Эффект Вавилова — Черенкова

Следует отметить, что этот вывод верен при условии v ас. Однако в материальной среде тела могут двигаться со скоростью, большей скорости света в данной среде . Можно доказать, что если заряженная частица движется со скоростью, большей скорости света в данной среде, то она излучает электромагнитную энергию даже при равномерном прямолинейном движении (эффект Вавилова — Черенкова). [c.32]

Принципиальная схема эффекта Вавилова-ЧереНкова [c.173]

Эффект Вавилова-Черенкова нашел применение в ядерной физике при создании своеобразных счетчиков ядерных частиц, облегчающих многие трудоемкие измерения. В последние годы были рассмотрены различные модификации эффекта, например было показано, что равномерное движение заряженных частиц [c.173]

Заряженная ча-стица, двигаясь внутри диэлектрика. с постоянной скоростью, создает вдоль своего пути локальную поляризацию его атомов. Сразу же после прохождения заряженной частицы поляризованные атомы возвращаются в исходное состояние и излучают электромагнитные волны. При определенных условиях эти волны складываются и наблюдается излучение. Это явление получило название эффекта Вавилова —Черенкова. [c.142]

Это утверждение относится к движению заряда в вакууме. В веществе излучение возможно и при равномерном движении заряда, если скорость заряда больше фазовой скорости света в данной среде (эффект Вавилова—Черенкова, см. 2.12). [c.35]

Франк И. М. Переходное излучение и эффект Вавилова—Черенкова.— [c.296]

Эффект Вавилова-Черенкова. Излучение волн [c.28]

Для простоты будем считать судно движущимся со скоростью V точечным источником. При движении источника в каждой точке траектории происходит излучение волновых пакетов по всем возможным направлениям со всеми возможными длинами волн. Однако, вследствие эффекта Вавилова-Черенкова, в результате интерференции всех таких воли излучение будет наблюдаться только на частотах, для которых фазовая скорость меньше скорости движения источника Уф со) < V, причем паправлепие излучения будет зависеть от частоты в соответствии с формулой [c.104]

Волны на поверхности воды за движущимся источником представляет собой эффект Вавилова-Черенкова в среде с дисперсией. Для построения картины волн обратимся к рис. 2.21. Введем систему координат с центром в точке мгновенного положения источника В и положительным направлением оси ж вдоль его скорости. Находясь в точке А, источник излучил волновой пакет, который движется под углом в к оси [c.105]

Эффекты, сходные с излучением Вавилова — Черенкова, хорошо известны в области волновых явлений. Если, например, судно движется по поверхности спокойной воды (озера) со скоростью, превышающей скорость распространения волн на поверхности воды, то возникающие под носом судна волны, отставая от него, образуют плоский конус волн, угол раскрытия которого зависит от соотношения скорости судна и скорости поверхностных волн. При движении снаряда или самолета со сверхзвуковой скоростью возникает звуковое излучение ( вой ), законы распространения которого также связаны с образованием так называемого конуса Маха . Явления эти осложняются нелинейностью аэродинамических уравнений. В 1904 г. Зоммерфельд рассчитал электродинамическое (оптическое) излучение подобного рода, которое должно возникать при движении заряда со скоростью, превышающей скорость света. Однако через несколько месяцев после появления работы Зоммерфельда создание теории относительности сделало бессмысленным рассмотрение движения заряда со скоростью, превышающей скорость света в пустоте, и расчеты Зоммерфельда казались лишенными интереса. Физическая возможность появления свечения Вавилова — Черенкова связана с движением электрона со скоростью, превышающей фазовую скорость световой волны в среде, что не стоит ни в каком противоречии с теорией относительности. [c.764]

В последние годы А.И. Весницкий много сил и внимания уделял изучению эффектов волнообразования в упругих системах с движущимися по ним нагрузками. Им, совместно с учениками, показано, что в основе многих эффектов волнообразования лежит сложный эффект Доплера. Удалось разработать теорию возбуждения волн в упругих направляющих, имеющих своими аналогами эффекты излучения Вавилова-Черенкова, тормозного и переходного излучений. Один их пионеров исследований подобных излучений в электродинамике В.Л. Гинзбург при вручении ему за эти исследования [c.9]

Естественным продолжением задач, связанных с изучением особенностей эффектов Доплера и Вавилова-Черенкова в упругих системах является рассматриваемый в шестой главе вопрос о переходном излучении упругих волн, возникающих при движении нагрузок вдоль неоднородных направляющих (таких, как струна, балка, мембрана и пластина при периодическом и случайном изменении их параметров). В качестве неоднородности выступают зачастую основание или закрепление упругой системы. Исследуются актуальные для приложений вопросы об условиях возникновения резонанса и неустойчивости колебаний движущегося объекта, а также эффект дифракционного излучения упругих волн в неодномерных системах. [c.17]

ЧЕРЕНКОВА ИЗЛУЧЕНИЕ — излучение света, возникающее при движении в веществе заряженных частиц в том случае, когда их скорость превышает скорость распространения световых волн (фазовую скорость) в этой среде. Си. Вавилова—Черенкова эффект, Черенкова счетчики. [c.408]

При высоких темп-рах и низкой плотности можно пренебречь столкновениями ч-ц с ч-цами в П. Однако в случае, когда в П. возбуждены волны к.-л. типа (см. ниже), необходимо учитывать столкновения ч-ц с волнами. При не слишком больших амплитудах колебаний в П, подобные столкновения , как и при далёких пролётах, сопровождаются малыми изменениями импульса ч-ц, и член С(/) сохраняет свой диффузионный вид с тем отличием, что коэфф. Ь определяется интенсивностью волн. Важнейшим результатом кинетич, описания П. является учёт вз-ствия волны с группой т. н, резонансных частиц, скорости к-рых совпадают со скоростью распространения волны. Именно эти ч-цы могут наиболее эффективно обмениваться с волной энергией и импульсом. В 1946 Л. Д. Ландау предсказал возможность основанного на таком обмене бесстолкновительного затухания ленгмюровских волн, впоследствии обнаруженного в опытах с П. Если направить в П. дополнит, пучок ч-ц, то подобный обмен может приводить не к затуханию, а к усилению волн. Этот эффект в известном смысле аналогичен Черенкова — Вавилова излучению. [c.538]

Значительный вклад в область оптики движугцихся сред, когда движение электрона в среде приводит к возникновению нового явления — эффекта Вавилова — Черенкова , — внесли более поздние работы советских ученых, акаде- [c.418]

С эффектом Вавилова—Черенкова можно ознакомиться в кн. Л а н flee е р г Г. С. Оптика, с. 217. [c.418]

Электролюминесценция 360 Электрооптическая модуляция света 287, 288 Эллинсометрия 64 Эффект Вавилова — Черенкова 39 [c.429]

Для излучения электромигнитной энергии в ьикууме обязательно ускоренное движение заряда. Ниже показано (см. 4.8), что при движении заряда н среде с постоянной скоростью ч. большей фазовой скорости света и с/п, также может излучаться энергия (эффект Вавилова-Черенкова). [c.58]

Первоначальная цель опытов Вавилова и Черенкова сводилась к изучению люминесценции растворов различных веществ под действием у-излучения. Было замечено, что в этих условиях опыта сами растворители (вода, бензол и др.) испускают слабое свечение, характеризующееся особыми свойствами (направленность и поляризация излучения, сконцентрированного в некоем конусе), отличающими ого от обычной люминесценции. Было выяснено, что фактически свечение вызывается не у-излучением, а сопутствующими ему быстрыми р-электронами. При истолковании эффекта удалось установить, что он имеет м сто лишь в том случае, когда и — скорость электронов (в более поздних опытах использовались протоны, ускоренные в синхро4)азотроне рис. 4.23) больше фазовой скорости электромагнитной волны в исследуемом веществе. Таким образом наблюдалась аналогия явления из газовой динамики — снаряд обгоняет созданную им волну давления. [c.172]

В этом случае происходит излучение энергии нагрузкой в отрицательном направлении осих в виде бегущих волн деформации. Такое излучение известно как эффект Вавилова-Черенкова [2.1,2.4,2.9. [c.79]

ЧЕРЕНКбВА—ВАВИЛОВА И1ЛУЧЁНИЕ (Черенко-ва — Вавилова эффект, иногда наз. Вавилова — Черенкова излучение)—излучение света электрически заряженной частицей, возникающее при её движении в среде с пост, скоростью V, превышающей фазовую скорость света в этой среде (скорость распространения в ней световых волн), Обнаружено в 1934 при исследовании П. А. Черенковым у-люминесценции растворов как слабое голубое свечение [c.448]

Центральное место занимают третья и четвертая главы, посвященные изложению математиче ских методов анализа волновых процессов в ограниченных системах с движущимися границами. В третьей главе основное внимание уделено способам получения точных аналитических решений эталонных задач в удобной для исследования форме. Такие решения позволяют наиболее полно выявить основные закономерности и эффекты волновых процессов, обусловленные движением границ. Необходимость разработки новых подходов вызвана тем, что многочисленные приближенные методы анализа, опирающиеся на известные представления теории колебаний сосредоточенных систем [9,10], удовлетворительно работают лишь при медленных движениях границы и, как правило, не адекватны волновым процессам при сравнимых скоростях движения границы и волны. Наибольшее распространение получил подход, основанный на разложении искомого решения по набору так называемых мгновенных мод [9,10]. Сами мгновенные моды находятся в квазистатическом приближении, когда в каждый момент времени волновое поле имеет такую же структуру, как и в системе с неподвижными границами, имеющей текущие размеры. При этом явно или неявно предполагается, что время перестройки волновых полей много меньше времени характерного изменения размеров системы. При таком описании исследуемой системе навязывается некоторая, заданная априори, структура поля. И поэтому с его помощью в принципе нельзя выявить такие волновые эффекты, как двойной эффект Доплера, излучение Вавилова-Черенкова, и связанную с ними параметрическую неустойчивость второго рода. В этой же главе показано, что системы с движущимися границами обладают динамическими собственными [c.15]

Воздействия подвижных нагрузок на упругие элементы конструкций давно привлекают внимание механиков (см. [30] и приведенную там библиографию). В последние годы интерес к этим явлениям повысился в связи с ростом скоростей работы машин и необходимо стью увеличения их надежности [9, 30,2.7,2.8,2.10,2.14,2.17-2.19]. Кор ректное рассмотрение подобных вопросов невозможно без учета волнового характера упругих колебаний и выявления специфики эффекта Доплера, а также излучения типа Вавилова Черенкова [2.1, 2.9, 2.15, 2.17], тормозного излучения [2.6] и резонанса в упругих системах с движущимися границами и нагрузками. [c.45]

В предыдущих главах мы предполагали, что заряженная частица движется в среде равномерно и прямолинейно. Однако в. действительности частица всегда испытывает рассеяние на атомах вещества среды. Это рассеяние в первую очередь приводит к возникновению тормозного излучения. Кроме того, как впервые указали Гарибян и Померанчук [59.6] и Пафомов [60.9], если вблизи границ среды на длине зоны формирования переходного излучения частица испытывает достаточно заметное многократное рассеяние, то образование переходного излучения будет происходить несколько иначе. Очевидно, непосредственно наблюдаемым всегда является некоторое полное излучение, испускаемое из рассматриваемого слоя вещества. Интенсивность этого наблюдаемого полного излучения отличается от интенсивности тормозного излучения, возникающего в безграничной среде на длине, равной толщине рассматриваемого слоя вещества (тормозное излучение без учета границ). Отличие обусловлено влиянием границ (для простоты в настоящей главе мы имеем в виду только частоты,, при которых г < 1, так что излучение Вавилова—Черенкова отсутствует), поэтому разность указанных выше двух интенсивностей является естественной количественной характеристикой этого> влияния. Эту величину будем называть краевым эффектом [76.3, 76.4, 77.7, 80.3, 82.14]. Таким образом, понятие краевого [c.205]

Черепковские счетчики. Черепковское излучение было открыто в середине 30-х годов в Физическом институте АН СССР С. И. Вавиловым и П. А. Черенковым (поэтому в литературе на русском языке его обычно называют излучением Вавплова-Черенкова). Физическая интерпретация об-паружеппого излучения была дана в 1936-1937 гг. сотрудниками ФИАНа И.Е. Таммом и И. М. Франком. В 1958 г. Черенкову, Тамму и Франку была присуждена Нобелевская премия за открытие и истолкование эффекта Черенкова (Вавилов умер в 1951 г.). [c.57]

Ядро гЙе имеет Z——2, В=—Ъ и массу М(2Йе) = М(2Не). Экспериментально ядра антигелия выделялись по их заряду Z и скорости р, которая однозначно связана с массой М и импульсом р, задаваемым магнитным каналом. Заряд частицы определялся по степени ионизации и по интенсивности излучения Вавилова — Черенкова (оба эффекта пропорциональны Z ), скорость — при помощи пороговых и дифференциальных черенковских счетчиков (см. 27) и по пролетному времени (с точностью измерения в несколько десятых долей наносекунды). [c.126]

Под фототермоакустическим эффектом понимается нагрев поглощаемым светом (а в более общем случае — эл.-магн. излучением любой частоты) облучаемой области среды, что приводит к изменению плотности среды или механич. напряжений. Модуляция мощности падающего излучения вызывает соответствующие временные изменения плотности или термонапряжений, что обусловливает возбуждение акустич. поля в среде, окружающей область поглощения света. Возбуждение звука возможно и без временной модуляции светового пучка, лишь за счёт перемещения в пространстве области его поглощения в однородной среде — со сверхзвуковой скоростью (т. н. черенко-вское излучение звука по аналогии с Черенкова — Вавилова излучением), а в акустически или оптически неоднородной среде — с любой скоростью (т. н. переходное излучение звука). [c.823]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...