Фотоумножители

Примеры более современных фотоэлектрических пирометров, освобожденных от внутренней образцовой лампы, показаны на рис. 7.32, а, б [44, 70]. Для сравнения двух внешних источников, например черного тела в точке золота и ленточной вольфрамовой лампы, используется свойственная фотоумножителю стабильность. Отношения яркостей в этих пирометрах измеряются либо посредством секторных дисков и прямых отношений счета фотонов [21] или фототоков, либо посредством удвоения яркости. [c.373]

Рис. 7.32а. Фотоэлектрический пирометр с преломляющей оптической системой [44]. / — источник 2 2 — диафрагма 3 — галогенная вольфрамовая лампа 4 — полевая диафрагма 5 —линза 6 — коллимированный источник 7—поглощающие фильтры 8 — интерференционные фильтры 9 — фотоумножитель 10 — карусель // — поглощающий фильтр 12 — ограничивающая диафрагма 13 — затвор 14 — прицельный телескоп 15 — линза объектива 16 — источник 1.

Распределение концентрации. На фиг. 4.19 изображен усовершенствованный зонд. Рабочим пространством зонда являлся промежуток между миниатюрной лампой накаливания и стеклянным стержнем, направленным в левую сторону. Цилиндрическая оболочка зонда, включающая рабочее пространство, направляет поток и исключает его отражение от стенок основного канала. Этим зондом проводились измерения в линейной области чувствительности фотоумножителя в соответствии с рекомендациями изготовителей. [c.181]

Распределение концентрации определялось по полному выходному сигналу фотоумножителя всегда с использованием компенсационной схемы. Основная часть выходного напряжения компенсировалась, что позволяло регистрировать очень слабые изме- [c.181]

Умножитель фотоэлектронный с фокусирующими электродами — фотоумножитель, в котором электроды имеют такую форму, которая при соответствующих напряжениях обеспечивает фокусировку всех электронов с предыдущего электрода на последующий [3]. [c.162]

Направим лучи 1 и 2 (после их соединения см. рис. 5.48) через диафрагму (или щель) на какой-либо приемник света (фотоумножитель, фотоэлемент) и зарегистрируем после усиления возники ий сигнал на осциллографе. При равномерном движении зеркала II разность хода Д монотонно увеличивается, а суммарная интенсивность сигнала изменяется по закону [c.233]

Но кроме учета потерь света на поглощение, отражение или рассеяние нужно помнить о том, что те или иные приемники радиации регистрируют разные фотометрические характеристики излучения. Почернение фотопластинки пропорционально освещенности в фокальной плоскости кам( рного объектива спектрографа, а фотоумножитель, термопара и другие измеряют световой поток на выходе монохроматора. Поэтому, обсуждая светосилу спектрального прибора, нужно строго оговорить условия эксперимента. В частности, важно знать, исследуется ли источник, испускающий сплошной или линейчатый спектр, измеряется ли световой поток или освещенность и т.д. В качестве примера ограничимся кратким разбором светосилы спектрографа при исследовании монохроматического излучения. [c.326]

При оценке электрического сигнала на выходе фотоумножителя [c.395]

Для того чтобы предохранить фотоумножитель от посторонней засветки и экранировать электронную схему от внешних электростатических полей, его обычно помещают в специально изготовленный металлический кожух. На рис. 8.20 представлен внешний вид распространенного фотоумножителя ФЭУ-38 с кожухом. В нижней части кожуха имеется панель, на которой смонтирован делитель напряжения. На рис. 8.21 приведена фотография фотоумножителя, подготовленного к измерениям. [c.439]

Внешний ьид фотоумножителя ФЭУ-38, смонтированного в кожухе [c.439]

Проведенное рассмотрение природы шумов может быть отнесено как к фотоэлементам, так и к фотоумножителям. Но ряд дополнительных характеристик (в частности, стабильность усиления и возможность исключить влияние внешних полей) определяют преимущества использования фотоумножителей, обусловившие их широкое распространение при решении различных научных и технических задач. [c.442]

Существенные трудности возникают при использовании фотоумножителей в инфракрасной области спектра. Как уже указывалось, наличие красной границы фотоэффекта делает в этом случае невозможным применение фотокатодов, прекрасно работающих в видимой и ультрафиолетовой областях. Для измерений в инфракрасной области используют фотодиоды, механизм действия которых основан на внутреннем фотоэффекте. [c.442]

Идея метода поясняется схемой рис. 9.15, б. Два фотоумножителя Ру и регистрируют излучение в двух изображениях одной и той же звезды, разнесенных на расстояние О. Усиленные фототоки перемножаются и усредняются за большой промел<уток времени в устройстве С (коррелятор). Поскольку фототеки пропорциональны интенсивностям, измеряемая величина, обозначаемая Су , характеризует степень корреляции флуктуаций интенсивности в двух изображениях звезды (ср. 22). Более детальный анализ показывает, что С12 ел 1 + у 2, т. е. величина Оу , как и степень когерентности зависит от комбинации ОО/К и уменьшается с увеличением расстоя- [c.197]

Конечно, не всегда быстрота процесса восстановления голо-графического изображения гарантирует малое время работы системы, включающей в себя и регистрацию восстановленного изображения. Время инерции глаза, например, составляет приблизительно 0,1 с, и при визуальной регистрации изображения инерционность системы в целом определяется глазом. Однако существуют приемники света с временем инерции 10 и еще меньше (например фотоумножители, см. 181) и, следовательно, быстродействие голографии может быть реализовано. [c.269]

Р = 39 кВ/см. Принципиальная схема опыта показана на рис. 27.4. После светофильтра Р голубой свет (А, 500 нм) справа налево проходит через ячейку, наполненную изучаемой жидкостью, и, отразившись от пластинки 5, попадает на фотоумножитель ФЭУ. При скрещенных поляризаторах (как на рис. 27.4) голубой свет не может попасть в ФЭУ. [c.531]

Во всех промежуточных случаях, которые можно осуществлять, меняя величину задержки, на фотоумножитель будет попадать нарастающее количество света, которое достигнет максимума и затем начнет уменьшаться. Как показывают расчеты. [c.535]

Рис. 32.12. Схема устройства фотоумножителя.

Дело в том, что технические средства не в состоянии прямым путем измерить фазу столь высокочастотных колебаний, какими являются световые сигналы, поскольку реакция любого приемника света (фотоумножителя, фотодиода, фототранзистора и даже человеческого глаза) определяется значением средней интенсивности света. Однако решение этой задачи оказалось неожиданно очень простым. Д. Габор предложил использовать для получения голограммы интерференцию двух когерентных пучков света, называемых обычно объектным и опорным, а для восстановления изображения с голограммы — явление дифракции света. [c.10]

Сравнение числа йодов, попадающих на фотоумножитель при разных значениях задерживающего потенциала, показало, что максимальная энергия атомов отдачи составляет около 48 эв. Совпадение с ожидаемой величиной (- 57 эв) для первого опыта можно считать вполне удовлетворительным, особенно если учесть, что часть энергии иона поглощается в источнике. Это заключение подтвердилось результатами более поздних опытов, в которых для Та. о была получена величина (56,6 1,0) эв. [c.147]

Измерение отношений методом вращающихся секторных дисков подробно описано Куинном и Фордом [71]. Сами диски сделаны с отверстиями вблизи периферии, образованными радиальными парами ножевых кромок. Ось вращения дисков расположена параллельно пучку излучения, который проходит через отверстия и может прерываться. Средняя яркость источника, наблюдаемая через отверстия вращающегося секторного диска, выражается в соответствии с законом Тальбота произведением яркости источника на коэффициент пропускания диска, т. е. на долю времени, в течение которого излучение может проходить через отверстия. Эта доля равна отношению полного угла, занимаемого центрами всех отверстий, к 2я. Тщательно сделанный диск, имеющий, например, коэффициент пропускания 1,25 /о. позволяет получить погрешность измерения коэффициента пропускания до 0,01 %. Коэффициент пропускания может быть измерен либо механически — прямым измерением положения кромок ножей, либо хронометрированием светового пучка, проходящего через отверстие, когда диск вращается in situ. Для того чтобы выполнялся закон Тальбота и была полностью реализована указанная возможная точность в измерении отношения, жалюзийный фотоумножитель (например, EMI 9558) нуждается в низком уровне освещения катода. Средний анодный ток не должен превышать примерно 0,1 мкА, а потенциалы динодов должны быть стабильными. [c.373]

Рис, 7.326. Фотоэлектрический пирометр с отражающей оптической системой [70]. / — источник 2 — внеаксиальное эллипсоидальное зеркало 3 — нейтральные фильтры плотности фильтр, отрезающий длинноволновую часть спектра 5 — узкополосный интерференционный фильтр 6 — фотоумножитель н усилитель 7 — механизм управления установкой дисков 8 — прицельный телескоп 9 — вращающийся секторный диск 10 — прицельная решетка 11 — входное отверстие диаметром 0,75 мм 12 — качающееся зеркало 13 — плоское зеркало. [c.374]

Для фотоэлектрической пирометрии в области от 700 °С и выше предпочтительным детектором является фотоумножитель с фотокатодом типа 5-20. Его конкурентом служит кремниевый фотодиод, который хотя и обладает некоторыми преимущест- [c.376]

Существуют два основных источника шума, появляющегося в выходном сигнале детектора шум самого детектора и флуктуации, присутствующие в тепловом излучении, которое попадает в детектор [58]. Ни один из них не ограничивает чувствительность фотоэлектрических пирометров в области выше 700 °С. Оба детектора (фотоумножитель и кремниевый фотодиод) могут быть использованы с временем усреднения, достаточно большим, чтобы снизить случайную погрешность из-за шума детектора и флуктуаций излучения до уровня в несколько миликельвинов в температурном эквиваленте. [c.377]

Шум и другие свойства фотоумножителей, существенные для оптической термометрии, были широко исследованы в работах [18—20, 22, 23, 29]. Выбор способа работы фотоумножителей методом постоянного тока [44] или методом счета фотонов в основном зависит от вкуса потребителя. Не существует никаких заметных преимуществ одного метода перед другим. В обоих случаях необходимо, чтобы фотоумножителю не мешали избыток шума, усталость или нелинейность. Метод счета фотонов имеет, однако, преимущество в том, что зависимость амплитуды сигнала от усиления меньще и ослабляется эффект утечек тока внутри фотоумножителя или около его цоколя. Кроме того, сигнал имеет цифровую форму, которая облегчает прямую связь с ручной цифровой обработкой и с контрольно-компьютерной системой. В обоих методах — на постоянном токе и методе счета фотонов — критичным является контроль температуры фотоумножителя, так как спектральная чувствительность (особенно вблизи длинноволновой границы), а также темновой ток зависят от температуры. Фотоумножители с чувствительным в красной области спектра фотокатодом 8-20, такие, как ЕМ1-9558 (щтырьковая замена для ЕМ1-9658 фотоумножителя 8-20), для понижения темнового тока должны работать при температуре примерно —25 °С. Применение чувствительного в красной области фотокатода позволяет работать с длинами волн примерно до 800 нм, хотя если прибор предназначен исключительно для воспроизведения МПТШ-68 выше точки золота, такие длины волн требуются редко. [c.377]

Кеннеди [414], используя фотоумножители и световые поля, пзмери.ч коэффициенты диффузии, автокорреляции скоростей [c.102]

Умножитель фотоэлектронный сквозного действия — фотоумножитель, эмиттеры которого выполнены в виде сеток или металлических пластин типа жалюзи вторичные электроны, испускаемые предыдущим эмиттером, попадают на последующий эмиттер непосредственно под действием разности потенциалов на этих эмиттерах необходимость ( кусировки электронов при такой конструкции фотоумножителя отпадает [3 ]. [c.162]

Регистрация излучения в оптическом диапазоне базируется на фундаментальных свойствах электромагнитных волн. Отметим лишь наиболее важные способы индикации, в основе которых лежат фотоэлектрические явления (фотоэлементы, фотоумножители, электронно-оптические преобразователи и др.) фотохимические явления (в первую очередь фотоэмульсии) люминес- [c.11]

Расстояние MiT я 25 см, а для М0Т2 = 10 м (см. рис. 5.48). Для приблизительного уравнивания интенсивности интерферирующих лучей в плечо М Т введен нейтральный фильтр Ф. Перед фотоумножителем (ФЭУ) установлен светофильтр (Фг), обеспечивающий известное снижение уровня шумов на выходе ФЭУ, откуда сигнал через разделительный конденсатор подается на осциллограф. Существенную роль играет небольшая диафрагма D2. [c.234]

Для экспериментального осуществления интерференции двух волн, фазы которых скоррелированы, используем установку (см. 5.6), представляющую собой интерферометр Майкельсона, одно из зеркал которого может передвигаться с помощью специального приспособления со скоростью v по отрезку длиной Д/l. Пусть интерферометр освещается светом фиксированной частоты fflj, перед фотоумножителем устанавливается круглая или щелевая диафрагма и электрический сигнал регистрируется с помощью осциллографа. В данном случае Aro/oi = 2 v/ , так как относительная скорость источника и приемника света при отражении его от зеркала, движущегося со скоростью v, будет 2и. [c.395]

Темновой ток можно замерить при отсутствии сигнсьла и скомпенсировать обычным методом. Но флуктуации темнового тока создают дополнительные шумы и этим тоже ограничивается чувствительность измерения фототека. Для некоторых фотоумножителей уменьшение флуктуаций темнового тока играет основную роль в обеспечении высокой чувствительности фотоэлектрических измерений, что достигается ограничением размеров фотокатода и его охлаждением. [c.442]

Величина фото-э.д.с. существенно зависит от свойств используемого полупроводника и технологии изготовления. Для уменьшения флуктуаций темпового тока полезно охлаждение устройства. Широкое распространение получили германиевые и кремниевые фотодиоды. На рис. 8.28 приведены спектральные характеристики таких приемников света. Как видно, максимальная чувствительность германиевого фотодиода наблюдается в такой области длин волн (). iiK мкм), где использование фотоумножителей практически уже невозможно. [c.443]

Рис. 14.в. Нижний конец установки Паунда в Гарварде. Г. А. Ребка-младший регулирует фотоумножитель по указаниям из контрольного пункта. В последующем варианте опыта была предусмотрена возможность регулировки температуры как источника, так и поглотителя. Все измеряемое гравитационное смещение составляет лишь около 1/500 ширины линии. Более или менее точное измерение столь малого смещения потребовало ряда специальных ухищрений. [c.417]

В сцннтилляционном счетчике непосредственно у окна фотоэлектронного умножителя помеш,ается сцинтиллирующий кристалл. При прохождении ионизирующих частиц через люминофор возникают сцинтилляции. Даже слабые сцинтилляции с помощью вышеописанного фотоэлектронного умножителя превращаются в электрические импульсы, которые обеспечивают вполне падежный счет попадающих в счетчик частиц. Часто весь сциитилляционный счетчик (люминофор, фотоумножитель) заключается в светонепроницаемый кожух для того, чтобы единственным источником света были сцинтилляции люминофора. [c.44]

Если зеленый свет дойдет до ячейки раньше мощного импульса или много позже его, то он, разумеется, не сможет достигнуть фотоумножител я. [c.535]

МОНИКИ, показанное на рис. 41.6 сплошной линией. Это излучение отделяется от исходного фильтрами 2 или спектральными приборами и регистрируется подходящим приемником излучения 3 (фотографическая пленка, фотоумножитель). Особенно эффектен опыт с применением квантового генератора инфракрасного излучения, например, на неодрмовом стекле К = 1,06 мкм). В этом случае из пластинки 1 выходит пучок ярко-зеленого света = 0,53 мкм). [c.838]

Явления генерации кратных, разностных и суммарных гармоник нашли многочисленные научно-технические применения. Ценность этих явлений для лазерной техники обусловлена тем, что удвоение частоты лазерного излучения или смешивание излучений двух лазеров в нелинейной среде позволяет получать мощный поток когерентного света в области спектра, отличной от исходной. Например, удвоение частоты излучения лазеров на красителях, генерирующих в видимой области спектра (см. 231), обеспечивает когерентное излучение с плавной перестройкой частоты в ультрафиолетовой области. Особый интерес представляет смешивание инфракрасного излучения со светом мощных лазеров (рубинового или неодимового). Дело в том, что приемники инфракрасного излучения значительно уступают по чувствительности и инерционности приемникам, применяемым в видимой и ультрафиолетовой областях. В инфракрасной области очень плохо разработана фотография. Смешивание же излучения, например, с Я, = 4 мкм и 0,694 мкм (рубиновый лазер) дает желтый свет с длиной волны 0,591 мкм, который можно регистрировать и визуально, и фотографически, и с помощью фотоумножителя. Таким способом удается регистрировать даже слабое тепловое излучение. [c.845]

Опыт должен заключаться в измерении энергии ядра отдачи и сравнении Гэксп с ее расчетным значением. Этот опыт из-за начавшейся войны не был поставлен. Совершенно аналогичный опыт провел в 1942 г. американский ученый Аллен (рис. 52). Препарат лВе наносился тонким слоем на платиновую пластину S (источник). В результате /(-захвата атомы 4Ве превращаются в атомы aLi , которые в виде нонов вылетают из платины за счет энергии отдачи. Положительные ионы sLi ускоряются между электродами S и В потенциалом V ЮО—200 в и тормозятся переменным задерживаюш,им потенциалом в области между сетками В и С. Подсчет ионов с определенной энергией производился при помощи фотоумножителя А с присоединенным на выходе счетчиком Гейгера (ускоряющий потенциал между С и А равен 3,6 кв). [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...