Детекторы рентгеновского излучени

ХАРАКТЕРИСТИКИ ДЕТЕКТОРОВ РЕНТГЕНОВСКОГО ИЗЛУЧЕНИЯ [c.117]

Детекторы рентгеновского излучения 117 Дефекты кристаллического строения, анализ 141 [c.348]

Десорбция поверхностных молекул (ДПМ) 2 118 Детектирование 1 156 Детекторы рентгеновского излучения [c.455]

Линейное движение осуществляется со скоростью, достаточной для обеспечения необходимой экспозиционной дозы D . Диапазон линейных перемещений должен превышать размеры контролируемого объекта, что позволяет осуществлять коррекцию метрологических характеристик измерительного канала в ходе всего процесса сканирования. Эго положение облегчается тем, что в системе обычно имеется еще один — опорный детектор, идентичный с измерительным, но жестко связанный с излучателем и формирующий необходимый сигнал /о (Й, используемый для непрерывной коррекции на мгновенные нестабильности параметров рентгеновского излучения согласно соотношению (2). Спектральные, временные и прочие характеристики опорного канала обычно выбираются максимально близкими к средним данным измерительного канала с обеспечением имитации средних свойств объекта. Единственным отличием является более высокое отношение сигнала к шуму по опорному каналу, не связанному с ослаблением излучения через объект. [c.462]

Ионизирующие излучения широко применяют на заводах отрасли для контроля сварных соединений. В качестве источников излучения используют рентгеновские аппараты, ускорители и радиоизотопы. Детектором ионизирующих излучений обычно [c.111]

При просвечивании сварных соединений рентгеновским излучением основную роль играют следующие параметры фокусное расстояние (расстояние от источника излучения до детектора), напряжение на рентгеновской трубке, ток трубки и время экспозиции. [c.40]

При рентгеновской вычислительной томографии (рис. 20) рентгеновский излучатель Я, испускающий узкий луч, перемещается в направлении, показанном стрелкой. Одновременно в том же направлении движется чувствительный к рентгеновскому излучению детектор Д, расположенный по другую сторону объекта. Де- [c.51]

За последние десять лет разработано четыре поколения вычислительных томографов. Основные усилия были направлены на последовательное снижение времени исследования от 5 мин (рис. 21,а) до 20 с (рис. 21,6) и до 5 с (рис. 21,8). Такое снижение достигается прежде всего тем, что вместо одного детектора и точечного рентгеновского луча вводят линейку детекторов, работающих одновременно (18—24 на рис. 18,6 и 250—600 на рис. 21,е), и веерный плоский рентгеновский луч. При этом варианте (рис. 21, в) отпадает необходимость в последовательном перемещении излучателя и детектора. В последних моделях осуществляется непрерывное вращение системы излучатели —детекторы, а рентгеновское излучение включается импульсно одновременно производится считывание сигнала со всех детекторов линейки. Существуют системы с кольцевым набором детекторов, где вращается лишь один излучатель. В процессе исследования система совершает от половины до полного оборота и выполняет за это время 200—400 включений. [c.53]

В современной технике широко используется кристалл вольфрамата кадмия, так как он соответствует указанным выше требованиям, а его малогабаритное исполнение не затруднено. Важной характеристикой детекторов является квантовая эффективность преобразования рентгеновского излучения. Газы вследствие низкой [c.98]

Современное состояние компьютерной томофафии характеризуется распространением трехмерной томофафии, в которой широко используются D-камеры как двумерные детекторы рентгеновского излучения. Это позволяет существенно снизить затраты времени на контроль, хотя они все еще велики. [c.165]

Модель "Спектроскан - LF" позволяет определять химические элементы в диапазоне от кальция до урана, а также два элемента из диапазона магний - кальций. Внещняя конструкция прибора - такая же, как базовой модели. Спектрометр содержит три спектрометрических канала - один сканирующий и два фиксированных. Сканирующий канал "Спектроскана - LF", как и базового варианта, обеспечивает последовательное измерение интенсивности аналитических линий, выделяемых кристаллом - анализатором, а фиксированные каналы используются для определения легких элементов. Эти каналы выполнены с использованием пропорциональных счетчиков и селективных рентгеновских фильтров. Подбор и установка фильтров производится при изготовлении спектрометра, и дальнейшей настройки каналов для измерения определяемых элементов не требуется. Действие фильтров основано на использовании скачков поглощения излучения в веществе фильтра. Благодаря этому определение, например, серы, возможно в присутствии фосфора и хлора, содержания которых значительно превосходят содержание серы. Программное обеспечение спектрометра позволяет управлять режимами работы рентгеновской трубки и детекторов рентгеновского излучения, производить последовательное измерение во всех трех каналах и расчет концентраций определяемых элементов. [c.149]

Люминофоры в качестве детекторов невидимых излучений. Существует много излучений, которые не воспринимаются глазом человека инфракрасное и ультрафиолетовое оптические излучения, рентгеновское излучение, различные корпускулярные излуче1шя (пучки электронов, протонов, нейтронов и т. д.). Наиболее распространенный способ детектирования всех этих невидимых излучений — наблюдение вызванного ими люминесцентного свечения, которое попадает в видимую область спектра. [c.198]

Контроль просвечиванием посредством ионизированного излучения основан на использовании проникающей способности, как правило, p нт eнoв кoro и гамма-излучения и возможности регистрации этого излучения на различных детекторах (пленках, бу маге, флюоресцентных экранах, электронных гфиборах и т п ) Рентгеновское излучение используют при контроле малых и средних толщин в стационарных цеховых условиях, Гамма-излучение используют при просвечивании металла больших толщин, а также в условиях монтажа При этом применяют следующие изотопы иридий-192, цезий-157, селен-75, тулий-170, кобальт-60. Технология просвечивания, методы расшифровки, применяемые материалы и т.д. регламентируются ведомственными строительными нормами. [c.60]

Если предположить, что в некоторой точке А расположен точечный рентгеновский источник, монохроматическое излучение которого сколлими-ровано в направлении точки В, расположенной по другую сторону контролируемого объекта, так, что поперечные размеры пучка пренебрежимо малы (в масштабе структуры объекта), то интенсивность рентгеновского излучения, измеренная в точке В коллимированным в направлении на источник точечным, спектрально селективным и линейным детектором вследствие ослабления различными участками объекта может быть представлена в виде [c.400]

Перечень наиболее вероятных источников ошибок в ПРВТ обширен. Это амплитудные погрешности экспериментальной оценки интегральных проекций, немоноэнергетичность и неидеальная коллимация используемого на практике рентгеновского излучения, конечные размеры апертур детектора и источника излучения (конечная толщина контролируемого слоя), неоптимальные интервалы дискретизации при сборе измерительных данных, приближенный и неоптимальный характер реализуемого цифрового алгоритма реконструкции, инерционность и нелинейность измерительных цепей, погрешности задания геометрии проекций в системе координат контролируемого изделия, многочисленные нестабильности (от пульсаций энергии фотонов излучения и питающих напряжений до механических вибраций коллиматоров), разнообразие структуры, [c.409]

Рис. 2.2.5. Система формирования изображения в растровом электронном микроскопе КД — конечная диафрагма ТД — твердотельный детектор электронов Э-Т — детектор Эверхарта — Торили ФЭУ — фотоумножитель С — сцинтиллятор РД — рентгеновские детекторы ЭЛТ — электронно-лучевые трубки, предназначенные для наблюдения и съемки изображения 1 — отраженные электроны 2 — рентгеновское излучение 3 — катодолюминесцен-ция электроны 4 — поглощенные 5 — прошедшие 6 — вторичные и (или)

Методы сканирующей радиографии используют рентгеновскую дефектоскопию для обнаружения таких дефектов, как непарал-лельность, обрывы, утонение пряжи и качество соединения ее с полимерной матрицей [271. Технически этот метод осуществляется стационарными детекторами, установленными в створе со стандартным источником рентгеновского излучения, в то время как материал движется в зазоре между источником и датчиком. Результирующая картина несет информацию как о центральных, так и о периферийных участках пряжи. [c.477]

В каждой точке на поверхности образца электронный пучок находится в течение ограниченного времени, определяемого скоростью развертки. В результате взаимодействия электронов пучка с образцом возникают отраженные электроны больших энергий (>50 эВ) низкоэнергетйческие вторичные электроны рентгеновское излучение и излучение в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной областях (см. рис. 1). Формирование изображения в РЭМ происходит в результате улавливания специальными детекторами электронов 15 и излучений И, испускаемых образцом, усиления этих сигналов и использования их для управления яркостью на экране ЭЛТ. Яркость каждой точки на экране ЭЛТ определяется сигналом [c.65]

Схема длинной камеры, в которой весь объектив освещается слабо расходящимся пучком от удаленного источника (рис. 6.2, б). Эта схема реализована в нескольких действующих установках, в частности, в установке Центра космических полетов им. Маршалла (США) длина 300 м и в установке ПАНТЕР Института внеземной физики им. М. Планка (г. Гархинг, ФРГ) полная длина 130 м [69]. В этих установках имеются вакуумная линия с дифференциальной безмасляной откачкой, камера мощного источника рентгеновского излучения и камера для размещения объектива с детектирующим устройством или телескопа в целом. Из-за конечного расстояния между источником и объективом детектор необходимо сдвигать в плоскость наилучшей фокусировки. Таким образом можно исследовать угловое разрешение с точностью до нескольких угловых секунд, а также оценивать эффективную площадь всего телескопа. [c.229]

Рассмотрим аппаратуру для измерения рассеяния рентгеновского излучения. Естественно, что приборы, работающие в мягкой и ультрамягкой областях, оказываются существенно более сложными из-за необходимости обеспечения вакуума в приборе, чем в жесткой рентгеновской области. Несмотря на это, необходимость измерения во многих случаях характеристик рассеяния на рабочей длине волны зеркала привела к появлению установок, обеспечивающих возможность измерений при длинах волн до 11,3 нм [12, 26, 82]. На рис. 6.7 приведена схема прибора для измерения индикатрисы рассеяния [26]. Установки, как видно из рисунка, имеют большие линейные размеры для получения пучка с угловой расходимостью в десятки угловых секунд, что необходимо для исследования суперполированных поверхностей, имеющих параметр о до единиц ангстрем и большие корреляционные длины. Измерения проводятся на контрастной характеристической линии, выделяемой из спектра материала анода рентгеновской трубки 1. Щели 2 я 3 обеспечивают требуемую угловую расходимость падающего на образец пучка рентгеновского излучения. С помощью устройства перемещения 4 образец может быть выведен из рентгеновского пучка и тогда, перемещая детектор 6 с узкой щелью 8, записывается контур падающего пучка. Затем, вводя образец 5 и устанавливая его под заданным углом, детектором 6 с помощью механизма перемещения 7 производится запись индикатрисы рассеянного излучения. Подробное рассмотрение процедуры обработки экспериментальных индикатрис рассеяния для вычисления среднеквадратичной шероховатости и корреляционной длины [c.239]

Важную роль как предшественники голографии сыграли работы Брэгга [4—6] в рентгеновской микроскопии и еш,е раньше работы Вольфке [36]. Исследования Брэгга были связаны также с получением полной записи рассеянного волнового поля от объекта, а именно от кристалла, облученного рентгеновскими лучами. Как и голография, метод Брэгга представлял собой двухступенчатый дифракционный процесс. Зафиксированное на фотопленке рентгеновское излучение, рассеянное кристаллом, использовалось затем для восстановления аналогичной волновой картины в видимом свете. Брэгг, как и Вольфке, рассматривал кристалл в виде трехмерной периодической структуры следовательно, если кристалл освещается плоской волной, то в соответствии с правилами брэгговской дифракции в каждый момент времени создается только одна составляющая (пространственная частота) дифрагированной волны. С точки зрения теории это различие непринципиально. В любом случае необходимо записать фазу и амплитуду, однако детекторы позволяют регистрировать лишь амплитуду. В методе Брэгга кристалл выбирался такой симметрии, что дифракционная картина (фурье-образ) в дальнем иоле, создаваемая точками объекта, становилась вещественной, т. е. лишенной какой-либо фазовой модуляции. Кроме того, исследуемые кристаллы имели в центре ячейки тяжелый атом, что обеспечивало смещенный фон, в результате чего фурье-образ представлял собой не только вещественную, но и положительную величину. Таким образом, достаточно было измерить только амплитуды плоских волн, соответствующих фурье-компонентам. Брэггу оставалось лишь, после того как он записал амплитуду волны, сконструировать маску с отверстиями, расположение и размер которых соответствовали бы значениям фурье-компонент. При освещении маски когерентным светом формировалась бы дифракционная картина дальнего поля, представляющая собой изображение атомной структуры кристалла. Эти исследования были продолжены Бюргером [7] и Бёршем [3], выполнившими аналогичные эксперименты в ФРГ. [c.13]

Однако ситуация изменяется для твердого Li, когда в оже-пере-ход вовлекаются электроны проводимости. Для облегчения идентификации исследуемых веществ составлены каталоги оже-спектров большинства элементов и некоторых соединений. При обычно ис-пользуел1ых пучках электронов с энергией до 3 кэВ вероятность конкурирующего рентгеновского излучения пренебрежимо мала. Трудности регистрации небольшого количества оже-электронов на фоне большого тока вторичной электронной эмиссии были успешно преодолены путем дифференцирования сигнала и применения синхронного детектора. Вследствие неупругих столкновений на пути к поверхности тела практически регистрируются лишь оже-электроны, выходящие с небольшой глубины ( 10—30 А для металлов), поэтому наблюдае.мый сигнал очень сильно зависит от состояния поверхностного слоя. [c.28]

Пироэлектрические детекторы излучения малой мощности используются для регистрации потока частиц и электромагнитного излучения в спектральном диапазоне от -излучения до сантиметровых волн. Они применяются для исследования пучков нейтронов, протонов и дейтронов в экспериментах по термоядерному синтезу, а также для изучения импульсного и стационарного и рентгеновского излучений. Преимуществами пиродетекторов являются их линейность до высоких доз поглощенного излучения, отсутствие потребности в источниках питания, легкость встраивания в системы обработки сигналов. При использовании в оптическом диапазоне у пиродетекторов появляются дополнительные преимущества — высокая равномерность зональной чувствительности по приемной площади при малой частотной зависимости и высокой устойчивости к механико-климатическим и радиационным воздействиям. [c.172]

При непосредственном визуальном наблюдении теневой картины возникают ограничения, связанные с обеспечением радиационной безопасности. Наблюдаемая картина может быть передана на расстояние с помощью телевизионной техники. Оптическая система проецирует изображение на чувствительный элемент передающей телевизионной трубки, которая преобразует изображение сварного шва в телевизионный сигнал, поступающий по кабелю на приемную трубку и преобразующийся в видимое изображение (рис. 14). Для повышения разрешающей способности и чувствительности в качестве преобразователя ионизирующего излучения используют сцин-тилляционные кристаллы Ыа1(Т1), К1(Т1), Сз1(Т1). Благодаря их беззернистой структуре снижается внутренняя нерезкость изображения. Большая плотность кристаллов и их прозрачность для собственного излучения, т. е. для видимого света, позволяет создавать детекторы значительной толщины, что повышает эффективность регистрации высокоэнергетического рентгеновского излучения. [c.30]

Основное достоинство растровых электронных микроскопов состоит в том, что с их помошью можно очень быстро изучить большое число образцов, так как подготовка их весьма несложна, исследованию подвергаются практически обычные металлографические шлифы. Растровые электронные микроскопы, снабженные детектором возбуждаемого в образце рентгеновского излучения, используются для локального рентгеноспектрального количественного анализа микроучастков образца. Такие приборы иначе называют рентгеноспектральными м и к р о а н а л и 3 а т о р а м и или м и к р о з о н д я. м и. Характеристическое рентгеновское излучение, возбужденное в точке, на которую воздействует электронный зонд, попадает на кристалл-анализатор, разлагающий рентгеновское излучение в спектр. Из этого спектра можно выделить линии, характерные для заданного химического элемента. По интенсивности линий по отношению к эталонному образцу можно определить содержание данного элемента в исследуемом участке образца. Этот же сигнал, показывающий интенсивность линий характеристического спектра какого-либо элемента, можно направить в видеоблок и при сканировании электронного зонда по поверхности образца получить растровое изображение в рентгеновских лучах. При таком изображении яркость отдельных участков будет пропорциональна содержанию выбранного компонента сплава. 1Че-тод позволяет исследовать участок размером до 3— 5 мкм, чувствительность определения концентраций доходит до 0,1—0,5%. [c.54]

Другим устройством для получения электростатического изображения при детектировании рентгеновского излучения является система, в которой селеновый слой заменен пластиковой фольгой, являющейся входным экраном достаточно большой ионизационной камеры. Электростатическое изображение на фольге можно считать небольшим детектором. Преобразуя сигнал с его выхода в цифровую форму, формируют световое изображение. Однако ни одна из таких разработок не продвинулась дальше лабораторных исследований. [c.99]

Здесь ц (дг, у, 2) - ограниченное по протяженности распределение ЛКО используемого монохроматического рентгеновского излучения по объему контролируемого изделия 1о(В) - интенсивность излучения, которую измерил бы этот детектор в отсутствие объекта. Интеграл в соотношении (1) вычисляется вдоль прямой, проходящей через излучатель и детектор. Соотношение (1) является основным в математическом описании процесса просвечивания контролируемого объекта рентгеновским излучением в трансмиссионной ПРВТ. [c.115]

Абсолютная величина, пространственная структура и влияющие факторы ошибок иемоиоэиергетич-иости рентгеновского излучения. В случае просвечивания изделия коллимированным немоноэнергетическим рентгеновским пучком, содержащим фотоны с произвольными энергиями, и применения неселективного рентгеновского детектора экспериментальная оценка проекции (3) после выполнения традиционного логарифмирования (2) примет вид [c.126]

Смотреть страницы где упоминается термин Детекторы рентгеновского излучени : [c.65] [c.144] [c.104] [c.199] [c.26] [c.400] [c.416] [c.446] [c.464] [c.467] [c.353] [c.361] [c.376] [c.576] [c.577] [c.45] [c.196] [c.196] [c.54] [c.262] [c.99]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...