Связи удерживающие

Наконец, различают связи удерживающие (налагаемые ими ограничения сохраняются при любом положении системы) и неудерживающие, которые этим свойством не обладают (от таких связей, как говорят, система может освобождаться ). Рассмотрим примеры. [c.357]

Механические связи подразделяются на два основных класса на связи удерживающие и неудерживающие. [c.147]

Теорема о движении центра инерции была выведена в гл. III для системы, не стесненной механическими связями. Твердое тело представляет собой систему со связями, однако доказательство теоремы о движении центра инерции, проведенное в гл. III, полностью сохраняется. Наличие связей, удерживающих точки на неизменных расстояниях одна от другой, влияет на характер внутренних сил, действующих между точками, а эти силы все равно подчинены третьему закону Ньютона и взаимно уничтожаются при выводе уравнения движения центра инерции. [c.168]

Решение. Составим дифференциальные уравнения движения ротора, пользуясь теоремой об изменении главного момента количеств движения. Моменты относительно неподвижных осей дают реакции нижней упругой опоры, сила тяжести и сила Р, реакция связи, удерживающей массу т на роторе. Сила Р по величине равна [c.616]

Циклоидальный маятник (маятник Гюйгенса) обладает свойством изохронности, т. е. период колебаний его не зависит от начальных условий движения. В этом его отличие от математического маятника, у которого изохронность имеет место только при малых углах отклонения. Маятник Гюйгенса может быть осуществлен, если нить, на которой висит грузик, заставить при колебаниях навиваться на шаблон, имеющий форму циклоиды (рис. 397). Тогда, как известно, грузик будет двигаться по эвольвенте циклоиды, т. е. по такой же, но сдвинутой циклоиде. Циклоидальный маятник движется синхронно с математическим маятником длины 4а, совершающим малые колебания. Пример 143. Сферический маятник. Тяжелая точка массы т движется по поверхности гладкой сферы радиуса I. Исследовать характе]) движения при различных начальных условиях, считая связь удерживающей. [c.404]

Удерживающие и неудерживающие связи. Удерживающими связями называются связи, которые сохраняют свое действие во все время движения точек системы. Неудерживающими связями называются связи, которые могут в некоторые промежутки времени прекращать и возобновлять свое действие. Чаще всего такого рода связи прекращают свое действие в определенном направлении и сохраняют свое действие в противоположном направлении. Уравнения удерживающих связей задаются равенствами, а уравнения неудерживающих связей задаются неравенствами. [c.747]

Отсюда следует н соответствии с (3.5), что для односторонних связей реакции определяются, как для связей удерживающих. [c.86]

Реакции односторонних связей должны определяться как для связей удерживающих [c.87]

Силы Р и моменты сил инерции звеньев, возникающие при изменении скорости движения звеньев и действующие на связи, удерживающие звенья. Силы инерции препятствуют движению при ускорении и способствуют ему при замедлении движения. [c.78]

В данном случае мы, как и ранее, не можем найти рассматриваемым методом реакцию связи, удерживающей щарик на проволоке. [c.38]

Непосредственным следствием теоремы Эйлера является теорема Шаля, согласно которой произвольное перемещение твердого тела в пространстве является поступательным перемещением плюс вращение. Подробное доказательство этой теоремы вряд ли является необходимым. Она вытекает из того простого факта, что в случае уничтожения связи, удерживающей одну точку тела неподвижной, появляются три степени свободы для начала координат системы, связанной с телом. [c.142]

Распределение электронов в металле при абсолютном нуле. Металл для свободных электронов является потенциальной ямой выход из которой требует затраты работы по преодолению сил связи, удерживающих электрон в металле. На рис. 3.14 представлена схема такой ямы. Горизонтальными линиями показаны энергетические уровни, которые могут занимать электроны. В соответствии с принципом Паули на каждом таком уровне могут разместиться два электрона. Если электронный газ содержит N электронов, то последним будет занят уровень с номером N/2. Этот уровень называется уровнем Ферми для вырожденного электронного газа. Он [c.120]

Прежде чем исследовать ход движения, выясним, при каких практических условиях оказывается возможным приблизительно выполнить предыдущие предположения. Если, например, возьмем тяжелый шарик, скользящий в трубке, согнутой в кольцо, то действие трения будет слишком значительным для того, чтобы им можно было пренебречь хотя бы в первом приближении. Дело будет обстоять лучше, если связь, удерживающая точку Р, будет осуществлена в виде нити, прикрепленной одним концом к неподвижной точке О, или в виде тонкого твердого стержня, вращающегося в заданной вертикальной плоскости вокруг точки О материальная точка Р прикреплена в том и другом случае к свободному концу (нити или стержня). [c.35]

Здесь прежде всего следует обратить внимание на то,что уравнение (20) в силу того способа, каким оно было выведено (вспомним выражение для касательной составляющей действующей силы), действительно лишь при том условии, что на движущуюся точку наложена связь, допускающая движение только по окружности (двусторонняя связь). Это условие выполняется непременно, если связь, удерживающая точку Р, осуществляется посредством твердого невесомого стержня (двусторонняя связь). Чтобы по возможности облегчить исследование, по крайней мере на первое время, мы разберем задачу сперва в предположении двусторонней связи. [c.37]

В данном случае под термином жесткие автор подразумевает связи, удерживающие некоторые из частиц системы на постоянных расстояниях друг от друга. (Прим. перев.) [c.193]

Геометрические связи, удерживающие и неудерживающие. [c.183]

Две одновременно действующие связи, удерживающая и неудерживающая, предоставляют для. движения частицы некоторую ограниченную часть поверхности. [c.185]

Сферический маятник. Рассмотрим движение весомой частицы по неподвижной сфере. Выберем начало координат в центре сферы и ось 0-г направим вертикально вверх (фиг. 81), Тогда, если / — радиус сферы, уравнение связи (удерживающей) в декартовых координатах имеет [c.204]

Пусть сперва связи удерживающие тогда согласно формуле (27.1) на стр. 273 эти координаты должны удовлетворять условиям [c.286]

Пусть, как и прежде ( 171), обозначает вариацию радиуса-вектора г, частицы т , т. е. виртуальное перемещение этой частицы. Если все связи — удерживающие, вариации Sr, должны удовлетворять условиям [c.348]

Свободные члены этих уравнений R p,. .., являются усилиями от внешней нагрузки в связях, удерживающих систему от линейных смещений. Они определяются на основании уравнений статики, когда расчет системы с неподвижными узлами произведен. [c.20]

RiP — усилие в связи, удерживающей систему от смещения при действии внешней нагрузки. [c.41]

Усилие в связи, удерживающей систему от смещения, равно поперечной силе, действующей в этой стойке, т. е. [c.42]

Усилия в связях, удерживающих систему от смещения, равны [c.81]

Моменты защемления. Изгибающие моменты в стержнях системы от крановой нагрузки при наличии связей, удерживающих узлы системы от смещения (фиг. 32, и), определяем по формуле (7) приложения 7. [c.96]

Усилия в связях, удерживающих систему от горизонтального смещения при повороте защемлений против часовой стрелки на угол, равный единице. [c.103]

Моменты защемления. Усилия в связях, удерживающих систему от смещения [c.111]

Усилие в связи, удерживающей систему от смещения [c.136]

В общем случае связь задается соотношением ) f r , v , t)> 0. Если в этом соотношении реализуется только знак равенства, то связь называется удерживающей двусторонней, неосвобождающей). В примерах 1, 2, 5 связи удерживающие. Если же реализуется как 8нак равенства, так и знак строгого неравенства, то связь называется неудерживающей односторошьей, освобождающей). В примерах [c.24]

В общем случае связь задается соотношением t) 0. Если в этом соотношении реализуется только знак равенства, то связь называется удерживающей двустороннещ неосвобождающей). В примерах 1, 2, 5 связи удерживающие. Если же реализуется как знак равенства, так и знак строгого неравенства, то связь называется неудерживающей (односторонней, освобождающей). В примерах 3, 4 связи неудерживающие. Системы с неудерживающими связями в дальнейшем не рассматриваются. [c.32]

Нёудерживающие связи. Рассмотренные нами связи, выражаемые равенствамитипов (27.1) и (27.13), называются связями удерживающими. Связи, выражаемые аналитически неравенствами вида [c.279]

Всякая совокупность скоростей г ,, удовлетворяющих условиям (28.1), при данном, возможном для рассматриваемого момента, положении системы носит название системы возможных скоростей частиц материальной системы, или, короче, возможных скоростей системы. Для свободной системы любая совокупность скоростей является возможной при этом скорости, которыми обладают частицы системы в её действительном движении, составляют одну из систем возможных скоростей. Если система несвободная и псе связи удерживающие, условия (28.1) представляют собой систему а- -Ь лйнейных уравнеяий, связывающих Зя неизвестных у , z . Как выше было указано, Зя]>а-[- > следовательно, Зя — а—Ь [c.282]

Если все связи удерживающие, то, согласно формулам (34.3), члены, со-держаихие множителей связей, обратятся в нуль если хотя бы некоторые связи неудерживающие, упомянутые члены с множителями, в силу соотношений (34.4), или нули, или положительны. На основании сказанного из выражения (34.5) следует, что для системы с удерживающими связями справедливо равенство [c.349]

Мы видим, что сумма элементарных работ потерянных сил на любом виртуальном перемещении соответственно равна нулю или не положительна, смотря по тому, будут ли все связи удерживающие или среди них есть и неудерживающие. Впоследствии ( 198) принцип Даламбера мы выразим в иной форме. Уравнение (34.6) называют общим урав-нениеммеханики. [c.349]

Докажем теперь аналитическим путём, что неравенство (ЗбПЗ), выражающее принцип виртуальных перемещений, служит достаточным условием равновесия системы. Для этого мы покажём, что уравнения равновесия (36.10) являются следствием этого выражения. Перейдём к обозначениям (32.2) на стр. 320. Пусть сперва все связи удерживающие, т. е. имеют вид [c.377]

Нагрузка приложена к стойкам вне узлов системы (фиг. 17, г). Вводим во все внеопорные узлы защемлэния и связь, удерживающую систему от смещения определяем концевые изгибающие моменты, возникающие в загруженных стойках, и затем усилие в связи. Если связь рассечь, то система окажется под действие.м сосредоточенной силы равной усилию, действующему в связи, и направленной слева направо. Под действием этой силы система сместится вправо, во всех стойках вследствие этого возникнут изгибающие моменты. Суммируя их алгебраически с моментами, возникшими в стойках от внешней нагрузки, получим действительные концевые изгибающие моменты или так называемые моменты защемления. [c.41]

Поясним сущность метода применительно к конкретной расчетной схеме (фиг. 30, а). Наложим на все внеопорные узлы системы (до приложения к ней внешних сил) защемления, препятствующие повороту этих узлов. Для предотвращения линейных смещений узлов закрепим систему надлежащим количеством связей в виде стерженьков с ш.эрнирами по концам. К полученной таким образом системе стержней прилол им нагрузку. Усилия, возникшие от этого в стержнях системы, а стало быть, и в связях, удерживающих ее от смещения, легко определяются посредством заранее составленных формул. Эпюра изгибающих моментов возникающих в стержнях системы, представлена на фиг. 30, б. [c.81]

Истинные усилия в стержнях действительной системы отличаются от усилий в стержнях этой системы на величину тех дополнительных усилий, которые возникнут в ней при удалении всех наложенных связей и защемлений. Определим сначала дополнительные усилия, которые возникнут при удалении связей, удерживающих систему от смещения. Рассечем эти связи и вместо них приложим последовательно силы, равные и противополол ные [c.81]

Во всех уравнениях смещения с одинаковыми индексами обладают свойством взаимности, т. е. Определив смещения, соответствующие силам / i=l, 2=1. з=1- и увеличив изгибающие моменты, вызванные ими, соответственно в и Rg раз, получим дополнительные изгибающие моменты, которые возникнут в системе, загруженной внепшей нагрузкой, при удалении связей, удерживающих ее от смещения. Эти моменты просуммируем с моментами защемлений от знешней нагрузки Мр. В результате получил полные моменты защемления от совместного действия внешней нагрузки и смещений узлов, ею обусловленных. Построим эпюру моментов. Назовем эту эпюру Мр. Ординаты этой эпюры для рассматриваемого случая определяются согласно равенству [c.84]

Связь, удерживающую узел / от горизонтального смещения, назовем первой связью связь, удерживающую узел 2 — второй связью и связь, удерживающую узел 3 — третьей связью. Соответственно этому горизонтальные смещения узлов 1, 2 и 3 от силы Р = 1, сосредогоченной в узле /, обозначим через З , Ogj и Ogj (см. диаграмму перемещений на фиг. 34, д). [c.103]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.416 ]

Теоретическая механика (1976) -- [ c.15 ]

Теоретическая механика (1986) -- [ c.104 ]

Теоретическая механика в примерах и задачах Том 2 Динамика издание восьмое (1991) -- [ c.386 ]

Курс теоретической механики Часть1 Изд3 (1965) -- [ c.286 ]

Курс лекций по теоретической механике (2001) -- [ c.106 ]

Словарь - справочник по механизмам Издание 2 (1987) -- [ c.411 ]

Курс теоретической механики (2006) -- [ c.591 , c.629 , c.631 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...