Условие Кутта — Жуковского

Это решение может быть записано в виде суммы 7 , б. ц + 7л, ц. причем слагаемое 7л, б. ц удовлетворяет граничному условию, но не дает циркуляции вокруг профиля, а слагаемое ул, ц не влияет на граничное условие, но удовлетворяет в сумме с ул, б. условию Кутта — Жуковского. В соответствии с этим определением имеем [c.483]

Условие Кутта — Жуковского 433, 482 [c.1026]

Вернемся к процессу развития циркуляции. Мы видели, что вихрь создается вблизи задней кромки он остается позади, в то время как крыло продолжает движение. Мы называем этот вихрь начальным вихрем. Его ясно можно различить на фотографиях (рис. 22). Одновременно, как мы уже говорили ранее, создается циркуляция вокруг профиля крыла, и пока вихревая область оставляет крыло в вихревом слое, циркуляция возрастает. Однако резонно предположить, что когда начальный вихрь унесен па большое расстояние, то циркуляция достигает своего максимального значения, так как больше не существует разности скоростей между течениями, оставляющими верхнюю и нижнюю поверхности. Это предположение независимо друг от друга выдвинули Кутта и Жуковский. Оно называется условием Кутта-Жуковского или условием плавного потока на задней кромке. Это заметный мо- [c.51]

Подъемная сила также может быть получена и в идеальной жидкости при условии, если последняя будет циркулировать вокруг тела современные теории крыльев и винта основаны как-раз на этом предположении. Теория крыла бесконечного размаха, которая соответствует двухразмерному потоку, была впервые дана Кутта и Жуковским , а дальнейшее развитие ее [c.10]

Жуковского — Кутта условие 183 (1) [c.325]

На заре авиации, когда только-только стали строить планеры, оказалось, что выгоднее изгибать плоскость крыла, чтобы в поперечном сечении была дужка, а переднюю кромку крыла делать закругленной. Только разработка теории крыла с применением теории функций комплексного переменного позволила численно оценить и увеличение подъемной силы дужки по сравнению с пластинкой, и обеспечение условий плавного обтекания крыла путем устранения особой точки конформного отображения в задней кромке крыла (О. Лилиенталь, Кутта, Н. Е. Жуковский, С. А. Чаплыгин). [c.25]

Конечно, можно рассмотреть профили в решетках с бесконечно тонкими передней или задней кромками. В таких случаях применимо условие Жуковского—Кутта [5.1, 5.2], используемое [c.121]

Условия на выходе в виде а) угла потока на бесконечности за решеткой, б) циркуляции вокруг профиля в решетке или в) выполнения условия Жуковского—Кутта для профиля с заостренной задней кромкой. [c.122]

В результате последних усовершенствований точного метода расчета становится ясно, что условие Жуковского—Кутта в общем случае потенциального поля течения вокруг профиля в решетке не имеет смысла, поскольку сам угол выхода потока становится независимой переменной. Такой общий случай профилей со скругленной задней кромкой будет рассмотрен в разд. 5.2.2. Очевидно, что в реальном течении никакого неопределенного состояния не существует, и условие для определения угла выхода потока (или точки его схода) должно получаться в результате учета эффектов вязкости потока. Эти вопросы будут рассмотрены в гл. 7. [c.136]

Методика расчета распределения давления и угла выхода потока для профиля со скругленной выходной кромкой такая же, как описано выше. Однако при таком типе профиля возникают дополнительные осложнения. Для профилей с острой выходной кромкой положение задней точки схода, а следовательно, и угла выхода потока автоматически получалось из условия Жуковского—Кутта [5.1, 5.2], при котором бесконечные скорости на выходной кромке исключаются путем помещения задней критической точки в точку заострения. Это условие неприменимо к потенциальным течениям, не имеющим особенностей и бесконечных скоростей на профиле. Таким образом, условие Жуковского—Кутта неприменимо к обычным профилям [c.143]

Обычный подход к исследованию течения несжимаемой жидкости заключается в том, что рассчитывается поле потока невязкой жидкости — либо непосредственно (прямая задача), либо по заданному распределению скоростей (обратная задача). Затруднение здесь вызывает выбор критерия нагрузки лопатки. Можно использовать либо условие Жуковского—Кутта применительно к лопаткам с острыми кромками, либо анализ вязкостных эффектов применительно к лопаткам со скругленными выходными кромками. Результаты измерений угла поворота потока в решетке, потерь и распределений давления, выполненных при продувках решеток в аэродинамических трубах, сравниваются с теоретическими расчетами. Хотя как теория, так и эксперимент могут быть источником различного рода погрешностей, решение задачи считается правильным, если наблюдается хо- [c.292]

В работе [10.1] авторы, используя метод наложения потенциальных потоков, пренебрегли условием Жуковского—Кутта и включили в методику расчета определенную экспериментально величину коэффициента подъемной силы. В результате было получено хорошее совпадение теоретических и экспериментальных распределений давления. [c.294]

Условие Жуковского—Кутта 121, 122, 143 [c.389]

Условие Кутта-Жуковского представляется приемлемой гипотезой, во-нервых, потому что на него указывает визуальное наблюдение и, во-вторых, потому что подъемная сила, рассчитанная посредством этого условия, находится в удовлетворительном соответствии с измере- [c.52]

На рис. 23 показано, что полезность теории обусловлена ограниченной областью значений угла атаки, включаюгцей относительно малые углы, положительные и отрицательные. Вне этой области значений измеренная подъемная сила падает намного ниже значений, предсказанных теорией. Физическое объяснение этого несоответствия, подтвержденного внзуальнымн наблюдениями, следуюш,ее. Как уже говорилось, подъемная сила, действуюш,ая на крыло, возникает благодаря разности в давлении между верхней и ннжней поверхностью. Эту разницу в давлении можно сохранить, только если течение удерживается у поверхности. Действительно, при малых углах атаки течение испытывает незначительные препятствия, но удерживается у поверхности. Однако когда угол увеличивается, воздух встречает всё возрастаюш,ие препятствия, чтобы сохранить соприкосновение, особенно на верхней поверхности, где ему приходится прокладывать себе дорогу вопреки возрастающему давлению, и он отрывается от поверхности до того, как достигнет задней кромки. Этот отрыв приводит, во-первых, к значительно меньшему значению циркуляции но сравнению с тем, которое задает условие Кутта-Жуковского, и, во-вторых, к фактическому снижению циркуляции с увеличивающим углом атаки. Таким образом. [c.54]

Уиттл, У. Э. (Whittle, F.) 177 Упругие и инерционные силы, совместное влияние 162-163 Упругость, влияние 108, 160-164 Условие Кутта-Жуковского 51, 53 [c.206]

Применение условия Кутта—Жуковского и уравнения (ПО) дает L — AnpW sin (а -i- р) se Р [c.172]

Мысль связать подъемную силу крыла с циркуляцией зародилась одновременно у многих ученых. Источник ее можно искать еще в попытках Рэлея (1878) объяснить эффект Магнуса. Качественно эта связь впервые была осознана, по-видимому, Ф. Ланчестером, который не смог ей, однако, придать количественного выражения. К математическому выражению этой идеи подошли независимо Н. Е, Жуковский и В. Кутта. Жуковскому принадлежит первая публикация содержаш,ая по суш,еству знаменитую формулу подъемной силы Р = pFT (р — плотность воздуха, Г — циркуляция скорости вокруг обтекаемого потоком тела, V — скорость движения тела). Следующий принципиальный шаг в определении подъемной силы заключался в установлении способа нахождения циркуляции скорости вок руг крыла, исходя из условия плавного схождения потока с задней его заостренной кромки. Этот шаг сделали В. Кутта и С. А. Чаплыгин . Тем самым были 289 заложены основы аэродинамики крыла бесконечного размаха. [c.289]

Генерацию завихренности в задачах обтекания тел с отрывом на острой кромке учесть легко в соответствии с теоремой Кельвина (см. нп. Г1, 1.2.2) циркуляция скорости по контуру, охватывающему тело и сходящие с него вихревые следы, не меняется со временем. Это условие дает уравнение для определения завихренности, сходящей с тела в поток. Именно такой подход используется в работах С.М. Белоцерковского, М.И. Ништа [1978], К.П. Ильичева, С.Н. Посто ювского [1972], В.Ф. Молчанова [1975]. Другие соображения приходится применять в случае, если задача содержит бесконечные или полубесконечные элементы пластина, канал и т. п. В таких задачах обычно удается записать условие Жуковского - Кутта в явном аналитическом виде [c.327]

Результаты, полученные в полной нелинейной постановке, весьма немногочисленны. В [17] с использованием локального метода конечных элементов рассмотрена задача о движении крылового профиля под свободной поверхностью тяжелой жидкости конечной глубины. Решение в данной работе строится с приближенным учетом системы волн, возникающих в дальнем поле за профилем, и полученной на основе линейной теории. Для решения этой же задачи в [18, 19] использовался метод граничных интегральных уравнений. В [20] рассмотрена задача об определении гидродинамических реакций контура, движущегося на небольшой глубине. Жидкость идеальна, а распространение волн, генерируемых телом, описывается уравнениями Тулина, модифицированными с учетом ненулевого угла атаки. Численное решение осуществляется с помощью панельного метода, при этом используются нелинейные граничные условия на свободной поверхности и постулат Кутта - Жуковского в задней кромке профиля. Результаты расчетов хорошо согласуются с экспериментальными данными. Следует отметить, что волны, представленные в этой работе, далеки от максимально возможных для поверхностных гравитационных волн. [c.127]

Коллар [5.64] разработал метод преобразования, связывающий потенциальное течение вокруг решетки овалов с потенциальным течением вокруг решетки плоских пластин с выносом. В 1941—1944 гг. Мерчент и Коллар применили аналогичный подход к физически более простым рядам овалов и дали рекомендации по распространению метода на решетки профилей способом, подобным преобразованию Жуковского для теории изолированного профиля. Используя условие Жуковского— Кутта, они получили данные по углам выхода потока и коэффициентам подъемной силы для решеток различных конфигураций, Эта теория обеспечила необходимую основу для оценки точности расчета распределений давлений и скоростей потока, полученных по приближенным методам. [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...