Произведение энергетическое

Произведение энергетическое 169 Пространство диагностическое (признаков) 320 [c.347]

Энергетической экспозицией (лучистой экспозицией) называют произведение энергетической освещенности на время облучения =Eet. Эта величина имеет размерность и выражается в джо- [c.56]

Количественно интенсивность излучения на облученной поверхности равна энергетической освещенности, т. е. отношению потока излучения, падающего на участок поверхности, к площади этого участка. При определении степени опасности лазерного облучения обычно пользуются понятием энергетической экспозиции — отношением энергии излучения, падающего на участок поверхности, к площади этого участка, т. е. энергетическую экспозицию определяют как произведение энергетической освещенности на длительность облучения. [c.100]

Энергетическая экспозиция (лучистая экспозиция). Энергетическая экспозиция dHe—- величина, равная произведению энергетической освещенности Ее на длительность dt облучения поверхности, т. е. [c.112]

Энергетическая яркость измеряется в вт/стер- м . Энергетическое количество освещения. Энергетическим количеством освещения называется произведение энергетической освещенности на длительность освещения. [c.247]

При занятии частицами первой группы gi энергетических уровней имеется g n возможностей для первой частицы, так как любая из первоначальных п частиц может занять любой из gi уровней. Так как порядок занятия частицами группы уровней, имеющих одинаковую энергию, несуществен, то произведение [c.97]

Выразим теперь энергетические соотношения ЭМУ. Полная потребляемая всеми контурами мощность 5 определяется как сумма произведения их напряжений и токов, и при представлении последних в виде матриц-столбцов ни I с учетом (5.1) получим [c.102]

Наиболее важная задача термодинамического анализа состоит в определении свойств тел в состоянии равновесия, а также в описании тех процессов, которые происходят с телами вследствие внешнего энергетического воздействия. В последнем случае подлежащими определению величинами являются конечное состояние тела, достигаемое в результате процесса, произведенная работа и количество полученной или отданной телом теплоты. [c.158]

Пусть, например, в /-м элементе энергетической установки произошла потеря работы, равная АГ < >. Это значит, что действительно произведенная в этом элементе работа будет на AI <>> меньше той, которая была бы произведена при вполне обратимом процессе. Потерянная работа или переходит в теплоту, которая поглощается рабочим телом (если потеря работы сопряжена, например, с действием сил трения), или остается в виде не использованной в данном элементе установки теплоты у внешних источников теплоты, т. е. в любом случае трансформируется в теплоту = АГ К Так как [c.519]

Вероятность нахождения электрона в соответствующем энергетическом состоянии определяется произведением С(к)12 и С(к—g) на функции Хевисайда 0(fef—fe) и в(йл— к—g ), где 0=1, если аргумент положителен, и нулю, если он отрицателен (это означает, что функции Хевисайда здесь определяют заполнение зон). [c.78]

При анализе преобразования излучения фона в ОЭП обычно принимают допущение однородности и изотропности фона [8,9], что позволяет использовать в качестве его статистических характеристик корреляционную функцию и соответствующую пространственную спектральную плотность мощности фона. Излучение фона некогерентно, т. е. его энергетические характеристики описываются пространственным распределением энергетической яркости L (х, у). Тогда корреляционная функция яркости фона определяется как математическое ожидание произведения флуктуаций яркости фона (л , ), взятых в двух точках пространства предметов х, у) к (х+ 1у+ [c.45]

По принципу Франка-Кондона электронный переход совершается при постоянном расстоянии между ядрами атомов, входящих в молекулу. Следовательно, и сопровождающий его переход между колебательными состояниями молекулы совершается также при постоянном расстоянии между ядрами. Это означает, что переход может осуществляться лишь между теми участками колебательных уровней, которые на схеме энергетических уровней (рис. 98) попадают на одну вертикаль, а вероятность перехода определяется произведением вероятностей пребывания молекулы на соответствующих участках колебательных уровней, т. е. распределением плотности вероятности I Р р в соответствующих состояниях. [c.326]

Электронный переход в молекуле совершается при постоянном расстоянии между молекулами и происходит лишь между теми участками колебательных уровней. которые на схеме энергетических уровней находятся нв одной вертикали, а вероятность перехода определяется произведением вероятностей пребывания молекулы на соответствующих участках колебательных уровней. [c.327]

Введем теперь понятие об энергетическом пространстве для положительно определенных операторов. Пусть А — некоторый такой оператор. Введем в области его определения Ол новое скалярное произведение, полагая [c.134]

Введением нового скалярного произведения фактически на множестве Оа построено новое гильбертово пространство. Если это пространство оказалось неполным, то его необходимо пополнить всеми предельными элементами. Построенное таким образом пространство будем называть энергетическим пространством и обозначать через На, а норму в этом пространстве — через . Очевидно неравенство [c.134]

Область определения оператора будет состоять из функций, непрерывных вместе со своими первыми и вторыми производными в области П и удовлетворяющих условию (11.49). Тогда для любых двух функций U и i) из этой области можно образовать скалярное произведение в энергетическом пространстве [c.135]

При выбранной рабочей жидкости и, следовательно, известном значении объемного веса у, на первый взгляд, возможно задание любого соотношения величин Q и Н при соблюдении равенства их произведения. В действительности, чтобы получить гидротрансформатор с высокими экономическими и энергетическими показателями, необходимо иметь определенные оптимальные соотношения расхода и напора. Эти соотношения зависят от оптимального (расчетного) режима работы и соответственно от схемы расположения колес в проточной части. [c.109]

Это выражение по своей структуре и физическому смыслу отражает общность природы различных форм энергетического взаимодействия и показывает, что количество передаваемой энергии (работа) определяется произведением двух величин, одна из которых является движущей силой процесса (потенциалом), а другая — координатой состояния, изменение которой характеризует данную форму взаимодействия. Так, механическая работа против внешних сил, связанная с изменением объема, определяется выражением [c.21]

На диаграмме энергетических уровней величину л откладывают вниз от края зоны проводимости. Произведение этих концентраций, как это видно из (13.2), [c.174]

Сравнивая формулу (9а) с формулой (7) 62, дающей добавочную энергию при отсутствии спина, заметим следующее влияние спина сказывается в том. что величина магнитного расщепления, при данной напряженности внешнего магнитного поля Н, определяется теперь не просто численным значением магнетона Бора jaq, но численным значением произведения где g зависит от квантовых чисел L, S, J. От значения главного квантового числа п расщепление по-прежнему не зависит. Число подуровней, на которое расщепляется во внешнем магнитном поле каждый данный энергетический [c.336]

В этой, хотя и расплывчатой, но удивительно емкой, разносторонней и поэтичной характеристике силы можно обнаружить контуры почти всех энергетических понятий, которые сформируются значительно позже собственно силы — причины изменения состояния движения или покоя тел работы — произведения величины силы на путь точки ее приложения импульса — произведения величины силы на время ее действия энергии — меры всех форм движения и даже энтропии — меры рассеяния энергии... [c.47]

Вычисляй Удельную работу макроскопического удлинения образца и сравнивая ее с работой, эквивалентной деформации сдвига, получаем ade = xdy, т. е. у Зе при т ст/3 отсюда следует, что если в вычислениях фигурирует произведение напряжения на приращение деформации, т. е. анализ основан только на энергетических характеристиках процесса пластической деформации (например, при термодинамическом изучении), то можно пользоваться обозначениями, принятыми при описании макроскопической деформации образца. [c.43]

Передавать электроэнергию на большие расстояния необходимо. Это связано, во-первых, с тем, что 80 процентов энергетических ресурсов находятся у вас на востоке страны, а 80 процентов потребителей энергии и 80 процентов населения — в европейской части. В ближайшем будущем это соотношение вряд ли существенно изменится. Во-вторых, переброска больших количеств электроэнергии необходима нам и из-за огромной протяженности страны с востока на запад. Когда на востоке страны наступает ночь, за Уралом начинается трудовой день, и потребление энергии резко возрастает. А когда окончится работа в европейской части страны, к станкам и машинам встанут труженики Дальнего Востока. Как известно, электрическую энергию еще не научились запасать впрок в сколько-нибудь значительных количествах. Произведенную энергию нужно сразу потребить. Да и выключить на время современную электростанцию невозможно. [c.175]

Удельный выход БЭР определяется произведением удельного количества энергоносителя на его энергетический потенциал. [c.11]

Равенство нулю скалярных произведений свидетельствует об ортогональности векторов я, и ф/, а также векторов Я/ и %1- С другой стороны, очевидна энергетическая природа этих равенств. Векторы ф/ и X/ являются силами (соответственно инерционной и упругой), а Яг — перемещение. Равенства (17.203) свидетельствуют о том, что работа каждой из сил — инерционной или упругой, энергетически соответствующих /-й обобщенной координате на перемещениях, им соответствующих и обусловленных 1-й обобщенной координатой (//), равна нулю. [c.149]

ЭНЕРГЕТИЧЕСКАЯ ЭКСПОЗИЦИЯ (количество облучения, доза Н,) — отношение энергии dQ,. падающего на элемент поверхности излучения к площади dA этого элемента, Эквивалентное определение Э. э. есть произведение энергетической освещённости на длительность облучения dt. H, = dQJdA = E dt. Единица измерения 3. э.— Дж-м , В системе световых величин аналогичная Э, э. величина наз. экспозицией. Понятием Э. э. широко пользуются также при работе с корпускулярным излучением. [c.613]

После того как найдено распределение нейтронов в защите, можно разделить защиту на элементарные слои толщиной dz и определить для каждой группы нейтронов плотность столкновений в слое Ф , yMMHpysf эти произведения по всем энергетическим группам нейтронов, находим полную величину плотности столкновений в этом слое Ф 2й(2. Она представляет собой мощность изотропного поверхностного источника, отнесенную к единице площади. Это означает, что слой защиты dz можно интерпретировать как плоский источник и решение данной задачи свести к решению предыдущей, дополнив его интегрированием по Z в связи с наличием непрерывно распределенных плоских источников на глубине всей защиты от О до Д. [c.112]

Подчеркнем, что понятие обобщенной силы имеет энергетическую природу и в общем случае величина 5, не обязательно представляет собой реальную силу, как это имело место в рассмотренной балке. Из формулы Si = dUldai следует, что dU = S dai = 5 ба,. Это равенство говорит лишь о том, что произведение 6 , на малое приращение б г должно быть равно изменению энергии деформации системы, численно равной работе всех сил упругости на деформациях системы, отвечающих перемещению ба,. Следовательно, в общем случае Si может рассматриваться как некоторый условный силовой фактор, связанный с обобщенным перемещением указанным соотношением. В зависимости от вида обобщенного перемещения а величина S может быть истолкована как сила, момент и т. д. [c.259]

Термический к. п. д. цикла и эффективный к. п. д. установки. Воспользовавшись формулой (18.21), нетрудно найти значение термического к. п. д. ядерной энергетической установки. Термический к. п. д. теплосиловой части установки представляет собой отношение произведенной полезной внешней работы Т к количеству теплоты (2, выделившейся в реакторе (в предположении, что все процессы термодинамического цикла, за исключением процесса подвода теплоты, обратимы). При оптимальной температуре рабочего тела Тподи Т согласно уравнениям (18.20) и (18.21) значение [c.593]

Таким образом, полный КПД насоса равен произведению гидравлического, объемного и механического коэсрфициентов полезного действия и характеризует энергетическое соверн1ецство ма1нины в целом. Для современных центробежных маи нн = = 0,754-0,92. [c.313]

Реакция (84) энергетически не выгодна и возможна только при концентрации напряжений на двойниковом некогерентном фронте, что и имеет место в действительности. Реакция (84) дает набор испущенных дислокаций из некогерентных границ двойника с нулевым даль-нодействующим полем напряжений. Происходит увеличение длины двойниковой прослойки за счет эмиссии дислокаций из некогерентной границы. Деформация сдвига, произведенная испущенными дислокациями, эквивалентна деформации от исходной двойниковой границы, из которой они испущены. Существование эмиссионных дислокаций для о. ц. к. и г. п. у. кристаллов подтверждено экспериментами просвечивающей электронной микроскопии, наблюдаемым пробегом субграниц впереди двойника. [c.145]

Для некоторых необратимых процессов можно вычислить энергетические эффекты этих процессов (произведенную работу или разность между полученной теплотой и произведенной работой), а также установить (см. 2.11) величину уменьшения полезной внешней работы вследствие необратимости процесса. Таким образом, термодинамика в принципе позволяет описывать необратимые процессы. Однако при разработке методов описания, пригодных не только для некоторых частных случаев, необходимо обобш,ить понятия и соотношения термодинамики. [c.154]

Воспользовавшись формулой (14-42), нетрудно найти значение эффективного к. п. д. ядерной энергетической установки. Эффективный к. п. д. t теплосиловой части установки представляет собой отношение произведенной полезной внешней работы L к количеству тепла Q, выделившегося в реакторе. Согласно уравнениям (14-41) и (14-42) значение достигаемое при оптимальной температуре рабочего тела (в предположении, что все процессы термодинамического цикла, за исключением процесса подвода тепла, обратимы), т. е. термический к. п. д. термодинамического цикла при 7 подв = 7 , равно [c.467]

Второй закон термодинамики и энтролия позволили лучше оценить энергетические возможности систем. Еще Гиббс и Гельмгольц доказали, что в данной среде, например в земиой атмосфере, можно использовать только часть полной энергии системы At/, например химического топлива. Эта часть была названа свободной энергией — AF. Другая же часть энергии топлива -- связанная , равная произведению температуры окружающей среды То на изменение энтропии в обратимых процессах (например, в результате изменения числа молей газообразных веществ, участвующих в реакции)—Д5о, то есть — Qq—To Sq, — переходит в тепло и рассеивается в окружающей среде. Таким образом, максимальная работа, которую способна совершить система, не может превысить величины 1 тах=At/—7 оА5о=Д/ . Поскольку же в реальных процессах всегда имеют место потери вследствие необратимости — ToAS , то действительная работа всегда меньше максимальной —ГоСА о-Ь [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...