Распад струи осесимметричный

Распад струи осесимметричный 346 [c.409]

Различают три основных режима разрушения неза-топленной струи осесимметричный распад волнообразный распад турбулентный распыл. [c.346]

При осесимметричном распаде (рис. 8.10, а) жидкой струи в ее разрушении главную роль играют силы инерции, трения и поверхностного натяжения. Под их действием на поверхности струи образуются симметричные волны, развитие которых приводит к разрушению струи. Осесимметричный распад наблюдается при относительно малых скоростях истечения. В этом случае режим движения жидкости — ламинарный. [c.346]

Экспериментальное изучение форм распада [Л. 4, 5] показывает, что при малых скоростях истечения струй жидкости распад вызывают осесимметричные колебания (рис. 1, а). При увеличении скорости, в результате взаимодействия с окружающей средой, устойчивость струй снижается из-за возникновения волнообразных колебаний (рис. 1, 6), более быстро растущих и приводя- [c.338]

При работе механических форсунок с увеличением скорости истечения сплошная струя топлива распадается на капли. Изменение формы капель в процессе их распада можно проследить по микрофотографиям, приведенным на рис. 4 [7]. С повышением скорости истечения топлива распад струи происходит на некотором расстоянии от сопла, и основной причиной распада является потеря устойчивости струи вследствие осесимметричных колебаний. Дальнейшее повышение скорости истечения приводит к возникновению волновых колебаний, которые интенсивнее воздействуют на струю, и поэтому распад жидкости происходит ближе к соплу и на более мелкие капли. При высоких относительных скоростях истечения топлива уже невозможно заметить какие-то строго периодические волновые колебания. Деформации струи становятся запутанными с образованием. на ее поверхности малых волн, в результате воздействия которых [c.12]

По достижении некоторой величины скорости (точка В), зависящей от начального диаметра струи, время начала распада начинает быстро уменьшаться до тех пор, пока не снизится до некоторой величины (точка С), где вновь зависимость Т от скорости ослабевает. Это явление, наблюдающееся при переходе от осесимметричных колебаний струи к волнообразным 1Л. 5], более наглядно представ- [c.339]

Используем эту систему в задаче определения скоростей истечения w , при которых начинается резкое уменьшение устойчивости струйного течения при осесимметричных и волнообразных колебаниях, и наибольших времен начала распада при указанных режимах в условиях, когда струя вытекает в неподвижную среду, т. е. в задаче определения координат точек Б и D на рис. 2—8. Для этого приведем систему (3) к следующему виду [c.343]

Данные по распаду жидких струй в воздухе в области осесимметричных колебаний обобщаются формулами [c.346]

Кроме того, механические законы сохранения массы, количества движения и энергии применимы, конечно, как к осесимметричным, так и к плоским течениям. Так, например, мы уже видели (гл. I, п. 10), что коэффициент сжатия струи из круглого насадка Борда равен 0,5 (Сс = 0,5) и что скорости и отношение массы струи к массе стержня, образующихся при распаде конуса (рис. 86), могут быть рассчитаны, так же как и скорость проникновения струи одной жидкости в другую. [c.289]

Длина сплошной части струи зависит от режима распада струи с увеличением скорости истечения при осесимметричном и волнообразном режимах распада длина сплошной части струи увеличивается практически прямо пропорционально корню квадратному из числа е = =ржУо о/а, затем при переходе к турбулентному распылу уменьшается. [c.351]

Рассматривая этот график, можно отметить следующее. Область У, расположенная 1шже линии 1—2—3—4, характеризует распад струй в результате развития осесимметричных колебаний без воздействия окружающей среды. Область II, расположенная выше линии I—2—5, характеризует распад струй в результате развития волнообразных колебаний, обусловленных воздействием внешней [c.344]

Как показывают экспериментальные исследования, влияние силы тяжести на характер движения и разрушения струи проявляется лишь при малых скоростях истечения, соответствующих одиночному кап-леобразованию, предшествующему осесимметричному распаду. [c.349]

При дроблении топливной пленки, создаваемой центробежной форсункой, имеют место те же процессы, что и в распыливании сплошной струи. При малой скорости истечения пленка сокращается и под действием сил поверхностного натяжения стягивается в одну струю, которая затем распадается на капли. С повышением скорости истечения на поверхности пленки возникают волны, которые по мере удаления от сопла интенсивно воздействуют на пленку, разрушая ее на отдельные частицы (рис. 5). При этом с повышением вязкости топлива переход от осесимметричных колебаний к волновым и к рас-пыливанию топлива непосредственно у сопла без видимой части пленки наступает при больших значениях давления, а следовательно,, и скоростей истечения топлива. Так, например, для центробежной форсунки с тремя тангенциальными отверстиями диаметром 0,83 мм, камерой закручивания диаметром 7 мм и соплом диаметром 2 мм [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...