Померанчук

При выводе уравнений (7.12) подразумевалось, что в процессе типа в может принимать участие любое нормальное колебание к. Однако, как было показано Померанчуком [13], если ш/к больше, чем ш /к и/ jк", то (5.3а) и (5.8) не могут быть удовлетворены одновременно. Поэтому продольные нормальные колебания к не могут принимать участия в процессах типа в , и установление равновесия продольных нормальных колебаний коренным образом отличается от случая поперечных нормальных колебаний. [c.241]

T0 приблизительно согласуется с результатом Померанчука. [c.242]

Некоторые детали изменения xj с температурой, размером образца и концентрацией точечных дефектов обсуждались Померанчуком [14], который считал, что v-i является главной частью х. Согласно Херрингу [23], порядок величины по) азывает, что y-i незначительно по сравнению с xni особенно в анизотропных кристаллах, где величина Z, меньше, чем получаюш аяся из формулы (7.18), и расходимость либо ослаблена, либо устранена совершенно. Таким образом, случаи, для которых Kj является главной частью, маловероятны. Однако следует иметь в виду, что возможны случаи, когда xj не будет пренебрежимо малым. [c.246]

Температура плавления с повышением давления понижается также при Г<0,3 К у изотопа гелия с атомной массой З( Не), хотя у него v">v. Это происходит потому, что удельная теплота плавления А.= Г(5" —,v ) твердого Не при Г<0,3 К отрицательна эффект Померанчука), т. е. энтропия s жидкого Не меньше энтропии s его твердой фазы. Такое поведение энтропии у разных фаз Не вызвано тем, что в жидкости силы обменного взаимодействия между атомами приводят к упорядочению их спинов уже при Г< 1 К, в то время как в твердой фазе из-за малости амплитуды нулевых колебаний по сравнению с межатомным расстоянием такое упорядочение наступает лишь при 10 К, когда кТ становится порядка магнитной энер- [c.236]

Температура плавления с повышением давления понижается также при Г<0,3 К У изотопа гелия с атомной массой 3 ( Не), хотя у него v">v. Это происходит потому, что удельная теплота плавления X = T(is"—s ) твердого = Не при Т<0,ЗК отрицательна эффект Померанчука), т. е. энтропия. s" жидкого Не меньше энтропии s его твердой фазы. Такое поведение энтропии у разных фаз Не вызвано тем, что в жидкости силы обменного взаимодействия между атомами приводят к упорядочению их спинов уже при Т<1К, в то время как в твердой фазе из-за малости ампли- [c.163]

Эйкен [25] измерил теплопроводность неметаллов в интервале от температуры жидкого кислорода до комнатной и нашел, что она изменяется как 1/Т. Дебай [8] показал, что такой же результат следует пз теории. Впоследствии этот вывод был подтвержден квантовомеханическим рассмотрением Пайерлса [9, 10]. Пайерлс предсказал также, что удельное тепловое сопротивление должно экспоненциально уменьшаться с понижением температуры, так как оно вызывается процессами переброса (Umklapp-процес-сами), вероятность которых надает при низких температурах. Померанчук [13, 14] и Клеменс [20] обобщили теорию Пайерлса. [c.225]

Отношение (о/к не может быть одинаковым для трех взаимодействующих волн, если уравнения (5.8) и (5.36) удовлетворяются одновременно. Пайерлс [9] показал, что если дисперсия и анизотропия слабы, то три волны не могут принадлежать одной и той же поляризационной ветви. Более того, как показал Померанчук [13], оба условия не могли бы быть выполнены, если бы ] oj < j ш j и ш/к превосходило бы как так и ш"1к" следовательно, низкочастотная продольная волна не может взаимодействовать с высокочастотной. Этот вывод существен для вопросов, изложенных в п. 7. Хершш [22] такнге обсуждал эти и другие, менее важные ограничения в отношении различных возможных процессов. С помощью аналогичных рассуждений можно показать, что низкочастотные продольные волны не могут принимать участия и процессах переброса ). [c.234]

Длины 1 и 1и были оценены в п. 6 Zj и могут быть получены из формул (7.6) и (5.9) интегрированием по всем разрешенным к. Оценка /3 была сделана Ландау и Румером [12], а оценка — Померанчуком [13]. Упомянутые оценки можно произвести следующим образом. Подставим [c.242]

Следовательно, обычные трехфононные взаимодействия участвуют в создании теплосопротивления в кристалле, но в выражение для у. входят неявно. Это выражение зависит от средней длины свободного пробега фоно-на в процессах без сохранения волнового вектора, которые могут быть классифицированы следующим образом а) процессы переброса, б) упругое и неунругое рассеяния статическими дефектами и в) рассеяние на границах. Упругое рассеяние обсуждалось в п. 6. Неупругое рассеяние было рассмотрено Померанчуком [14], который показал, что его роль невелика. [c.246]

В 1950 г. Померанчук [64] предположил, что в твердом Не обменное взаимодействие, приводящее к упорядочению спинов, будет очень мало, и, следовательно, упорядочение может наступить только при температурах, соответствующих но порядку энергии взаимодействия двух соседних магнитных ядерных диполей, т. е. примерно при 10 ° К. Можно ожидать, кроме того, что в жидкой фазе обменная энергия, приводящая к упорядочению спинов, намного превосходит обменную энергию в твердой фазе и что упорядочение спинов должно произойти при значительно более высоких температурах. Поэтому даже при учете существенной фононной и ротонной энтропий жидкости можно ожидать, что при не очень низких температурах энтропия жидкой фазы станет меньше энтропии твердой фазы (фиг. 34). Когда это произойдет, температурная производная кривой плавления изменит знак (фиг. 35). Итак, возможность существования минимума на кривой плавления Не не исключена, и очень вероятно, что наблюдаемые отклонения от квадратичного закона действительно указывают на наличие этого минимума. [c.815]

Первой А, т. была Померанчука теорема [I], к-рая устанавливает равенство полных сечений взаимодействия частицы (А) и античастицы (А) с одной и той же мишенью (В) при условии, что эти сеченин стремятся при высоких оыергнях к отличны.м от нуля постоянным пределам [c.125]

Обобщением теоремы Померанчука на случай монотонно во 1растающих полных сечений при высоких анергиях является следующее асиыптотич. равенство [c.125]

ДС послужил основой ряда строгих следствии фyJ[дa f. принципов КТП. Это, во-первых, аси.чптотические теоремы, связывающие характеристики разл. процессов при высоких энергиях. Первым утверждением такого рода явилась Померанчука теорема об асимггто-тич. совпадении постоянных полаых сечеиий рассеяния частицы и античастицы на одиой н той же мшиснп. [c.643]

Кристаллизационный криостат Нс основан па использовании Померанчука эффекта, согласно к-рому в области темп-р 1—300 мК величина производной от давления по темн-ре dpjdT на кривой плавления Ие отрицательна. Вследствие этого адиабатич. сжатие Не приводит к понижению ого те.мп-ры с одновр . м, образова- [c.494]

Л. к. является отражением физ. представлений спец. теории относительности о пространстве-вромени. Физ. смысл Л. к. раскрывается эйнштейновским принципом причинной независимости событий, по к-рому возмущение состояния системы, производимое в одной области пространства-времени, не влияет па процессы в другой области, отделённой от первой пространственноподобным интервалом (такие две области наз. причинно независимыми). С помощью Л. к. выводится ряд нетривиальных следствий об амплитудах взаимодействия элементарных частиц б7Р7 -иивариантиость (см. Теорема СРТ), дисперсионные соотношения (см. Диспер-сионных соотношений метод), Померанчука теорема, Фруассара ограничение и др. [c.605]

Условия М. выполняют в аппарате квантовой теории поля многообразные ф-ции. В динамич. теории поля, основанной на полево.м лагранжиане гамильтониане , эти условия существенно ограничивают его структуру, приводя к необходимости локальности взаимодействия (отнесения операторов поля в лагранжиане к единой точке пространства-времени), отсутствия высших производных и т. п. Одновременно условия М. придают аппарату теории должную однозначность, фиксируя правила обхода особенностей амплитуд взаимодействия полей. В аксиоматической квантовой теории поля условия М. играют конструктивную роль одного из осн. постулатов, заменяющих в совокупности динамич. базис теории поля. Соответственно условия М. лежат в основе общего, не опирающегося на конкретные модели вывода акспоматнч. террии возмущений, аналитич. свойств амплитуд взаимодействий в комплексной плоскости энергетич. переменной, дисперсионных соотношений (см. также Дисперсионных соотношений метод), теоремы СРТ, Померанчука теоремы, Фруассара ограничения и др. [c.138]

Наиб, известная феноменологии, схема описания М. п. — Редже полюсов метод [1], где поведение амплитуды бинарного процесса а Ч- Ь —> с - - d определяется особенностями в комплексной плоскости орбитального момента парциальной амплитуды перекрёстного канала см. Перекрёстная симметрия). При этом особенность Померанчука (померон), имеющая квантовые числа вакуума, определяет асимптотику полного се-чевия взаимодействия, к-рое слабо зависит от вач. энергии [допустимая Фруассара ограничением скорость роста полного сечения < (In ) ]. [c.234]

Для получения темп-р порядка неск. мК широко пользуются более удобным методом — растворением жидкого Не в жидком Не. Применяют для этой цели рефрижераторы растворения (см. Криостат). Их действие основано на том, что Не сохраняет конечную растворимость (ок. 6%) в жидком Не вплоть до абс. нуля темп-ры. Поэтому при соприкосновении почти чистого жидкого Не с разбавленным раствором По в Ще атомы Не переходят в раствор. При. этом пог.иоща-ется теплота растворения и темп-ра раствора понижается. Растворение осуществляется в одном месте прибора (в камере растворения), а удаление атомов Не из раствора путём откачки — в другом (в камере испарения). При непрерывной циркуляции Не, осуществляемой системой насосов и теплообменников, можно поддерживать в камере растворения темп-ру 10—30 мК неограниченно долго. Гелий Не можно охладить ещё сильнее, используя Померанчука эффект. Жидкий Не затвердевает при давлении более 3-10 Па. В области темп-р ниже 0,3 К увеличение давления (в пределе до 3,4-10 Па) сопровождается поглощением теплоты и понижением темп-ры равновесной смеси жидкой и твёрдой фаз (затвердевание идёт с поглощением теплоты). Эти.м методом были достигнуты темп-ры 1—2 мК. [c.349]

ПОМЕРАНЧУКА ТЕОРЕМА в физике высоких энергий — устанавливает асимптотич. равенство полных сечений (Пполн) взаимодействия частиц а и античастиц a с одной и той же произвольной мишенью Ь в пределе, когда энергия частиц стремится к бесконечности [c.83]

Эта. теорема сформулирована И. Я. Померанчуком в 1958 [1 при следующих предположениях взаимодействия. адронов при ВЫСОКИХ энергиях имеют дифракц. xapaктf p, амплитуды процессов упругого рассеяния являются преим,,мнимыми, полные сечения взаилюдей-оЬ [c.83]

ПОМЕРАНЧУКА эффект — понижение теип-ры смеси твёрдого и жидкого Не при её адиабатич. сжатии ниже темп-ры T . П. э. предсказан И, Я. Померанчуком в 1050, экспериментально обнаружен Ю. Д. Ануфриевым в 1965, П. э. обусловлен тем, что энтропия системы неупорядоченных ядерных спинов твёрдого Не остаётся постоянной вплоть до темп-ры Нееля (см. Нееля точка., Антиферромаенетик), к-рая для твёрдого Не равна 1 мК, а энтропия жидкого Не убывает до линейному закону, характерному для ферми-жидкости (см. Квантовая жидкость). В результате ниже Т 0,32 К энтроппя жидкого Не становится меньше энтропии твёрдого Не, а теплота плавления Не — отрицательной. Согласно Клапейрона — Клаузиуса уравнению, изменению знака теплоты плавления,соответствует минимум на кривой плавления, и соответственно адиабатич. сжатие находящейся в равновесии смеси жидкого и твердого Не приводит к понижению её темп-ры. П. а. используется для получения сверхнизких темп-р от 10—20 мК до 1—1,5 мК. [c.84]

Из общих принципов квантовой теории (микропричин-ности условия, релятивистской инвариантности и др.) следует, что элементы 5-матрицы являются аналитическими ф//нк1 иями в нек-рых областях комплексных переменных. Аналитичность 5-матряцы позволяет получить ряд соотношений между определяемыми из опыта величинами — дисперсионные со от в о-ш е в II я (см. Д исперсионных соотношений метод), Померанчука теорему и др, [c.271]

Пока неясно, какие резонансы расположены на траектории Померанчука ар(1). Первоначально предполагалось, что ар(0) = 1 и полные сечения взаимодей ) ствпя адронов при — оо не зависят от энергии. Однако в связи с наблюдаемым на опыте ростом полных сечений с увеличением энергии более предпочтительным считается вариант теории с оср 0) >1 — т. н. надкри-тич. теория померона (описывающая т. н. особенность Померанчука), [c.304]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...