Потенциал кулоновский притяжения

Полный потенциал взаимодействия двух ионов разного знака Ud r) будет равен сумме кулоновского потенциала сил притяжения (2.16) и потенциала (2.19) [c.34]

Посмотрим, как обстоит дело в том случае, если й- или /-зоны близки к зоне проводимости. На й- или /-электрон в атоме действует потенциал, состоящий из кулоновского притяжения иона и центробежного отталкивания 1)/г. В результате получается потенциальная яма, имеющая форму сферического слоя вокруг ядра, где и локализуется такой электрон. В металле благодаря перекрытию валентных оболочек потенциал вдалеке от иона не [c.264]

Аналогичная ситуация возникает и в случае рассеяния релятивистских частиц в кулоновском поле. Из выражения (5.11) видно, что если V = аг , то эффективный релятивистский потенциал вблизи начала координат имеет вид —Однако это обстоятельство существенно только для потенциала сил притяжения, так как в противоположном случае частица не проникает в область пространства, приводящую к осложнениям. Следовательно, в противоположность рассеянию нерелятивистских частиц здесь имеется существенное различие в результатах рассеяния на потенциале сил притяжения и на потенциале сил отталкивания. В случае сил притяжения имеется минимальное значение углового момента Jq = а/с, ниже которого угол отклонения равен бесконечности, а сечение рассеяния не определено. [c.132]

Одна из причин этого состоит в том, что бериллий (и в какой-то степени магний) гораздо труднее ионизовать, чем другие элементы из II группы первый ионизационный потенциал (в электрон-вольтах) составляет 9,32 для Ве, 7,64 для Mg, 6,11 для Са, 5,69 для Sr, 5,21 для Ва. Поэтому в соединениях бериллия образование вместо атома удаленных друг от друга ионов сопряжено с довольно большим проигрышем в энергии. Кроме того, поскольку размеры иона бериллия очень малы, этот проигрыш не может быть компенсирован за счет увеличения межионного кулоновского притяжения, как это имеет место в кристаллических структурах с высокими координационными числами. Действительно, анионы стали бы отталкиваться за счет перекрытия их собственных распределений заряда, еще не подойдя достаточно близко к ионам бериллия (как, например, на фиг. 19.8). Эти соображения показывают, что соединения бериллия уже нельзя считать чисто ионными кристаллами. [c.19]

Выше считалось, что межчастичные силы обладают хорошим поведением. Это условие исключает из рассмотрения кулоновские силы. Легко понять, почему кулоновский потенциал притяжения приводит к существенным усложнениям в области порогов. В конечном счете каждый угловой момент создает бесконечно много связанных состояний, энергии которых сосредоточены в точке = 0. Это означает, что здесь каждый элемент S-матрицы имеет точку сгущения полюсов. Будем рассматривать S-матрицу как функцию и энергии Е, [c.495]

Для большинства веществ потенциальная энергия взаимодействия двух молекул как функция межмолекулярного расстояния качественно может быть представлена в виде, изображенном на фиг. 19. Часть потенциальной энергии, соответствующая притяжению, обусловлена взаимной электрической поляризацией двух молекул, а часть, соответствующая отталкиванию, обусловлена кулоновским отталкиванием перекрывающихся электронных оболочек молекул. Ван дер Ваальс несколько идеализировал задачу, заменив потенциал отталкивания реальных молекул бесконечно большим потенциалом отталкивания твердых шариков. При этом потенциальная энергия взаимодействия принимает вид, изображенный на фиг. 20. Таким образом, каждая молекула рассматривается как твердая упругая сфера диаметром а. окруженная полем сил притяжения. Поэтому роль сил притяжения и отталкивания может обсуждаться независимо. [c.51]

Obs(t) можно рассматривать как потенциал взаимодействия ионов через электронный газ (один и тот ке электрон одновременно притягивается ко всем нонам, что обусловливает их притяжение друг к другу). Это — то взаимодействие, которое должно компенсировать прямое кулоновское отталкивание ионов. Суммарный потенциал межатомного взаимодействия имеет вид [c.20]

Вычисление кулоновского члена (г) не столь просто, как вычисление энергии притяжения в молекулярных кристаллах, из-за очень большого радиуса действия кулоновского потенциала. Рассмотрим, например, структуру хлорида натрия (фиг. 19.4, а) ее можно представить как одну г. ц. к. решетку Бравэ с отрицательными анионами в узлах К, вложенную во вторую решетку Бравэ с положительными катионами, которая смещена на вектор (1 по отношению к первой, где (1 — вектор трансляции на а/2 вдоль стороны куба. Мы опять будем выражать все межионные расстояния в единицах расстояния г = а/2 между ближайшими соседями [c.34]

Силы ядерного притяжения обусловлены обменом между нуклонами частицами массы т ( 2.7), и поэтому можно ввести параметр 1/ц, называемый радиусом действия силы 1/ц = Я/тс. Если масса покоя обменной частицы равна нулю, как в случае фотона, то потенциал принимает вид 1/л, т. е. вид кулоновского потенциала. Электрическое взаимодействие обусловлено обменом виртуальными фотонами ( 2.6). [c.20]

Если свободная материальная точка движется в центральном силовом поле с потенциалом вида П = а/р, то уравнения движения допускают еще три скалярных интеграла — интегралы Лапласа. Потенциал П=а/р характеризует либо поле тяготения (а>0), либо кулоновское поле (а>О —притяжение, а<0 —отталкивание). [c.134]

Множитель 4лбо появился при записи кулоновского потенциала притяжения в (2.23) в СИ ео=1/(4л-9-10 )чФ/м—электрическая постоянная. [c.74]

Введенная Бором модель структуры атома характеризуется произвольным предположением дискретных орбит, по которым электроны В ращаются войруг центральных ядер с положительным зарядом где X — атомный номер и е — заряд электрона. Равенство заряда ядра числу орбитальных электронов Z дает, таким образом, нейтральный атом. При собирании атома и внесении в него электрона с бесконечного расстояния требуется затрата энергии для приближения его к положительно1му ядру, и следовательно, электрон О бладает отрицательной потенциальной энергией в пределах атома. Это является результатом терминологии, так как полож ительный потенциал определяется как работа переноса единичного положительного заряда с бесконечного расстояния к положительному заряду. Таким образом, орбитальные электроны наиболее устойчивы в нейтральном состоянии и энергия стабильного состояния — минимальна. Следовательно, отрицательная потенциальная энергия электрона в атоме соответствует притяжению электрона к ядру кулоновскими силами. При дальнейшем приближении к ядру начинают проявляться другие силы,, вызывающие отталкивание. Следовательно, положительная составляющая потенциальной энергии такова, что полная потенциальная энергия равна сумме [c.142]

Между заряженными частицами красителя и зарядами на поверхности полупроводникового слоя действуют кулоновские силы притяжения или отталкивания в зависимости от их знаков, поэтому количество осажденного на определенном участке ксерографической пластины проявителя связано с величиной остаточного потенциала на этом участке. Таким образом, на ксерорадиографической пластине получают видимое изображение теневой проекции объекта, которое либо можно наблюдать непосредственно, либо переносить на бумагу и хранить в качестве документа контроля. [c.135]

При попытке перенести на гиперболоиды теоремы Айвори о притяжении конфокальными эллипсоидальными слоями выяснилось, что существенную роль играет топология гиперболоида. При переходе к гиперболоидам различных сигнатур вместо гомеоидных плотностей следует рассматривать гармонические на гиперболоидах дифференциальные формы различных степеней, а вместо ньютоновского или кулоновского потенциала — соответствующим образом обобщенные потенциалы закона Био — Савара. [c.442]

Итак, перевод атома из конфигурации " " 5 = в конфигурацию соответствует возбуждению атома. Это происходит из-за того, что прп увеличении числа электронов во внутренней области ( -электронов) притяжение ядра резко ослабляется, так как обмен растет недостаточно сильно, чтобы скомпенсировать куло-новское отталкивание. На языке электростатики это означает, что кулоновский потенциал ядра становится сильнее экранирован, когда во внутренней области сосредоточено большее число электронов. Поскольку притягпваюш ая сила потепцнала во внутренней области уменьшается, орбитали становятся менее связан-нымп — они поднимаются вверх и становятся более диффузными. Ясно, что смеш ение -орбиталей будет более сильным, чем 5-орбиталей, так как они более чувствительны к потенциалу во внутренней области. [c.80]

Вернемся теперь к обменному потенциалу метода чтобы понять специфическое влияние обмена именно на -электроны. Обменный потенциал (3.12) велик там, где велика плотность электронов. Чем больше электронная плотность, тем больше обменный потенциал притяжения, приводящий к дальнейшему втягиванию плотности в область, где этот потенциал велик, что в свою очередь приводит к дальнейшему усилению обменного потенциала. Такое самовтягивание плотности происходит до тех пор, пока кулоновское отталкивание не скомпенсирует притяжение. [c.82]

Изменение уровней вдоль гпериода. Увеличение а (по формуле (3.12)) как бы эквивалентно возрастанию плотности электронов, которая в основном создается й-злектронами. Поэтому рис. 1.9 мояшо рассматривать как модель для описания изменения валентных уровней атома при переходе от одного элемента к другому вдоль периода таблицы Менделеева. На самом деле, при увеличении атомного номера возрастает также притяжение к ядру, которое не компенсируется возросшим кулоновским отталкиванием валентных электронов. Поскольку суммарный потенциал притяжения возрастает, орбитали как бы втягиваются вглубь атома. При этом й-электроны втягиваются сильнее, чем -электроны, так как для последних возрастание заряда ядра во многом скомпенсировано возрастанием числа -электронов, внутренних по отношению к -электронам. [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...