Поляризация рассеянных лучей

Процесс компьютерного моделирования проводился с использованием следующей модели У М3 поликристалла. Поликристалл состоял из 361 зерна, каждое из которых было заданным образом ориентировано в пространстве. Каждое зерно имело форму прямоугольного параллелепипеда с одинаковой длиной ребер, варьировавшейся от 4 до 50 параметров кристаллической решетки. Ребра параллелепипеда совпадали с направлениями [100], [010] и [001] в кристаллической решетке. Тип кристаллической решетки — ГЦК. Параметр кристаллической решетки соответствовал табличному значению для чистой Си и равнялся 3,615 А. Длина волны рентгеновского излучения равнялась 1,54178 А и соответствовала Си излучению. Интенсивность рентгеновских лучей, рассеянных поликристаллом, находили как сумму интенсивностей, полученных в результате рассеяния рентгеновских лучей отдельными зернами. При этом учитывали ослабление интенсивности, связанное с тепловыми колебаниями атомов и частичной поляризацией рентгеновских лучей. [c.115]

При экспериментальном исследовании рассеяния лучей жидкостью необходимы условия монохроматичности первичного излучения, точного определения угла рассеяния, правильное определение интенсивности когерентного рассеяния в широком интервале углов, учет поляризации и поглощения лучей. [c.62]

Зависимость /бм отг ] [см. (17)] дает возможность определить поляризацию рассеянного света. Если падающий свет (вектор Е), который в предыдущих вычислениях мы считали линейно поляризованным, является неполяризованным, его можно разложить на две компоненты (фиг. 1, а). Одну компоненту можно выбрать так, чтобы электрический вектор Е1 был нормален плоскости у, образованной падающим и рассеянным лучами независимо от 0 (иными словами, вектор Е1 должен быть параллелен плоскости, перпендикулярной рассеянному свету, т. е. [c.159]

Отражение и преломление. Лучи, падающие па поверхность частицы, частично отражаются и частично преломляются. Преломленный свет может выйти после повторного преломления, происходящего, возможно, после нескольких внутренних отражений. Свет, как вЫходя щий подобным образом, так и непосредственно отраженный от внешней поверхности частицы, дает вклад в полное рассеяние частицей. Энергия, которая ие выходит из частицы, теряется за счет поглощения внутри нее. Очевидно, количество поглощенной и рассеянной энергии, а также угловое распределение и поляризация рассеянного света заметно зависят от формы и строения частицы и от условий на ее поверхности. Формулы для гладких шаров выводятся в разд. 12.21. [c.125]

Из предыдущего изложения следует, что квантовые свойства должны наиболее отчетливо проявляться н опытах с коротковолновым излучением. К такого рода опытам относятся эксперименты с рентгеновским излучением, в частности исследование рассеяния рентгеновских лучей. Некоторые свойства рассеянного рентгеновского излучения (интенсивность, поляризация) довольно легко объясняются с волновой точки зрения, тогда как другие свойства (изменение частоты при рассеянии) могут быть объяснены только при условии, если считать, что рентгеновские лучи имеют квантовую природу. Недостаток волновой теории рассеяния рентгеновских лучей обнаруживается при изучении интенсивности рассеяния и измерения частоты рентгеновских лучей. [c.178]

Нефелометрические методы контроля структуры. Нефелометрами называют приборы для измерения концентрации взвешенных частиц в жидкостях и газах. Принцип их действия заключается в регистрации степени ослабления проходящего через объект света в процессе рассеивания на его оптических неоднородностях. Падающий на мутную среду свет частично рассеивается. Интенсивность рассеяния для малых частиц ( 1/ЮХ) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределение рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Для произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна [c.112]

Схема зонда с применением гелий-неонового лазера показана на рис. 2.16.. Лазер ЛГ-56 с блоком питания СБП-5 дает пучом света с длиной волны 1 — = 0,6328 мкм. Фотометрирование интенсивности излучения рассеянного света под углом 20° вперед и назад осуществляется фотоэлектронным умножителем ФЭУ-51. Питание ФЭУ производится от стабилизированного высоковольтного выпрямителя Б5-24, а ток ФЭУ регистрируется микроамперметром М-95. В конструкции зонда использованы стекловолоконные световоды, что позволило выполнить его небольших размеров. Луч света от лазера по трубке 1 направляется через отверстие 2 диаметром 0,7 мм в головке 5 в исследуемый объем среды. Информация о рассеянии света через насадки 3 поступает к торцам световодов 6 и выводится к ФЭУ. Трубка 1 и световоды 6 проходят внутри тубуса зонда 7, с которым соединена головка зонда 5. Насадка 3 предохраняет световод, от механических повреждений. Отверстия в головке лежат в плоскости поляризации света. Продувка воздухом через отверстия 4 предотвращает попадание влаги в рабочие каналы. [c.46]

В формуле (47.17) слагаемое с <5о1 > описывает рассеянную линейно,поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси Z, а слагаемое с <15 о2 > — линейно поляризованную волну, электрический вектор которой колеблется коллинеарно оси У. Чтобы освободиться в описании рассеяния от координатной системы, назовем плоскостью наблюдения плоскость, проходящую через падающий луч и точку наблюдения. Можно сказать, что слагаемое с <5 о1> в (40.17) описывает рассеянную волну, электрический вектор которой колеблется перпендикулярно плоскости наблюдения, а с <5 о2> —волну с электрическим вектором, колеблющимся в плоскости наблюдения. Рассеяние волны с направлением электрического вектора, перпендикулярного плоскости наблюдения, описывается в (47.20) слагаемым с единицей в последних круглых скобках, а параллельно плоскости наблюдения — слагаемым с со8 ф. Таким образом, при рассеянии неполяризованного света наблюдается частично поляризованное рассеянное излучение, степень поляризации которого зависит от угла ф. Степень поляризации определяется соотношением [c.294]

Метод рассеянного света позволяет измерять напряжения на поверхности и во внутренних точках объемной нагруженной при комнатной температуре или замороженной модели без ее разрезки, что составляет преимущество метода. При измерениях параллельные лучи поляризованного света в виде тонкой полосы пропускаются через объемную модель, изготовленную из хорошо прозрачного оптически и механически однородного материала, и дают в каждой точке на своем пути внутри модели рассеянный свет, который наблюдается в направлении, перпендикулярном к лучу. Состояние поляризации по линии каждого луча от точки к точке 178 [c.178]

Метод рассеянного света. Параллельные лучи поляризованного света в виде тонкого пучка или полосы пропускаются через объёмную модель и дают в каждой точке на своём пути внутри моде.ии рассеяние света. Состояние поляризации по линии каждого луча от точки к точке меняется соответственно с напряжённым состоянием в этих точках. Рассеянный свет наблюдается в направлениях, перпендикулярных к лучу. [c.327]

Важное различие между дифракцией рентгеновских лучей и дифракцией электронов вытекает из того, что для рентгеновских лучей нельзя пренебречь эффектами поляризации. При рассеянии на большие углы поляризационный фактор для каждого процесса рассеяния может меняться от нуля до единицы Поэтому типы процессов многократного рассеяния, которые в случаях рассеяния электронов на малые углы были бы эквивалентными, в случае рентгеновских лучей должны быть четко дифференцированы. Но, поскольку адекватные оценки этих сложностей содержатся в литературе, здесь мы их приводить не будем, разве что иногда сошлемся на некоторые результаты для рентгеновских лучей, чтобы показать. Насколько они отличаются от результатов более простой скалярно-волновой теории дифракции. [c.173]

В литературе имеются экспериментальные данные по коэффициентам рассеяния жидкостей. Методики их измерения основаны на изучении относительной и абсолютной интенсивностей падающего и рассеянного света. При этом существует [66] несколько модификаций установок. Сложность измерений связана с необходимостью учета ряда поправок (апертурные ошибки непараллельный пучок лучей, неточная установка поляризатора в опытах с поляризацией погрешность от флуоресценции и т. д.). В табл. 6 приведены экспериментальные данные по коэффициенту рассеяния [c.226]

Интенсивность рассеяния для малых частиц ( 1/ЮЯ,) в соответствии с законом Рэлея обратно пропорциональна четвертой степени длины волны света. В связи с этим в нефелометрии целесообразно использование коротковолновой области (УФ и синие лучи). Рассеяние света сопровождается его поляризацией. Пространственное распределения рассеянного света имеет симметричный характер относительно направления первичного пучка и перпендикулярного ему направления. В плоскостях, нормальных оси исходного пучка, интенсивность рассеянного света одинакова. Д Л произвольного направления под углом а к оси первичного пучка интенсивность света равна [c.516]

ПОЛЯРИЗАЦИЯ СВЕТА, направленность его действий в плоскостях, поперечных лучу, проявляющаяся при нек-рых условиях связана с поперечностью световых волн. Последняя обнаруживается напр, в след, опыте. Если луч солнечного света проходит через рассеивающую среду, в которой взвешены частицы меньших размеров, чем длина световой волны, или через флуоресцирующую жидкость, то свет рассеивается (или излучается) неодинаково в различных направлениях несмотря на изотропность среды. Для любой плоскости, в к-рой лежит проходящий луч, получается следующая диаграмма интенсивностей света, рассеянного под разными углами (фиг. 1) в направлении, перпендикулярном к проходящему лучу, кривая имеет углубление, и поперечная плоскость служит плоскостью симмет- [c.154]

Поляризация 729, XIX. Поляризация гальваническая концентрационная 302, XVII. Поляризация рассеянных лучей 139, XIX. [c.465]

При экспериментальном исследовании этого явления, впервые пpoвeдe п oм Комптоном (1922 — 1923), было установлено, что наряду с закономерностями, хорошо объясняемыми электромагнитной теорией (поляризация рассеянного излучения и его интенсивность), наблюдаются эффекты, истолкование которых в рамках этой теории невозможно. Так, например, было обнаружено появление спутника у основной линии, совпадающей по длине волны с облучающими 8.26. Эффект Компто-объект характеристическими лучами. Ока- на на Х-линии молиб-залось, что смещение ДХ этого спутника не [c.447]

Заметим, что наблюдаемые явления коренным образом отличны от того, что имеет место в традиционных опытах по интерференции света в кристаллических пластинках в поляризованных лучах. В последнем случае интерференция происходит между о- и е-лучами после предварительной поляризации первичного пучка посредством поляризатора и последующего сведения о- и е-колебаний к одной плоскости посредством анализатора. В соответствии с законами Френеля-Араго удаление из схемы даже одного из этих приборов полностью снимает эффект. При интерференции же в рассеянных лучах влияние двойного лучепреломления, как в качественном, так и в количественном отнощении выражено соверщенно иначе. Прежде всего, следует отметить, что пространственное разведение интерферирующих лучей внутри пластинки совершенно не связано с двойным лучепреломлением, а обусловлено лишь последовательностью рассеяния на полупрозрачной поверхности I, и в любом произвольно выбранном направлении интерференция имеет место как между о-лучами, так и между е-лучами. Поэтому отчетливо выраженная суммарная картина наблюдается даже в неполяризованном свете, а для выявления различия между картинами, формируемыми в о- и е-лучах, и их сопоставления достаточно иметь только один поляризующий прибор. [c.34]

В данном разделе мы рассмотрим рассеяние на некотором препятствии волны, распространяющейся в вакууме. На определенном расстоянии, которое должно быть намного больше как длины волны, так и характерных размеров препятствия, поле состоит из плоской и сферической волн, причем последняя представляет собой дифрагированную волну. Обозначим через волновой вектор падающего лучами через к о волновой вектор луча, рассеянного в направлении вектора к . Плоскость, определяемую этими двумя векторами, будем считать базисной плоскостью и в дальнейшем называть плоскостью рассеяния. Таким образом, поляризация падающего луча и соответствующие векторы Джонса (см. разд. 1.3) будут направлены вдоль перпендикулярных ко векторов г и f, из которых первый перпендикулярен, а второй параллелен плоскости рассеяния. Буквы г и / были введен1ы Чандрасекаром и соответствуют последним буквам в английских словах perpendi ular и parallel . Векторы г и Т для рассеянной волны перпендикулярны вектору ко и плоскости рассеяния. [c.451]

Теория С. Воззрения на природу С. и теория световых явлений непрерывно менялись по мере выяснения основных свойств С. Неизменность простых монохроматич. цветов при отражении, рассеянии и преломлении ( атомизм С.), прямолинейность распространения, отсутствие каких-либо прямых опытных доказательств существования механической среды (эфира) между небесными телами и возможность поляризации световых лучей ( твердая структура) являлись для Ньютона основой для развития корпускулярной теории С. Ньютон полагал С. состоящим из потока твердых, неизменных частиц, испытывающих внутренние периодич. изменения ( приступы> >). Теория Ньютона была развита в применении к широкому кругу оптич. явлений Бошковичем, Лапласом, Био и др. Изучение явлений двойного преломления в кристаллах, интерференции и диффрак-ции привело, с другой стороны, Гука, Гюйгенса, Эйлера и позднее Юнга, Френеля и дру- [c.147]

Ряд эффектов, зависящих от поляризации нейтронов и ядер, должен наблюдаться в угловом распределении и циркулярной поляризации у-лучей захвата и в поляризации рассеянных пейтроиов. Одпако эти эффекты еще мало исследованы. [c.160]

В конфигурации, заданной этими осями, для определения отдельных вкладов от разных типов симметрии достаточно выполнить три измерения. Пусть падаюш,ее и рассеянное излучение поляризовано по оси г. Тогда измеряется величина - -462. Если падаюшее излучение поляризовано по оси х а рассеянное излучение — по оси у, то определяется величина 36 . При поляризации падающего луча по х а рассеянного по г определяется величина (Р-. Таким образом, можно определить константы а, [c.50]

В 1.29 мы видели, что стеклянная стопа является слабым анализатором, и увеличение числа пластин не намного увеличивает ее эффективность, в виду того, что хотя при этом заметно возрастает поляризующее действие, но одновременно значительно падает интенсивность света, благодаря поглощающему действию даже самого прозрачного стекла и благодаря связанному с рассеянием отражению от. различных поверхностей. На практике найдено, что 8 и 10 пластинок производят достаточное для экспериментальной работы поляризующее действие при употреблении ряда мощных ламп накаливания. Однако гораздо лучше применять, как анализатор, николеву призму, устанавливая ее на значительном расстоянии от предмета, если последний больших размеров, так чтобы его можно было видеть в приблизительно параллельных лучах. Такая призма имеет обычно небольшой размер. Необходимо держать стеклянные пластинки свободными от пыли, которая ухудшает их поляризующие свойства, поэтому поддерживающие их рамы должны либо закрывать их очень плотно, либо устраиваться так, чтобы они могли легко выниматься для очистки. Однако, даже при самых благоприятных условиях, поляризация света через стеклянные пластинки значительно ниже, чем поляризация, получаемая через николеву призму, и получающийся луч является смесью, в которой содержится значительное количество неполяризованного света. Очень большие полярископы для исследований целых сооружений до настоящего времени строятся по принципам, изложенным выше, и описаны далее в главе VIII. [c.74]

Ниобат лития (НЛ) является одним из наиболее изученных сегнетоэлектриков, обладаюш их эффектом фоторефракции. Однако воздействие света вызывает в этом кристалле не только изменение показателя преломления и фототок. Так, в работе [441 обнаружено рассеяние света в кристалле НЛ Fe, возникающее при облучении как одним лучом, так и двумя взаимодействуюш ими лучами (при записи голограмм) В работе [45] сообш ается о скачках двупреломления, индуцированного светом сфокусированного лазерного излучения. Электрический шум, возникающий под действием освещения в кристаллах НЛ Fe, обнаружен в работах [46, 47]. Авторы делают заключение, что шум связан с частичным обращением спонтанной поляризации внутри освещенной области. Эти данные позволяют предположить, что воздействие света вызывает изменение не только объемного распределения [c.310]

Метод рассеянного света. Параллельные лучи поляризованного света в виде тонкой полосы пропускаются через объемную модель и дают в каждой точке на своем пути внутри модели рассеянный свет, который наблюдается в направлении, перпендикулярном к лучу. Состояние поляризации по линии каждого луча от точки к точке меняется соответственно с напряженным состоянием в этих точках. Измерения основаны на том, что интенсивность света, рассеиваемого точкой, пропорциональна квадрату компоненты колебания проходящего света, нормальной к линии наблюдения прохождение рассеянного света через модель не сказывается на измерениях, так как рассеянный свет наблюдается без анализатора. При круговой поляризации в установке (см. стр. 524) определяются разности квазиглавных напряжений и при плоской поляризации — направления главных напряжений. Измерения ведутся на нагруженной при комнатной температуре модели (материал ИМ-44, глифталевая [c.532]

При дифракции имеет значение упругое рассеяние излучения на объекте, т. е. происходящее без потери энергии, а значит и без изменения длины волны X. Такие эффекты, возникающие при прохождении рентгеновых лучей, как их поляризация, поглощение в веществе, не имеют принципиального значения при рассмотрении упругого рассеяния, хотя на некотором этапе в формулы интенсивности войдут необходимые поправки, учитывающие эти эффекты. [c.6]

Два средних изображения а и 6 имеют взаимио-перпсиди-кулярную поляризацию. Кроме того, приз.ма Р установлена так, что световой вектор в двух сравниваемых лучах составляет угол 45° с вертикалью. Этим достигается то, что независимо от деполяризации рассеянного света интенсивность каждого из четырех пучков по выходе из призмы будет равна половпне интенсивности до поступления в призму. [c.743]

В случае анизотропного зеркала результат интерференции будет зависеть от характера поляризации освещающего пучка. Придадим вначале полуволновой пластинке П такую ориентацию, при которой плоскость колебаний в выходящем из П лазерном луче оказывается перпендикулярной плоскости главного сечения кристаллической пластинки Пл. По отношению к Пл такой пучок является обыкновенным, и показатель преломления для лучей, рассеянных вовнутрь пластинки в разных направлениях, имеет одну и ту же величину п — onst = щ. То есть мы имеем случай, аналогичный случаю изотропного зеркала, [c.30]

В целом результаты поляритонного рассеяния позволяют сделать важные выводы о свойствах вещества молекул (в жидкостях) и кристаллов. Во-первых, возникает связь между величинами, доступными измерениям, и атомными величинами в качестве примера можно указать на соотношение (3.16-60) для стоксова коэффициента усиления. Во-вторых, становится возможным определение важных макроскопических оптических величин, таких как характеристические параметры в нелинейных восприимчивостях, в дисперсионных и в релаксационных соотношениях. В определенных случаях из поляритонного рассеяния определяются оптические величины в таких областях длин волн, для которых при других методах возможны только экстраполяции. Например, в области сильной поляритонной дисперсии были определены коэффициенты поглощения и показатели преломления в инфракрасном диапазоне. Большой интерес представляют измерения времен жизнц возбужденных колебательных состояний решетки. Изменяя направления входного луча и поляризации по отношению к пространственному положению кристалла и измеряя угловое распределение возникающего излучения, можно [c.394]

ПОЛЯРИСКОП, пррхбор для обнаружения поляризации видимого света. П., приспособленный для количественного определения степени поляризации, ее характера (эллиптичности) и направления, называется поляриметром. Последнее обозначение чаще однако применяется к приборам, измеряющим только вращение плоскости поляризации (см. Поляриметры). Поляризация света обнаружив-ается 1) по интерференционным явлениям при двойном преломлении 2) по особенностям распространения поляризованных лучей в веществе при отражении, рассеянии и преломлении 3) по специфич. действиям поляризованного све- [c.165]

Появление характеристич. линий радиатора, или спектра флуоресценции, представляет вторичный процесс. Сначала квант первичного луча выбрасывает электрон из атома рассеивающего вещества (ф о т о э ф ф е к т), а затем на освободившееся место падают электроны с более высоких уровней, давая сериальные излучения. Исследование вторичного излучения годится для производства химич. анализа в том случае, если вещество столь летуче, что не м. б. помещено на антикатод рентгеновой трубки и подвергнуто там электронной бомбардировке. Для получения спектра флуоресценции необходимо, чтобы в спектре первичных лучей были длины волны, равные или меньшие Я, — границы серии. Рассеяние Р. л. связано с их поляризацией. Лучи, рассеянные под углом 90° к первичному пучку, вполне поляризованы. В них электрич. колебания происходят параллельно падающему пучку. Их поляризацию можно исследовать, снова рассеяв от другого тела и исследуя яркость третичных лучей по разным направлениям. Было показано, что лучи флуоресценции не поляризованы. Непрерывный спектр выходяп] их из трубки Р. л. поляризован отчасти.Сериальное излучение вовсе не поляризовано. [c.309]

Смотреть страницы где упоминается термин Поляризация рассеянных лучей : [c.71] [c.466] [c.413] [c.414] [c.9] [c.469] [c.532] [c.593] [c.46] [c.414] [c.414] [c.274] [c.543] [c.193] [c.72] [c.132] [c.156] [c.69] [c.147] [c.174] [c.499]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...