Распад локализованный

Дальнейшее различие проводится иногда между общим и локализованным непрерывным выделением. В первом случае выделения распределяются равномерно в соответствии со случайным объемным зарождением или зарождением в случайным образом распределенных предпочтительных местах. При локализованном выделении распад происходит преимущественно в определенных местах, таких, как границы зерен или линии сдвига. Прерывистое выделение всегда является локализованным и обычно распространяется в тело зерен от их границ, хотя оно наблюдается и в монокристаллах. [c.292]

По микроструктурным признакам непрерывный распад раствора при старении подразделяют на равномерный или обилий) п локализованный. [c.293]

При локализованном распаде выделения неравномерно распределены по телу зерна. Продукты распада обнаруживаются у границ зерен и субзерен, в полосах скольжения и других местах. Зарождение при локализованном распаде — всегда гетерогенное. [c.293]

Допустим, ЧТО в точке Я находится радиоактивное ядро Я, которое при распаде испускает а-частицы. Согласно квантовой механике волновая функция а-частицы состоит из локализованной внутри ядра [c.116]

Мы рассмотрим здесь еще один конкретный пример естественно протекающего процесса измерения, а именно, радиоактивный распад. При а-распаде радиоактивного ядра волновая функция а-частицы состоит из двух частей локализованной вблизи ядра функции, убывающей со временем как ехр(—г/2т), и стационарной функции снаружи от ядра, описывающей ее поток в бесконечно удаленные [c.143]

В приложениях часто встречается такой вид движения, когда под действием некоторого локализованного во времени и пространстве возмущения покоящегося газа с данными параметрами рь р1 формируется ударная волна, которая затем распространяется до бесконечности. При этом ввиду прекращения внешнего воздействия движение ударной волны происходит так, что ее амплитуда, вообще говоря, убывает и стремится к нулю при t — сю. Например, такое движение может быть произведено поршнем, который, начиная с момента времени t = О, движется с постоянной скоростью, а затем в момент времени > О внезапно останавливается и покоится при i > to. Оно может быть вызвано также взрывом, когда при t ---- О в области г < го возникает высокое давление ро > Рь которое при 4 > О производит, в результате распада разрыва на границе г = го, уходящую от центра взрыва ударную волну. [c.191]

Параллель между квантовомеханической и классической трактовками комбинационного рассеяния может быть сделана даже более полной, если квантовать нормальные фононные моды, а не локализованные колебательные уровни. Преимуществом такой нелокальной трактовки является то, что она позволяет учесть зависимость поглощения от волнового вектора фонона. Поглощение оптических фононов вызвано в основном взаимодействием с акустическими фононами, которое обусловлено ангармоническими упругими силами и несовершенствами кристаллов. Проведение детального количественного расчета распада оптического фонона на два или более акустических фонона затруднительно. На основе общего рассмотрения в пространстве импульсов для конечного состояния можно ожидать, что фонон с волновым вектором кь -Ь будет поглощаться несколько сильнее, чем фонон с вектором к — Ь. Поэтому величина усиления на единицу длины для стоксовой волны в прямом направлении, пропорциональная Г ( ь — к ), должна быть на несколько процентов больше усиления на единицу длины для стоксовой волны, рассеиваемой в обратном направлении [последнее пропорционально Г ( 1. + з)]. Бломберген и Шеи [25] предложили привлечь эти рассуждения для объяснения наблюдаемой на опыте асимметрии в интенсивности стоксовой компоненты при рассеянии вперед и назад. При значительном экспоненциальном усилении разница в величине поглощения в несколько процентов может привести к изменению интенсивности стоксовой компоненты на порядок. [c.171]

Другой важный факт, о котором будет сказано ниже, — это то, что может появиться сильное взаимодействие между двумя адсорбированными атомами посредством электронов кристалла [3]. Если есть два адсорбированных атома, то волновые функции индуцированных локализованных состояний либо четны, либо нечетны относительно инверсии в середине отрезка, соединяющего эти два атома. Когда они бесконечно удалены друг от друга, четные и нечетные локализованные состояния образуют дважды вырожденное состояние при любом же конечном расстоянии между адсорбированными атомами каждый уровень распадается на четный уровень и нечетный, причем оба лежат над объемной зоной энергии, как указывалось выше. Величина расщепления больше, когда два адсорбированных атома близки. Существует критическое значение для расстояний между адсорбированными атомами, после которого нижнее локализованное состояние попадает в объемную зону. Когда это случается, состояние уже больше не является локализованным. Это не относится к верхнему состоянию. [c.20]

Процесс динамического старения закаленной и низкоотпущен-ной стали заключается в нагружении до напряжений, вызывающих возникновение небольшой остаточной деформации и отпуска при повышенной температуре в условиях постоянной общей деформации или напряжения. В процессе отпуска под напряжением происходит релаксация локализованных внутренних микронапряжений или при ускоренном распаде мартенсита. Возникающая в процессе нагружения и развивающаяся во время отпуска малая пластическая деформация приводит к изменению исходной субструктуры,. которая, возможно, становится полигонизованной и закрепляется выделяющимися на дефектах дисперсными частицами карбидов. Этот метод динамичед ого старения был опробован на упругих чувствительных элементах из стали 50ХФА для прецизионных манометров. После закалки к отпуска при 150° С упругие элементы разжимали до появления остаточной деформации, а затем подвергали отпуску под нагрузкой в специальном приспособлении. В результате динамического старения возрастает. предел упругости и в 2,5 раза уменьшается упругий гистерезис, что повышает точность и долговечность приборов [65]. [c.39]

При исследовании распада пересыщенных твердых растворов в системах Ni —Сг и Си—Ti, состав которых лежал на пределе растворимости компонентов в твердом состоянии, обнаружено, что локализованный распад происходит при переохлаждениях АТ л 50 100° С. Образовавшиеся кристаллы избыточной фазы имели равноосную форму или вид пограничной оболочки (рис. 10, а). При переохлаждениях АТ д 80 -I- 150° Сформировались видман-штеттовые кристаллы избыточной фазы, пластины которой ориентационно связаны с матрицей (рис. 10, б). Дальнейшее увеличение переохлаждения приводило к развитию колониального распада с образованием перлитообразных струк- [c.41]

Перечисленные работы демонстрируют образование локализованных или периодических структур, кардинальным образом меняющих первоначально невозмущенную поверхность деформируемой среды. Упомянем еще, что в условиях, аналогичных условиям работы [3], в случае водяной оболочки достаточной толщины наблюдалась (К.И. Козорезов, устное сообщение) игольчатая структура внешней поверхности оболочки ( ежик ) до распада ее на капли. [c.205]

В настоящее время известны точные нестационарные решения (4.1), в первую очередь многосолитонные, в виде набора двух и более взаимодействующих солитонов солитоны, сближаясь из бесконечности, взаимодействуют, а затем снова расходятся, сохраняя в асимптотике исходные параметры. Это и другие свойства дают основания для глубокой аналогии между солитонами и материальными частицами. Известно также, что любой локализованный положительный импульс асимптотически распадается на конечное число солитонов плюс осциллирующий хвост — излучение. Солитоны наблюдались в самых различных физических ситуациях (волны на воде, в плазме, в электромагнитных линиях и др.). Приведем три примера акустических солитонов первый из них относится к жидкости с пузырьками, второй — к твердотельным волноводам типа тонких стержней, а третий - к зернистым средам. [c.162]

Препятствия слишком широки, чтобы их можно было преодолеть с помои ью теплового возбуждения однако они могут исчезнуть под действием термоактивируемых процессов. Такая ситуация возникает, если препятствия создаются другими дислокациями (флуктуирующее поле внутренних напряжений или локализованные переплетения и барьеры, образуемые блокирующими друг друга дислокациями). Эти препятствия могут распадаться в результате взаимной аннигиляции дислокаций, которая контролируется процессом переползания дислокаций. [c.111]

В пограничном слое из-за вязкого торможения жидкости радиальный градиент уже не может быть уравновешен центробежными эффектами, что вызывает радиальное движение жидкости к центру. Вследствие сохранения расхода и момента количества движения происходит локализация завихренности и генерация вихревой нити с аксиальным протоком вдоль ее оси. Разрушение структуры вихревой нити может происходить за счет ее неустойчивости или явления распада вихря. Пример распада вихря, локализованного у дна камеры, показан на рис. 7.9. Диафрагмирование выходного сечения камеры позволяет сохранить вихревую иигь на всем протяжении камеры, что продемонстрировано на рис. 7.6. [c.405]

Согласно формуле (9.24) сигнал представляет собой бесконечную сумму функций 1т Эти функции ЯВЛЯЮТСЯ гауссианами, локализованными в моменты времени тТ /г. Когда промежуток Тх/т между двумя последовательными гауссианами больше, чем их ширина сг , они не перекрываются. В этом случае сумма по т распадается на временную последовательность таких гауссианов, как и в случае ранней стадии эволюции во времени. Единственная разница состоит в том, что теперь наименьшим периодом является доля Т /г. [c.282]

Прерывистый раопад бывает только локализованным и начинается чаще всего от границ зерен. При малом межпластиночном расстоянии в ячейках или сильной травимости превращенной области она выявляется под световым микроскопом в виде темных участков, обычно резко отличающихся от светлых зерен исходного пересыщенного раствора. На начальных стадиях прерывистого распада он выявляется в виде утолщенных границ зерен исходной фазы. [c.295]

В рассматриваемом здесь случае уравнение Шрёдингера описывает З-распад ядра и сферически симметричную волновую функцию вылетающей З-частицы. Если радиоактивное ядро находится в воздухе, то уравнение Шрёдингера расширенной системы описывает рассеяние атомов газа на З-частице и их возможную ионизацию. Но обратимая эволюция такой системы существует только в течение времени порядка времени свободного пробега атомов газа. Вслед за этим происходит коллапс волновых пакетов атомов газа, который сопровождается коллапсом волновой функции З-частицы из сферически симметричной она превращается в свободно летящий локализованный пакет. [c.67]

Функция W x,p) называется функцией Вигнера. В классическом случае W x,p) должна совпадать с функцией распределения по х и но в квантовом случае это не так, поскольку измерения значений хяр производятся разными приборами. Соответственно, W x,p) не обязательно должна быть знакоположительной и даже действительной функцией. Кроме того, функция Вигнера может не распадаться на произведение функции только от х и функции только от р. И, наконец, для случая плавного распределенияРх х) по х функцию W x,p) можно считать близкой к W x - р(т , р) с зависимостью от второго аргумента, сильно локализованной вблизи р = р . Пока все это не противоречит классическому распределению вероятностей. Для того чтобы произошел переход к квантовому описанию, должна появиться величина с размерностью длины, которая указывала бы, на каких масштабах длины появляется новая физика. Но оказалось, что такой универсальной величины с размерностью длины нет. Зато была найдена универсальная величина Й — константа Планка с размерностью действия. [c.86]

Более детальные численные расчеты резонансного поглощения показывают, что поле резонансной световой волны может возрастать настолько сильно, что электроны под его воздействием могут ускоряться практически мгновенно — в течение всего одного цикла оптического поля. Это приводит к явлению распада волны, захвату электронов локализованным осциллирующим полем и образованию электронов с очень большой энергией (так называемых надгепловых электронов). [c.88]

Нелинейная стадия развития модуляционной неустойчивости зависит от асимптотики начального возмущения при а оо. Если это возмущение достаточно быстро спадает на бесконечности, то, как и для волновых импульсов самого поля (их эволюция в одноволновом приближении описывается уравнением Кортевега-де Вриза), начальный импульс волны модуляции произвольной формы при i оо распадается на солитоны (это, конечно, радиосолитоны — они с высокочастотным заполнением) и осциллирующий хвост . Как и для аналогичной задачи, описываемой уравнением КдВ, этот хвост содержит мало энергии по сравнению с энергией, запасенной в солитонах, и принципиален лишь при рассмотрении процессов взаимодействия солитонов друг с другом (см. гл. 19). Число солитонов зависит от формы начального профиля. Строго проблема эволюции локализованного в пространстве начального возмущения решается с помощью метода обратной задачи рассеяния [14] здесь же мы приведем лишь решение уравнения (20.9) в виде уединенных стационарных волн модуляции (волн огибающей) [c.419]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...