Порог рождения частиц

Закон сохранения энергии (импульса). Многочисленный опытный материал показывает, что процессы рождения частиц имеют место только в том случае, если энергия сталкивающихся частиц больше некоторой величины, называемой порогом реакции. Это обусловлено действием закона сохранения энергии (импульса). [c.355]

Достижимые в настоящее время энергии столкновений лежат ниже порога рождения этих бозонов. Тем самым сейчас можно исследовать только такие процессы, в которых W-- или 2 -частицы участвуют виртуально. На диаграммном языке это соответствует [c.417]

Такие нучки могут быть (и были неоднократно) созданы, так как порог рождения лежит при меньших энергиях, чем для К . Это объясняется тем, что Х-мезоны (К и Х+) могут рождаться в наре с гипероном, а Х-мезопы и К ) — только вместе с Х-мезопами и нуклонами (например тг р К А и тт р К КМ). Очевидно, что если энергия первичных частиц выше порога рождения К , но ниже порога рождения К , то возникшие нейтральные каоны — это только К . [c.109]

Вследствие большой величины универсальной константы связи, соответствующей великому объединению, и огромной плотности вещества взаимодействие частиц между собой, в том числе их взаимопревращение, происходило чрезвычайно интенсивно. При этом кварки могли превращаться в лептоны, лептоны — в кварки, и те и другие создавали фотоны, которые, в свою очередь, рождали нары дд, И и т.д. В результате установилось некоторое равновесие, т. е. количество частиц разного тина, порог рождения которых много меньше тогдашней характерной энергии, было приблизительно одинаковым. В частности, поскольку кварки бывают трех цветов, между числом кварков и числом лептонов установилось соотношение 3 1. Этим можно объяснить, почему во Вселенной число протонов равно числу электронов. Число кварков и число фотонов были одного порядка величины . [c.223]

Независимо от конкретного механизма, возникновение неравенства числа кварков и антикварков, помимо двух указанных выше условий, относящихся к физике частиц (нарушение СР-инвариантности и несохранение барионного заряда), могло возникнуть только нри нарушении термодинамического равновесия вероятность какого-либо состояния в равновесии определяется его энергией, одинаковой для частиц и античастиц в силу СРТ-симметрии. В рассматриваемом случае нарушение равновесия могло произойти вследствие снижения энергии частиц ниже порога рождения X и X, из-за чего они стали выбывать из игры . [c.224]

Метод канонических преобразований удобен при исследовании стационарных состояний систем взаимодействующих частиц. В связи с этим при исследовании взаимодействия электронов и фононов методом канонических преобр,азований можно пользоваться только при низких температурах и при малых энергиях электронов, при которых еще невозможно рождение и поглощение реальных фононов. Вблизи порога рождения оптических фононов следует ожидать особенностей, которые не описываются каноническим преобразованием. [c.272]

Температура >10 К. Столь высокой была температура в первые несколько минут после Большого Взрыва. При такой температуре тепловое движение протонов и нейтронов столь интенсивно, что даже огромные ядерные силы не могут удержать эти частицы вместе. Электрон-позитронные пары рождаются и гибнут спонтанно и находятся в тепловом равновесии с излучением. (Температурный порог рождения электрон-позитронной пары составляет б 10 К.) [c.228]

Если при низких энергиях процесс А. п. есть превращение пары частица-античастица в более лёгкие ч-цы, то при высоких энергиях лёгкие ч-цы могут аннигилировать с образованием более тяжёлых ч-ц. При этом полная энергия аннигилирующих ч-ц должна превышать порог рождения тяжёлых ч-ц, равный (в системе центра инерции) сумме их энергий покоя. [c.24]

Построение левой части равенств-а (79.8) очевидно. Что касается правой, то в ней нет импульса системы потому, что инвариант записан для с. ц. и. и отсутствует кинетическая энергия частиц, так как рассматривается процесс рождения я-мезона на пороге, когда образующиеся частицы в с. ц. и. покоятся. [c.569]

Порог этого превращения может быть рассчитан по формуле (7.30). Реакция (7.51) иллюстрирует уже знакомое нам ( 2, п. 6) правило ассоциативного рождения странных частиц при столкновении обычных. Странные частицы рождаются и поодиночке, но только при столкновениях с участием других странных частиц. Например, Л-гиперон может быть порожден при столкновении отрицательного каона с протоном [c.311]

Из законов сохранения очевидно, что (4) исчезает, если внешние кинематические инварианты задачи, построенные из pf, меньше некоторого порогового значения, определяемого величиной Л. Физически этот результат очевиден, так как нарушение аналитических свойств может произойти только на пороге реального рождения нефизических частиц. [c.146]

С-четность 145 Поляризация при рассеянии 76 Померанчука теорема 123, 290, 327 Порог рождения частиц 113, 114 Потенциалы Л Л -взаимодействия 17 Прелестний 344, 345 Прелестные частицы 345 Принцип зарядового сопряжения 111 Продольная поляризация продуктов Р-распада 156 Промежуточные векторные бозоны (см. fV - и Z -бозоны) [c.385]

Так как энергия покоя мюона 100 МэВ) в двести раз больше энергии покоя электрона, то при энергиях примерно до 100 МэВ (а практически часто и выше) участием мюонов можно пренебречь и рассматривать только электроны, позитроны и фотоны. Те же энергетические соображения в ряде случаев позволяют с хорошей точностью применять квантовую электродинамику и для расчета процессов с участием сильно взаимодействуюш,их частиц. Например, рассеяние электронов и фотонов на протонах при энергиях примерно до 150 МэВ (порог рождения пионов) можно рассчитывать, рассматривая протон как жесткую невозбуждаемую заряженную частицу. Более того, даже при значительно больших энергиях упругое рассеяние, скажем электронов на протонах, можно довольно точно рассчитывать, не интересуясь реальным и виртуальным рождением пионов. [c.331]

В отличие от А при низких энергиях сталкивающихся частиц, когда в процессе А. пара частица-античастица превращается в более лёгкие частицы, при высоких энергиях лёгкие частицы могут аннигилировать с образованием более тяжёлых частиц (при условии, что полная энергия апнигилирующих частиц превышает порог рождения тяжёлых частиц, равный в системе центра инерции сумме их eneprnii покоя). [c.85]

Условие унитарности матрицы рассеяния, выражающее математически гот факт, что сумма вероятностей всех возможных конечных состояний процесса соударения равна единице, связывает характеристики упругого рассеяния и неупругих процессов, В частности,, мнимая часть амплитуды упругого рассеяния на нулевой угол выражается через полное сечение рассеяния оптическая теорема). Эта связь лежит в основе описания дифракц. рассеяния адронов при высоких энергиях, а также может быть использована для того, чтобы установить соотношения между амплитудами разл. бинарных процессов. Условие унитарности определяет характер особенностей амплитуд как аналитич. ф-ций комплексных переменных. На практике часто используется предположение, что матрица рассеяния имеет только те особенности, к-рые диктуются условием унитарности и соответствуют отд. адронам (полюсы) или порогам рождения неск. частиц (точки ветвления). [c.499]

Поэтому поисковым признаком для обнаружения процесса (9.5) были выбраны нары не сопровождаемые другими регистрируемыми частицами, с утечкой энергии и нарушением баланса импульсов, соответствующим образованию нейтрино в распадах (9.6). Присутствие пейтрипо среди продуктов распада г делает невозможным определение эффективной массы распавшихся частиц в каждом отдельном событии и чрезвычайно затрудняет интерпретацию наблюдавшегося процесса. Эта трудность усугублялась выявившейся в ходе эксперимента близостью порога рождения наблюдаемых e /i -нар к порогу рождения пар очарованных мезонов DD, среди конечных продуктов распада которых возможно появление е и /i разных знаков. Тем не менее в результате тщательного анализа было показано, что в эксперименте обнаружены неизвестные заряженные лептоны с массой в пределах 1,6-2,0 ГэВ, рождаемые в реакции [c.163]

Экспериментально наиболее хорошо изучены упоминавшиеся вьнпе дейтронные реакции срыва и подхвата при энергиях налетающих частиц до 10 Мэе. Гораздо хуже исследованы прямые реакции тина (а, Ь) — срыв одного нуклона с частиц, более сложных, чем дейтрон, или (1, р) — срыв двух нуклонов. Изучение П. я. р. типа (у. хй), (х, ха) и т. п., особенно нри больших энергиях (больших порога рождения я-мезонов), а также прямых реакций, идущих при захвате ядрами я- и К-мезонов, находится в начальной стадии. [c.242]

Часто эту отрасль ядерной физики называют физикой высоких энергий, потому что для проведения большинства экспериментов 13 данной области нужны частицы весьма высокой энергии. Это обусловлено двумя причинами во-первых, для изучения пространственной структуры элементарных частиц необходимо использовать пучки частиц с очень малой длиной волны I, сравнимой с изучаемыми расстояниями во-вторых, для генерации новых частиц необходимо превысить порог генерации, определяемый их массами. Так, если при изучении ядерных реакций были достаточны энергии бомбардирующих частиц порядка энергии связи нуклонов в ядрах, т. е. 10 Мэв, то для опытов по рождению пионов потребовались протоны, ускоренные до энергий 300 Мэв, а для экапериментов по рождению протон-антипротонных пар-частицы — с энергией 6 млрд. эв. [c.233]

Были также разработаны фотографические эмульсии, которые имеют такой порог чувствительности, что они не чувствительны к электронам, в то время как тяжелые частицы, например протоны или а-частицы, обладающие большой удельной ионизацией, будут давать трэк на проявленной пластинке. Таким образом, тяжелые частицы могут наблюдаться даже при наличии большого фона у-или Р-радиации, который на обычной фотопластинке привел бы к равномерному потемнению. Недавно были разработаны эмульсии, реагирующие только на ионизацию, создаваемую осколками деления более легкие частицы в этих эмульсиях не порождают никаких эффектов. Такие пластинки, содержащие уран, были подвергнуты облучению тепловыми нейтронами и использовались при изучении процессов деления. Большое преимущество -указанных пластинок заключается в том, что присутствие большого фона частиц, обусловленного естественной радиоактивностью урана и его продуктов распада, не влияет на наблюдение трэков, рожденных осколками деления. [c.182]

Антипротоны должны рождаться вместе с протонами (или нейтронами), и для их рождения в системе центра масс сталкивающихся частиц должна быть выделена энергия, превышающая удвоенную массу протона (тпр = 938 МэВ). Для этого протон, сталкивающийся с неподвижным протоном-мишенью, должен иметь энергию (в лабораторной системе координат) не меньше 6,5 ГэВ. Если же нротон-мишень движется навстречу летящему к нему протону, то энергия последнего может быть меньше. Нуклоны внутри ядер двигаются в разных направлениях ( ферми-движение ) со средним импульсом около 200 МэВ/с. Возможность для налетающего протона столкнуться с нуклоном ядра, двигающимся ему навстречу, снижает порог энергии для рождения антипротона почти до 4 ГэВ. [c.66]

Исследование упругих С. п. прежде всего является важным источником информации о характере взаимодействия между этими частицами, о законе взаимодействия между свободными нуклонами. Исследовапие пеупругих С. и. позволило установить такие свойства образующихся частиц, как их сппны, четности, а также основные черты взаимодействия. мезонов и гиперонов с веществом. Различного рода неупругие С.. п. имеют место в области высоких энергий, превышающих нек-рую пороговую энергию. Самый низкий порог — для одиночного рождения Пи-.мезонов — ок. 290 Мэе. При энергиях нуклонов в десятки Вэв и выше основная роль принадлежит процессам образования неск. частиц в одном акте С. н. (см. Множественные процессы). [c.84]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...