Ламповый генератор с -характеристикой

Не следует, однако, думать, что консервативность является непременным условием, справедливым для любых скачков. Уже в механике при рассмотрении ударов приходится часто пользоваться представлением о неконсервативных ударах (при ударе кинетическая энергия соударяющихся тел мгновенно уменьшается). С подобными же скачками, при которых энергия системы меняется, мы встретимся в дальнейшем (в теории часов и лампового генератора с -характеристикой). Сейчас же мы приведем только один пример системы с неконсервативными скачками. [c.80]

Общий вид фазовой плоскости лампового генератора с /-характеристикой изображен на рис. 123. [c.185]

На частных примерах часов и лампового генератора (с характеристикой, состоящей из прямолинейных отрезков), рассмотренных в предыдущих параграфах, мы познакомились с основными чертами весьма многочисленных и практически весьма важных устройств, которые [c.229]

Ламповый генератор с контуром в цепи сетки в случае /-характеристики. Мы рассматривали в теории часов удары, которые мгновенно изменяли количество движения и энергию системы. Аппарат, создававший эти удары, развивал бесконечно большую мощность, мгновенно отдавая определенные порции энергии. Естественен вопрос, применима ли такая идеализация при рассмотрении электрических колебательных систем. Покажем, что аналогичное положение вещей встречается и в электрических системах. Предположим, например, что в генераторе с колебательным контуром в цепи сетки (в дальнейших рассуждениях мы, как и обычно, пренебрегаем реакцией анода и сеточным током) устанавливаются настолько большие синусоидальные колебания, что напряжение на сетке далеко заходит как в область, где анодный ток нуль, так и в область насыщения. Но если в контуре происходит синусоидальный колебательный процесс, то напряжение на сетке г (рис. 131) дважды за период меняет знак. Когда V проходит через нуль в положительном направлении, анодный ток чрезвычайно быстро (т. е. в течение времени т, очень малого по сравнению с периодом колебаний Т) переходит от значения нуль [c.201]

Необходимо подчеркнуть, что, вообще говоря, форма автоколебаний не связана с характером особой точки, лежащей внутри соответствующего предельного цикла. Поэтому ту связь между формой автоколебаний и характером особой точки, которая обнаружилась в случае уравнения Ван-дер-Поля, не следует обобщать на какие-либо другие автоколебательные системы (например, на ламповый генератор с другими характеристиками лампы). [c.387]

В предыдущих двух параграфах мы рассмотрели примеры ламповых генераторов с мягким режимом возбуждения. Рассмотрим теперь жесткий режим возбуждения автоколебаний на примере лампового генератора с колебательным контуром в цепи анода и с так называемой смещенной /-характеристикой лампы. Именно, мы будем аппроксимировать характеристику лампы (так же как и в 4 гл. Ill) /-характеристикой [c.529]

Ламповый генератор с мягким режимом. Для иллюстрации метода Пуанкаре мы исследуем уравнение, к которому приводит рассмотрение обыкновенного лампового генератора (рис. 465) при мягком установлении автоколебаний. Как мы убедились, в этом случае можно ограничиться кубической характеристикой лампы (9.37). Для разнообразия мы не будем считать сейчас малым затухание [c.703]

Ламповый генератор в случае /-характеристики. Рассмотрим в качестве первого примера автоколебания лампового генератора с колебательным контуром в цепи анода при аппроксимации характеристики лампы /-характеристикой (см. также 3 гл. III). Уравнение колебаний в таком генераторе (3.15) после введения безразмерных переменных [c.708]

Ввиду большой важности фазового условия (228.2), определяющего спектр генерируемого излучения, кратко остановимся на еще одной его интерпретации. Как известно, основной характеристикой колебательных систем (маятника, пружины, колебательного контура и т. д.) служат частоты их собственных колебаний. При некоторых условиях в таких системах можно возбудить незатухающие колебания (автоколебания), происходящие с собственными частотами исходной колебательной системы. Сказанное относится, например, к маятнику часов, ламповому генератору и т. п. Оптический резонатор также молено рассматривать как колебательную систему, и частоты, определяемые соотношением [c.798]

Характеристика высокочастотных печей с ламповым генератором [c.74]

Техническая характеристика высокочастотных установок с ламповыми генераторами для непрерывной сварки металлов [c.246]

Колебательный контур, являющийся основной нагрузкой лампового генератора, образован эквивалентной индуктивностью плазмотрона Ь4 и компенсирующей емкостью СП. Генераторная лампа ГЛ типа ГУ-23А колебательной мощностью 100 кВт с водоохлаждаемым анодом и с питанием накала от трансформатора ТН через индуктивности для предотвращения радиопомех является основным элементом схемы, в основном определяющим эксплуатационные характеристики установки. Режим работы генераторной лампы контролируется по амперметру анодного тока и вольтметру анодного напряжения (Уд, произведение которых дает среднюю мощность, получаемую от анодного выпрямителя Р - [c.173]

Характеристика высокочастотных установок с ламповыми генераторами приводится в табл. 46. [c.265]

Характеристика типовых установок с ламповыми генераторами [c.125]

Техническая характеристика высокочастотных установок с ламповыми генераторами [c.82]

Заметим в заключение, что уравнения (9.45) можно проинтегрировать подобно тому, как мы это сделали в случае аппроксимации характеристики лампы полиномом третьей степени, и получить решения, количественно характеризующие процессы установления. К вопросу о мягком и жестком возникновении автоколебаний в ламповом генераторе (при изменении его параметров) мы еще вернемся в дальнейшем (в 10 настоящей главы) в связи с теорией бифуркаций автоколебательных систем. [c.686]

При рассмотрении лампового генератора мы представляли характеристики лампы в виде полиномов. Наряду с полиномами бывает целесообразно представлять характеристики и в виде иных аналитических выражений. Рассмотрение таких более общих типов характеристик интересно уже потому, что можно проверить, какие полученные свойства автоколебательных систем специфичны для полиномов и какие специфичны для существа задачи. [c.707]

Ламповый генератор в случае ломаных характеристик без насыщения. Рассмотрим теперь, также с помощью метода малого параметра, автоколебания генератора, характеристика лампы которого не имеет насыщения и изображается в виде двух прямолинейных I. отрезков горизонтального и наклонного (рис. 482), т. е. крутизна характеристики [c.709]

Ламповый генератор (например, с колебательным контуром в цепи сетки (рис. 465, а)) при такой кусочно-линейной характеристике лампы близок к гармоническому осциллятору только при малом затухании колебательного контура и при слабой обратной связи. Уравнение для напряжения на конденсаторе ( безразмерного ) будет иметь вид (см. 1 настоящей главы) [c.709]

Некоторые характеристики высокочастотных установок с ламповым генератором приведены в табл. 44. [c.226]

В ламповом генераторе с /-характеристикой мягкость режима была обусловлена тем, что характеристика лампы не смещена, т. е. что вертикальная часть характеристики проходит через точку н = 0. В случае же смещенной характеристики для лампового генератора также получается жесткий режим. Смещенная /-характеристика может служить удовлетворительной идеализацией для того случая, когда, во-первых, переменные напряжения на сетке далеко превосходят напряжение насыщения лампы и, во-вторых, рабочая точка смещена либо в область тока насыщения, либо в область, где анодный ток равен нулю. В случае смещенной /-характеристики поведение лампо- [c.194]

Перейдем к непосредственному изучению лампового генератора с характеристикой, используя уравнения (6.8). На рис. 6.10 представлена одна из возможных характеристик лампы с горизонтальным участком насьпцения (на этом участке увеличение сеточного напряжения не приводит к увеличению анодного тока).. [c.155]

Развитие метода точечных отображений. При решении конкретных задач на начальном этапе развития теории нелинейных колебаний метод точечных отображений не использовали, а применяли аналитические методы и методы теории возмущений. Спустя некоторое время независимо от работ А. Пуанкаре и Д. Биркгофа идея секущей поверхности и точечных отображений возникла вновь при решении конкрет71ых задач методом сшивания (припаговыванип). В своем первоначальном виде этот метод позволял находить периодические решения кусочно-линейных систем, но с его помощью исследовать устойчивость не удавалось. Результаты по исследованию устойчивости вошли в первое издание монографин [2], где рассмотрены автоколебания простейших моделей маятниковых часов и лампового генератора с 2-образной характеристикой зависимости анодного тока от напряжения на сетке. В обоих случаях рассмотрение сводилось к исследованию точечного отображения прямой в прямую. [c.93]

Среди нелинейных систем особое место занимают автоколебательные системы. Термины автоколебания и автоколебательные системы предложены более 50 лет тому назад А. А. Андроновым. Явление автоколебаний проявляется в самых разнообразных формах, таких, как, например, свист телеграфных проводов, скрип открываемой двери, звучание человеческого голоса или смычковых и духовых музыкальных инструментов. Автоколебательными системами являются часы, ламповые генераторы электромагнитных колебаний, паровые машины и двигатели внутреннего сгорания, словом, все реальные системы, которые способны соверщать незатухающие колебания при отсутствии периодических воздействий извне. (Слово реальные здесь означает, что исключается идеализированный случай, когда система не обладает трением.) Характерные свойства автоколебательных систем обусловлены нелинейностью дифференциальных уравнений, которые описывают поведение таки с систем. Правые части этих дифференциальных уравнений обычно содержат нелинейные функции фазовых переменных л . На рис. 1.1 —1.4 приведены графики функций, которые отражают типовые нелинейности, встречающиеся при рассмотрении многих механических и электрических автоколебательных систем. Характеристика силы сухого (кулоновского) трения имеет вид, показанный на рис. 1.1, а, где у — относительная скорость трущихся [c.10]

Применяя прямое и обратное преобразования, а также теоремы комплексного исчисления и методы решения нелинейных алгебраических уравнений, Г. Е. Пухов решил ряд задач с доведением их до численных результатов. В частности, получены формулы для расчета периодических процессов и процессов установления в электрических машинах постоянного тока с учетом нелинейности дифференциальных уравнений, в магнитных усилителях, в статических утроителях частоты и др. Кроме того, им получены расчетные формулы для определения периода колебаний и амплитуд гармоник лампового генератора, рассчитаны периодический процесс в цепи параметрического генератора и переходные процессы в ряде систем автоматического регулирования. При этом выяснилось, что определение качества переходных процессов проще производить комплексным методом, а не наиболее распространенным методом трапецоидальных частотных характеристик. Если комплексным методом исследовать почти синусоидальные процессы в нелинейных системах, то можно убедиться в том, что в этом случае он будет тождественен методу гармонического баланса Н. М. Крылова и Н. Н. Бого-л1обова. Метод Г. Е. Пухова подробно изложен в его книге [13]. [c.94]

Технические характеристики установок для поверхностной эакалкн и сквозного нагрева с ламповыми генераторами [c.266]

Величина переменной компоненты Ед нормируется следующими соображениями. В схемах усилительных С. н. не должно выходить за пределы прямолинейной части характеристики и кроме того не должно превышать —IV или в крайнем случае ОЛ во избежание искажений и ослабления усиления из-за появления сеточного тока. В схемах детектирования переменная компонента С. н. не м. б. меньше некоторой предельной величины ( кажущийся порог детектора —порядка сотых V) в схеме гридлика С. н. не должно превышать тех пределов, которые определяют экспоненциальную часть характеристики сеточного тока. В схемах генераторных переменная компонента С. н. выбирается не меньше той, к-рая достаточна для того, чтобы захватывать колебаниями всю область наклонной части характеристики (1а, Уупр)- Что касается верхнего предела, он определяется тем обстоятельством, чтобы в моменты наибольшего мгновенного значения С. н. оно не подымалось выше (низкого в этот момент) напряжения на аноде во избежание чересчур большого тока на сетку, что повлекло бы за собой т. н. перенапряженный режим (см. Ламповый генератор). Изменения С. н. /IVд действуют в анодной цепи как равновеликие изменения анодного напряжения АГд, умноженные на (л (коэф. усиления) отсюда переменная компонента анодного тока 1 [c.352]

М. с разрезным анодом в режиме падающей характеристики в технике но применяется, т. к. он работает со значит, кпд лишь в области метровых и более длигшых волн, где удобнее обычные ламповые генераторы. [c.44]

Примеры элементов с О. с. 1) Газоразрядный прибор с вольтамперной характеристикой, показанной на рис. На участке АВ отношение А 7/А/ < О и прибор ведет себя как элемент с О. с., хотя для любого значения тока его сонротивле- у ние Л = 7// всегда положительно. Включение такого прибора в цепь с ностоянным В и источником питания может при нек-рых значениях В и эдс источника привести к неустойчивости исходного состояния системы и к появлению других устойчивых состояний, чем пользуются при создании спусковых схем и генераторов релаксационных колебаний. 2) В ламповом генераторе гармопич. колебаний энергия, вводимая в колебат. контур за счет положительной обратной связи, частично или полностью компенсирует потери в контуре т. о., система обратной связи эквивалентна элементу с О. с., включенному в колобат. контур генератора. Превышение величипы действующего значения О. с. над активными потерями приводит к самовозбуждению генератора (к возрастанию его колобат. энергии). Стационарные колебания (см. Автоколебания) будут соответствовать состоянию, при к-ром сумма активных потерь и вклада энергии за счет О. с. равна 0. [c.569]

В заключение отметим, что с теоретической точки зрения ядерный спиновый генератор значительно проще большинства ламповых генераторов, так как его поведение не зависит от характеристик электронных ламп и поддается расчету на основании общих положений даже в нели-шйной области. [c.97]

Термин О. с. первоначально появился в радиоэлектронике, где им обозначалось электрич. воздействие анодной цепи лампового усилителя на цепь сетки усиливающей лампы (см. Генератор злектромагкит-ных колебаний). Впоследствии этот термин использовался для обозначения воздействия управляемого процесса на орган управления автоматич. регулирования, а также для обозначения эффектов взаимовлияния хшь и тепловой степеней свободы системы в теории теплового взрыва. При разработке теории нелинейных колебаний понятие О. с. применялось Л, И. Мандельштамом, А. А. Андроновым и др. для общей характеристики особенностей нелинейного взаимодействия разл. степеней свободы динамич. систем. Термин О. с. широко использовался по отношению к любым эффектам само-воздействия в физ., хим., биол., социология, и др. системах, осуществляемым либо с помощью внеш. цепи, либо в силу природы их внутр. устройства. [c.384]

В соответствии с локальной поверочной схемой для средств измерений характеристик сигналов и цепей поверка осциллографов и электронных вольтметров, погрешность измерений которых лежит в диапазоне 0,5—10%, осуществляется с использованием установки для поверки ламповых вольтметров В1-4, образцового вольтметра ВЗ-23, вольтмиллиамперметра Ф-563, комплекта измерительных генераторов. [c.113]

Настраивают многозвенный-фил 1тр следующим образом. К первому контуру через небольшую емкость (1—2. % от емкости кон-гура) подсоединяют ламповой Вольтметр. На вход.каскада, после которого включен фильтр, подаётся сигнал с необходимой частотой от генератора стандартных сигналов. Второй коц-fyp закорачивают, а первый подстраивают на максимум показаний. Затем зЬко-рачивают третий контур, а второй настраивают на минимум показаний вольтметра, подключенного по-прежнему к первому контуру. Минимум показаний соответствует максимальному отсосу энергии из первого контур.а при,настройке второго в резонанс. Нечетные контуры (третий и др.) настраивают яа. максимум показаний, четные — на минимум. При этом контур, следующий за настраиваемым, должен быть закорочен. Затем следует переключить вольтмегр на выход фильтра, подстроить первый коитур и снять характеристику. [c.17]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...