Померанчука теорема

Отсюда имеем -=--г- =3, или с учетом теоремы Померанчука [c.327]

Первой А, т. была Померанчука теорема [I], к-рая устанавливает равенство полных сечений взаимодействия частицы (А) и античастицы (А) с одной и той же мишенью (В) при условии, что эти сеченин стремятся при высоких оыергнях к отличны.м от нуля постоянным пределам [c.125]

ДС послужил основой ряда строгих следствии фyJ[дa f. принципов КТП. Это, во-первых, аси.чптотические теоремы, связывающие характеристики разл. процессов при высоких энергиях. Первым утверждением такого рода явилась Померанчука теорема об асимггто-тич. совпадении постоянных полаых сечеиий рассеяния частицы и античастицы на одиой н той же мшиснп. [c.643]

Л. к. является отражением физ. представлений спец. теории относительности о пространстве-вромени. Физ. смысл Л. к. раскрывается эйнштейновским принципом причинной независимости событий, по к-рому возмущение состояния системы, производимое в одной области пространства-времени, не влияет па процессы в другой области, отделённой от первой пространственноподобным интервалом (такие две области наз. причинно независимыми). С помощью Л. к. выводится ряд нетривиальных следствий об амплитудах взаимодействия элементарных частиц б7Р7 -иивариантиость (см. Теорема СРТ), дисперсионные соотношения (см. Диспер-сионных соотношений метод), Померанчука теорема, Фруассара ограничение и др. [c.605]

Условия М. выполняют в аппарате квантовой теории поля многообразные ф-ции. В динамич. теории поля, основанной на полево.м лагранжиане гамильтониане , эти условия существенно ограничивают его структуру, приводя к необходимости локальности взаимодействия (отнесения операторов поля в лагранжиане к единой точке пространства-времени), отсутствия высших производных и т. п. Одновременно условия М. придают аппарату теории должную однозначность, фиксируя правила обхода особенностей амплитуд взаимодействия полей. В аксиоматической квантовой теории поля условия М. играют конструктивную роль одного из осн. постулатов, заменяющих в совокупности динамич. базис теории поля. Соответственно условия М. лежат в основе общего, не опирающегося на конкретные модели вывода акспоматнч. террии возмущений, аналитич. свойств амплитуд взаимодействий в комплексной плоскости энергетич. переменной, дисперсионных соотношений (см. также Дисперсионных соотношений метод), теоремы СРТ, Померанчука теоремы, Фруассара ограничения и др. [c.138]

ПОМЕРАНЧУКА ТЕОРЕМА в физике высоких энергий — устанавливает асимптотич. равенство полных сечений (Пполн) взаимодействия частиц а и античастиц a с одной и той же произвольной мишенью Ь в пределе, когда энергия частиц стремится к бесконечности [c.83]

С-четность 145 Поляризация при рассеянии 76 Померанчука теорема 123, 290, 327 Порог рождения частиц 113, 114 Потенциалы Л Л -взаимодействия 17 Прелестний 344, 345 Прелестные частицы 345 Принцип зарядового сопряжения 111 Продольная поляризация продуктов Р-распада 156 Промежуточные векторные бозоны (см. fV - и Z -бозоны) [c.385]

Обобщением теоремы Померанчука на случай монотонно во 1растающих полных сечений при высоких анергиях является следующее асиыптотич. равенство [c.125]

Эта. теорема сформулирована И. Я. Померанчуком в 1958 [1 при следующих предположениях взаимодействия. адронов при ВЫСОКИХ энергиях имеют дифракц. xapaктf p, амплитуды процессов упругого рассеяния являются преим,,мнимыми, полные сечения взаилюдей-оЬ [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...