Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

[<< Стр.]    [Стр. >>]

В предыдущих главах мы предполагали, что заряженная частица движется в среде равномерно и прямолинейно. Однако в. действительности частица всегда испытывает рассеяние на атомах вещества среды. Это рассеяние в первую очередь приводит к возникновению тормозного излучения. Кроме того, как впервые указали Гарибян и Померанчук [59.6] и Пафомов [60.9], если вблизи границ среды на длине зоны формирования переходного излучения частица испытывает достаточно заметное многократное рассеяние, то образование «переходного излучения» будет происходить несколько иначе. Очевидно, непосредственно наблюдаемым всегда является некоторое полное излучение, испускаемое из рассматриваемого слоя вещества. Интенсивность этого наблюдаемого« полного излучения отличается от интенсивности тормозного излучения, возникающего в безграничной среде на длине, равной толщине рассматриваемого слоя вещества (тормозное излучение без учета границ). Отличие обусловлено влиянием границ (для простоты в настоящей главе мы имеем в виду только частоты,, при которых г <  1, так что излучение Вавилова—Черенкова отсутствует), поэтому разность указанных выше двух интенсивностей является естественной количественной характеристикой этого> влияния. Эту величину будем называть «краевым эффектом» [76.3, 76.4, 77.7, 80.3, 82.14] . Таким образом, понятие краевого

[<< Стр.]    [Стр. >>]

ПОИСК



В предыдущих главах мы предполагали, что заряженная частица движется в среде равномерно и прямолинейно. Однако в. действительности частица всегда испытывает рассеяние на атомах вещества среды. Это рассеяние в первую очередь приводит к возникновению тормозного излучения. Кроме того, как впервые указали Гарибян и Померанчук [59.6] и Пафомов [60.9], если вблизи границ среды на длине зоны формирования переходного излучения частица испытывает достаточно заметное многократное рассеяние, то образование «переходного излучения» будет происходить несколько иначе. Очевидно, непосредственно наблюдаемым всегда является некоторое полное излучение, испускаемое из рассматриваемого слоя вещества. Интенсивность этого наблюдаемого« полного излучения отличается от интенсивности тормозного излучения, возникающего в безграничной среде на длине, равной толщине рассматриваемого слоя вещества (тормозное излучение без учета границ). Отличие обусловлено влиянием границ (для простоты в настоящей главе мы имеем в виду только частоты,, при которых г < 1, так что излучение Вавилова—Черенкова отсутствует), поэтому разность указанных выше двух интенсивностей является естественной количественной характеристикой этого> влияния. Эту величину будем называть «краевым эффектом» [76.3, 76.4, 77.7, 80.3, 82.14] . Таким образом, понятие краевого

[Выходные данные]

© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте