Чисто кулоновский потенциал

Значения коэффициентов (/о для истинного потенциала кристалла имеют тенденцию быстро уменьшаться с возрастанием величины О. Для чисто кулоновского потенциала коэффициенты (/< уменьшаются (см. книгу автора [3]) по закону 1/0 , [c.313]

Для чисто кулоновского потенциала (1.26), внесенного в газ свободных электронов, теория экранирования с учетом (3.33), (3.34) дает [c.91]

Уравнение Власова — это уравнение нулевого приближения. Система уравнений для Р, и корреляционной части Сг, обеспечивающая первый порядок по параметру г /гд, приведена в задаче 30. Это очень сложные уравнения. И дело не только в математических трудностях. Всякое улучшение уравнения Власова, связанное с учетом столкновений ионов, — это в физическом смысле объединение двух противоположных тенденций, дальнодействия (кулоновское взаимодействие) и близкодействия (столкновение твердых сфер), характеризующихся противоположными по отношению друг к другу малыми параметрами. Даже чистый кулоновский потенциал при этих улучшениях не всегда является удобной моделью, и, чтобы придать тем или иным выражениям разумное значение, его приходится модифицировать, обрезать (см. задачу 44) и т.д. [c.303]

Фигурирующий здесь интеграл можно вычислить, разбивая область интегрирования на две части внутренность ячейки Вигнера — Зейтца (замененной подходящей сферой) и область, внешнюю по отношению к этой ячейке [25]. В этой внешней области (г>го) потенциал V будем считать чисто кулоновским [c.343]

Оценим теперь также на уровне макроскопического рассмотрения потенциал 1р(Я) в области чисто кулоновского взаимодействия Я > 2го (в области О < Л < 2го нам заранее известно, что р(Я) — Ф Я) = +оо), воспользовавшись для этого уравнениями электростатики. Помещая заряд д в начало координат, имеем уравнение Пуассона для (р Я) [c.314]

Вводя Фурье-преобразование потенциала V к) через уравнение (51) и принимая для удобства экранируемый заряд за единицу, получаем Фурье-преобразование чистых и экранированных кулоновских потенциалов в виде —4я/й и —4я/ 2+ 7 из выражения (35) <7 = =4 kf n. [c.106]

Волновой вектор ki. определяет направление распространения соответствующей плоской волны, а е . — направление вектора-потенциала, а также и вектора напряженности электрического поля. Поэтому уравнение (1.12-17) означает, что речь идет о представлении чисто поперечной волны. В этом заключается, как уже указывалось, особое преимущество кулоновской калибровки. Поскольку для каждого вектора распространения существуют два независимых вектора поляризации, то по этим векторам в уравнении (1.12-15) следует суммировать, причем целесообразно выбрать эти два вектора взаимно ортогональными [c.134]

Одна из причин этого состоит в том, что бериллий (и в какой-то степени магний) гораздо труднее ионизовать, чем другие элементы из II группы первый ионизационный потенциал (в электрон-вольтах) составляет 9,32 для Ве, 7,64 для Mg, 6,11 для Са, 5,69 для Sr, 5,21 для Ва. Поэтому в соединениях бериллия образование вместо атома удаленных друг от друга ионов сопряжено с довольно большим проигрышем в энергии. Кроме того, поскольку размеры иона бериллия очень малы, этот проигрыш не может быть компенсирован за счет увеличения межионного кулоновского притяжения, как это имеет место в кристаллических структурах с высокими координационными числами. Действительно, анионы стали бы отталкиваться за счет перекрытия их собственных распределений заряда, еще не подойдя достаточно близко к ионам бериллия (как, например, на фиг. 19.8). Эти соображения показывают, что соединения бериллия уже нельзя считать чисто ионными кристаллами. [c.19]

Заметим, что если бы мы, действуя в духе модели ПСЭ, выбрали в качестве исходного нотенциала чисто кулоновский потенциал иона (—2е 7г, где Ъ — валентность), то формула (4.12) описывала бы однопараметрический модельный псевдопотенциал, который следовало бы назвать модифицированным нсевдопотен-циалом Ашкрофта ), так как его формфактор имеет вид [c.144]

Другой подход, который может оказаться весьма полезным в случае простых металлов, состоит в том, что исходят непосредственно из основных уравнений теории. Силы взаимодействия между ионами и ионами и электронами при этом предполагаются чисто кулоновскими. (Некулоновскую короткодействующую часть межионного потенциала можно затем принять во внимание как возмущение.) При таком подходе сначала решается динамическая задача для ионов, взаимодействующих по за- [c.48]

Функция (3.33) называется диэлектрической проницаемостью по Линдхарду [129, 10], хотя фактически впервые ее получил Бардин [130]. Она также называется хартриевской функцией, поскольку при ее построении предполагалось, что возникновение экранирующей плотности приводит к чисто кулоновскому потенциалу У . На самом деле изменение электронной плотности меняет и обменный потенциал в газе электронов, и это надо учитывать. Кроме того, следует учесть изменение корреляционного потенциала. [c.90]

Рассмотрим формфактор для переходных металлов (2.170). Его q-зависимость определяется множителями (k-hqlFla). Для их оценки предположим, что потенциал F(r) является чисто кулоновским (1.26). Тогда получаем с учетом (1.25) [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...