Эмпирическая температура — Определение

Термодинамическая шкала температур. Используемая нами до сих пор эмпирическая температура t определялась по изменению (например, расширению) какого-либо параметра того или иного термометрического вещества (ртути, спирта и т. д.). Как мы уже отмечали, термометры с различными термометрическими телами, кроме основных точек О и 100 °С, будут показывать во всех других условиях разную температуру. Это особенно ясно указывает на произвольность и неудовлетворительность такого определения температуры, как объективной меры интенсивности теплового движения. [c.61]

Формулу (3.20) для определения температуры Т можно преобразовать. Для эмпирической температуры термо- [c.62]

Формулу (3.20) для определения температуры Т можно преобразовать. Для эмпирической температуры U термодинамическая температура Ti = T exp/ь откуда [c.52]

Изучение цикла Карно приводит к одному важному следствию, которое дает теоретические основания для выбора температурной шкалы, называемой термодинамической шкалой температур. В 2 главы I было дано определение эмпирической температуры. Из описания ясно, что эмпирическая шкала зависит от выбора термометрического тела и, следовательно, не является абсолютной. Выводы, полученные выше, привели нас к уравнению, которое для некоторого количества рабочего тела может быть написано в форме [c.72]

Здесь Л/ — обобщенная внешняя сила каждая из обобщенных сил зависит как от внешних параметров а , а , ., а , так и от эмпирической температуры I. В дальнейшем для определенности под всегда будет подразумеваться объем V системы, а под Л, —внешнее давление р. [c.65]

Принцип действия термометров сопротивления (ТС) основан на зависимости электрического сопротивления металлов, сплавов и полупроводников от температуры. Для определения температуры по измеренному значению электрического сопротивления пользуются эмпирическими формулами или таблицами. Термометры для точных измерений (с погрешностью менее 0,001 К) — платиновый, германиевый — градуируют индивидуально. ТС применяют для измерения температур примерно от 0,01 К до 1100 Т. [c.179]

Электродные потенциалы 435 Эмпирическая температура — Определение 1 [c.740]

Из вышесказанного следует, что при обработке резанием происходят сложные процессы, сопровождающиеся изменением температуры, структурными превращениями в обрабатываемых и режущих материалах, зависящие друг от друга. На сегодняшний день эти зависимости и закономерности пока не нашли строгого аналитического решения, поэтому в теории резания используют эмпирические формулы. Параметры оптимального режима резания определяются с учетом стойкости инструмента, качества и производительности обработки. В справочной литературе на сегодняшний день приведены эмпирические формулы для определения параметров процесса для каждого способа механической обработки. [c.580]

Эти же исследователи предложили эмпирическую формулу для определения температуры (в °С) начала мартенситного превращения Ms в хромоникелевых аустенитных сталях (химические символы отвечают процентному содержанию данного элемента в стали) [c.33]

Эмпирическое уравнение для определения эффективной температуры топочной среды [c.89]

Теперь задача становится совершенно конкретной любая система в любом ее равновесном состоянии наверное имеет какую-то абсолютную температуру, совершенно определенную, если ее измерять по стоградусной шкале. Как найти ее значение Более точно задача должна быть поставлена следующим образом. Пусть для всевозможных равновесных состояний некоторой системы (И), определяемых значениями механических параметров и энергии, известна эмпирическая температура [c.62]

Остается найти значение абсолютной температуры при эмпирической температуре tq, начиная от которой вычисляется интеграл 1 т). Это делается очень легко. Если т и Т2 — эмпирические температуры определенных выше стандартных состояний, то [c.64]

По нашему прежнему определению величина т есть некоторая эмпирическая температура , существование которой для равновесных состояний всех систем вытекает, таким образом, из постулатов 1 и 3. Вместо т можно, конечно, взять любую взаимно-однозначную универсальную функцию этой величины, и она тоже будет температурой. Возьмем [c.98]

Значения числа Вг для соответствующих строительных конструкций определяются из уравнений (5.61) или (5.65), где законы сложного теплообмена находятся из соответствующих критериальных уравнений. Однако для предварительной оценки числа Вг они могут представить определенную сложность, поскольку при решении ряда практических задач могут быть неизвестны значения температур газовой среды и поверхности при пожаре. В связи с этим целесообразно получить эмпирические соотношения для определения Вг, которые основаны на экспериментальных данных и, несмотря на их относительную ограниченность, позволяют оценить значения этого критерия, который при необходимости может быть уточнен с помощью численного эксперимента или подсчитан по более точным уравнениям (5.61) или (5.65). [c.252]

Температура начала пропусков воспламенения Т , характеризует условия, при которых пламя распространяется прерывисто. Ниже приведено эмпирическое выражение для определения этой температуры [1] [c.5]

Ниже приведены эмпирические формулы для определения частных коэффициентов сжимаемости некоторых газов в интервалах давлений от 100 до 1000 ат и температур от 20 до 200 °С [c.323]

Отметим, что соотношение (30) можно использовать для определения абсолютной температуры, если выразить Ср и через соответствующие величины, определяемые по отношению к эмпирической температуре 6. В результате этого получится дифференциальное уравнение для Т как функции от 9, решение которого можно свести к численному интегрированию. [c.21]

Классическое представление о внутренней энергии частично подтверждено эмпирическими данными по теплоемкости. Термин теплоемкость первоначально использовали для определения количества теплоты, необходимой для изменения температуры единицы массы какого-либо материала на один градус. Однако было найдено, что теплоемкость является функцией условий, при которых происходит нагревание. Например было найдено, что количество теплоты, необходимое для нагревания единицы массы газа на один градус, значительно больше, если газ расширяется при постоянном давлении в процессе нагревания, чем то количество теплоты, которое потребовалось бы для нагревания газа при постоянном объеме. Кроме того, имеет значение температурный интервал, в котором происходит нагревание. Поэтому существует несколько различных видов теплоемкости, каждый из которых характерен для какого-либо процесса нагревания. [c.32]

Объем раствора — наиболее легко наблюдаемое н измеряемое экстенсивное термодинамическое свойство раствора. Следовательно, эмпирическое определение парциальных мольных величин зависит в первую очередь от наличия данных о соотношении объема и состава раствора при условии постоянства температуры и давления. [c.221]

В тех случаях, когда данные по теплоемкости как функции температуры представлены в форме таблиц или графика и неизвестны эмпирические постоянные уравнений для теплоемкости, как в уравнении (1-58), интегралы уравнений (10-8) и (10-10) можно вычислить графически и полученные значения АНт и AS°T подставить непосредственно в уравнение (10-6) для AFt Этот метод проще и короче, чем определение постоянных уравнений для теплоемкостей и использование затем аналитических выражений. [c.296]

Третий способ составления эмпирических уравнений состояния основывается на использовании экспериментальных данных по определению температурного эффекта адиабатическое дросселирования и теплоемкости. Пусть, например, из опыта известна эмпирическая зависимость дифференциального температурного эффекта адиабатического дросселирования и теплоемкости от давления и температуры, т. е. заданы функции а,- (р, Т) и Ср (р, Г). Тогда из уравнения (5.35), которое мы перепишем в виде [c.204]

Для определения температуры по измеренной ЭДС пользуются таблицами или эмпирическими формулами. Представленные зависимости Е(Т) являются базовыми для градуировки конкретных термопар. Поправочная функция в виде степенного полинома находится по отклонениям значений ЭДС от табличных в нескольких температурных точках. Градуировочные таблицы стандартных термопар соответствуют реальным в пределах указываемой рабочей погрешности. [c.179]

Действие конденсационных термометров основано на температурной зависимости давления насыщенных паров жидкости. Термометрические вещества — обычно жидкие газы гелий, водород, неон, аргон, кислород и др. Для определения температуры по измеренному давлению пользуются таблицами или эмпирическими формулами. Диапазон измерения температуры конденсационными термометрами ограничен снизу температурой затвердевания термометрической жидкости, а сверху — температурой критической точки. Высокоточные термометры позволяют измерять температуру с погрешностью не больше 0,001 К. [c.187]

Связь между плотностью, температурой и давлением устанавливается уравнением состояния, которое для реальных жидкостей и газов выводится в кинетической теории. Однако ввиду сложности общего уравнения состояния и затруднительности определения входящих в него констант, для качественного анализа свойств этих сред пользуются приближенными теоретическими или эмпирическими уравнениями. Получило широкое применение, например, уравнение Ван-дер-Ваальса [c.14]

Полуэмпирические формулы для определения коэффициента гидравлического трения (4.57) и (4.63), имеющие теоретическое обоснование и охватывающие движение в трубах разного диаметра, при различных скоростях и для различных жидкостей, появились сравнительно недавно. В различных областях техники до сих пор продолжают пользоваться многочисленными эмпирическими формулами, полученными непосредственно путем обработки опытных данных и действительными лишь в ограниченных условиях (для определенных жидкостей, диаметров труб, скоростей течения, температур и т. д.). В этих формулах шероховатость стенок принимается постоянной или учитывается с по.мощью коэффициентов шероховатости), причем для каждой формулы даются особые шкалы коэффициентов шероховатости в зависимости от материала трубы. [c.192]

Условная вязкость — характеристика, получаемая при определенной методике испытания. Эта величина связывается с динамической и кинематической вязкостью приближенными эмпирическими соотношениями. Такие методы менее совершенны, чем описанные выше, но все еще находят широкое применение, правда, все более сокращающееся. Вязкость всех жидкостей, если только они при нагреве не претерпевают химических изменений, весьма сильно уменьшается с повышением температуры. Поэтому при определении вязкости необходимо знать точное значение заданной температуры испытуемой жидкости во время измерения. С этой целью, как правило, приборы снабжаются водяной баней или другим приспособлением для создания и поддержания требующейся температуры жидкости. [c.184]

Речь идет здесь о так называемой эмпирической температуре, которая зависит от свойств термометрической системы С. Более определенная абсолютная шкала температур появляется в связи со вторым законом термодинамики (см. 6). Подчер- [c.22]

Предположим, что рассматриваемая система термически одиородиа. Второй член в правой части выражения для dQ предстапляет собой работу, совершаемую системой Aj есть обобщенная внешняя сила каждая из обобщенных сил зависит как от внешннх параметров Oj, а ,. .., On. так и от эмпирической температуры t. В дальнейшем для определенности под всегда будет подразумеваться объем V системы, а под Л, — внешнее давление р. [c.86]

Согласно нулевому началу термодинамики, каждому равновесному состоянию термодинамической системы соответствует определенное значение температуры (см. пример 2.1). Численное значение эмпирической температуры зависит не только от состояния термодинамической системы, но и от свойств термометрического вещества. Если, например, использовать для получения эмпирической шкалы две реперных точки (франц. repere — метка, исходная точка), соответствующих состоянию таяния льда н состоянию кипения воды, разбив промежуток между ними на 100 равных частей, то некоторому промежуточному состоянию 1 будут соответствовать различные числовые значения эмпирических температур- [c.83]

Существует эмпирическое правило для определения минимальной для каждой детали остаточной намагниченности. Оно заключается в следующем. Деталь должна быть нагрета до температуры выше точки Кюри и охлаждена при отсутствии внешних источников магнитных полей (кроме поля земли). Затем достаточно чувствительным полемером или градиентометром необходимо измерить ее максимальную намагниченность в таком состоянии (можно в относительных единицах). [c.18]

Аналогичным методом можно получить расчетные формулы для цилиндрических и сферических оболочек. Распределение температуры в оболочках в форме параллелепипеда, например стены обычной комнаты или печи, не описывается одномерным температурным полем. Аналитически эти задачи решаются с большим трудом. Ленгмюр, используя метод электроаналогии, получил простые эмпирические формулы для определения часового расхода тепла Q, ккал/ч, через оболочки в форме параллелепипеда [Л.2-29). [c.119]

Как и эмпирическая температура, энтропия — величина чисто интенсивная, по крайней мере по ее первоначальному определению (дефиниции), отнюдь еще не раскрывающему ее сущности. Она ничего не измеряет, а просто отличает своими значениями разные классы адиабатически равновесно связуемых состояний. Как и в случае температуры, целесообразно рассматривать только энтропии , непрерывно зависящие от состояния. [c.52]

Известны эмпирические формулы для определения -сопротивления деформации в зависимости от температуры и химического состава. Так, для расчетов при горячей прокатке иногда используют формулу Экелунда [c.148]

Измерим значение какого-либо выбранного нами параметра термометрического вещества в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с тающим льдом. Этим параметром может быть объем, давление, электрическое сопротивление или другое физическое свойство тела. Приведем затем термометрическое вещество в соприкосновение с телом, температуру которого мы хотим определить. Если теперь измерить велич1П1у выбранного параметра термометрического вещества (в состоянии, когда установилось его тепловое равновесие с данным телом), то изменение значения этого параметра определит степень отклонения состояния данного тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом. При этом необходимо исключить изменение других параметров. Установленная таким опытным путем мера отклонения состояния тела от состояния теплового равновесия с тающим льдом, находящимся под давленне.м 1 атм, называется эмпирической температурой тела. Она может быть измерена с помощью жидкостных и газовых термометров, термопар, пирометров и других устро11ств. Однако в зависимости от применяемого устройства для определенного температурного состояния тела получаются, вообще говоря, различные значения температуры, так как в основу ее измерения кладутся различные признаки. Следовательно, необходима такая шкала температур, с помощью которой можно было бы для определенного температурного состояния тела получить одно единственное значение температуры. Такой шкалой является термодинамическая, а также тоаде-ственная с ней абсолютная шкала температур Кельвина. [c.8]

Советскими теплотехниками были разработаны методы расчетов теплопередачи в котельных топках, основанные на большом экспериментальном материале, и предложены практические расчеты топок по эмпирическим формулам (В. Н. Тимофеев, А. М. Гурвич и др.). Обычно расчеттопки заключается в определении температуры дымовых газов на выходе из камеры горения котла. В 1949 г. в Энергетическом институте АН СССР его сотрудниками проф. Г. Л. Поляк и С. Н. Шориным была предложена сравнительно простая формула для расчета этой температуры [c.478]

В уравнения (9.11) и (9.12) следует подставлять значения динамической вязкости масла (Xj и fi,, которые соответствуют средним температурам смазочного слоя соответственно при SmmF и SmaxF-определения значений средних температур проводят тепловой расчет [131, который целесообразно выполнять на ЭВМ, используя метод последовательных приближений. Рекомендуется упрощенный метод выбора посадок для подшипников скольжения по относительному зазору I]), определяемому по эмпирической формуле [131 [c.215]

Однако, как известно, уравнение Ван-дер-Ваальса (15.31> описывает свойства газов не только малой, но большой плотности и даже жидкостей. В этом случае оно представляет собой чисто эмпирическое уравнение состояиия, и его следует рассматривать как удачную экстраполяцию уравнения (15.31) на область больших плотностей. При этом постоянные а и Ь не имеют уже определенного смысла, так как для получения количественного совпадения уравнения состояния (15.31) с эксперименталынымн данными их приходится считать функциями температуры. Поэтому вместо уравнения Ван-дер-Ваальса было предложено более ста других эмпирических уравнений состояния. Тем не менее большим достоинством уравнения Ва н-дер-Ваальса является то, что оно, будучи аналитически простым, качественно правильно передает по1вед0ние плотных газов, их переход в жидкость и приводит к существованию критического состояния. [c.274]

Следовательно, в определенных условиях паротеплового воздействия среднюю температуру можно приближенно определить по формулам нестационарной теплопроводности для однородных тел. Для месторождений при Fo < 0,3 можно вычислить среднюю температуру пласта при паротепловом воздействии по эмпирической формуле (16.73). [c.269]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...