдаются группы а-частиц с меньшими (тонкая структура а-спектров), а иногда с большими (длиннопробежные а-частицы) энергиями, чем у основной группы а-частиц. Остановимся на энергетическом истолковании этих особенностей а-распада. [c.117]

Перечислим характерные эмпирические особенности а-распада [c.217]

Особенностью а-распада является также то, что период полураспада радиоактивных ядер меняется в очень широких пределах [c.102]

Все эти особенности а-распада находят свое объяснение в рамках элементарных представлений о -структуре атомных ядер, изложенных выше. [c.103]

П4.2.2. Особенности а-распада. Явление а-распада подчиняется правилу смещения. Например, при распаде изотопа урана имеем [c.500]

В явлении альфа-распада следует различать два этапа I) образование а-частицы в ядре из нуклонов и 2) испускание а-частицы ядром. Последовательная теория а-распада должна дать удовлетворительное количественное объяснение первому и второму этапу распада, и это объяснение должно находиться в полном согласии с эмпирически найденными закономерностями и особенностями этого процесса. К сожалению, такой теории в настоящее время еще не имеется. [c.228]

Выше ( 39) отмечалось, что при а-распаде испускаются -частицы определенных значений энергии. Особенностью р-распада является то, что кинетическая энергия вылетающих электронов (позитронов) лежит в пределах от О до некоторого максимального значения So, определяемого разностью масс начального и конечного ядер. Иначе говоря, электроны, выбрасываемые при р-распаде, имеют сплошной спектр энергии (рис. 71). Величина максимальной энергии So, называемая верхней границей р-спектра, представляет собой константу, имеющую определенное значение для каждого радиоактивного изотопа. Величина So называется верхней границей р-спектра. В таблице 12 приведены периоды полураспада и значения граничной энергии для некоторых р-активных ядер. [c.235]

При сравнении энергии а-распада АЕа. различных изотопов одного и того же элемента наблюдается закономерное уменьшение энергии с ростом массового числа (рис. 32). Особенно четкая картина получается для четно-четных ядер. Детальный анализ этой закономерности показывает, что она справедлива при Л > 215 и Л < 209 и нарушается при промежуточных значениях массового числа. Эта закономерность помогает предсказать энергию а-частиц для неизвестных изотопов данного элемента. [c.113]

Такое предположение выглядит особенно естественно в тех слу чаях, когда исходное ядро В получается в результате а-распада другого ядра А, а конечное ядро С является а-радиоактивным [c.142]

Рассмотрим теперь влияние структуры ядра на а-распад. До сих пор мы молчаливо принимали, что ос-частицы просто существуют в ядре, а вероятность распада целиком определяется вероятностью выхода а-частицы наружу. На самом деле перед тем, как выйти наружу, ос-частица должна еще образоваться в ядре из отдельных протонов и нейтронов. Однако учет этого предварительного процесса изменит в формуле (6.34) лишь предэкспоненциальный множитель, но не показатель экспоненты. Поэтому влияние особенностей внутриядерных процессов на а-распад не может быть очень сильным. Соответствующие теоретические оценки крайне трудны и до сих пор не проведены. Из-за этой неопределенности формулу (6.34) следует считать дающей не точное значение периода полураспада, а лишь порядок его величины. С другой стороны, из отклонений реальных периодов полураспада от значений, даваемых формулой (6.34), можно получить некоторую информацию о процессе образования а-частиц в ядре. Если формула (6.34) выполняется хорошо, то распад называется облегченным. Если же реальный период полураспада превышает расчетный более чем на порядок (наблюдаются отклонения примерно на два порядка), то процесс называется необлегченным. [c.228]

Главной особенностью р-распада является то, что он обусловлен не ядерными и не электромагнитными силами, а третьим из четырех типов фундаментальных взаимодействий в природе — слабыми взаимодействиями (см. I, а также гл. VII, 8). За счет того, что интенсивность слабых взаимодействий на 24 порядка меньше ядер-ных, периоды полураспадов -активных ядер в среднем имеют порядок минут и часов. [c.231]

Другим перспективным направлением в развитии сплавов на основе Fe- o—Сг-Мо является получение кристаллической текстуры путем вторичной рекристаллизации в условиях фазового наклепа. Для достижения этой цели необходимо решение ряда задач установить термокинетические условия вьщеления высокотемпературных фаз а и у, изучить влияние морфологических особенностей высокотемпературного распада на величину фазового наклепа твердого раствора, выяснить влияние [c.517]

П4.2.3. Особенности / -распада. Процесс превраш ения нестабильного ядра в ядро-изобару с тем же массовым числом А, но с атомным номером Z, отличным от исходного на единицу, сопровождаемый испусканием электрона (позитрона) или электронным захватом ядром одного из электронов атомной оболочки (К-захват), носит название / -распада. При этом если а-распад характерен для тяжелых ядер, то / -распад наблюдается у ядер с малыми и большими значениями А. [c.502]

Сплавы В92 и АЦМ системы А —Zn—Mg. Они обладают важной для свариваемых сплавов особенностью — медленным распадом пересыщенного твердого раствора и способностью закаливаться при охлаждении на воздухе, что приводит к закалке сварной зоны в процессе сварки и последующему упрочнению его в результате старения. [c.101]

Представленный па рис. 11 след на первый взгляд кажется совсем похожим на предыдущие в действительности же оп обладает интересными особенностями, а именно при внимательном рассмотрении оказывается, что этот след обладает всеми характерными свойствами, присущими траекториям мезона. В точке, где находится рассматриваемая частица, последняя вызывает распад ядра, что указывает на сильное взаимодействие мезона с ядром. Исследование приводит к выводу, что эта частица соответствует частице теории Юкавы. [c.21]

Находящийся в решетке у-Ре в том же количестве, что и в аустените, С существенно искажает решетку, ибо а-Ре практически его не растворяет. Поэтому мартенсит обладает повышенной прочностью, твердостью и хрупкостью. Мартенсит магнитен и отличается игольчатым строением (рис. 8,7,а). Он неустойчив и способен к самопроизвольному распаду (особенно при повышенных температурах). [c.95]

Рассмотрим ряд ядер, Н, аНе , 2He каждое из которых получается из предыдущего присоединением к нему одного нуклона. Значения энергии присоединения этого нуклона к трем первым ядрам соответственно равны 2,2 5,5 и 20,6 Мэе, т. е. быстро возрастают по мере приближения к последнему ядру. Однако если аналогичное построение продолжить и дальше, присоединив к ядру аНе еще один нуклон (протон или нейтрон), то оказывается, что (в обоих случаях) его энергия присоединения будет отрицательна и соответствующее ядро-продукт (aLi или гНе ) неустойчиво. Таким образом, ядро гНе , содержащее два протона и два нейтрона, т. е. дважды магическое ядро, является особенно устойчивым. Этот вывод подтверждается также тем, что ядра гНе (в виде а-частиц) испускаются при радиоактивном распаде. [c.185]

Условия (6.16), (6.17) обеспечивают устойчивость равновесия по отношению к небольшим флуктуациям. При больших флуктуациях, когда начинают выступать неучтенные особенности поверхности флуктуационных зародышей, эти условия оказываются недостаточными. Например, в состояниях переохлажденного пара или перегретой жидкости условия 6.16) выполняются, хотя эти состояния устойчивы только при образовании во время флуктуаций плотности небольших зародышей новой фазы, а при флуктуациях с образованием больших зародышей однородные системы распадаются на две фазы. Это обусловлено особой ролью поверхностной энергии зародышей (которую мы до сих пор на учитывали) при малых каплях образование их приводит к увеличению свободной энергии F системы, поэтому эти капли исчезают при больших зародышах образование их может привести к уменьшению F, что ведет к разделению системы на две фазы, указывая на метастабильность однородной системы (см. 57). [c.109]

Коэффициенты А и В в уравнении (3. I) таковы, что небольшому отличию в величине энергии а-частиц (от 9 до 4 Мэе) отвечает колоссальное изменение времени жизни соответствующих ядер (от 10 сек до 10 ° лет). Эта особенность а-распада объясняется существованием квантовомеханического эффекта прохождения а-частиц через кулоновский лотенциальный барьер (см. 9, п. 3). Так как одна из границ барьера совпадает с радиусом ядра R, то в теоретическое выражение для времени жизни ядра относительно а-распада входит R, которое и может быть найдено сравнением с известными из опыта результатами по определению времени жизни исследуемых а-радиоактивных ядер. [c.51]

Особенности кривой, изображенной на рис. 36, объясняют существование практической границы а-распада тяжелых ядер при Z = 82, наличие а-радиоактивности среди редкоземельных ядер, наличие длиннопробежных а-частиц у двух изотопов Ро и существование нижней границы для возможных значений кинетической энергии а-частиц. Все эти особенности а-распада обусловлены тем, что в соответствии с законом Гейгера — Нэтто-ла а-распад можно экспериментально обнаружить только в том случае, когда энергия а-распада достаточно велика. [c.124]

Исследование различных свойств атомиых ядер (энергия связи, распространенность в природе, особенности а- и р-распада и др.) локазывает особую устойчивость ядер, содержащих 2, 8, 20, 50, 82 или 126 (магические числа) протонов или нейтронов. Подобное поведение атомных ядер объясняется в оболочечной модели ядра, построенной по аналогии с моделью электронных оболочек в атоме. [c.200]

При контактах (особенно в смесях) плутония с некоторыми легкими элементами (например, F, А1, Li) под влиянием а-излучения возникает самопроизвольное нейтронное излучение (а, п-реакция). В гмеси изотопов плутония, содержащей Ри, будет образовываться и накапливаться Ат (а-распад, 1/2= = 436 лет). Как видно из табл. 6.1 и 6.2, сечения деления тепловыми нейтронами у 2 Ри и Ри больше, чем у [c.156]

Увеличение в стали 15Х1М1Ф по сравнению со сталью 12Х1МФ содержания Сг и Мо приводит к повышению стабильности аустенита, что определяет особенности термокинетического распада аустенита, а следовательно, формирование структур стали при нормализации. Область перлитного превращения сильно смещена в сторону малых скоростей охлаждения (рис. 1.4, б) При скорости охлаждения 0,8. .. 2 °С/мин, что определяет отжиг, формируется структура в виде 70 % феррита и 30 % перлита. При возрастании скорости охлаждения до 3,7 °С/мин образуется структура из того же количества феррита с резко сниженным количеством перлита за счет распада аустенита в бейнитной области. При скоростях охлаждения 3,7. .. 8 °С/мин количество избыточного феррита уменьшается до 10. .. 20 %, при этом распад аустенита происходит в бейнитной области, перлит отсутствует. [c.24]

Наиболее детально влияние текстуры изучали на сплаве Zn —. 22 % А1, в котором, используя особенности монотектоидного распада при закалке и регулируя режим прокатки, удается получить широкую гамму состояний — от бестекстурного до острой преимущественной ориентировки, как в одной -фазе, так и в обеих а- и -фазах. Для эксперимента были выбраны условия обработки этого сплава, приведенные в табл. 2. После всех режимов обработки [c.20]

Однако в отличие от работы [102] здесь надо иметь в виду, что рассматриваемые заряженные сложные частицы-осколки не являются стабильными комплексами , а представляют собой сильно неустойчивые группы частиц, подверженных ярко выраженному мгновенному радиоактивному распаду (/3 -распадв сопровождении 7-излучения). Радиоактивная нестабильность осколков деления в свою очередь приводит к своеобразной и вместе с тем достаточно сложной деформации уравнений электромагнитных полей и движения этих агрегированных частиц. Наша задача, таким образом, заключается в том, чтобы уловить характерную особенность радиоактивного распада данных нестабильных частиц и получить корректную с математической и физической точек зрения запись этих уравнений. [c.279]

Для изотопов Т. э. наблюдается 4 вида радиоактивных превращений р -распад, электронный захват, а-раснад, спонтанное деление. Характерный для наиболее тяжелых изотопов Р-раснад сам но себе не может положить предел числу Т. э., ибо он приводит к увеличению атомного номера элемента кроме того, р-раснад, как и свойственный более легким изотопам Т. э. электронный захват, происходит относительно медленно > 0,1 сек. Для наиболее легких (нейтронодефицитных) изотопов начинают преобладать а-распад и спонтанное деление, происходящее здесь особенно быстро. В результате наиболее устойчивыми изотопами Т. э. оказываются обычно бета-стабильные, не способные ни к -распаду, ни к электронному захвату, т. е. не обладающие ни избытком, ни дефицитом нейтронов. Эти изотопы тоже испытывают а-распад и деление, но не столь быстрые, как аналогичные превращения нейтронодефицитных изотопов, и даже более медленные, чем р -распад изотопов с сильным избытком нейтронов. Такими бета-стабильными изотопами заканчиваются цепочки из неск. актов Р -распада, в процессе к-рых нейтроноизбыточиые изотопы Т. э. превращаются в бета-стабильные, т. е. неск. нейтронов в их ядрах превращаются в протоны. [c.196]

Универсальная четырехфермионная теория слабого взаимодействия после усовершенствования ее Кабиббо и введения четвертого кварка хорошо объясняла все экспериментально наблюдаемые особенности слабого взаимодействия, кроме нарушения СР-четности в А>распаде. Однако она обладала принципиальным недостатком, так как в отличие от квантовой электродинамики была неперенормируемой. [c.361]

Описанный в п, 4 этой главы механизм мартенситного превращения — бездиффузи-онность и ориентированность— обусловливает большую зависимость структуры мартенсита от исходной структуры аустенита. Как и сдвиг при пластической деформации, так и мар-тенситная пластина развивается внутри зерна аустенита, разрастаясь от края до края. Значит, чем крупнее зерно аустенита, тем длиннее образующиеся мартенситные пластины. На рис. 223 показано, что в крупном зерне аустенита образовались крупные иглы мартенсита, а в мелких зернах аустенита — мелкие мартенситные иглы, Поскольку пластические свойства и особенно вязкость мартенсита и продуктов его распада (до тех температур отпуска, при которых сохраняется игольчатость микроструктуры) с огрублением структуры сильно ухудшаются (твердость практи- [c.278]

Цементит эго химическое соединепне железа с углеродом -карбид железа Fe ,( . В цементите содержится 6,67 % углерода. Цементит имеет сложную ромбическую рен етку с плотной упаковкой атомов. Температура плавлепия цементита точно не определена в связи с возможностью его распада и принимается примерно равной 1500 °С До температуры 210 °С (точка А ) цементит ферромагнитен. К характерным особенностям цементита относятся высокая твердость HV 1000 (10 ООО МПа) и очень малая пластичность. Цементит является метастабильной фазой. В условиях равновесия в сплавах с высоким содержанием углерода образуется графит. [c.119]

Частицы карбидов в структуре троостита или сорбита отпуска в отличие от троостита и сорбита, полученных в результате распада переохлажденного аустенита, имеют зернистое, а не пластинчатое строение. Образование зернистых структур улучшает многие свойства стали, особенно пластичность и вязкость, а главное—сопротивление разруи1ению. При одинаковой твердости и временном сопротивлении сталь с зернистой структурой имеет более высокие значения предела текучести, относительного сужения и ударной вязкости, а также параметров вязкости разрушения, [c.187]

Все легированные стали, особенно содержащие карбидообразующие элементы, после отпуска при одинаковых сравниваемых температурах обладают более высокой твердостью, чем углеродистые стали (рис. 122, а), что связаг 0 с замедлением распада мартенсита, образованием и коагуляцией карбидов. В сталях, содержащих большое количество таких элементов, как хром, вольфрам или молибден, в результате отпуска при высоких температурах (500—600 °С) наблюдается даже повышение прочности и твердости, связанное с выделением в мартенсите частиц специальных карбидов, повы-и1ающих сопротивление пластической деформации (рис. 122, а). [c.188]

Вместе с тем К-мезоны распадаются на ядерноактивные частицы за время, характерное не для сильного, а для слабого взаимодействия (10- —10 сек), т. е. ведут себя как ядерно-пассивные частицы. В связи с этими и другими особенностями в свойствах /(-мезоны были названы странными частицами. [c.323]

Теоретическая непредсказуемость этого параметра особенно наглядна из-за так называемого гистерезиса смачивания , т.е. различия в определенных опытным путем краевых углах смачивания при натекании и оттекании жидкости. Из-за этого эффекта минимальный расход жидкости, обеспечивающий сплошность пленки, натекающей на сухую поверхность, всегда намного больше, чем тот минимальный расход, при котором начинается распад сплошной пленки на ручейки. Ясно, что традиционный анализ устойчивости, рассмотренный выше, не может предсказать потерю сплошности пленки. Уравнение (4.20) дает верхнюю границу расхода, при которой пленка сохраняет устойчивость, а при распаде пленок на ручейки необходимо определить нижнюю границу устойчивости (сплошности) пленки. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...