Интерференция поляризованного света

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПОЛЯРИЗОВАННОГО СВЕТА [c.240]

Принципиальная схема установки для изучения интерференции поляризованного света [c.205]

Яркое и наглядное подтверждение способности пластичных смазок практически мгновенно организовывать стационарный поток и переходить из ожиженного состояния при течении в твердое при прекращении деформации было получено Г. В. Виноградовым при изучении интерференции поляризованного света в слое смазки. После мгновенной [c.15]

К интерференции сходящиеся лучей поляризованного света [c.209]

Если же электрический вектор лежит в плоскости падения, то при отражении он поворачивается вместе с фронтом волны на 90°. Таким образом, электрические векторы в падающей и отраженной волнах составляют между собой прямой угол (рис. 16.4, в), так что интерференция между ними невозможна. Результирующая электрического вектора во всей толще эмульсии сохраняет неизменное значение, и слоистого отложения серебра не наблюдается. Таким образом, можно решить, как ориентирован электрический вектор в направленном на зеркало М поляризованном свете, и, следовательно, установить направление электрического вектора для различных конкретных случаев поляризации. Эти опыты показали, что в случае поляризации турмалином электрический вектор имеет направление, параллельное оси турмалина в случае поляризации при отражении от диэлектрика он лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости отражения (падения) в случае преломления диэлектриком — в плоскости преломления (падения) и т. д. [c.378]

В явлениях интерференции света кроме когерентности очень важно еще и состояние поляризации интерферирующих лучей. При рассмотрении интерференции (гл. 4—7) мы специально не оговаривали состояние поляризации и но существу предполагали, что интерферирующие лучи линейно поляризованы в одной плоскости. Действительно, в общем случае это ус-.ловие в когерентных лучах выполняется. В каждом элементарном акте излучается поляризованный свет. Поскольку интерферируют лучи от источника, испущенные в одних и тех же элементарных актах, то они в каждый данный момент являются не только когерентными, но и одинаково поляризованными. Тот факт, что в следующий момент они будут поляризованы в другой плоскости, не имеет значения. Естественно, что интерференционная картина должна сохраняться и в том случае, когда оба когерентных естественных луча поляризованы в одной плоскости с помощью, например, поляризаторов или любым другим способом. [c.49]

Для осуществления интерференции необходимо, чтобы разность фаз обоих взаимодействующих монохроматических лучей сохранялась при наблюдении постоянной и колебания лежали бы в одной плоскости (когерентность двух волн, получаемая при наличии одного источника) [3]. Эти условия выполняются в установке по следующей схеме, имеющей источник S монохроматического света (фиг. 181, а) поляризатор Р даёт поляризованный свет, обусловливающий когерентность волн кристаллическая пластинка О (или модель) даёт некоторую разность фаз 8 между обоими компонентами, на которые разлагается поступающая в неё волна анализатор А приводит колебания обоих компонентов в одну плоскость. [c.252]

Здесь 0 —яз—разность главных напряжений, 0 — главное напряжение, действующее вдоль контура (одно из главных напряжений а или 02 в точке контура второе равно нулю) д, —толщина модели А — линейная разность хода двух компонентов поляризованного света, проходящего через рассматриваемую точку модели т — та же разность хода, но выраженная числом длин волн применяемого монохроматического света (порядковый номер полосы интерференции) С см 1дн — коэфициент фотоупругости материала (при Л и г/ в см в [c.269]

Более подробные сведения о поляризации света и интерференции поляризованных лучей см. [4]. О применении оптической поляризации для исследования напряжений в деталях см. т. 3, гл. XIV. [c.228]

Оптически чувствительные слои на поверхности детали [32]. Слой из оптически чувствительного материала (например, ЭД6-М) наносится на поверхность металлической детали или ее модели в жидком виде (и затем подвергается полимеризации) или наклеивается на нее в виде пластинки. Измерения проводят в пределах пропорциональности между наблюдаемым порядком полос интерференции и деформацией в слое. С применением нормального и наклонного просвечивания поляризованным светом, который отражается от поверхности металла, определяют разность и величины главных напряжений и их направления. Деформации (и напряжения) в поверхности металлической детали могут находиться как в пределах, так и за пределом упругости. При деформациях в пластической области для определения напряжений необходимо иметь зависимость между напряжениями и деформациями для данного материала и имеющегося соотношения главных деформаций. Для повышения предела пропорциональности слоя эксперимент может проводиться при повышенной температуре, соответствующей методу замораживания (100—130°) или применяют соответствующий материал слоя. [c.595]

Из-за разности оптических толщин для обыкновенного и необыкновенного лучей в четвертьволновой пластинке возможно положение, когда пропускание ее для двух лучей благодаря эффектам внутренней интерференции сильно различается. Ниже показано, что пропускание эллиптически поляризованного света может меняться в 2 раза в зависимости от азимутальной поляризации. Коэффициент пропускания для пластинки толщиной d с показателем преломления п при отсутствии поглощения равен [5] [c.27]

Интерференция поляризованного света. До сих пор мы рассматривали взаимодействие двух световых лучей с колебаниями, происходящими во взаимно перпендикулярных направлениях, распространяющихся вдоль одной линии. Возникает естественный вопрос будет ли наблюдаться отличное от рассмотренного выи.1е явление, если оба луча являются взаимно когерентными и электрические векторы в них колеблются вдоль одной прямой Практически такой случай можно реализовать на установке (рнс. 9.21), где между двумя НИКОЛЯМИ Л/i и N-, расположена кристаллическая пластинка Я, вырезанная из одноосного кристалла параллелыю оптической оси. Параллельный пучок естестветюго спета, паправлеиный на николь Л/х, превращаясь в лине11н0- поляризованный, падает на пластинку П перпендикулярно ее поверхности. При нормальном падении пучка лучей на пластинку из одноосного кристалла, оптическая ось в которой параллельна преломляющей поверхности, возникающие [c.240]

Огюстен Жан Френель (Freanel) родился в Нормандии в 1788 г., умер в Париже в 1827 г. Вместе с английским физиком Томасом Юнгом он дал экспериментальные основы волновой теории света. Выдающимися являются его опыты с явлением диффракции и интерференции поляризованного света. Согласно его теоретической концепции световые явления порождаются поперечными колебаниями некоторой среды (эфира), которую, для того чтобы иметь бесконечно малую плотность, наделяют свойством упругих твердых тел. При помощи волновой теории света ему удалось в удивительном согласии с опытом объяснить не только классические явления геометрической оптики [c.378]

Спектральные фильтры могут быть основаны на использовании интерференции поляризованного света. Такие фильтры играют важную роль во многих оптических системах, от которых требуется выделение чрезвычайно узкой полосы частот с широкой угловой расходимостью или способность настройки. Например, в задачах физики Солнца распределение водорода может быть измерено путем фотографирования солнечной короны в свете линии излучения (X = 6563 А). Поскольку излучается большое количество энергии света на соседних длинах волн, для выделения этой линии необходимо иметь фильтр с чрезвычайно узкой ( 1 А) полосой пропускания. Такие фильтры состоят из двулучепреломляющих кристаллических пластинок (волновых пластинок) и поляризаторов. Двумя основными разновидностями таких двулучепреломляющих фильтров являются фильтры Л но — Эмана [2—5, 12] и фильтры Шольца [6, 7]. В них используется интерференция поляризованного света, которая требует при прохождении излучения через кристалл определенной задержки между составляющими света, поляризованными параллельно быстрой и медленной осям кристалла. Поскольку фазовая задержка, создаваемая волновой пластинкой, пропорциональна двулучепреломлению кристалла, при реализации такого фильтра желательно иметь кристаллы с большим двулучепрелом-лением В настоящее время для этой цели наиболее широко [c.143]

Номарский (G. Nomarski, 1959) и Стил предложили более простые и непосредственные методы, основанные на интерференции поляризованного света. Они могут быть с особой пользой применены к объективам микроскопа. [c.246]

Узкополосные интерференционно-поляризационные светофильтры. Действие интерференционно-поляризационных светофильтров основано на интерференции поляризованного света при его пропускании через анизо- [c.207]

Напряжения определяют экспериментально на моделях, деталях машин и конструкциях в лабораторных, стендовых и эксплуатационных условиях. Для предварительного выявления зон наибольших напряжений, оценки их направления и значения выполняют исследования полей напряжений. Для этого исгюль-зуют поляризационно-оптический метод, основанный на интерференции поляризованного света, прошедшего через модель из прозрачного оптически чувствительного материала. Он хорошо разработан для деталей плоской формы. Широко применяют также метод хрупких покрытий (канифольно-лаковые покрытия, стекловидные эмали и др.), основанный на образовании трещин в наиболее напряженных зонах модели или детали. [c.60]

Эта задача является видоизменением опытов Френеля и Aparo по интерференции поляризованного света. [c.131]

В этой формуле в сочетании с формулой (79.1) содержится объяснение всех особенностей интерференции поляризованного света в параллельных лучах. Пока свет монохроматичен, а толщина пластинки всюду одинакова, все величины в (79.3) постоянны, так что получается равномерная освешенность пластинки. При повороте поляризатора или анализатора на 90° выражение (79.3) переходит в [c.486]

Все предыдущее исследование проводилось для некоторого выбранного направления колебаний излучающих атомов в источнике света, т.е. рассматривалось излучение вполне определенной поляризации. Не представляет труда распространить полученные выводы на случай поляризованного света, но здесь необходимо более тщательно исследовать вопрос об интерференции поляризованных лучей, в частности наложение интерференционных картин, создаваемых волнами, поляризованными во взаимно перпендикулярных направлениях. Здесь снова окажется полезным идеализированное устройство из двух параллельных пластин, отражающих свет и использованных при описании прост-ранс гвенной когерентности в 5.3. [c.203]

В дальнейшем изучение явлений поляризации света и интерференции поляризованных лучей (Френель и Aparo) позволило установить особенности световых волн, которые были объяснены Юнгом и Френелем при помощи допущения, что световые волны поперечны, т. е. что направления колебаний в них перпендикулярны к направлению распространения. [c.21]

После установления волновой природы света явление поляризации света подверглось дальнейшему тщательному изучению. Опыты Френеля и Aparo по интерференции поляризованных лучей (1816 г.) побудили Юнга высказать догадку о поперечности световых волн. Френель, независимо от Юнга, также выдвинул концепцию поперечности световых волн, всесторонне обосновал ее многочис- [c.371]

Следует особо отметить опыты по интерференции поляризованных световых пучков, выполненные Френелем совместно с Араго в 1816 г. Исследователи обнаружили, что выходящие из двулучепреломляющего кристалла исландского шпата обыкновенный и необыкновенный лучи друг с другом не интерферируют. Две системы волн, на которые делится свет при прохождении через кристалл, не оказывают друг на друга никакого действия ,— констатировал Френель. После ряда интерференционных опытов, в которых варьировалась поляризация световых пучков, Френель пришел к выводу, что световые волны поперечны колебания частиц эфира совершаются не вдоль направления распространения волны, а перпендикулярно этому направлению. Два параллельных световых пучка, у которых плоскости колебаний совпадают, интерферируют друг с другом наилучшим образом тогда как при взаимно перпендикулярных плоскостях колебаний пучки совсем не интерферируют. Иначе говоря, наилучшая интерференция наблюдается при взаимной параллельности плоскостей поляризации световых пучков если же пучки поляризованы во взаимно перпендикулярных плоскостях (как, например, выходящие из кристалла обыкновенный и необыкновенный лучи), то интерференция отсутствует. [c.28]

Для исследования объёмных моделей при помощи рассеянного света применяется установка [33], дающая полосу интенсивного поляризованного света получаемую от узкой щели длиной 50—100 мм и шириной от 0,3 до 3 мм , ширина щели регулируется (фиг. 198, а). Наблюдение полос интерференции рассеянного света делается в направлении 0 под углом к проходящему свету (фиг. 198, б, в). Схему установки Менгеса с микрофотометром для исследований по методу рассеянного света см. [29]. [c.263]

Из точной теории интерференции света при отражении от тонкой пленки толщины у, с учетом многократных отражений от поверхностей раздела пленки с мета.тлом и воздухом, может быть получена следующая формула для яркости отраженного поляризованного света с электрическим вектором, колеблющимся перпендикулярно плоскости падения [c.107]

ПОЛЯРИЗАЦИОННЫЙ СВЕТОФИЛЬТР — светофильтр, действие к-рого основано на явлении интерференции поляризов, лучей. Простейший П. с, представляет собой хроматин, фазовую пластинку (см. Компея-сатпр оптический), расположенную между Двумя поляризаторами, поляризующие направления к-рых параллельны (перпендикулярны) друг другу и составляют угол 45° с оптич. осью пластинки. Т. к. фазовый сдвиг 6 между обыкновенным ( о) и необыкновенным (п ) лучами, прошедшими через пластинку длиной I, зависит от длины волны Я, (6 = 2п1(пд — n )lX), то состояние поляризации, а следовательно и интенсивность выходящего света (см. Интерференция поляризованных лучей), также имеет спектральную зависимость. При достаточно большой разности показателей преломления фазовой пластинки ( о— п состояние но.ляриаации выходящего из неё света может меняться в зависимости от X от линейной, совпадающей с падающей, через все фазы эллиптической, до линейной, ортогональной исходной. Если поляризация света, прошедшего фазовую пластинку, совпадает с поляризующим направлением поляризатора на выходе, то наблюдается максимум в интенсивности выходящих интерферирующих поляризов. лучей если соответствующие поляризации ортогональны, то наблюдается минимум. Таким образом, П. с. в зависимости от 1 или полностью пропускает свет, или почти полностью поглощает. Это свойство П. с. используется для решения ряда спец, задач спектроскопии, напр, для подавления одной или неск. спектральных линий излучения на фоне др. компонент спектра или для изменения спектрального распределения анергии в источниках сплошного спект-ра. [c.64]

ПОЛЯРИСКОП — оптич. прибор для определения ио-Аяриаации света, основанный на явлении интерференции поляризованных лучей,Типичный П.—полярископ Савара (рис.), состоящий из двух склеенных пластинок кристаллик. кварца одинаковой толщины д, вырезанных [c.76]

ХРОМАТИЧЕСКАЯ ПОЛЯРИЗАЦИЯ—появление окраски при прохождении белого света через оптич. систему, состоящую из поляризатора, двупреломляющей прозрачной среды (пластинки) и анализатора, вследствие интерференции поляризованных лучей. Используется при исследовании кристаллов и напряжений в твёрдых телах (см. Поляризационно-оптический метод). [c.416]

Метод голографической интерферометрии основан на явлении интерференции света при совпадении двух когерентных лучей монохронического света, описываемого простой синусоидальной функцией и ориентированного в одной плоскости (поляризованного света), попадающих на экран со сдвигом по фазе. Необходимое количество лучей может быть получено от лазеров. [c.269]

Поперечность световых колебаний была открытав 1817 г. Т. Юнгом (1773—1829). Спомощью этого представления он объяснил отсутствие интерференции лучей света, поляризованных во взаимно перпендикулярных плоскостях, обнаруженное в 1816 г. экспериментально в совместной работе Д. Ф. Aparo (1786—1853) и О. Ж, Френеля (1788—1827), [c.23]

Интерференция лучей при взаимно перпендикулярных направле ПИЯХ л шейной поляризации. Лучи с взаимно перпендикулярными направлениями пол изации могут быть получены по схеме рис. 235, если на пути луча до входа в кристаллическую пластин-10 поставить призму Николя N (рис. 244), которая создает линейно поляризованный свет, причем направление колебаний электрического вектора может меняться поворотом николя. Линейно поляризованный свег падает на кристаллическую пластинку, где распадается на обыкновенный и необыкновенный лучи. Для амплитуд этих лучей на основании закона Ма-люса имеем (рис, 24 [c.276]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...