Мюоны схема распада

Но, пожалуй, самое любопытное видоизменение претерпевают обсуждаемые здесь схемы распада х -мезонов. Поскольку в первоначальных вариантах (11.5) этих схем содержатся как мюоны, так и электроны, то уточненные варианты должны содержать нейтрино и антинейтрино обоих видов [c.113]

ВРЕМЯ ЖИЗНИ И СХЕМА РАСПАДА МЮОНОВ [c.170]

Спиральность v вытекает из схемы распада 7с - ц"+у , при котором отрицательный мюон и Уц разлетаются в разные стороны (рис. 401) с полным моментом количества движения, равным нулю (так ак 8 = 0). Из схемы распада очевидно, что спиральности ц и Уц одинаковы обе равны +1. Если спиральность Уц положительна, то спиральность ее античастицы у должна быть отрицательна. Из схемы распада вытекает также [c.188]

Независимо от этого рассуждения спиральность Уц может быть установлена из схемы распада д -мюона ц"- е + Ув + у , в которой известны спиральности трех частиц (ц , е и у ) и спины всех частиц. Действительно, рассмотрим распад, соответствующий вылету электрона с максимальной энергией (т. е. вылету у , и у в противоположном направлении). Тогда из закона сохранения момента количества движения и известной ориентации спинов ц, е и у следует, что Уц должно иметь спин, направленный против своего импульса (рис. 402), т. е. отрицательную спиральность. Спиральность определяется из распада +у . [c.188]

Схемы распадов отрицательных пионов и мюонов приведены в п., 3. [c.215]

Мюонные нейтрино (v ) и антинейтрино (v ) 180—184 Мюоны 9, 168—180 —время жизни, схема распада 170 —масса 168, 179 —слабое взаимодействие 173 ц-атом 189, 194 ц-катализ 188 [c.385]

Открытие --мезонов (пионов). В послевоенные годы с новой силой возобновилось исследование элементарных частиц. В 1947 г. английский физик С. Пауэлл с сотрудниками на больших высотах над уровнем моря облучили космическими лучами ядерные фотопластинки, После проявления они обнаружили на пластинках треки заряженных мезонов с массой (200 300) /и,,. Дальнейшее более обстоятельное изучение показало, что треки принадлежат новым, неизвестным до сих пор частицам. Иа рисунке 24, а приведена схема движения н последовательного распада этой неизвестной (л ) частицы. При распаде этой частицы образуется мюон (р." ). Неизвестная частица была названа я -мезоном [c.75]

Согласно правилу в) продуктами распада мюона могут быть только легкие частицы фотон, электрон, позитрон и различные нейтрино. Закон сохранения барионного заряда будет выполнен автоматически, так как В = О у всех рассматриваемых частиц. У мюона не равны нулю второй лептонный и электрический заряды. Поэтому среди продуктов распада должны быть мюонное нейтрино и электрон е . Но электрон имеет еще ненулевой лептонный заряд, который отсутствует у мюона. Чтобы скомпенсировать этот лептонный заряд, при распаде должно вылететь еще электронное антинейтрино Ve. В результате получаем, что ц" должен распадаться по схеме [c.311]

Под действием космического излучения возникают только два вида мезонов, способных достигать поверхности Земли пи-мезоны (пионы) и мю-мезоны (мюоны). Мезоны обладают чрезвычайно малым временем жизни. Заряженные мезоны распадаются с образованием электрона (позитрона) и нейтральной частицы с нулевой массой, называемой нейтрино. Нейтральные мезоны распадаются по другой схеме. Мезоны, которые образуются под действием первичного космического излучения, вероятно, не представляют опасности для здоровья людей, хотя они и находятся постоянно в поле мезонного излучения. [c.333]

На десять лет ранее пиона в космических лучах был открыт и-мезон (или мюон), который в отличие от я-мезонов не взаимодействует с ядром и поэтому не может быть ответственным за поле ядерных сил. Возникает мюон в результате распада пиона, и за промежуток времени 2-10- сек в свою очередь распадается спонтанно на электрон (позитрон), нейтрино и антинейтрино по схеме [c.240]

Аналогичный опыт с мюонами оказался существенно проще, так как мюоны, образующиеся в процессе (л — ц)-распада, например по схеме [c.174]

Когда была получена схема (ц — е распада в виде ц е +V+V, то вначале считалось само собой разумеющимся, что входящие в нее v и v являются теми самыми нейтрино и антинейтрино, которые участвуют в -распаде. Однако в 1957 г. была высказана гипотеза о существовании двух видов нейтрино и антинейтрино электронных (v и v ) и мюонных (v и vj, которые отличаются друг от друга характером взаимодействия с нуклонами. В соответствии с этой гипотезой процессы -распада должны сопровождаться испусканием электронных нейтрино и антинейтрино [c.180]

Все лептоны участвуют в слабом (и гравитационном) взаимодействии. Это подтверждается значением сечения взаимодействия лептонов с нуклонами, а также значениями периодов полураспада. Электроны е , позитроны н все нейтрино v и антинейтрино v стабильны. Мюоны и ц за время х 2,2 10" с распадаются по схемам ц ->е + уе+у и n - e + v,-f-v . г [c.207]

В 1947 г. при помощи фотоэмульсионного метода (см. 110, п. 2) была определена схема распада мюонов [c.171]

Рис. 9.23. Схема эксперимента, доказавшего существование двух типов нейтрино. Мюонные вейтрино появлялись в распаде пионов я— -> м- + (v ).

Он подтверждается прямыми нейтринными экспериментами. Так, в экспериментах с мюонвы.ми нейтрино высоких энергий наблюдался обратный р-распад, идущий по схеме v e" —> p Vg на электронах вещества (порог этой реакции в лаб. системе ок. 10 ГэВ), и не наблюдалось рождения М. в пучке мюонных антинейтрино. (Последняя реакция должна была бы происходить, если бы в распаде р хотя бы частично испускалось мюонное антинейтрино, напр. происходила бы реакция р — е" VgVjx.) С др. стороны, как показывает эксперимент на мезонной фабрике, нейтрино от распада р , останавливающиеся в веществе, рождают в детекторе электроны (в результате реакции eA-z— e"A2+i) и не рождают позитронов (к-рые могли бы возникать от реакции v A —> e+Az-i). Тем самым доказывается, что в распаде р" возникает электронное нейтрино Vg (и не рождается антинейтрино Vg). Одновременно получаются также эксперим. ограничения сверху на вероятности переходов Vg Vg и Vj —> Vg. Дос- 231 [c.231]

Открытие электронпо-ядерных ливней позволило попять общую схему процессов, происходящих в космических лучах, и определяющую роль в них ядерных взаимодействий высоких энергий. Первичные частицы образуют в верхних слоях атмосферы электронно-ядерные ливни (при этом опи теряют в одном акте взаимодействия лишь часть своей энергии, сохраняя способность создавать последовательно еще некоторое количество таких Ливией). Заряженные тг-мезоны, рожденные в этих процессах, либо создают вторичные электронпо-ядерные ливни, участвуя в образовании каскада ядерных взаимодействий высоких энергий, либо распадаются, создавая мюоны, т. е. частицы жесткой компоненты, а также нейтрино, тг -мезоны, распадаясь, дают начало электронно-фотонным каскадам, образующим мягкую компоненту. Вблизи уровня моря ядерные каскады практически иссякают, а энергия и интенсивность электронно-фотонной компоненты значительно ослабевают. В то же время мюопы проникают в глубь земли (или воды) на много метров, а нейтрино проходят сквозь всю толщу земного шара, почти не поглощаясь. [c.45]

Отрицат. рез льтат поисков безнейтринного распада мюонов по первым 2 схемам послужил основа-ние.м для гипотезы о существовании двух разновидностей нейтрино — мюонного и электронного. [c.347]

А -мезонов, с вероятностью около 0,01—гиперонов и антипротонов и с еще меньшей вероятностью—электронов, позитронов и мюонов. Кроме того, в процессе взаимодействия первичного протона с ядром последнее частично расщепляется, в результате чего образуются вторичные нуклоны, которые вместе с первичным протоном, сохранившим после взаимодействия значительную часть своей энергии, и образовавшимися высокоэнергетичными (Г >10 2 эВ) л-мезонами взаимодействуют с новыми ядрами, давая каскад ядерно-активных частиц и т. п. (ядерно-активная компонента). Изображенную картину дополняют распады ж- и АГ-мезонов по схемам тс 2у, тг ->ц Уц, и т. п., в результате которых [c.136]

Действительно, во всех трех рассмотренных выше процессах -распада (105.1), (105.2) и (105.3) участвуют по два электронных лептона, причем именно в -тких сочетаниях, как написано в схемах е с v , с V и е с Vg соответственно). Наоборот, в процессах (я — ц)-распада, изображаемых схемами (105.4) и (105.5), участвуют по два мюонных лептона (ц" [c.185]

Тогда легко видеть, что все приведенные выше примеры удовлетворяют законам сохранения обоих лептонных зарядов Le и Z/ц (суммарный лептонный заряд левой части реакции равен суммарному лептонному заряду правой части). Например, при распаде ц -мюона по схеме (105.13) суммарный электронньй лептонный заряд левой и правой частей схемы равен нулю, а суммарный мюонный лептонный заряд обеих частей равен — 1. [c.186]

В 1980 г. был открыт четвертый член семейства ортопрелестния— Т" -мезон с массой /Иг" = 1 55 ГэВ, который идентифицируется как 4 51-состояние. Знаменательно, что Т "-мезон имеет большую полную ширину Гг " 10МэВ, указывающую на превышение его массы над порогом образования мезонов с явной прелестью (55-порог). Это обстоятельство является косвенным указанием на существование таких мезонов (с массой около 5,25 ГэВ). Вскоре после этого в процессе было наблюдено возрастание Ш1клюзивных сечений для одиночных электронов и одиночных мюонов с большой энергией . Оба результата можно интерпретировать как образование 55-пары с последующим распадом 5-мезона по схемам [c.345]

Взаимодействие. Слабое взаимодействие М. вызывает их распад по схеме ->е +Ге(Уе)+ д(у ) эти распады и определяют время жизни М. в вакууме. В в-ве л- живёт меньше останавливаясь, он притягивается положительно заряж. ядром и образует мюонный атом (ц-ме-зоатом). В мезоатомах благодаря слабому вз-ствию может происходить процесс захвата ц- ядром А fi +zA->z-lA+Vц Ъ — заряд ядра). Этот процесс аналогичен электронному захвату и сводится к элем, вз-ствию 1А -Ьр ->п+У х- Вероятность захвата 111 ядром растёт для лёгких элементов пропорц. г и при ZкiiO сравнивается с вероятностью распада И В тяжёлых элементах время жизнш останавливающихся И определяется в осн. вероятностью их захвата ядрами и в 20—30 раз меньше времени жизни в вакууме. [c.442]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...