Нормировка

Достоинством мультипликативного критерия является то, что при его использовании не требуется нормировка частных критериев. Недостатки критерия критерий компенсирует недостаточную величину одного частного критерия избыточной величиной другого и имеет тенденцию сглаживать уровни частных критериев за счет неравнозначных первоначальных значений частных критериев. [c.21]

Введенная функция распределения и средние по ансамблю величины определяются бинарной функцией распределения Р (г), показывающей вероятность нахождения центра вторичной частицы в окрестности конца г. Эта функция полагается сферически-симметричной в виде Р г). Исходя из определения числовой концентрации дисперсных частиц п, имеем условие нормировки [c.182]

Из условия постоянства объема пузырька получим нормировку функции формы Р в, t) [c.53]

Перейдем к определению средней скорости движения совокупности газовых пузырьков Обозначим через Су данную конфигурацию N пузырьков, т. е. конкретное расположение центров пузырьков в объеме V дисперсной системы. Введем вероятность конфигурации N пузырьков Р (Су) и условную вероятность Р Су Го) при условии, что в точке Гд имеется пузырек газа. Функции Р (Су) и Р СI Гд) удовлетворяют нормировке [c.96]

Подставляя (3. 2. 3) в (3. 2. 2) и используя нормировку вероятности (3. 2.1), получим [c.97]

Нетрудно определить нормировку функции / (Го, Су) [c.101]

Для того чтобы выполнить интегрирование в (3. 2. 26), используем определение функции Р (г . Су) (3. 2. 22) и ее нормировку (3. 2. 23). Для первых двух слагаемых в квадратных скобках правой части (3. 2. 26) имеем [c.101]

При выводе уравнения (4. 7. 3) предполагались справедливыми следующие соотношения нормировки [c.160]

Соотношения нормировки (4. 7. 4) для функций п х,х) и у(х, т) в данном случае примут следующий вид [c.172]

Физический смысл константы дробления В V, V) очень прост. Она определяет вероятность образования пузырьков газа с объемом V при распаде пузырьков с объемами V > V. Нормировка О (Р", V) выбрана таким образом, чтобы интеграл [c.180]

Используя условия нормировки (7. 2. 23)—(7. 2. 26), можно произвести интегрирование в соотношениях (7. 2. 31)—(7. 2. 33). В результате находим [c.303]

Изменение интенсивности или выходного напряжения, связанное с концентрацией частиц, отсчитывалось от показания прибора, отвечающего нулевому содержанию частиц. При определении концентрации частиц требуется нормировка полной массы твердых частиц Мр в трубе, а именно [c.183]

Машинная диаграмма растяжения образца нагрузка Р -удлинение образца М" (рис. 5.2) нормировкой а = P/Fo, е = Л / переводится в диаграмму деформации материала а(Е). Здесь - начальная расчетная длина, а номинальные напряжения а вычисляются всегда по начальной площади сечения образца Fo- [c.281]

Так как система должна непременно находиться в каком-то одном из взаимно исключающих состояний полного набора, не важно, простых или составных, то из свойств 1° и 3° вытекает сумма вероятностей полного набора взаимно исключающих событий равна единице. Это свойство называют еще условием нормировки. [c.24]

Рассмотрим сначала в качестве системы, совершающей случайное движение, отдельную молекулу газа. Выделим из полного его объема V какую-то часть о и будем говорить о двух (составных) взаимно исключающих состояниях частицы, в первом из которых она находится в пределах объема V, а во втором —в пределах остальной части сосуда V - V. Поскольку полная энергия газа не зависит от положения молекул, все их положения в соответствии с гипотезой о молекулярном хаосе должны быть равновероятными. Это значит, что вероятность р того, что данная молекула будет находиться в пределах объема V, должна быть пропорциональна его величине р = С V. Условие нормировки 4° тогда дает v+ (V-v)=. Отсюда С = [/V, и [c.28]

Пользуясь этим выражением, нетрудно проверить, что вероятности (1.14) удовлетворяют соотношению нормировки 4°. [c.29]

Величину Z можно найти, воспользовавшись условием нормировки 4° 1.5 [c.148]

В первом приближении число таких дефектов, вызванных смещениями атомов в кристаллической решетке, пропорционально анергии, переданной веществу нейтронами при их замедлении. Действительно, при малых энергиях атомов отдачи их столкновения с другими атомами являются в основном упругими. Однако с ростом их энергии увеличивается вероятность неупругих столкновений, при которых энергия может передаваться в форме электронного возбуждения или ионизации. Таким образом, часть энергии расходуется не на повреждение кристаллической решетки. Кроме того, отклонение энергетической зависимости радиационной эффективности нейтронов от линейного закона обусловлено колебаниями энергетической зависимости сечений рассеяния, наличием анизотропии рассеяния и неупругого рассеяния нейтронов. Результирующая относительная энергетическая зависимость радиационной эффективности нейтронов 2д( ) в образовании элементарных дефектов для энергий Е> >0,1 Мэе приведена на рис. 9.19, кривая 1 (при нормировке [c.70]

Значение множителя В найдем из условия нормировки [c.157]

Решение. Распределение напряжений определяется формулами, отличающимися от полученных в предыдущей задаче лишь нормировкой. Если сила действует вдоль средней линии клина (сила fi на рис. 7), то имеем [c.73]

После нормировки векторов и образуем постоянную квадратную матрицу Р порядка 2п. Ее к-м столбцом возьмем вектор [c.397]

Коэффициенты Л и С могут быть найдены из условия непрерывности функции в точке г=а и условия нормировки. [c.26]

В этом варианте теории (с а = 0) нормировка приводит к коэффициенту С = и волновая функция и (г) имеет вид [c.27]

Из условия нормировки следует, что [c.215]

Константу Л можно найти из условия нормировки [c.74]

Динамическая модель по Дебаю. П. Дебай в 1912 г. предложил простую модель, в которой кристаллическая решетка заменяется упругим континуумом (упругой непрерывной изотропной средой), имеющим, однако, конечное число степеней свободы, равное 3N, где N — число атомов в кристалле. Эта модель неплохо описывает низкочастотные акустические колебания, когда длина нормальной волны много больше межатомных расстояний. Учет конечности числа степеней свободы производят, обрывая спектр на частоте Qfl (ее называют характеристической дебаевской частотой)— такой, чтобы выполнялось условие нормировки [c.135]

Обобщением указанных схем является более подробная (но и более сложная) схема, D которой при фиксированной форме ячеек (например, сферической) допускается некоторый набор размеров ячеек (v = 1,. . ., N), а реализация каждого значения характеризуется вероятностью ф . Тогда вместо (3.2.15) и (3.2.16) должны вынолияться условия нормировки N N [c.108]

Функции (7. 2. 21), (7. 2. 22), очевидно, удовлетвЬряют следующим условиям нормировки [c.302]

Коэффициент пропорциональности, onst, можно, как всегда, найти из условия нормировки, суммируя эту вероятность по всем значениям р , следующим друг за другом с интервалом Ар,-. Вос-пользовавпшсь результатом (7.13) и опуская теперь уже ненужный индекс t, найдем [c.159]

Сравнение (10.17) с (10.16) показывает, что G° T) зависит и от постоянных интегрирования Uq и S°. Если система подчи-ияется третьему закону термодинамики, то согласно постулату Планка ( 6) константа S° должна ра>вняться нулю при Т = 0 и любом давлении. Из (10.14) видно, что такая нормировка энтропии для обычного идеального газа не подходит, во-пер-вых, потому что величина Ср постоянна и при 7 = 0 слагаемое Ср In Г равняется минус бесконечности, во-вторых, энтропия при любой температуре получается зависящей от давления. Причина этого — нереальность использованных уравнений состояния в области низких температур, где существенными становятся макроскопические проявления ювантовых свойств веществ, или, как говорят, происходит вырождение классического идеального газа. [c.91]

При дальнейшем развитии классической теории дисперсии была учтена различная интенсивность спектральных линий, в окрестности которых измерялся показатель преломления. Для этого была введена fik — сила осциллятора, пропорциональная интенсивности линии на данном переходе. Условие нормировки было "Lfik = 1 и исходная формула ( 4.12) приобретала вид [c.144]

Это равенство является, с одной сторот1ы, условием нормировки собственного вектора е , а с другой—ус.яовием выбора знака в функции Гамильтона (32), который до сих нор был не определен. Действительно, приравняв в обоих частях уравнения — = iOf eft (е = Г .+ (Зй) действительную и мнимую части, получим систему уравнений для и s [c.320]

Такая нормировка всегда возможна. При проведении нормировтси в случае необходимости (как и в п, 183) следует соответствуюп им образом выбирать знаки величия а в фушщрги Гамильтона (21) нормализованной системы. [c.397]

Другая возможная нормировка исходит из условия (рис. 13) (lt(Ordx=l. [c.27]

Здесь О, ф — сферические углы вектора к. Заметим, что при Х = = 0 соотмошенпя (2) совпадают с дисперсионными уравнениями для плоской электромагнитной волны в анизотропном кристалле [13]. В этом случае U(,i) — векторы, поляризации. При е=ез (а= -=2G) векторы Щп) совпадают с ортами сферической системы координат. Общее решение (1) x = AmHu os(V +o,J. Столбцами матр щы Дт,1 = и, ( ) являются собственные векторы, которые удовлетворяют условиям нормировки [c.147]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...