Приведение постоянных масс

ПРИВЕДЕНИЕ ПОСТОЯННЫХ МАСС ). Приведение масс или замена масс, движущихся с валом, массами сосредоточенных в определенных местах дисков производится по следующему общему принципу кинетическая энергия эквивалентных дисков должна равняться средней (за один оборот) кинетической энергии движущихся масс. [c.230]

Приведение постоянных масс [c.231]

По форме это уравнение похоже на уравнение движения машинного агрегата с постоянной массой, но имеет особенности. В правой части уравнения, кроме привычных приведенных моментов [c.371]

Ранее при исследовании механизмов с постоянными массами мы ознакомились с методом приведения сил. Здесь поинтересуемся вопросом о том, как определяется приведенный момент реактивных сил. [c.313]

Приведенная масса может быть переменной величиной, если отношения скоростей, входяш,ие в формулу (7.10), являются переменными величинами, зависящими от положения звеньев. Однако точку приведения с переменной приведенной массой нельзя рассматривать как модель тела переменной массы. Изменение приведенной массы отражает лишь изменение кинетической энергии звеньев механизма с постоянными массами. [c.142]

Как и в случае механизма с постоянными массами звеньев, приведеН (ый момент инерции У находится из условия равен- [c.305]

Приведенный момент внешних сил определяется, как и в механизмах с постоянными массами, т. е. из условия равенства элементарной работы приведенного момента сумме элементарных работ всех внешних сил [c.307]

Изменение износа во времени. Одной из основных задач исследования износа при ударе по абразивной массе являлось изучение кинетики изнашивания во времени при постоянной массе абразива. Общий вид зависимости скорости изнашивания от времени испытания приведен на рис. 18. Наиболее интенсивно изнашивание идет в первые 3 мин, затем скорость изнашивания резко снижается и при продолжительных испытаниях достигает минимума. Такой характер зависимости связан с [c.57]

Свойства приведенного момента инерции (1. 16) зависят от геометрической структуры механизма, законов нагружения его звеньев массами обрабатываемого продукта и распределения их на звеньях в процессе движения. В отличие от машинных агрегатов с постоянными массами звеньев он, вообще говоря, не должен быть периодическим, хотя такая возможность и не исключается. [c.21]

Из (5.5) следует, что работа движущих сил оказывается равной работе А сил сопротивлений, А =А тогда и только тогда, когда работа А массовых сил за тот же полный цикл [tp, (р+ изменения угла поворота tp звена приведения равна нулю, А =0. Последнее требование, в частности, выполняется для машинных агрегатов с постоянными массами звеньев. Действительно, в этом случае плотность к (tp) инерционных параметров системы тождественно равна нулю [c.181]

Уравнение для определения приведенной массы механизма можно составить так же, как и в обыкновенном случае для механизма с постоянными массами. Имеем [c.215]

Здесь приведенный момент инерции по форме не отличается от приведенного момента инерции механизмов с постоянными массами, но массы и моменты инерции отдельных звеньев являются переменными величинами. Иногда же массы звеньев не меняются, а меняются их моменты инерции, что получается в результате перераспределения масс в звеньях. [c.216]

Следует обратить внимание на то, что во многих задачах динамики механизмов реактивная сила может оказаться равной нулю или близкой к нему и ее величиной можно пренебрегать. Хотя в этих случаях уравнение (268) по форме и будет совпадать с уравнением движения механизма с постоянной массой, но переменность масс будет здесь проявляться через приведенный момент инерции [c.218]

По форме это уравнение не отличается от обыкновенного для механизма с постоянными массами. Однако приведенный момент инерции содержит переменные массу и момент инерции звена 4, поэтому производная момента инерции определяется не обыкновенным путем и содержит в себе переменные и т . Об этом [c.228]

S. Приведение распределенной массы стержня постоянного сечения к сосредоточенной при определении основной частоты собственных колебаний дано на фиг. 37. [c.355]

Приведенные цифры указывают на особую роль, которую играет в струе ядро постоянной массы. В свободной струе присоединенная масса движется в том же направлении, что и ядро постоянной массы, а окружающая среда, из которой берется присоединенная масса — неподвижна. [c.37]

На основе даже ориентировочного подсчета потери энергии струи на приведение в движение окружающей среды в ограниченном пространстве можно оценить распределение начальной энергии струи (Ео) при течении ее в ограниченном пространстве. Пусть Еа —живая сила ядра постоянной массы (струи в ограниченном пространстве) перед сужением на выходе, АЕ — потеря энергии на приведение в движение газов циркуляционной зоны, тогда возрастание давления в струе (р/ — ро) будет составлять [c.75]

В общем виде уравнение движения машинных агрегатов, т. е. задача о движении машины под действием заданных сил, рассмотрено академиком И. И. Артоболевским в работе [1], где для общего случая, когда приведенные моменты имеют вид М = М (р, со, t), а приведенные массы — J = = /(ф, со, i), дано уравнение Лагранжа для движения машинного агрегата с одной степенью свободы и при постоянных массах рабочего продукта. К настоящему времени эта работа получила большую известность и с успехом использована при исследовании движения машинных агрегатов в разных областях техники. [c.43]

Однородность и крупность фильтрующего материала опре-делают ситовым анализом путем просеивания навески материала через ряд калиброванных сит. Калибр сита определяется диаметром шара, равновеликого по объему наиболее крупным зернам фильтрующего материала, проходящим еще через данное сито. Для определения зернового состава и однородности из данной партии фильтрующего материала отбирают среднюю пробу в количестве 300 г и высушивают ее до постоянной массы при температуре 105" С. Из этого количества высушенного материала берут навеску 200 г (взвешенную с точностью до 0,01 г) и рассеивают на наборе калиброванных сит. Остатки на ситах взвешивают и записывают по форме, приведенной в табл. 12.1. [c.254]

Собственную массу вала учитывают, прибавляя к сосредоточенной массе приведенную массу вала. Коэффициент приведения собственной массы при изгибных колебаниях консольной оси постоянного сечения с массой на конце -33/140 для двухопорного вала или оси с массой посредине - 16/35 при крутильных колебаниях для защемленного одним концом вала с диском на другом - 1/3. [c.128]

Приведение распределенной массы к сосредоточенной 355 - постоянного сечения с распределенной массой — Продольные и крутильные колебания 365 [c.558]

На первый взгляд кажется, что с глубиной погружения элемента увеличивается коэффициент с упругой жесткости грунта, а с ним и собственная частота Р элемента, однако опыт это не подтверждает и с глубиной погружения частота практически постоянна. По-видимому, жесткость с и приведенная колеблющаяся масса с погружением растут примерно по одному закону. [c.826]

Из формул (11.6) и (11.8) видно, что приведенная масса т р и приведенный момент инерции / р механизма есть величины переменные и зависят (кроме постоянных масс и моментов инерции отдельных звеньев) от положения механизма (так как отношения скоростей зависят только от положения механизма). [c.293]

Здесь Ср. в Ср,э — удельная теплоемкость воды и раствора электролита при постоянном давлении рв, рэ — плотности воды и электролита Мв — масса молекулы воды в атомных единицах, Мд — приведенная молекулярная масса раствора электролита, определяется по формуле [c.220]

В целом ряде задач динамики механизмов и машин приходится иметь дело с уравнением вращения, в котором момент инерции является величиной переменной, хотя механическая система представляет собой систему тел постоянной массы. Для составления уравнения вращения в этом случае выбирают у машины или механизма одно какое-либо ведущее звено и отмечают на нем центр приведения. Зная движущие силы и силы сопротивления, можно методами динамики привести их к выбранному центру приведения и найти результирующую приведенную силу и результирующий приведенный момент, равный разности момента движущих сил и момента сил сопротивления. Приводя к ведущему звену все массы звеньев, мы можем определить приведенный момент инерции механизма Для большого класса задач динамики механизмов и машин приведенный момент инерции /"Г , который мы в дальнейшем будем обозначать просто/, является функцией угла поворота ведущего звена машины, т. е. [c.105]

В отличие от процессов, протекающих при постоянной массе газа, здесь удельная внутренняя работа di не связана с внешней работой dL соотношением (1.11). Как видим из приведенного примера, внутренняя работа (в данном случае вытекание газа) может иметь место даже при отсутствии внешней работы dL, Внутренняя работа газа dl = pdv при его переменной массе складывается из следующих составляющих 1) работы сжатия, обусловленной поступлением новых порций газа в полость 2) работы расширения в результате вытекания некоторого количества газа из этой полости 3) работы расширения вследствие увеличения объема рабочей полости (за счет перемещения поршня). [c.28]

Скорость света в вакууме Элементарный заряд Постоянная Планка Приведенная постоянная Планка Масса покоя электрона Масса покоя протона Гравитационная постоянная Ускорение силы тяжести на уровне моря Боровский радиус Число Авогадро Постоянная Больцмана Нормальная температура Нормальное давление Объем грамм-моля газа при нормальных условиях Тепловая энергия при нормальных условиях Скорость звука в воздухе при нормальных условиях Звуковой импеданс воздуха при нормальных условиях Единица интенсивности звука Длина волны фотона с энергией в 1 эв Один ферми Один электрон-вольт Один ватт [c.517]

Приведенная масса /л или приведенный момент инерции 7 , очевидно, постоянны для всех машин и механизмов, для которых передаточные отношения, входящие в равенства (15.44) и (15.45), постоянны. [c.341]

Определить суммарный приведенный момент инерции /(г ф) (с учетом момента инерции ротора электродвигателя и вращающихся масс передаточного механизма) для п положений механизма, равноотстоящих по углу поворота кривошипа. Найти постоянную составляющую [c.132]

Если приведенная масса остается величиной постоянной, не [c.66]

Основная частота собственных колебаний вала с сосредоточенной массой при учете собственной массы вала наиболее просто определяется, если к сосредоточенной массе прибавить приведенную массу вала. Коэффициент приведения при поперечных колебаниях для консольной оси постоянного сечения с массой на конце равен 33/140 для двухопорного вала или оси с массой посередине 17/35 при кру- [c.333]

Форма уравнения (18.3) совпадает с обычным выражением приведенного момента инерции для мехаиизмоа с постоянной. массой, однако здесь имеются некоторые особенности. Приведен-Р1ый момент инерции по уравнению (18.3) может зависеть не только [c.369]

Последний коэффициент для свободной струи может быть определен как разность коэффициентов кинетических энергий в начальном сечении струи и ядра в постояной массы струи в сечении перед решеткой, приведенных к скорости т)р, т. е. [c.109]

В приведенном выше рассмотрении мы полагали массу гела постоянной, т. е. не учитывали зависимости массы от скорости. Для движений небесных тел это предположение в большинстве случаев оказывается законным в силу двух обстоятельств. Во-первых, сами скорости планет в перигелии малы но сравнению со скоростью света и, во-вторых, орбиты планет близки к круговым, а значит, величина скорости при движении мало меняется. Первая из этих причин приводит к тому, что масса планет мало отличается от их массы покоя, а вторая — к тому, что масса планет очень мало изменяется при движении по орбите. Атак как для постоянной массы планет характер движения не зависит от величины массы, то влияние зависимости массы от скорости на характер движения для всех планет, кроме Меркурия, оказывается столь малым, что обнаружить его при помощи астрономических наблюдений невозможно. [c.326]

В подавляющем большинстве работ приведенная масса поступательно движущихся частей устройства принята постоянной dm =0). В работах С. Н. Кожевникова [37], В. В. Власова [15], В. Д. Зиневича, А. П. Балакирева при составлении расчетных уравнений масса принята переменной. Только в последней работе расчетные уравнения были решены путем численного интегрирования на электронных вычислительных машинах (ЭВМ). Наиболее полно разработана методика расчета типовых пневматических устройств, под которыми понимают устройства с постоянной массой и нагрузкой, причем рабочий цилиндр имеет не более чем две полости. В работах Н. М. Маркевич [49], П. И. Ковалева [36] масса поступательно движущихся частей совсем не принимается во внимание (т = 0). Такое допущение возможно только при расчете мембранных устройств. [c.167]

Форма совпадает с обычным выражением приведенного момента инерции ядя механизмов постоянной массы. Особенности связаны с тем, что приведенный момент инерции может определяться не только положением ф звена приведения механизма, но и, например, временем, если масса каких-либо звеньев зависит от времени, т = m(t). Даже если масса звена изменяется в функции угла поворота ф, т.е. зависит от положения звена in = т(<р), то и в этом случае приведенный момент инерции количественно будет другим, тем более что часто масса звена изменяется непериодически. Таким образом, приведенный момент инерции в механизмах переменной массы является функцией не только положения, но и времени (а может быть, и скорости) и не является периодической функцией. В дальнейшем если приведенный момент инерции будет зависеть от массы, его выражение будет представлено в [c.496]

По форме уравнение (6.6.5) похоже на уравнение движения машинного агрегата с постоянной массой, но имеет особениосги. В правой части уравнения кроме привычных приведенных моментов движущих сил и сил сопротивления имеется момент реактивных сил, а в левой части стоит производная со звездочкой, которая позволяет за знак этой производной выносить массу т. [c.497]

Так как величина е Мр определяется только значениями заряда иона, приведенной ионной массы и постоянной решетки, правая часть равенства (27.71) нам известна. Однако если подставить измеряемые в эксперименте значения о, 8оо и (Ог в левую часть равенства и записать ее в виде (е ) /Ми, где е называют зарядом Зигетти, то оказывается, что значения е лежат в интервале от 0,7 е до 0,9 е. Такой результат нельзя рассматривать как свидетельство того, что ионы имеют дробный заряд он указывает лишь на неприменимость грубого допущения (27.52), согласно которому для нахождения полной поляризуемости достаточно просто сложить атомную поляризуемость и поляризуемость смещения [c.173]

Рассмотрим случай, когда пространственные размеры области, в которой локализованы электронные и дырочные уровни, значительно превышают постоянную решетки. Поэтому мы можем провести квазиклассическое рассмотрение типа того, которое использовалось нами при описании примесных уровней в полупроводниках (гл. 28). Будем рассматривать электрон и дырку как частицы с массами и т . Эти величины представляют собой эффективные массы носителей в зоне проводимости и в валентной зоне [см. (28.3)1, которые мы для простоты считаем изотропными. Электрон и дырка испытывают кулоновское притяжение, которое экранируется за счет диэлектрической проницаемости е кристалла. Очевидно, мы имеем полную аналогию с задачей об атоме водорода, в которой приведенную водородную массу р, (определяемую равенством 1/р, = 1/Aiprot + 1/mei 1/mei) следует заменить величиной т — приведенной эффективной массой (1/т = 1/m. -f l/m. ), а заряд электрона — величиной е/е. Следовательно, будут существовать связанные состояния, наиниз-шее из которых локализовано в областях с пространственным размером порядка боровского радиуса, определяемого как [c.245]

Силы и массы машинного агрегата приведены к звену АВ. Движущий момент в течение трех первых (от начала движения) оборотов звена Л В меняется по закону прямой аЬ, а далее по периодическому закону, соответствуюш,ему ломаной линии bed. Момент сопротивления подключается в конце третьего оборота, считая от начала движения, и равен = 230 нм, оставаясь все время постоянным. Приведенный момент инерции постоянен и равен / 0,2кем . Выяснить, возможно ли установившееся движение звена АВ, и если возможно, то определить коэффициент неравномерности б этого движения. [c.155]

Пусть дана кинематическая схема механизма. Выберем в качестве начального звена главный вал механизма, совершающий непрерывное врашательное движение. Приведем массы всех звеньев и распределим их по двум группам. В 1 группу включим обязательно начальное звено с закрепленным на нем маховиком, а также все те звенья, которые связаны с ним постоянным передаточным отношением во II группу войдут все остальные звенья механизма. Так, для примера, рассмотренного в 4.4 (рис. 4.9), [ группу составит начальное звено / и звено 4 (так как 4i= onst), II группу — звенья 2 и 3. Заметим, что приведенные моменты инерции звеньев I группы суть величины постоянные, а звеньев II группы — переменные [уравнения (4.22) — (4.25) ]. [c.167]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...