Рассеяние при высоких энергиях

На рис. 223—226 показаны результаты опытов по [р — р]- и (п — / )-рассеянию при высоких энергиях падающих нуклонов. Из рисунков видно, что ни угловая, ни энергетическая зависимости сечений (п — р)-рассеяния и в особенности (р — р)-рассеяния не соответствуют ожидаемым из теории возмущений. Таким [c.526]

Другими словами, анализ N — Л )-рассеяния при высоких энергиях еще раз подтверждает принцип изотопической инвариантности. Так же как и при низких энергиях, характер взаимодействия между нуклонами при высоких энергиях определяется [c.533]

Анализируя результаты опытов по N — Л )-рассеянию при высоких энергиях, необходимо иметь в виду, что с энергии Г>300 Мэе становится возможным, кроме упругого, также и неупругое взаимодействие нуклонов, приводящее к образованию я-мезонов за счет кинетической энергии нуклонов (см. 79, п. 3). [c.535]

Обменный характер ядерного взаимодействия [из особенностей углового распределения п — -рассеяния при высоких энергиях нейтронов]. [c.537]

Общий характер п — р)- и р — р)-рассеяния при высоких энергиях (Т > 100 Мэе) позволяет высказать предположение [c.539]

Таким образом, для объяснения уже известных нам свойств ядерных сил нужен очень сложный потенциал, состоящий по крайней мере из трех, а при больших энергиях —из четырех разнородных слагаемых. Более того, при рассмотрении (га—р)-рассеяния при высоких энергиях обнаруживается новое, очень существенное свойство ядерных сил, для объяснения которого число слагаемых в потенциале должно быть удвоено (см. 6,п. 3). [c.48]

Общая характеристика результатов опытов по (р—р]- и п—р]-рассеянию при высоких энергиях. Интенсивное взаимодействие на очень малых расстояниях [c.69]

На рис. 35—38 показаны результаты опытов по (р—р)- и п—р)-рассеянию при высоких энергиях падающих нуклонов. Из рисунков видно, что ни угловая, ни энергетическая зависимости сечений п—р)-рассеяния и в особенности (р—р)-рассеяния [c.71]

Из рисунка видно, что, в отличие от предыдущего случая, в с. ц. и. должно наблюдаться преимущественное рассеяние назад (на углы 0 >9О°), а в л. с. к. — под углом 9—90°. При этом в л. с. к. будут наблюдаться протоны, летящие приблизительно в первоначальном направлении падающих нейтронов (протоны перезарядки). Явление перезарядки полностью объясняет своеобразную картину угловой зависимости сечения рассеяния при высоких энергиях, причем по величине рогов кривой при б — 0° и 0=180° можно судить о соотносительной доле обычных и обменных сил. Из рис. 35 следует, что их величина одного порядка (одно время их считали равными). [c.74]

Для описания процессов рассеяния при высоких энергиях используются методы квантовой теории поля, в частности метод Фейнмана диаграмм. Напр,, упругое рассеяние электронов протонами в низшем порядке теории возмущений обусловлено обменом фотоном между электроном и протоном (рис. 3). В Выражение для сечения этого процесса входят зарядовый и магн. формфакторы. протона — величины, характеризующие распределение электрик. заряда и магн. момента протона. Информация о них может [c.273]

Соответственно сказанному следует ожидать (и детальный анализ это подтверждает), что сингулярности в сдвиге фаз по угловому моменту определяют асимптотическое поведение полной амплитуды относительно передаваемого импульса. В то же время в зависимости от области определения подобные сингулярности могут интерпретироваться как резонансы или связанные состояния. Положительной особенностью подобного подхода является то, что мы можем связать асимптотическое поведение с угловым моментом системы. Было предложено обобщить эту связь на случай релятивистской теории, причем сейчас делается много попыток дать строгое обоснование этого обобщения ввиду важных следствий, вытекающих из него для рассеяния при высоких энергиях. [c.20]

Недостаточность учета в общем случае только одних простых полюсов следует, по-видимому, также из рассмотрения ряда экспериментов по рассеянию при высоких энергиях. — Прим-перев. [c.137]

Одной из характерных особенностей рассеяния при высоких энергиях является то, что оно имеет тенденцию концентрироваться в направлении вперед. Физически это очевидно. В этом же можно убедиться с помощью количественной оценки, если заметить, что угол отклонения классической частицы, имеющей импульс р, при передаче ей мишенью импульса Ар в хорошем приближении дается формулой [c.521]

При описании рассеяния частицы на связанном состоянии существует некоторая характерная энергия, которая отсутствовала в задачах, рассматривавшихся в других параграфах этой главы,— это энергия связи сложной системы. Импульсное приближение основано на предположении, что энергия падающих частиц велика по сравнению с этой энергией связи. В таком случае на частицы, входящие в состав связанной системы, можно смотреть по существу как на свободные. Такой подход, конечно, довольно обычен и сравнительно часто используется. Во многих экспериментах частицы рассеивателя в действительности не являются свободными. Но они связаны настолько-слабо, что, за исключением случая чрезвычайно низких энергий, всегда считается, что их описание при помощи обычной теории рассеяния свободных частиц будет вносить очень малые погрешности. К рассматриваемому виду относится электрон-электронное рассеяние при высоких энергиях. [c.537]

РАССЕЯНИИ ПРИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЯХ. [c.68]

На рис. 335—338 показаны результаты опытов по (р-р)-и ( —р)-рассеянию при высоких энергиях падающих нуклонов. Мы подробно рассмотрим их несколько позже, а сейчас только [c.71]

Описанная схема рассмотрения различных нуклон-нуклонных и пион-нуклонных взаимодействий чрезвычайно удобна и плодотворна. В настоящее время нет экспериментальных фактов, которые противоречили бы такому рассмотрению, и наоборот, целый ряд экспериментальных результатов (нуклон-нуклонное рассеяние при высоких энергиях, рождение я-мезонов в нуклон-нуклонных взаимодействиях, рассеяние п-мезонов на нуклонах) находит естественное объяснение с точки зрения гипотезы о зарядовой независимости, или изотопической инвариантности ядерных сил. [c.275]

Прежде всего отметим, что нуклон-нуклонные взаимодействия при высоких энергиях удовлетворяют условию <С а, в связи с чем можно. надеяться получить более детальные сведения о потенциале взаимодействия, чем те, которые следуют из опытов по рассеянию нуклонов с энергией Т 10 Мэе, когда к а. [c.524]

Другими словами, анализ (N—Л )-рассеяния при высоких энергиях еще раз подтверждает принцип изотопической инвари- [c.84]

Общий характер (п—р)- и (р—р)-рассеяний при высоких энергиях (7 >100 Мэе) позволяет высказать предположение о существовании очень интенсивного и, по-видимому, отталки-вательного взаимодейств ия между нуклонами на расстояниях (4—5) 10 см. Из углового распределения (п—р)-рассеяния [c.90]

В приложениях теории замедления нейтронов к задачам, связанным с изучением состава вещества (например, в ядерной геофизике), сохраняется актуальность аналитического решения уравнения переноса нейтронов в однородной безграничной среде. К методике решения предъявляются жесткие требования много-компонентность среды и широкий диапазон изменения водородо-содержания, корректный учет неупругого рассеяния при высокой энергии нейтронов (до 14 МэВ), резонансной структуры сечений, угловой анизотропии, поглош.ения нейтронов в реакциях с вылетом заряженных частиц. [c.292]

РЕДЖЕ0Н (движущийся полюс, полюс Редже) — объект, возникающий при описанкн амплитуд упругого и неупругого рассеяния при высоких энергиях в рамках метода комплексных угл. моментов. См. Редже полюсов метод. [c.306]

Исследования глубоконеупругого ер-рассеяния при высокой энергии, приведшие к открытию партонов, были отмечены Нобелевской премией. [c.135]

Рассеяние иа малые угчы. Рассмотрим подробнее восстановление II г) по данным рассеяния при высоких энергиях > 7(г) . В этом случае из (11.11), (11.12) находим [c.85]

При всех энергиях П. важную роль играет процесс. многократного рассеяния. При высоких энергиях П., когда де-бройлевская длипа волны протона к В (В — радиус ядра), упругое рассеяние на ядре можно рассматривать как дифракцию па полупрозрачном экране, имеющем размеры и форму ядра. Угловое раснределение такого рассеяния обнаруживает типичную дифракционную картину с резкой паиравлен-ностью вперед угол 1-го дифракц. максимума к/В. [c.229]

Специфический характер (п—р)- и (р—р)-рассеяния при высоких энергиях (7 >100МэВ) приводит к заключению о существовании очень сильного отталкивательного взаимодействия между нуклонами на расстояниях порядка (0,4-н0,5)-10 см и обменном характере ядерных сил. Из фазового анализа (Р—р)-рассеяния следует спин-орбитальная зависимость ядерных сил, т. е. их зависимость от скорости. Ряд особенностей (N—Л )-взаимодействия и результаты фазового анализа позволяют распространить изотопическую инвариантность ядерных сил, доказанную в гл. XIII для 5-состояния, также и на другие состояния нуклонов. Нуклон-нуклонное взаимодействие и при высоких энергиях определяется только величиной изоспина и не зависит от его проекции. [c.95]

Для описания процессов рассеяния при высоких энергиях используются методы квант, теории поля, в частности метод Фейнмана диаграмм.Шалр., упр. рассеяние эл-нов (е ) протонами (р) в низшем порядке теории возмущений обусловлено обменом фотоном между эл-ном и протоном (диаграмма Фейнмана, рис. 2), В выражении для сечения этого процесса входят зарядовый и магнитный формфакторы протона — величины, характеризующие распределение электрич. заряда и магн, момента протона. Информация [c.623]

Отличие в поведении сечений (р—р)- и (п—/j)-рассеяния можно понять, если распространить принцип изотопической инвариантности на взаимодействия нуклонов при высоких энергиях и предположить, что их характер так же, как и при низких энергиях, определяется значением суммарного вектора изотопи- [c.533]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...