Импульс Фронт спада

Измерители временных интервалов предназначены для точных измерений временных параметров периодических (повторяющихся) импульсов и сигналов синусоидальной формы, длительностей импульсов, фронтов и спадов, сдвигов между импульсами, периода следования, частоты. Различают осциллографические и цифровые измерители временных интервалов, Осциллографические измерители позволяют наблюдать исследуемый процесс на экране индикатора, производить измерения на любом уровне и участке сигнала по шкале времени [18, 19, 20] [c.247]

Импульсы ударов с приращением скорости называют односторонними, если за время удара а (/) сохраняет знак. В описании односторонних импульсов различают фронт нарастания и фронт спада (или срез) импульса с длительностями соответственно и х . Так, импульсы, приведенные на рис. 2, а, б, д, имеют вертикальный фронт нарастания (Т1 = 0) для импульса по рис. 2, г длительность Т1 равна т/2. [c.267]

Фронт спада 267 Импульсы ударные — Виды 268 [c.454]

Выше рассматривалась нормальная стадия пробоя которая принципиально необходима для осуществления ЭЭО. Весь последующий разряд называется рабочим, поскольку после него возникает лунка, соответствующая некоторым номинальным средним условиям ЭЭО. Признаками такого разряда являются пик напряжения на переднем фронте импульса, последующие спад напряжения и рост тока. [c.17]

Если в начале промежутка времени At правый край ( фронт ) движущегося вправо импульса проходит через какое-либо сечение, то за время At через это сечение слева направо пройдет весь пмпульс, т. е. к концу промежутка времени At фронт импульса будет находиться на расстоянии Ал впереди рассматриваемого сечения, а спад импульса поравняется с этим сечением. Следовательно, за время At через сечение пройдет количество движения Ар и на такую величину возрастет количество движения справа от рассматриваемого сечения. Скорость, с которой увеличивается количество движения Ар справа от рассматриваемого сечения, как видно из (14.25), есть [c.485]

Учитывая особенности радиометрического контроля, выделим основные параметры сигнала, по которым можно характеризовать дефект амплитуду, длительность импульса, крутизну фронта и спада импульса, конфигурацию вершины импульса. [c.385]

Крутизна фронта и спада импульса характеризует тип дефекта. Дефекты типа пор и шлаковых включений имеют крутой фронт за счет резкого вхождения дефекта в зону коллиматора детектора. Дефекты типа трещин и расслоений имеют пологий фронт за счет постепенного изменения лучевого размера дефекта в зоне окна коллиматора. [c.385]

Во входном сигнале можно выделить неинформативные параметры, изменяющие этот сигнал во времени по форме, частотным свойствам и т.п. Например, у импульсного вольтметра — это погрешность длительности импульса, его фронта и спада, скважности. Эти дополнительные погрешности должны нормироваться либо указанием пределов, либо в виде зависимости от неинформативного параметра (функции влияния), что вносится в результат измерения как поправка. [c.157]

На рис. 3.6 показаны формы импульсов при z = SL p для начального гауссовского импульса без частотной модуляции [С = О в уравнении (3.2.14)] для двух случаев Рг = О (сплошная линия) и величины Pj. такой, что Lp = L p (штриховая линия). Гауссовский импульс остается гауссовским, когда в уравнении (3.3.1) ДГС определяется только вкладом р действие дисперсии высшего порядка, определяемое вкладом Рз, искажает форму импульса. Он становится асимметричным и имеет осциллирующую структуру на одном из своих фронтов. В случае положительной величины Рз (он показан на рис. 3.6) осцилляции появляются на заднем фронте импульса. Когда Рз отрицательно, осцилляции развиваются на переднем фронте импульса. В случае Р2 = О возрастает глубина осцилляций, так что интенсивность спадает до нуля между соседними периодами. Однако даже относительно малая величина Pj существенно сглаживает эти осцилляции. В случае = L p (Р = Рз/Гд), [c.69]

Электрическая накачка импульсных газовых лазеров осуществляется напряжением с амплитудой от единиц до десятков киловольт при длительности от долей до единиц микросекунд. Длительность импульса накачки может определяться выбранным режимом импульсного тазового разряда (тлеющим, дуговым). Фронт и спад импульса электрической накачки стремятся сделать воз- можно более короткими при получении генерации в ус--ловиях нестационарной плазмы газового разряда. [c.32]

На втором этапе осуществляется разрядка накопителя. В момент tz при срабатывании УС запускается одно-вибратор (блокировка) Бл. На выходе Бл выделяется импульс с фиксированной длительностью 12 мс, который служит для удержания Тг1 в течение всей длительности в положении Нет зарядки , предохраняя триггер от ложных срабатываний и соответственно от перехода в стационарный режим горения импульсной лампы. Фронт импульса с узла Бл запускает одновибратор задержки 331, который формирует импульс длительностью 4 мс. Этот импульс может быть использован, если в оптическом канале лазерной установки предусмотрен электромеханический затвор. Спадом импульса (момент /з) запускается формирователь импульсов ФИ1. Выходной им пульс с ФИ1 служит для включения разрядного коммутатора (для режима с дежурной дугой, например при использовании модулятора МТ-42) либо для запуска блока зажигания (в МИЛ-49). Через открытый коммутатор накопитель разряжается на лампу. [c.72]

Формирование импульса запуска разрядного коммутатора осуществляется по схеме заторможенного бло-кинг-генератора на транзисторе Т4. На длительность фронта и спада импульса существенно влияют индуктивность проводов и элементов электрического монтажа. Подбором С7 и R6 корректируется форма запускающего импульса- [c.91]

В работах [130, 131] приведены зависимости средней мощности излучения лазерной системы ЗГ - УМ от временной расстройки его каналов. При отставании импульса излучения ЗГ от импульса УМ примерно на 25 не имело место полное поглощение, а при опережении на 25 НС — частичное поглощение сигнала ЗГ. То обстоятельство, что при отставании импульса ЗГ от импульса УМ наступает момент полного поглощения, свидетельствует о наличии высокой концентрации атомов меди с заселенными метастабильными уровнями, возникающими на спаде импульсов тока. Частичное поглощение, наблюдаемое и при опережении импульса ЗГ на 25 не, показывает также, что существует достаточное количество атомов меди с заселенными метастабильными уровнями и на фронте импульсов тока, т. е. в начальный момент его развития. Поэтому можно сделать вывод, что для уменьшения степени заселенности метастабильных уровней на фронте импульса тока, т. е. для достижения высоких мощностей излучения и КПД, необходимо формирование импульсов тока с крутым (а не пологим) начальным фронтом. Для примера были рассмотрены осциллограммы импульсов тока и излучения АЭ ГЛ-201 с прямой схемой возбуждения модулятора накачки и со схемой удвоения напряжения. В случае прямой схемы средняя скорость нарастания тока на фронте импульса составляла 2- 10 А/с при общей длительности 300 не, при использовании схемы удвоения напряжения — 5 10 А/с при [c.161]

Следует обратить внимание на требования к генератору G вне зависимости от схемы градуировки. Длительность фронта и спада градуировочного импульса не должна превышать 0,1//2> чтобы крутизна его фронта не влияла на результаты градуировки. Если длительность спада не удовлетворяет этому требованию, то генератор может быть использован только для градуировки ИУ с осциллографом, позволяющим различить фронт и спад импульсов тока при этом учитывать следует только импульс тока, создаваемый фронтом прямоугольного импульса напряжений. При градуировке импульс тока от фронта не должен накладываться на Импульс тока от спада. Чтобы избежать этого наложения, длительность прямоугольного импульса должна превышать не менее чем в 3 раза разрешающее время ИУ. Для предотвращения влияния длительности градуировочного импульса на форму импульса тока, длительность градуировочного импульса напряжения должна быть по крайней мере в 3 раза больше постоянной времени Тсх схемы регистрации ЧР (v x = z s). Частота следования генератора fr должна регулироваться в пределах 10 — 10 импульсов/с (до 10 импульсов/с). Погрешность измерения частоты следования импульсов не должна превышать 10% при градуировке измерителя кажущегося заряда н 7 % при градуировке измерителя среднего тока и частоты следования импульсов. Диапазон выходного напряжения должен регулироваться в пределах не менее 40 дБ не более чем через [c.408]

Кроме того, формулы НГА можно использовать и для столь больших расстояний от места взрыва, где океан уже необходимо считать неоднородным. Так, в работе [Горский и др., 1980] рассмотрено влияние свободной поверхности моря в простейшем случае, когда отсутствуют волнение и пузырьки газа. При этом основные эффекты связаны с изменением знака давления в отраженной волне области сжатия и разрежения меняются местами. В результате ударный фронт начинает расплываться, а спад импульса обостряться, и, если нелинейность не слишком мала, в отражен- [c.86]

Треугольный (пилообразный) ударный импульс с временем нарастания (длительность фронта), равным б мсек, амплитудой ЮОё и длительностью участка спада в пределах I—5 мсек получил в США широкое применение в технических условиях на испытания оборудования управляемых снарядов, [c.82]

Как видим, ускорение является функцией собственной частоты системы ш, амплитуды А и длительности воздействующего импульса, а также его длительностей фронта и спада а, б ( резкостей ). [c.88]

Второй эффект — возникновение динамических резонансов (в том числе, многофотонных) при сдвиге атомных уровней под действием изменяющегося во времени поля в импульсе лазерного излучения (см. разд. 6.6). Это приводит к чередованию прямого (в отсутствие резонансов) и резонансного процессов ионизации на фронте и на спаде одного импульса лазерного излучения. Только в слабом поле, когда штарковский сдвиг мал, можно говорить о каком-то одном процессе, прямом или резонансном. Критерий малости очевиден — 5Еп Е) < Г, где Г — максимальная из всех других ширин, имеющих место в конкретном эксперименте (доплеровской ширины, ширины спектра лазерного излучения и т.д.). [c.109]

Наконец, при большой напряженности поля лазерного излучения полная ионизация атомов мишени в облучаемой области достигается еще на фронте импульса, так что в максимуме импульса и на его спаде излучение взаимодействует уже с плазмой. При этом возникает новый круг явлений, выходящий за рамки данной главы. В частности, представляет интерес возмущение, возникающее под действием двух полей — переменного электро магнитного поля и постоянного электрического поля. Этот круг вопросов обсуждается в книге [4.9]. [c.110]

Во-первых, это динамический штарковский сдвиг уровней (см. гл. IV), который достигает величины порядка расстояния между уровнями при ча стоте излучения от ближней инфракрасной до ближней ультрафиолетовой в полях с напряженностью Е, значительно меньшей Е . При импульсном характере сильного электромагнитного поля сдвиг уровней имеет динамический характер—по мере увеличения напряженности поля на фронте импульса сдвиг уровней увеличивается, достигает максимума в максимуме импульса и уменьшается на спаде импульса. При этом в области возбужденных атом- [c.111]

С параметром сглаживания а = 0,5 а.е. Импульс лазерного излучения моделировался трапецией с длиной фронта и спада, равными 20% от длины центрального плато. В качестве начального состояния взято состояние с 71 = 5. Частота излучения полагалась равной 5 эВ. Из результатов численного расчета можно сделать два вывода во-первых, он подтверждает факт возникновения эффекта стабилизации во-вторых, из хорошего согласия между результатами численных расчетов и аналитических расчетов [10.51] можно заключить, что приближения, которые были сделаны в 10.51], достаточно хорошо обоснованы. [c.274]

С увеличением скорости удара возрастают растягивающие напряжения после отражения импульса сжатия от поверхности образца. Когда они достигают разрушающей величины, внутри образца инициируются зарождение и рост трещин, что приводит к релаксации растягивающих напряжений. В результате в растянутом материале формируется волна сжатия, которая проявляется на профиле скорости поверхности образца в виде так называемого откольного импульса. После этого происходят многократные отражения волн в откалывающейся пластине между поверхностью образца и поверхностью разрушения, что вызывает осцилляции скорости поверхности. Период осцилляций скорости определяется толщиной откольного слоя, а первый спад скорости от ее максимальной величины к значению перед фронтом откольного импульса определяется величиной растягивающих напряжений в образце в момент начала его разрушения. Дальнейшее увеличение ударной нагрузки не приводит к возрастанию этой разницы скоростей. [c.154]

Какова же длительность гигантского импульса Простая оценка, использовавшаяся нами для пичка свободной генерации, вообще говоря, не применима, так как гигантский импульс асимметричен (рис. 19.5). Его фронт круче спада. Однако оценка длительности гигантского импульса, как отношение его энергии к пиковой мощности, позволяет определить нижнюю границу. Если /Zo-> [c.182]

Что же это за величина Из рис. 19.5 и формулы (19.3) видно, что с ростом Hq крутизна зависимости п от т растет. Следовательно, чем выше По, тем быстрее достигается максимальная величина т — сокращается фронт импульса. Это видно уже на линейном этапе, где постоянная нарастания поля зависит от По по закону [G(/Zo—1)]" , уменьшаясь с ростом tiQ, Спад же импульса происходит в условиях, когда инверсная населенность отсутствует, так как с ростом Hq все более строго выполняется (19.7). Поэтому на спаде импульса уравнение, описывающее поведение излучения, принимает вид [c.182]

То обстоятельство, что импульс распространяется как одно целое, не изменяя своей формы, играет принципиальную роль при рассмотрении вопроса о скорости распространения импульса. Только благодаря этому обстоятельству понятие скорости распространеьшя импульса имеет вполне определенный смысл за эту скорость может быть принята скорость любой фиксированной точки импульса например, в произведенном выше расчете мы определяли скорость движения фронта или спада импульса. Если бы импульс не двигался как одно целое, а по мере распространения форма импульса изменялась бы, то, значит, разные точки импульса двигались бы с различными скоростями и понятие скорости распространения импульса потеряло бы прежний определенный смысл ). [c.488]

Нагружение стержня ударом бойка У через упругий элемент — волновод Я, длина которого больше длины бойка, приводит, как следует из волновой картины в соударяемых телах (рис. 41, б), к распространению по стержню П-образного импульса нагрузки с крутым передним фронтом и быстрым спадом [c.107]

Для исследования влияния боковой разгрузки на измерения был поставлен специальный опыт, заключающийся в обеспечении более раннего прихода к датчику боковой разгрузки по сравнению с разгрузкой от тыльной поверхности ударника. Как показал эксперимент, датчик регистрирует спад давления в ударной волне на 5% от максимума для образца толщиной 20 мм ио истечении примерно 7 мкс после прихода фронта ударной волны. Таким образом, в течение этого времени при данных схеме эксперимента и размерах образца и ударника деформирование за фронтом ударной волны можно считать одномерным. Максимум откольного импульса регистрировался для образцов толщиной 20 мм не позже 6 мкс за фронтом ударной волны и, следовательно, влиянием боковой разгрузки можно пренебречь. Для сравнения на испытательной машине ИНСТРОН была исследована прочность сцепления слоев под действием статических растягивающих напряжений. [c.227]

Импульсы. В большинстве случаев в И. у. используют видеоимпульсы — кратковрем. униполярные изменения тока или напряжения, разделённые паузами (см. также Импульсный сигнал). Различают след, элементы видеоимпульса резкий подъём (фронт), медленно меняющуюся часть (вершину), быстрый спад [c.133]

Гамма-излученне Солнца регистрируется совр. приборами только во время вспышек (уровень у-излучения спокойного С. слишком низок). Зарегистрировано 140 солнечных вспышек, сопровождающихся эмиссией измеримых потоков у-кваптов с энергией более 300 кэВ. Для 100 вспышек изм ен энергетич. спектр у-излуче-ния и в 50 случаях обнаружены ядерные у-линин. По длительности фронта (нарастания) и спада импульсов у-иалучения вспышки удаётся разделить на импульсные (общая длительность не более 1 мин при длительности фронта и спада отд. импульсов неск. секунд) и постепенные (до 10—20 мин н неск. десятков секунд соответственно). [c.597]

На рис. 4.В показаны форма и спектр импульса на длине = 5 для случая N = I, если начальный импульс был гауссовским без частотной модуляции. Сравним получающиеся формы импульсов в этом случае со случаем, когда отсутствует ФСМ N = 0), показанным на рис. 3.6. Действие ФСМ состоит в увеличении числа осцилляций на заднем фронте импульса. В то же время интенсивность не спадает до нуля в минимумах. Влияние ДГС также ясно видно на рис. 4.13. В отсутствие ДГС формируется симметричный двухпиковый спектр, похожий на тот, что показан на рис. 4.2 для случая Фма с = Ь5я, так как фмак = 5 для параметров, использованных на рис. 4.13. Действие ДГС приводит к асимметрии спектра, не изменяя двухпиковую структуру. Эта ситуация резко отличается от той, что показана на рис. 4.6 для случая нормальной дисперсии, в котором [c.94]

Детальная картина самовоздействия при различных сочетаниях возмущающих факторов была выявлена в численных экспериментах [36—381. Некоторые иллюстрации, относящиеся к случаю, когда доминирующую роль играет нелинейная дисперсия групповой скорости (fXa- 0, (Xi- 0), представлены на рис. 4.15. На расстоянии zdL нелинейная дисперсия групповой скорости приводит к увеличению группового запаздывания вершины импульса и, следовательно, к укруче-нию его спада. Дальнейшее распространение импульса сопровождается уплощением его вершины и нарастанием скорости частотной модуляции на фронте импульса скорость свипирования частоты уменьшается, а на хвосте увеличивается. Влияние этого процесса на спектр [c.191]

Модуляторы лазерного излучения. В работе [43] описан модулятор лазерного излучения, изготовленный на основе монокристалла НБС состава х = 0,5. При этом отмечается, что кри)в1аллы с ж = 0,25 для этих целей неприменимы вслед ствие высокого значения диэлектрической нроницаетсти е. Для модулятора использовался монокристалл НБС размерами 0,3 X 0,4 X 10 мм с большим размером вдоль оси х. Кристалл имел емкость 20 пФ и включался в 50-омную широкополосную согласующую схему. Отраженная мощность была менее 1% вплоть до 300 МГц, импульсы напряжения имели фронт нарастания до 3 НС и быстрый спад. Управляющее напряжение для длины волны света % = 0,633 мкм составляло 22 В. Отношение интенсивности прошедшего света к поглощенному составляло 15 дб. Диаметр лазерного пучка на поверхности кристалла имел величину 0,1 мм. [c.122]

Наконец, подчеркнем, что Лоберо и Кайзеру (см., напри-ме р, [9.32] и цитированную там литературу), а также Пискар-скасу [9.11] удалось получить возбуждающие и пробные импульсы длительностью до субпикосекунд на основе одиночных импульсов от твердотельных генераторов, используя их в качестве импульсов накачки соответствующим образом подобранных параметрических генераторов (см. гл. 8). Полученные таким путем импульсы отличаются от импульсов лазеров на красителях особенно фронтами, на которых энергия спадает на несколько порядков ниже максимума круче, чем по экспоненциальному закону. Это позволяет очень точно измерить и малые пробные сигналы, что делает возможным определение времен релаксации в пять раз более коротких, чем длительность импульса [9.32]. Такие параметрические генераторы могут быть включены как в канал возбуждения, так и в канал пробных импульсов, что обеспечивает свободный выбор переходов возбуждения и излучения в широком диапазоне (рис. 9.13). Особый интерес представляет возможность выбора обеих длин волн в ближней инфракрасной области спектра, что позволяет непосредственно возбуждать и изучать колебательные переходы. Подчеркнем, что фотометрическая точность при измерении поглощения узкополосных параметрических пробных сигналов в общем случае превышает точность измерений с использова- [c.340]

Грозовые импульсы, срезанные на фронте и спаде, показаны на рис. 29.48, б и а. Эти импульсы, помимо указанных величин, характеризуются предразрядным временем и длительностью среза. Предразрядное время Тс—время от условного начала импульса Oi до момента среза (точка С). Длительность среза Те — время, превышающее в 1,67 раза интервал времени между моментами, когда напряжение на срезе составляете, и 0,1 значения Ue в момент среза (точки D и Е ш рис. 29.48, б и в). [c.393]

По мере развития лазерного импульса во времени в каждой точке фокаль ного объема величины акол( ) и (1 кол)( ) возрастают на фронте импульса, достигают максимума в его максимуме и убывают до нуля на спаде импульса. [c.72]

Эксперименты по наблюдению и измерению эффекта Штарка проводятся в поле излучения импульсных лазеров с модуляцией добротности при длительности импульса от нескольких наносекунд до нескольких десятков фемтосекунд. Из этих цифр легко оценить, что до очень больших значений главных квантовых чисел 10 типичные расстройки резонанса достаточно велики, так что они соответствуют постоянным времени, меньшим, чем длительность лазерных импульсов. Это означает, что величина штарковского возмущения определяется мгновенным значением напряженности поля излучения. Уровень сдвигается на фронте лазерного импульса, сдвиг достигает максимума в максимуме импульса, уменьшается на спаде импульса, и к его окончанию уровень возвращается к исходному невозмущенному значению. Таким образом, интегральный эффект, возникающий за время действия лазерного импульса, состоит в уширении наблюдаемой линии в спектре поглощения вспомогательного света. При этом величина уширения имеет порядок максимального сдвига уровня, возникающего в максимуме импульса. Именно такое уширение и наблюдалось в первом экспериментальном исследовании эффекта Штарка в поле лазерного излучения [4.Г. [c.88]

При большой интенсивности лазерного излучения различие между прямой и резонансной ионизацией исчезает. Этот эффект объясняется как последовательной реализацией прямой и резонансной ионизации на фронте и спаде лазерного импульса, так и перекрытием динамических резонансов, возникающим из-за относительно большой ширины спектра лазерного излучения при экстремально малой длительности импульса излучения мощных лазеров. Так называемая пороговая интенсибностъ представляет собой одну из интегральных характеристик процесса ионизации, наблюдаемую во многих экспериментах. Эта интенсивность соответствует измерению около 10 ионов на лазерный импульс (конечно, эта величина зависит также от экспериментальных приборов и некоторых методических факторов). Пороговая интенсивность измерялась в работах [6.51-6.56] для ионизации атомов инертных газов и их ионов при параметре адиабатичностн 7 > 1. Типичный пример измерений приведен на рис. 6.10. Видно, что зависимость порого- [c.163]

В первую очередь, обратимся к методу Крамерса-Хеннебергера (ниже для краткости КХ ), так как именно в его рамках оказывается возможным наиболее ясно увидеть динамику атома во внешнем монохроматиче ском поле при переходе от слабого поля, когда акол < к сильному полю, когда акол > Эта динамика детально прослежена в работе [10.57] на примере численного решения не стационарного уравнения Шредингера для атома водорода, возбужденного в состояние с п = 3 и различными значениями / и т, в поле излучения линейной поляризации при частоте ш > Е . В расчетах использовался модельный кулоновский потенциал, сглаженный в начале координат, и лазерный импульс в форме трапеции при длительности фронта и спада в 5 периодов поля и длительности центрального плато в 10 периодов (детали методики проведения численного решения изложены в работе [10.52 . [c.285]

Видно, что ускорение мишеней немонотонно и существенно зависит от толщины фильтра, а следовательно и параметров ионного пучка, достигающего мишень. В опьггах 3313 и 3439 импульс сжатия, выходящий на свободную поверхность имеет крутой фронт скорость достигает максимальной величины за одну наносекунду. После максимума регистрируется небольшой спад скорости. Как и в случае с [c.266]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...