Промежуточные векторные бозоны

Рассмотрим теперь, какой вид имеют диаграммы конкретных слабых распадов в теории слабых взаимодействий с промежуточными векторными бозонами W-, Z . [c.417]

На втором уровне принимается гипотеза о заряженном промежуточном векторном бозоне W. Здесь уже элементарными считаются узлы типа изображенных на рис. 7.84. Достоинства этой теории таковы [c.426]

ГРАВИТАЦИОННОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ элементарных частиц — тип фундам. взаимодействий (наряду с сильным, эл.-магн. и слабым), к-рый характеризуется участием гравитац. поля (поля тяготении) в процессах взаимодействия. По совр. представлениям, любое взаимодействие частиц осуществляется путём обмена между ними виртуальными (или реальными) частицами — переносчиками взаимодействия. Так, переносчиком эл.-магн. взаимодействия является квант эл.-магн. ноля — фотон, переносчиком слабого взаимодействия в совр. объединённой теории электрослабого взаимодействия — промежуточные векторные бозоны.. Предполагается, что сильное взаимодействие переносят глюоны, склеивающие кварка внутри адронов. Для [c.524]

Для масс промежуточных векторных бозонов 1Г, Z используется параметризация [c.206]

ЭЛЕКТРОСЛАБОЕ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ — взаимодействие, в к-ром участвуют кварки и лептоны, излучая и поглощая фотоны или тяжёлые промежуточные векторные бозоны, W , Z . Э. в. описывается калибровочной теорией со спонтанно нарушенной симметрией. [c.591]

В дальнейшем мы ограничимся рассмотрением наиболее разработанной теории, объединяющей слабое и электромагнитное взаимодействия элементарных частиц (см., например, обзоры [29]). Оба эти взаимодействия обнаруживают замечательную универсальность применительно к широкому кругу процессов с участием самых различных частиц. Универсальность электромагнитного взаимодействия связана с наличием единого его переносчика — фотона, который взаимодействует с заряженными частицами, обладая единой константой связи. Аналогичную функцию может выполнять и переносчик слабого взаимодействия — промежуточный векторный бозон или Ж-мезон. Он имеет много общего с фотоном, отличаясь от него в следующих отношениях. Слабое взаимодействие, в отличие от электромагнитного, имеет конечный радиус действия. [c.188]

На рис. 3.1, б приведена диаграмма рассеяния нейтрино на электроне. Это процесс слабого взаимодействия, и обмениваемой виртуальной частицей является промежуточный векторный бозон. [c.82]

Слабое взаимодействие, промежуточный векторный бозон (рис. 2.3, в — ж) [c.60]

Промежуточные векторные бозоны [c.77]

В заключение приведем перечень свойств промежуточных векторных бозонов, которые вытекают из теории и частично доказаны экспериментально. и Z -бозоны имеют спин, [c.369]

Если принять Г = 2,5 ГэВ, то для времени жизни промежуточных векторных бозонов получается значение [c.369]

Фотон, у Промежуточные векторные бозоны [c.378]

Аннигиляция эл-нов и позитронов может происходить и через виртуальный Z -бозон (см. Промежуточные. векторные бозоны) слабого вз-ствия. Интерференция слабого и эл.-магн. вз-ствия вызывает эффекты нарушения пространств чётности в процессах А. п. е+ и е или пары fi+ ы . При (пока не достигнутой) энергии в системе центра инерции электрон-позитронной пары, равной массе (в энергетич. ед.) 2 -бозона, А. п. должна происходить резонансно — с превращением в реальный 2 -бозон. [c.24]

Идея калибровочной инвариантности оказалась наиб, плодотворной в единой теории слабого и эл.-магн. вз-ствий (см. Слабое взаимодействие). В этой теории, наряду с фотоном, осуществляющим эл.-магн. вз-ствие, появляются новые векторные бозоны— ч-цы, переносящие слабое вз-ствие. Такие промежуточные векторные бозоны должны быть массивными вследствие того, что слабое вз-ствие проявляется лишь на очень малых расстояниях, <10-1 см. Однако кванты калибровочных полей должны быть безмассовыми, появление у них массы нарушает калибровочную инвариантность ур-ний движения. Выход из этого затруднения был предложен П. Хиггсом (США, 1964) и состоит в том, что в дополнение к спинорным полям, без нарушения К. с., вводятся связанные друг с другом калибровочными преобразованиями самодействующие скалярные поля (поля Хиггса). Самодействие этих полей выбирается так, чтобы калибровочно-инвариантное решение стало неустойчивым, т. е. не соответствующим минимуму потенц. энергии. Минимальной же энергии при этом соответствует непрерывная серия решений, каждое из к-рых не инвариантно относительно калибровочных преобразований, но серия в целом калибровочно инвариантна при калибровочных преобразованиях одно решение переходит в другое. Нарушение симметрии состоит в том, что в природе реализуется только одно из этих решений. Это явление наз. спонтанным нарушением симметрии, или эффектом Хиггса. Оно позволяет сделать бозоны тяжёлыми без нарушения К. с. в самих ур-ниях движения. При этом оказывается, что в число промежуточных векторных бозонов входят как электрически заряженные (>У+ и W ), так и нейтральный (г ). Масса должна быть 90 ГэВ, а 80 ГэВ масса фотона остаётся равной нулю. [c.238]

КАЛИБРОВОЧНЫЕ ПОЛЯ (компенсирующие поля), векторные поля, обеспечивающие инвариантность ур-ний движения относительно калибровочных преобразований (см. Калибровочная симметрия). Примеры таких полей — эл.-магн. поле в электродинамике, а также глюонные поля в квантовой хромодинамике и поля промежуточных векторных бозонов в теории слабого вз-ствия. Последние принадлежат к классу т. н. Янга — Миллса полей. А. В. Ефремов. [c.239]

В объединённой теории эл.-магн. и слабого вз-ствий константа Gp выражается через постоянную а и массу промежуточного векторного бозона. Имеется тенденция построения единой теории всех вз-ствий великое объединение ), в к-рой все К. с. выражались бы друг через друга. [c.309]

Н. взаимодействуете заряженными [с массой (в энергетич. ед.) - 80 ГэВ] и нейтральным (" 2 - 90 ГэВ) промежуточными векторными бозонами [c.451]

Изложенный в предыдущих пунктах четырехфермионный вариант теории слабых взаимодействий не является единственным. Приведем более глубокую и получившую наибольшее распространение теорию, основанную на гипотезе существования промежуточных векторных бозонов. Основные положения этой теории таковы [c.415]

X Фермиевская константа слабого взаимодействия определяется из четырёхточечной вершины (i+- e+ + +V(j4-Vj и равна G/r=l,16632(4) -10- ГэВ . При импульсах порядка Myyj , где М- — масса промежуточного векторного бозона, вершина л -у evv существенно за-иисит от импульсов и должна быть выражена через [c.444]

НЕЙТРАЛЬНЫЙ ТОК (нейтральный слабый ток) в теории электрослабого взаимодействия — фундам. оператор, описывающий взаимодействие кварков и леп-тонов с полем нейтрального промежуточного векторного бозона (2-бозооа) и обусловливающий переходы, в к-рых не изменяется электрич. заряд конечных и на- [c.254]

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ — векторные частицы, за счёт обмена к-рыми осуществляется слабое взаимодействие. Они наз. промежуточными по историч. причинам, поскольку их существование было предсказано теоретически задолго до их прямого обнаружения как реальных частиц (1983), а именно, локальное четырёхфермнонное взаимодействие между заряженными токами и нейтральными токами представлялось как результат промежуточного обмена виртуальными частицами и 2 [на рис. в качестве примера пока.зано, как указанный обмен осуществляется в рассеянии нейтрино (V) на электроне [c.144]

Т. о., с уровнем достоверности 90% эксперим. данные подтверждают существование Р. п. к осн. соотношению для масс промежуточных векторных бозонов и угла смешивания Вайнберга. [c.206]

Для электрона возможны С. нгЧг- При больших энергиях, в том случае, когда можно пренебречь массой частицы со спином V , знак её С, определяется киральностью состояния. Поскольку в квантовой хромодинамике и теории злектрослабого взаимодействия киральвость фермиона сохраняется в элементарном акте испускания фотона, глюона или промежуточного векторного бозона, то указанная выше связь между киральностью и С. приводит при больших энергиях к полезным. законам сохранения и отбора правилам по проекции спина. М. в, Терентьев. [c.648]

Как правило, термин Э. ч. употребляется в совр. физике не в своём точном значении, а менее строго—для наименования большой группы мельчайших наблюдаемых частиц материи, подчинённых условию, что они не являются атомами или атомными ядрами, т. е. объектами заведомо составной природы (исключение составляет протон — ядро атома водорода). Как показали исследования, эта группа частиц необычайно обширна. Помимо протона (р), нейтрона (п), электрона (е) и фотона (у) к ней относятся пи-мезоны (л), мюоны (ц), тау-лептлны (т), нейтрино трёх типов (Vj, v , V,), т. н. странные частицы К-мезоны и гипероны), очарованные частицы и прелестные (красивые) частицы (D- и В-мезоны и соответствующие барионы), разнообразные резонансы, в т. ч. мезоны со скрытым очарованием и прелестью (пси-частицы, ипсилон-частицы) и, наконец, открытые в нач. 80-х гг. промежуточные векторные бозоны (fV, Z) — всего более 350 частиц, в осн. нестабильных. Число частиц, включаемых по мере их открытия в эту группу, постоянно растёт, и можно уверенно утверждать, что оно будет расти и впредь. Очевидно, что такое огром- [c.596]

Синхрофазотрон на сверхвысокую энергию ЦЕРНа разгоняет протоны до энергий 450 ГэВ. Будучи преобразован в коллайдер р, р), он обеспечивает 2-315 = 630 ГэВ в системе ЦМ со светимостью Ь = 10 см -с . Это позволило открыть промежуточные векторные бозоны и 2 , являющиеся носителями слабого [c.46]

С-четность 145 Поляризация при рассеянии 76 Померанчука теорема 123, 290, 327 Порог рождения частиц 113, 114 Потенциалы Л Л -взаимодействия 17 Прелестний 344, 345 Прелестные частицы 345 Принцип зарядового сопряжения 111 Продольная поляризация продуктов Р-распада 156 Промежуточные векторные бозоны (см. fV - и Z -бозоны) [c.385]

А. Эйнштейном в применении к молекулам идеальных газов. В квант, механике состояние системы ч-ц описывается волновой функцией, зави- сящей от координат и спинов ч-ц. В случае Б.— Э. с. волн, ф-ция симметрична относительно перестановок любой пары тождественных ч-ц (их координат и спинов). Гисло заполнения квантовых состояний при таких волн, ф-циях ничем не ограничены, т. е. в одном и том же состоянии может находиться любое число одинаковых ч-ц. Для идеального газа тождественных ч-ц ср, значения чисел заполнения определяются Бозе—Эйнштейна распределением. Для сильно разреж. газов Б.— Э. с. (как и Ферми — Дирака статистика) переходит в Больцмана статистику. См. Статистическая физика. Д- Н. Зубарев. БОЗОН (бозе-частица), частица или квазичастица с нулевым или целочисл. спином. Б. подчиняются Бозе — Эйнштейна статистике (отсюда — назв. ч-цы). К Б. относятся фотоны (спин 1), гравитоны (спин 2), мезоны и бозонные резонансы, составные ч-цы из чётного числа фермионов (ч-ц с полуцелым спином), напр. ат. ядра с чётным суммарным числом протонов и нейтронов (дейтрон, ядро Не и т. д.), молекулы газов, а также фо-ноны в ТВ. теле и в жидком Не, экситоны в ПП и диэлектриках. Б. явл. также промежуточные векторные бозоны я глювны. В. Ц. Павлов. [c.55]

ПРОМЕЖУТОЧНЫЕ ВЕКТОРНЫЕ БОЗОНЫ, группа векторных тяжёлых ч-ц, переносящих слабое взаимодействие, в к-рую входят две заряженные ч-цы W+, W ) с массой 80 ГэВ и одна нейтральная (Z ) с массой 90 ГэВ. Открыты в 1983-в ЦЕРНе. См. Слабое взаимодействие. ПРОМИЛЛЕ (от лат. pro mille — на тысячу) (%о), единица относит, величины (безразмерного отношения двух одноимённых физ. величин),. [c.589]

Существует ряд теоретич. схем, в к-рых делается попытка создать единую теорию сильного, слабого и эл.-магн. вз-ствий (т. н. аВеликое объединение ). В этих схемах на единой основе рассматриваются лептоны и кварки, промежуточные векторные бозоны, фотоны и глюоны. [c.680]

Существование нейтр. токов было предсказано единой теорией слабого и эл.-магн. вз-ствий, созданной в 60-х гг. амер. физиками Ш. Глэшоу, С. Вайнбергом, пакист. физиком А. Са-ламом и др. и позднее получившей назв. стандартной теории электрослабого взаимодействия. Согласно этой теории, С. в. не явл, контактным вз-ствием токов, а происходит путём обмена промежуточными векторными бозонами (ТУ+, РУ , Z ) —тяжёлыми ч-цами со спином 1. При этом 1У -бозоны осуществляют вз-ствие заряж. токов (рис. 6), а 2 -бозоны — нейтральных (рис. 7). В стандартной теории три промежуточных бозона и фотон явл. квантами т. н. калибровочных векторных полей, выступающими при асимптотически больших передачах четырёхмерного импульса (д т , тг, где т , — массы ] - и Ъ-бозонов в энергетич. единицах) совершенно равноправно. Нейтр. токи были обнаружены в 1973 во вз-ствии нейтрино и антинейтрино с нуклонами. Позднее были найдены процессы [c.694]

Смотреть страницы где упоминается термин Промежуточные векторные бозоны : [c.415] [c.417] [c.221] [c.234] [c.237] [c.262] [c.54] [c.121] [c.291] [c.306] [c.206] [c.206] [c.653] [c.318] [c.72] [c.186] [c.268] [c.268] [c.448] [c.682] [c.695]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...