Локальное энергетическое взаимодействие

Как следует из механики сплошной среды, локальное энергетическое взаимодействие на границе раздела фаз может быть описано уравнением [c.31]

Вторая особенность проявляется в том, что в сильно (промежуточно) легированном материале взаимодействие электронов и дырок с примесями играет двоякую роль. Это взаимодействие формирует определенные участки энергетического спектра и в то же время обусловливает рассеяние носителей заряда (даже тех, которые движутся в примесных областях). А при слабом легировании взаимодействие обеспечивает либо локальные примесные уровни, либо рассеяние электронов и дырок (в зоне проводимости и в валентной). [c.121]

Применим теперь общую формулу (19.14) для дипольного коррелятора к хромофору, сильно взаимодействующему только с одной ДУС из своего локального окружения, для которой Aj I/T2 > 7j (см. рис. 7.6). Схема энергетических уровней такой системы представлена на рис. 7.3. В этом случае в формуле (19.14) для дипольного коррелятора произведение по j реально содержит только один сомножитель, так как остальные Aj меньше I/T2, и поэтому формула (19.9) после интегрирования принимает следующий вид [c.287]

Для химического анализа поверхностных слоев твердых тел в последние годы нашел применение метод электронной Оже-спектроскопии (ЭОС) [22, 116], основанный на использовании электронов, фотонов (Х-лучей) или ионов для возбуждения атомов и удаления электронов с более низких энергетических уровней. Этим методом можно исследовать чистоту исходной поверхности, сегрегацию (скопление, обособление) элементов по границам зерен, поверхностную диффузию, процессы коррозии, спекания, а также различные химические взаимодействия и характер химических связей в веществах. Локальность метода достигает 50 нм глубина выхода Оже-электронов из образца — 0,5— 3 нм. Метод можно применять совместно с методом РЭМ. [c.72]

Актуальной проблемой является развитие последовательной квантовомеханической теории оптического спектра обменно-связанных пар [36] и групп примесных ионов в кристаллах. Эта проблема интересна с точки зрения возможности изучения обменного взаимодействия средствами оптической спектроскопии. Требуют развития вопросы теории влияния внешних полей (электрического и магнитного), а также деформаций и дефектов на спектры примесных ионов в кристаллах, изучение которых несет дополнительную информацию об энергетических спектрах, состояниях этих ионов и их локальном окружении в кристаллах [c.20]

Эффективная масса электрона, сильно взаимодействующего с деформацией решетки. В 34.3 рассматривался случай сильной связи электронов с деформацией решетки при использовании адиабатического приближения и континуальной модели кристалла. Было показано, что при некоторых условиях электрону энергетически выгодно образовать в кристалле глубокую локальную деформацию сравнительно малого радиуса. Проведенное исследование обладало рядом недостатков 1) состояние электрона малого радиуса нельзя рассматривать в континуальной модели кристалла 2) постулировалась возможность использования адиабатического приближения 3) не учитывалась следующая из трансляционной модели кристалла возможность поступательного движения электрона вместе с деформацией. [c.237]

Взаимодействие локальных электронных состояний с разрешенными энергетическими зонами [c.87]

На рис. 15.10 показан случай, когда начальная температура Т1 = 1 К, а б = 10 кГс образец охлаждается до температуры 0,01 °К. Предел, до которого можно понизить температуру образца, используя метод адиабатического размагничивания, ограничивается собственным расщеплением спиновых энергетических уровней в нулевом поле, т е. расщеплением, которое имеет место в отсутствие внешнего магнитного поля. Расщепление в нулевом поле может быть вызвано электростатическим взаимодействием данного иона с другими ионами кристалла, взаимодействием между магнитными моментами ионов илн, наконец, взаимодействием ядерных моментов. В случае, показанном на рис. 15.10, расщепление спиновых уровней в нулевом поле считается обусловленным некоторым эквивалентным внутренним магнитным полем (эффективным локальным полем напряженность которого принята равной 100 Гс. В случае, показанном на рис. 15.8, такое расщепление в нулевом поле уменьшает энтропию в точках а и с сильнее, чем меньшие расщепления, вызываемые внешним полем в результате конечная температура оказывается не столь низкой, как была бы в отсутствие / д. [c.533]

Ядро в кристалле будет подвергаться действию электростатического поля со стороны своего окружения (см. схему на рис. 17.16). Если симметрия этого поля ниже, чем кубическая, то наличие в ядре квадрупольного момента приведет к тому, что-в системе энергетических уровней возникнет расщепление, определяемое взаимодействием квадрупольного момента с локальным электрическим полем. В Приложении М рассмотрен именно такой эффект, только для случая электронного квадрупольного момента. Хотя термин квадрупольный момент там не используется, но электрон в р-состоянии (L = 1) обладает квадруполь-ным моментом, который ответственен за расщепление линий, связанных с внутрикристаллическим полем в излучаемом образце. [c.614]

Система дифференциальных уравнений (1.6)... (1.8) замыкается термическими и калорическими уравнениями состояния, позволяющими в предположении локального равновесия, когда в каждой точке определена температура Tt, выразить тензор напряжения Пг и внутреннюю энергию et через остальные параметры смеси и некоторые физико-химические переменные. При решении конкретных проблем необходимы также феноменологические уравнения, определяющие параметры массового Rtk, силового Pik и энергетического Диг взаимодействия между фазами. В случае малого отклонения от равновесия необходимые соотношения для Rik, Pik и Eik можно получить, применяя принцип Онзагера и постулируя линейные соотношения для термодинамических потоков (например, для теплообмена, трения между фазами, интенсивности фазового перехода). В. случае химических реакций необходимые соотношения для Rth доставляет химическая кинетика. [c.8]

Заключение. Учет взаимодействия турбулентного пограничного слоя с внешним сверхзвуковым потоком показывает существенное его влияние на локальный коэффициент трения и слабое - на интегральное уменьшение сопротивления. Энергетическая эффективность термического метода снижения трения почти не зависит от суммарной мощности теплоподвода к газу и примерно пропорциональна числу Маха набегающего потока. Существенное влияние на уменьшение трения оказывает расположение объемных тепловых источников поперек пограничного слоя. Эффективность метода повышается с увеличением числа участков теплоподвода при фиксированной их суммарной протяженности. [c.105]

Лиофобизатор технические требования 139 Локальное энергетическое взаимодействие на границе раздела 31 Льюиса—Семенова число 24 М [c.235]

При взаимодействии близких мод энергетически более выгоден процесс плавной перестройки периода решетки в большей части пространства, сопровождающийся возникновением локального нарушения симметрии — дефекта. Переход от регулярных структур к пространственному хаосу сопровождается последовательностью пространственных бифуркаций, приводящих к самоорганизации диссипативных структур с квазикрис-таллической симметрией, при этом возможны оси симметрии 5-го, 7-го, 10-го, 11-го и даже более высокого порядка [9]. [c.239]

Сток вакансий к жнии дислокации энергетически выгоден, так как он сопровождается локальным уменьшением упругой энергии дислокации. Энергия взаимодействия вакансий с дислокацией любого типа составляет примерно 0,5 эВ. Энергия образования вакансии в металле примерно равна 1,5 эВ. Поэтому конденсация вакансий на дислокациях является энергетически выгодным процессом. [c.68]

Электроны в инверсионных слоях. Приближение функционала локальной плотности использовалось также для изучения квазидвумерных электронных систем. Такие системы могут образоваться на. поверхности раздела между диэлектриком и полупроводником в полевом МДП-транзисторе при приложении электрик ческого поля в направлении, перпендикулярном плоскости структуры. Изменение эффективного потенциала в этом направлении можно описать в приближении функционала плотности. Согласно проведенным недавно расчетам энергетических зон в инверсионных слоях, эффекты взаимодействия в такой многоэлектронной системе, по-видимому, хорошо описываются при совместном использовании приближения функцио нала локальной плотности и гамильтониана с эффективной массой. [c.198]

В отличие от подхода в работах [188—190], в которых положение атомов Р, как и всех других примесей, заранее было задано в поре кластера, авторы работы [191] рассчитали (пользуясь методом молекулярной динамики и потенциалами взаимодействия типа Морзе) энергетически выгодную структуру кластеров на границах зерен с адсорбированными фосфором и бором. При этом оказалось, что бор действительно располагается в центре полиэдра, а фосфор в узлах кластера Ре Р. При этом вблизи атома Р возникают значительнь1е локальные смещения атомов Ре, так что локальное окружение напоминает структуру кристалла химического соединения РезР, что согласуется с данными Абико [64] (см. рис. 63). [c.163]

Раздел физической химии, рассматривающий субмикроскопические и микроскопические процессы, которые протекают при механическом воздействии на структуру ограничивающей поверхности твердых тел, называется трибомеханика. Зависимости между механическими взаимодействиями и физическими явлениями на границе раздела твердых фаз друг с другом или с окружающей их средой, охватываемые трибофизикой, весьма разнообразны, а энергетические зависимости (энергетические балансы) выяснены еще не полностью. Взаимодействия эти заключаются, в частности, в значительном механическом разрушении кристаллической структуры трущихся или соударяющихся тел вплоть до возникновения аморфного состояния, в пластической деформации, в кристаллографическом превращении (см. 9.13), в локальном плавлении и растворении отдельных частиц, в электронной эмиссии и в переносе зарядов. Все эти изменения мо- [c.435]

Это приводит к резкому ослаблению усиливающего действий наполнителя и большому относительному падению прочности резин из аморфных каучуков по сравнению с ненаполненными резинами. Действие кислот в первую очередь по границе наполнитель-полимер связано с неоднородностью поверхности яаполштеля, наличием на ней полярных груш разных типов, облегчакнцих локальное смачивание яаполяитедя кислотой, и развитием химической реакции на поверхности раздела, что энергетически, как известно, более выгодно, чем взаимодействие в однородна материале [4], [c.70]

Возникающая при Т. о. магнитная одноосность в магнитно-мягких сплавах связана, вероятно, с появлением т. н. направл. упорядочения (вид атомного упорядочения в сплавах, выражающегося в преимущественной ориентации в одном направлении в кристалле пар одинаковых атомов). Вызвано такое упорядочение тем, что в ферромагнитном сплаве при Г < 6 благодаря магнитному взаимодействию оказывается энергетически выгодным выстраивание пар одинаковых атомов вдоль ориентации локальной намагниченности. [c.164]

Исследования энергетического спектра примесного парамагнитного иона в кристалле в настоящий период являются одной из важных задач физики твердого тела. Важность этих исследований определяется как практическим использованием примесных кристаллов в квантовых усилителях, так и развитием теоретических представлений о характере электростатических взаимодействий в твердом теле. Знание энергетического спектра иона в кристалле позволяет определить многие физические свойства иримесного кристалла, обусловленные ионами примеси. К этим свойствам следует отнести 1) локальную симметрию в месте нахождения примеси и дефектность 2) валентное состояние самого примесного иона [c.56]

Фиг. 17.5. Движение резонансных полюсов на локально униформизованной энергетической римановой поверхности при непрерывном возрастании константы взаимодействия.

Чтобы с феноменологической точки зрения описать магнон-фононное взаимодействие (и, таким образом, длинноволновые магноны), нам необходимо рассмотреть нижние энергетические уровни, т. е. низкие температуры поэтому в соответствии с 1.6 мы ограничимся лишь представлением случая, когда температуры 6 много меньше температуры Кюри 6с материала 0 < 0с. При таких условиях величину локальной намагниченности можно считат > равной величине насыщения и не зависящей от времени. Из этих предположений следует, что [c.336]

Рассмотрим теперь случай, когда время релаксации спина -5, обусловленное некоторым взаимодействием, отличным от взаимодействия ъА1-8, значительно меньше как постоянной времени химического обмена так и обратной величины 1 /А частоты А, Второе условие означает, что локальное магнитное поле А8 1) /у/, создаваемое спином и действуюш ее на спин /, флуктуирует со скоростью, которая велика по сравнению с частотой А. Частота А соответствует расш еплению энергетических уровней /, которое бы имело место, если бы локальное поле не флуктуировало. С физической точки зрения очевидно (количественная теория развивается в следуюш ей главе), что наблюдается лишь среднее значение этого взаимодействия и спину I соответствует единственная зеемановская частота и единственная резонансная линия. В этом случае к задаче о релаксации спина I можно подойти следуюш им образом спиновой системой будет спин /, система спина 5 объединяется с решеткой , с которой, по предположению, она находится в равновесии вследствие ее малого времени релаксации. Поэтому может быть применен метод расчета, изложенный в 6. [c.289]

В смеси, состоящей из компонентов А и В, молекулы А при перемещении через энергетический барьер может взаимодействовать главным образом с А, с В или с какой-то комбинацией А и В, в зависимости от локальной концентрации. Кроме того, это взаимодействие можно было бы рассматривать как бинарное или, что более реально, как тройное, четверное и т. д. Пожалуй, наиболее простым с точки зрения наглядного изображения является двухмерное тройное взаимодействие, принятое Макаллистером ). Основная идея такого взаимодействия может быть выражена следующей схемой [c.402]

Электрон, медленно движущийся в полярной среде, вызывает локальную поляризацию окружения. При взаимодействии электрона с фононом, соответствующем локальному смещению иона, образуется поляроп . Взаимодействие двух соседних молекул, находящихся в возбужденном состоянии в молекулярном кристалле (или групп отдельных молекул), может вызвать на какое-то время смещение атомов из их обычных положений и смещение энергетических уровней электронов. Такое образование носит название эксимер . [c.68]

По спектрам ЯМР можно судить о природе связи в магнитных кристаллах. Величина магнитного поля, действующего на данное ядро, зависит не только от напряженности внешнего поля, но также от локального поля, обусловленного диполь-дипольпым взаимодействием соседних ядер и атомов. Определяя резонансную частоту, нетрудно измерить величину зеемановского расщепления энергетических уровней ядер в данном магнитном поле. По величине расщепления и известным магнитным моментам различных ядер можно определить общую величину поля в области ядра. Исследуя спектры при разной ориентации кристалла по отношению к внешнему магнитному полю, можно получить угловое распределение локального магнитного поля. Зная свойства локального поля, можно определить природу сил связи между атомами и ионами в твердом теле. Например, в антиферромагнетике Мпр2 в локальное магнитное поле вблизи иона Мп " вносят вклад как электроны, участвующие в образовании связи, так и соседние парамагнитные ионы марганца. Вклад р- и 5-электронов в связь и степень ковалентности можно вычислить, так как ионная и ковалентная структуры [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...