Параметры рисунков

Наименование Условное Рабочие параметры Рисунок продолжение Таблица габаритных размеров [c.304]

Наименование признаков классификации Наименование звездочки или ее параметров Рисунок, таблица [c.170]

Основные параметры рисунка [c.171]

После того как будут установлены параметры рисунка, ддя его размещения достаточно щелкнуть мышью в том месте экрана, куда этот рисунок вставляется. [c.284]

На этом рисунке а — символ и числовое значение параметра Ь — способ окончательной обработки поверхности и другие указания с — базовая длина (по СТ СЭВ [c.272]

Упражнение. Определите параметры коник как множества центров окружностей, касающихся двух данных окружностей или окружности и прямой (рис. 3.69, а...<3). Размерами окружностей задайтесь самостоятельно, руководствуясь рисунком. [c.76]

На ЭТИХ же рисунках представлены расчетные распределения температуры проницаемой матрицы Т (сплошные кривые) и охладителя t (штриховые). Использованные в расчетах значения параметров указаны в табл. 6.2. Они определены по характеристикам образцов и параметрам режимов. [c.146]

Результаты численного интегрирования выражений (8. 5. 13) — (8. 5. 16) показаны на рис. 100. Как видно из рисунка, величина параметров К, Ь, М и Л не зависит от безразмерной толщины пленки жидкости о, вплоть до его значений = [c.331]

Отметим некоторые особенности чертежа, состоящего из трех полей проекций. Пусть на эпюре задана любая пара проекций точки, например Л) и Л 2 (см. рис. 29). Третью проекцию можно построить, используя параметры двух исходных проекций. Графическое построение профильной проекции Л3 точки Л показано на рисунке стрелками. [c.30]

Основные параметры резьбы. На рисунке 13.6 изображен профиль резьбы (сопряженных, свинченных внутренней и наружной резьб) и обозначены его основные параметры. [c.200]

Для обозначения параметров нестандартной резьбы показывают все ее основные размеры. Например, на рисунке 13.19, и показана резьба прямоугольного профиля. Рекомендуется показывать в масштабе увеличения профиль данной резьбы и все ее размеры — диаметр резьбы по выступам, (I, — диа- [c.209]

Как видно из этих рисунков, в случае а < 1 при возрастании параметра Я, от Я = О происходит рождение устойчивого периодического движения Г, в соответствии с чем при Я > О фазовые траектории располагаются так, как это показано на рис. 7.121. [c.370]

Случай изменяющейся геометрии стержней приводит к дифференциальным уравнениям с переменными коэффициентами (ступенчатые стержни, стержни с непрерывно меняющимися по длине сечениями, криволинейные стержни с переменными радиусами кривизны, а также стержни с изменяющимися по длине массой, сжимающей силой, коэффициентом постели и т.п.). Теория построения решений таких уравнений приводит к псевдодифференциальным уравнениям и сложным фундаментальным функциям. Известны буквально считанные случаи в механике и других науках, когда удавалось построить фундаментальные решения для дифференциальных уравнений с переменными коэффициентами. В публикациях на эту тему наметился другой подход, когда объект с распределенными параметрами заменялся объектом с кусочно-постоянными параметрами (рисунок 2.36). В этом случае все ступени описываются дифференциальными уравнениями с постоянными коэффициентами, решения которых всегда можно получить. При достаточном числе ступеней решение для дискретизированного таким образом стержня будет мало отличаться от решения для стержня с распределенными параметрами. Эта простая идея довольно долго не могла быть реализована из-за отсутствия соответствующего метода расчета. Метод начальных параметров (МНП), методы сил и перемещений, МКЭ и другие методы приводят алгоритм расчета к произведениям матриц фундаментальных функций, что при большом числе ступеней существенно ухудшает точность результатов вследствие неустранимых погрешностей округления. Предлагаемый аналитический вариант МГЭ свободен от этого недостатка. [c.109]

Итак, мы рассмотрели одну из команд отрисовки примитивов LINE) и одну из команд редактирования (ERASE). Кроме этих групп команд можно выделить команды установки параметров рисунка и системных переменных, команды получения справочных данных о примитивах, команды визуализации рисунка (увеличение и уменьшение окна зрения), команды образмеривания, команды создания и вставки блоков, команды окончания работы, команды вывода рисунка на средства графического отображения. [c.9]

Выполнение некоторых команд Auto ADa, а также установка параметров рисунка происходит в среде диалоговых окон. С помощью диалоговых окон можно изменить значение сразу нескольких переменных. На-рис.5 представлено диалоговое окно команды DDRMODES, служащее для установки общих режимов рисования шаговой привязки, сетки и др. (см. ниже). [c.16]

Служит лля задания параметров рисунка. Если T1LEMODE равна единице, можно установить тип единиц, масштаб рисунка и размер листа. [c.281]

Диалоговое окно установки параметров рисунков (рис. 9.58) позволяет открыть изображение из одного из файлов (кнопка Open (Открыть)) или вставить содержимое буфера обмена (кнопка Paste (Вставить)), настроить размер и разрешение изображения, определить угол поворота и точку привязки изображения, выбрать слой для его размещения, а также задать ряд других параметров. [c.284]

Откройте диалоговое окно установки параметров рисунка и выберите в нем файл, содержащий отсканированное изображение. [c.285]

Следует также обратить внимание на маркер, управляющий прозрачностью рисунка. Если отметить маркер Transparent (Прозрачный) в диалоговом окне установки параметров рисунков, то области рисунка, имеющие белый цвет, будут отображаться прозрачными (рис. 9.59). [c.285]

На левой половине рисунка 20.6 показан корпус илп цилиндр высокого давления (ЦВД) конденсационной трехкорпусной трубины мощностью 300 МВт на сверхкритические параметры пара с промежуточным перегревом пара до 565 °С. ЦВД представляет собой двухстенную литую конструкцию. Пар сначала посту- [c.170]

Для построения параболы по заданной величине параметра р (рис. 76, г/) проводят ось симметрии параболы (на рисунке горизонтально) и откладываю огрезок KF = р. Через точку К перпендикулярно оси симметрии проводят директрису DD,. Отрезок KF делят пополам и получают вершину О параболы. Ог вершины О влево на оси симметрии намечают ряд произвольных точек I-VI с постепенно увеличивающимся расстоянием между ними. Через эти точки проводят вспомогательные прямые, перпендикулярные оси. На вспомогательных прямых из фокуса F делают засечки радиусом, равным расстоянию от прямой до директрисы. Например, из точки F на вспомогательной прямой, проходящей через точку V, делают засечку дугой Л, = KV по-лyчe шaя точка 5 принадлежит параболе. [c.44]

Результаты экспериментов представлены на рис. 3.12. Так как в опытах с крупными частицами (зажатые плотные слои) с увеличением расходов газа изменялись и его параметры (давление и температура), данные обработаны в безразмерном виде Nu = /(Re). Рисунок иллюстри- [c.88]

Распределе1ше температуры по толщине пористой стенки. Часть из полученных экспериментальных данных по распределению температуры пористого металла по высоте стенки (точки) приведена на рис. 6,13 (параметры соответствующих режимов указаны в табл. 6.2). Результаты на каждом рисунке относятся к сериям измерений с постоянными массовыми расходами охладителя. Нумерация кривых соответствует последовательности измерений. Слева от оси ординат соответствующими значками указаны значения температуры насыщения при давлении перед образцом. [c.145]

Зависпмость отношения 81г/311а=/о от величины приложенного поля I Ш Г"-, рассчитанная при помощи метода Рунге— Кутта—I [98], показана на рис. 83. Как следует из рисунка, величина 1ц не зависит от направления потока целевого компонента (симметрия относительно Ш=0). Очевидно, что при больших абсолютных значенпях параметра IV 1ц прямо пропорционально напряженности электрического поля Е. При малых Ш - О это отношение стремится к единице, т. е. для полного потока целевого компонента можно использовать соотношение (6. 7. 29), полученное в предположении об отсутствии электрического по.ля. [c.277]

После запуска команды необходимые установки параметров рабочей среды Auto AD задаются в диалоговом окне создания нового рисунка reate New Drawing (Создание нового рисунка) - см. рис. 7.16. [c.153]

На j)H . 1.15 показаны центральные углы N,0,P и N2O2P, равные углу зацепления. Из тех же рисунков следует, что угол профиля в точке эвольвенты, лежащей на начальной окружности, численно равен углу зацеп.мения Оба угла обозначают одной и той же буквой, однако при этом следует помнить об их смысловом различии, а именно угол профиля является геометрическим параметром самого профиля, а угол зацепления — кинематическим параметром зацепления двух профилей. [c.366]

Смысл величин hi и li виден hi рис. 7.5 ). Кроме того, из рассмотрения этого же рисунка видно, что между параметрами велоспнеда существует зависимость [c.208]

Выполнение этого условия требует наложения определенных ограничений (например, требование положительности температуры или других ограничений). Анализ соотношения (1.11) позволяет выявить различие в поведении линейных и нелинейных систем. В нелинейных системах небольшое увеличение Л может привести к сильным эффектам, несоизмеримым по амплитуде с исходным воздействием. Это приводит к скачкам параметров системы при изменении к вблизи критических значений. В случае линейного поведения системы сохраняется принцип суперпозиции, т.е. результатом совместного действия, например, двух различных факторов, являе1 ся простая суперпозиция. Это различие в линейно.м и нелинейном поведении системы иллюстрирует рисунок 1.4. [c.16]

Для более наглядного понимания принципа подчинения, рассмотрим действие лазера, порождающего когерентное излучение при достижении критических условий. В докритическом состоянии активные атомы лазера при подаче энергии в систему возбуждаются и испускают отдельные цуги световых волн. Критическое состояние системы достигается в тот момент, когда подаваемая энергия становится когерентной, т.е. она уже не состоит из отдельных некоррелированных цугов волн, а превращается в бесконечную синусоиду. Это означает, что хаос (в виде цугов световых волн) сменяется порядком, причем параметром порядка служит возникаютцая когерентная волна. Она вынуждает атомы осцилировать когерентно, подчиняя их себе (рисунок 1.6, [c.34]

Синергетика оперирует с неравновесными фазовыми переходами, сходными с переходами I и II рода, но имеющие кинетическую природу. Они описываются с помощью бифуркационных диаграмм, связывающих в простейшем случае переменную m с управляюпщм параметром А,. Проиллюстрируем бифуркационную диаграмму, связанную с неравновесным фазовым переходом II рода на следующем примере. Рассмотрим прямоугольный стержень (рисунок 1.8), на который сверху действует нагрузка Р, контролирующая гюведение системы и поэтому является управляюгцим параметром. При увеличении нагрузки стержень сжимается, но его ось остается прямой до тех пор, пока не достигнет-ся критическая нагрузка Р =, при которой стержень потеряет устойчивость и [c.39]

Наряду с фазовыми кинетическими переходами II рода во многих физических и биологических системах реализуются неравновесные фазовые переходы I рода. Простейшая бифуркационная диаграмма для фазового перехода такого типа представлена на рисунке 1.9, б. Бифуркационные диаграммы для неравновесных фазовых переходов I рода характеризуются существованием ветви решения, которое претерпевает бифуркацию в критической области и является частью петли гистерезиса (см. рисунок 1.9, б). Когда внешний параметр X достигает значения Х = Х , в системе возникает подкритическая бифуркуа- [c.41]

Развитие представлений о фракталах ставит на новую основу анализ структуры пористых материалов. До настоящего времени структуру пористых материалов связывали с плотностью и размером пор. Однако, устойчивых закономерностей связи структуры со свойствами установить не удалось. Согласно концепции фракталов качества параметра структуры пористого материала следует принять фрактальную размерность, определяемую распределением пор по размерам. Если рассматривать систему из пустот пористого материала как кластер, то фрактальные свойства такого материала можно определить по рассеянию рентгеновского или нейтронного облучения. Д. Шефер и К. Кефер [11] для анализа структур, формирующихся в ходе случайных процессов в силикатных системах, использовали малоугловые рассеяния света и рентгеновских лучей. Схема на рисунке 2.8 иллюстрирует набор структур, которые ранее не были установлены в силикатах. [c.88]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...