Ультрафиолетовый лазер

Активная среда s. Условия накачки оптическая накачка паров s2 излучением линии Не с = 0,3880 мкм. Фотодиссоциация паров sj излучением ультрафиолетовых лазеров [c.899]

Для проведения эксперимента образец исследуемой краски тонким слоем наносился на предметное стекло и помещался в держатель. В качестве источника излучения использовался импульсный ультрафиолетовый лазер с длиной волны Я = 337 нм. [c.253]

Специалисты в области голографической микроскопии редко пользуются изменением масштаба изображения за счет применения различных длин воли для записи голограмм и восстановления изображения. Действительно, в диапазоне длин волн видимого света, применяемого для записи и восстановления, величина находится в пределах 0,57—1,75. Даже при использовании когерентного ультрафиолетового лазера для регистрации величина остается меньше 10. Ограниченный диапазон изменения величины и меры, которые необходимо предпринимать, чтобы избежать аберраций, связанных с применением различных длин волн при записи и восстановлении, приводит к тому, что увеличение изображений таким способом редко используется в голографической микроскопии. [c.621]

Для Примера приведем также характеристики ультрафиолетового лазера И-1 [c.85]

Лазеры применяются в стоматологии, нейрохирургии, при операциях на сердце и диагностике заболеваний. Так, например, с помощью газового лазера получают фотоснимки кровеносных сосудов конечностей, причем такие снимки, которые невозможно получить на рентгеновской установке. Ультрафиолетовые лазеры применяют для раннего обнаружения раковых опухолей. [c.7]

Измерение озона с помощью ультрафиолетовых лазеров в присутствии аэрозолей. [c.205]

Явление генерации кратных, суммарных и разностных гармоник имеет практическое применение. В лазерной технике удвоение частоты излучения или смешение излучений двух лазеров в нелинейной среде позволяет получать мощный поток когерентного света в области спектра, отличной от исходной. Например, удвоение частоты излучения лазеров на красителях, генерирующих в видимой области спектра, позволяет плавно перестраивать частоты в ультрафиолетовой области. Особый интерес представляет собой преобразование инфракрасного излучения в видимое. Так, смешение излучений с Я,1 = 4 мкм и [c.307]

Активная среда S2. Условия возбуждения фотодиссоциация под действием ультрафиолетового излучения или оптическая накачка лазером на красителе [c.908]

Исходным лазерным материалом являются кристаллы фторидов и хлоридов щелочных металлов, а также фториды кальция и стронция. Используются также кристаллы с примесью. Воздействие на кристаллы ионизирующих излучений (v-квантов, электронов высоких энергий, рентгеновского и коротковолнового ультрафиолетового излучений) или прокалка кристаллов в парах щелочного металла приводит к возникновению точечных дефектов кристаллической решетки, локализующих на себе электроны или дырки. Стимулированное излучение возникает на электронно-колебательных переходах в таких образованиях. Схема генерации центров окраски аналогична схемам лазеров на красителе. [c.957]

Объект сканируют ультрафиолетовым или голубым лучом лазера поперек направления движения детали. Свет люминесценции попадает через эндоскоп к чувствительному элементу. Зондирующая система имеет произво- [c.179]

Наиболее широкое практические применение получили квантовые генераторы оптического диапазона, охватывающие участок спектра от ультрафиолетовой до субмиллиметровой области (X Л 0,1 — 800 мкм). На рис. 12.17 показана структурная схема лазера. Он состоит из рабочего вещества, помещенного в оптический резонатор, источника накачки и часто специального охлаждающего устройства, отводящего тепло от рабочего тела. [c.337]

Замечательные свойства лазеров — исключительно высокая когерентность и направленность излучения, возможность генерирования когерентных волн большой интенсивности в видимой, инфракрасной и ультрафиолетовой областях спектра, получение высоких плотностей энергии как в непрерывном, так и в импульсном режиме — уже на заре развития квантовой электроники указывали на возможность широкого их применения для практических целей. С начала своего возникновения лазерная техника развивается исключительно высокими темпами. Появляются новые типы лазеров и одновременно усовершенствуются старые создаются лазерные установки с необходимым для различных конкретных целей комплексом характеристик, а также различного рода приборы управления лучом, все более и более совершенствуется измерительная техника. Это послужило причиной глубокого проникновения лазеров во многие отрасли народного хозяйства, и в частности в машино- и приборостроение. [c.3]

Схема лазера на азоте приведена на рис. 32. Поскольку генерация осуществляется на длине волны 0,337 мкм, относящейся к ультрафиолетовой части спектра, все оптические элементы в ОКГ выполняются из кварца. Особого внимания заслуживает система возбуждения с поперечным разрядом и бегущим волновым фронтом. В лазерах [c.51]

Вследствие малых размеров резонатора и неоднородности р—/г-перехода угловая расходимость излучения полупроводникового лазера значительно больше, чем твердотельных и газовых лазеров, и достигает в горизонтальной плоскости 1—2°, а в вертикальной еще больше — 5—10°. Коэффициент полезного действия полупроводникового лазера на основе арсенида галлия 1—4%. Длина волны излучения полупроводниковых лазеров меняется в широких пределах в зависимости от состава полупроводника, перекрывая всю видимую часть спектра. Так, лазеры, в которых рабочим телом является сульфид цинка (ZnS), излучают в ультрафиолетовой части спектра (Я, = 0,33 мкм), селенид [ d (S + Se) ] — имеют зеленый цвет излучения X = 0,5-н0,69 мкм), арсенид— фосфид галлия [Qa(As + Р)] — красный (Я. = 0,75-нО,9 мкм) и т. д. [c.62]

Применение дифракционных методов наиболее эффективно при измерении размеров от единиц до нескольких тысяч микрометров. Однако возможность выбора лазеров с различными длинами волн, лежащими как в ультрафиолетовой, так и в инфракрасной частях спектра, а также оптическое увеличение размеров дифракционного изображения позволяют расширить указанные границы эффективного использования дифракционных методов для точного измерения размеров изделий. [c.256]

Среди других наиболее интересных для практических целей ионных лазеров необходимо назвать криптоновый лазер, излучающий мощность 100 мВт в красном и желтом участках видимого спектра, а также гелий-кадмиевый лазер, линии излучения которого 0,417 и 0,325 мкм лежат в видимой и ультрафиолетовой частях спектра. Эти лазеры в основном представляют интерес для научных исследований, а также для биологии и медицины. [c.162]

Интерес, проявляемый в последнее время к развитию техники эксимерных лазеров, обусловлен не только научными, но и практическими перспективами их использования. Эксимерные лазеры являются уникальными источниками мощного излучения в ультрафиолетовой части спектра, обеспечивающими при этом возможность плавной перестройки частоты генерации в широком диапазоне длин волн. Излучение созданных эксимерных лазеров охватывает 20% всей области ультрафиолетового диапазона. Поэтому наиболее плодотворное применение эксимерных лазеров, по-видимому, будет связано с селективными процессами лазерной фотохимии. [c.167]

Большой интерес для селективной технологии могут представлять и интенсивно развивающиеся в последнее время лазеры на красителях. Используя для накачки лазеры с излучением в ближней и ультрафиолетовой области, путем подбора красителей, можно непрерывно перекрыть весь видимый спектр излучения. При этом каждый краситель обеспечивает плавную перестройку длины волны излучения в пределах 0,1 нм. [c.184]

Однако даже ограниченный объем информации, приведенный в пособии, отчетливо показывает широкие возможности современной лазерной техники. Созданные на сегодня лазеры позволяют получать импульсные и непрерывные потоки в ультрафиолетовом, видимом и ИК-Диа-пазоне спектра, отличающиеся высокой мощностью, интенсивностью, монохроматичностью. Эти уникальные свойства лазерных пучков открывают широкие возможности использования их в самых различных сферах человеческой деятельности, в том числе и в технологии. [c.185]

Лазеры — оптические квантовые генераторы (ОКГ), позволяющие получать электромагнитные излучения чрезвычайно высокой концентрации энергии. Длина волн, генерируемых ОКГ, находится в световом диапазоне от ультрафиолетовой области спектра до инфракрасной (а = 0,1 - 70 мкм). [c.130]

Создание безлинзового голографического микроскопа позволит биологам и медикам наблюдать трехмерные изображения живых тканей и микроорганизмов. При использовании рентгеновского излучения возникает возможность больших увеличений (до 10 ) с сохранением разрешающей способности. Принцип действия микроскопов, хорошо описанный в книге Строука, основам на масштабных переходах и геометрическом увеличении в расходящихся пучках. Трудности осуществления микроскопии высокого разрешения связаны с отсутствием рентгеновских лазеров. Для микроскопии живой клетки нужно улучшить когерентность и мощность существующих ультрафиолетовых лазеров. [c.306]

При помощи двухфотонного поглощения, подобно тому как это делается в случае однофотонного поглощения, могут проводиться эксперименты па насыщению и по измерению продольного времени релаксации соответствующего перехода. Экспериментальная трудность заключается в том, что для достижения больших вероятностей переходов. должно выполняться условие или Г-, а для этого, вообще говоря, необходимы очень большие интенсивности, которые во многих материалах уже могут приводить к их разрушению. По этим причинам трудно, например, применить двух- или многофотонное поглощение для накачки ультрафиолетовых лазеров с достаточной эффективностью. Наобо [c.433]

Указанное обстоятельство играет принципиальную роль в решении проблемы создания лазеров рентгеновского и гамма-диапазона, где отражающие зеркала попросту неизвестны. Приведем в этой связи высказывание доктора физико-математических наук Ильинского Ю. А. (из статьи Проблема гамма-лазера , опубликованной в ж-ле Природа , 1978, № 9, с. 49—53) В ранних работах по гаммалазеру большое внимание уделяли резонатору, который усиливает интенсивность лазерного излучения в результате того, что, отражаясь от зеркала, оно многократно проходит через активное вещест во. Создание зеркал для жесткого гамма-излучения — это самостоятельная задача, подход к решению которой пока еще не найден. В 70-х годах стало ясно, что это не главная проблема, потому что к тому времени уже работали ультрафиолетовые лазеры без зеркал. Такие лазеры дают направленное и монохроматическое излучение прн условии, что усиление в активном веществе достаточно велико. В этом случае активное тело лазера выполняется в виде стержня, длина которого обеспечивает требуемое усиление излучения при его однократном прохождении в лазере . [c.106]

В настоящее время интенсивно исслэ-дуются активные среды для ультрафиолетовых и вакуумных ультрафиолетовых лазеров. При этом обсуждаются возможности накачки таких лазеров мощным синхротронным излучением [21]. [c.259]

Первоначально обратный сигнал регистрировали в широком спектральном диапазоне, чтобы выяснить, насколько заметно перекрываются сигнал комбинационного рассеяния на молекулах воды и сигнал флюоресценции молекул природных примесей, всегда имеюшихся в воде и излучающих под действием ультрафиолетового лазера. В качестве примера на рис. 10.34 дана регистрограмма (по оси ординат логарифмическая шкала), полученная при локации чистых океанических вод в Средиземном [c.522]

Явления генерации кратных, разностных и суммарных гармоник нашли многочисленные научно-технические применения. Ценность этих явлений для лазерной техники обусловлена тем, что удвоение частоты лазерного излучения или смешивание излучений двух лазеров в нелинейной среде позволяет получать мощный поток когерентного света в области спектра, отличной от исходной. Например, удвоение частоты излучения лазеров на красителях, генерирующих в видимой области спектра (см. 231), обеспечивает когерентное излучение с плавной перестройкой частоты в ультрафиолетовой области. Особый интерес представляет смешивание инфракрасного излучения со светом мощных лазеров (рубинового или неодимового). Дело в том, что приемники инфракрасного излучения значительно уступают по чувствительности и инерционности приемникам, применяемым в видимой и ультрафиолетовой областях. В инфракрасной области очень плохо разработана фотография. Смешивание же излучения, например, с Я, = 4 мкм и 0,694 мкм (рубиновый лазер) дает желтый свет с длиной волны 0,591 мкм, который можно регистрировать и визуально, и фотографически, и с помощью фотоумножителя. Таким способом удается регистрировать даже слабое тепловое излучение. [c.845]

В этой главе рассмотрим принцип действия и устройство некоторых квантовых генераторов, работающих в оптическом дпаиазоне длин волн (в ультрафиолетовой, видимой и ближней инфракрасной областях). На современном этапе лазеры достигли весьма высокого уровня развития. Существует большое число разнообразных типов и конструкций лазеров, среди которых можно выделить твердотельные, газовые (атомные, ионные, молекулярные), жидкостные (лазеры на красителях), химические, полупроводниковые. [c.267]

Генерацию второй гармоники впервые наблюдал Франкен в 1961 г. Схема эксперимента приведена на рис. 36.3. Сфокусированное излучение рубинового лазера 1 направляется на тонкую кристаллическую пластинку 2. Из пластинки, помимо исходного красного излучения лазера (Х = 0,6943 мкм), выходит также ультрафиолетовое излучение (Х = 0,3472 мкм). Это излучение отделяется от исходного светофильтрами 3 или спектральными приборами и регистрируется подходящим приемником излучения (фотопленка или фотоумножитель). Этот опыт особенно хорошо наблюдать, если вместо рубинового лазера использовать инфракрасный, например неодимовый, лазер (Х=1,06 мкм). Тогда из пластинки 2 выходит пучок зеленого света (А, = 0,53 мкм). [c.304]

Активная среда 1а. Условия возбуждения оптическая накачка паров Ij аргоновым лазером или лазером на красителе ультрафиолетовые линии возб1/ждаются электронным пучком в смеси Аг и I3D, а также при накачке импульсными лампами [c.908]

Для создания активаторных центров используют большинство ионов элементов редкоземельной группы (Рг +, Nd +, Eu +, Gd +. Dy +, НО +, Ег +, Tu +, Yb +) и некоторые элементы переходной группы железа (Ni +, Ti +, r +, V +). Свойства этих ионов позволяют изготовлять твердотельные лазеры, генерирующие излучение в диапазоне от ультрафиолетовой до инфракрасной областей спектра (0,175—5 мкм). [c.71]

Газовые лазеры охватывают диапазон от ультрафиолетовой до субмил-лимстровой области спектра. Активная среда в них — газ при пониженном давлении, помещенный в газоразрядную трубку, в которой возбуждается разряд. Возникающие при разряде свободные электроны, сталкиваясь с частицами газа, возбуждают их и переводят на верхние рабочие уровни, создавая (при соответствующих условиях) инверсную заселенность этих уровней. [c.341]

Наиболее рационально применять маломощные источники ультрафиолетового излучения и источники средней мощности для освещения сравнительно небольщих поверхностей, имеющих хорощий доступ. Для освещения крупногабаритных объектов, поверхностей с плохим доступом, а также при автоматическом контроле желательно применять мощные источники, в том числе и лазеры. При этом необходимо учитывать, что наивысшая чувствительность зрения достигается при яркостях 80—320кд/м , что соответствует показаниям люксметра 250—1000 люкс. [c.115]

Кварцевое стекло обладает рядом ценных физико-химических свойств прозрачностью в широком диапазоне ультрафиолетового, видимого и инфракрасного излучений, тepмo тoйкo тью химической и радиационной устойчивостью, малым коэффициентом линейного расширения, что позволяет его использовать для изготовления конденсоров, объективов, призм и окон спектральных и других приборов, работающих в ультрафиолетовом и инфракрасном участках спектра, точных зеркал и концевых отражателей, оптических систем для лазеров, оболочек источников света, защитных стекол приборов, работающих при высокой температуре и при ее резких изменениях. [c.514]

В лазерах на стекле в качестве активаторов могут быть использованы и такие редкоземельные элементы, как итербий, гадолиний, гольмий, тербий и др. Однако удельная мощность их излучения значительно меньше, чем у неодима, вследствие чего они не получили такого широкого распространения, как стеклянные лазеры с примесью неодима. Заслуживают внимания лазеры, активированные тербием и гадолинием, так как они излучают в видимой и ультрафиолетовой частях спектра первые имеют излучение, относящееся к желто-зеленой части спектра (>- = 5350н-5500 А), вторые— к ультрафиолетовой % = 3125 А). [c.28]

Импульсные ионные лазеры на несамоограниченных переходах составляют довольно большую группу. В них инверсия населенности получается на короткое время при мощном импульсном электрическом разряде. Она осуществляется между некоторыми возбужденными уровнями образовавшихся в разряде ионов. Импульсные ОКГ имеют в принципе такую же конструкцию, как и лазеры, работающие в непрерывном режиме, но катод выполняется более мощным. Блок питания обеспечивает токи в импульсе до нескольких килоампер при напряжениях до сотен киловольт. При высоких напряжениях предусматривается повышение электрической прочности устройств. Мощности при этом достигают нескольких мегаватт. В импульсном режиме возможна генерация в ультрафиолетовом диапазоне, которая возникает в большинстве случаев на переходах многозарядных ионов. [c.50]

Другими положительными характеристикамиЗ лазеров являются высокая степень когерентности и узость линии излучения, позволяющие улучшить разрешающую способность примерно на пять и более порядков по сравнению с приборами, использующими обычные источники света. Эти замечательные особенности уже нашли применение в ряде направлений спектроскопии. Так, селективное возбуждение атомов и молекул открыло новые возможности спектроскопии, исследующей спектры флуоресценции в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасных частях спектра. По спектрам флуоресценции можно определить малые концентрации примесей в жидких растворах и газообразных смесях и исследовать процесс их образования в динамике, т. е. в течение химической реакции. [c.216]

По диапазонам длин волн (в порядке убывания) или частот (в порядке возрастав..я) выделяют радиоспектроскопию, микроволновую спектроскопию, суб-миллиметровую спектроскопию, инфракрасную спектроскопию, оптическую спектроскопию (включающую ближнюю ИК-, видимую и частично УФ-области спектра и выделенную гл. обр. по прозрачности оптнч. материалов — стекла, кварца и др.), ультрафиолетовую спектроскопию, рентгеновскую спектроскопию. По характеру взаимодействия излучения с веществом С. подразделяют на линейную (обычную) С. и нелинейную спектроскопию, к-рая возникла благодаря применению лазеров для возбуждения спектров. Применение перестраиваемых лазеров на растворах красителей и полупроводниковых диодных лазеров, а также использование электронных цифровых методов регистрации спектров позволили достичь очень высокого спектрального разрешения и высокой точности спектральных измерений. [c.625]

Генерация на самоограниченных переходах может осуществляться не только в атомах металлов, но и в молекулах некоторых газов, например N2, Нг. Наибольший интерес представляет азотный газоразрядный лазер (см. табл. 4.8). Благодаря излучению в ультрафиолетовой области спектра этот лазер может найти применение при изучении и проведении различных селективных процессов, а также для накачки лазеров на красителях. [c.164]

Оптические квантовые генераторы — лазеры — это приборы, преобразующие один из видов энергии (электрическую, световую, тепловую, химическую) в монохроматическое (т. е. строго одной длины волны) когерентное излучение электромагнитных волн (ультрафиолетового, видимого, инфракрасного диапазонов). Благодаря высокой монохроматичности, когере11тносги, острой направленности и высокой частоте излучения (10 —10 гц) лазеры находят широкое применение в науке, технике, военном деле. В табл. 1.19 приведены лазеры некоторых типов и их основные характеристики. В третьей графе таблицы указан режим работы лазеров импульсный (Имп.) или непрерывный (Непр.) [c.48]

Начнем со случая возбуждения образца обычньш источником ультрафиолетового света, т. е. ртутной лампой или светом азотного лазера. При этом возбуждение примесных молекул происходит в их высокие электронные состояния и, следовательно, вероятность возбуждения любой примесной молекулы одинакова и не зависит от частоты первого синглетного перехода. Поэтому число возбужденных примесных молекул ni (wq, w , не зависит от частоты возбуждающего света и пропорционально полному числу этих [c.164]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...