Теплопроводность анизотропных

В общем случае коэффициент теплопроводности анизотропной среды является тензором и уравнение теплопроводности в этом случае имеет сложный вид [Л. 19]. Ниже рассматривается электрическое моделирование упрощенного уравнения теплопроводности, в котором анизотропия среды приближенно учитывается заданными величинами Хх, Ху, Аг, представляющими собой коэффициенты теплопроводности в трех взаимно перпендикулярных направлениях. Указанная схема среды известна под названием ортотропного твердого тела [Л. 19]. [c.296]

Теплопроводность анизотропных твердых тел [c.43]

При решении задач несвязанной термоупругости приращение температуры 0 должно удовлетворять следующему уравнению теплопроводности анизотропного тела [72, 153] [c.16]

I, / — 1, 2, 3) —коэффициенты теплопроводности анизотропного тела, А, —коэффициент теплопроводности изотропного тела, [c.11]

Рис. 1-18. К расчету эффективной теплопроводности анизотропной структуры а, б — дробление элементарной ячейки адиабатными и изотермическими плоскостями в, г — схемы соединения тепловых сопротивлений

Теплопроводность анизотропных тел, как и линейное расширение, вообще говоря, различна в разных направлениях. Для всех тел, как отмечалось раньше, —т. е. в декартовых [c.207]

М/ 1 2, 3) — коэффициенты теплопроводности анизотропного тела, [c.5]

Для вывода основных энергетических уравнений используем уравнения движения и обобщенное уравнение теплопроводности анизотропных тел [c.19]

Допущение 2 связано с заменой системы тел однородным телом. Эффективные коэффициенты теплопроводности анизотропного параллелепипеда определялись по формулам (2-64) для конкретного аппарата группы В. Значения этих коэффициентов также измерялись по методике, изложенной в [34]. Экспериментальная погрешность [c.172]

Теплопроводность анизотропных твердых тел 28, 29 Теплота парообразования эффектив ная 208 [c.385]

В классических опытах Фойгта по теплопроводности анизотропных кристаллов (тетрагональной, гексагональной, тригональной систем) с тензором теплопроводности вида [c.69]

Основное обобщающее предположение теории теплопроводности анизотропных тел заключается в том, что каждый компонент вектора теплового потока в точке является линейной функцией всех компонентов температурного градиента в этой точ- [c.105]

В такой форме задача полностью совпадает с задачей (5.20), (5.6)..., ..(5.9) теплообмена в канале с пористой изотропной вставкой теплопроводностью X = Х ,. Единственное отличие их состоит в том, что вместо величин Ре в эти формулы входят величины ] = A,Pei =РеЛ. Следовательно, с учетом этих изменений можно использовать все результаты (5.22). ..(5.28) и для рещения задачи с анизотропной матрицей. Эффект [c.106]

Основной интерес представляет величина отношения a ja, характеризующая изменение интенсивности теплообмена при замене однородной пористой вставки теплопроводностью на анизотропную теплопроводность X y,-Xz при одинаковых прочих условиях [c.107]

Анизотропные кристаллы обычно характеризуют теплопроводностями в направлениях главных осей. В СИ коэффициент теплопроводности имеет размерность Вт/(м-К). [c.187]

Кроме того, Берман [41] измерил теплопроводность различных образцов графита. Интерпретация этих результатов не столь проста, как в других случаях, так как решетка графита сильно анизотропна. Интересно, что в некоторых случаях теплопроводность меняется быстрее с температурой, чем теплоемкость. Это можно было бы объяснить, считая, что вероятность [c.253]

Как уже отмечалось, связь теплового потока с градиентом температуры определяется законом Фурье в виде (1.40). В случае анизотропных сред теплопроводность в теле может быть различной в разных направлениях. Тогда коэффициент теплопроводности имеет тензорный характер и может быть представлен через свои компоненты [c.24]

Теплопроводность в анизотропных средах 24 [c.314]

Уравнение (4.5.36) аналогично известному уравнению анизотропной теплопроводности. Тензор [c.175]

Приведенные выше электроизоляционные параметры слюд относятся к случаю, когда электрическое поле перпендикулярно плоскостям спайности. Вдоль плоскостей спайности электроизоляционные свойства слюд значительно хуже р всего лишь 10 —10 Ом-м, от 11 до 16 (мусковит) и даже 23—46 (флогопит), tg б порядка десятых долей. Так же сильно анизотропна и теплопроводность слюд. Коэффициент теплопроводности составляет примерно 0,44 Вт/(м-К) для мусковита и 0,51 Вт/(м-К) для флогопита перпендикулярно плоскостям спайности, а параллельно плоскостям спайности он на порядок выше. Плотность слюд 2,7—2,9 Мг/м , удельная теплоем- [c.175]

Для анизотропной пластины с главными осями анизотропии и Г1, повернутыми на угол а относительно осей х и у (х — вдоль, у — поперек пластины), уравнение теплопроводности имеет вид [c.13]

Анизотропные среды 3 — 251—см. также Световые волны — Распространение в анизотропных средах Анилин — Теплопроводность 1 (1-я) — 485 [c.13]

Тогда (5-73) с учетом (5-74) примет вид, аналогичный формуле теплового потока при нелинейной анизотропной теплопроводности [c.165]

Ларедо [106] нашел, что в интервале температур от z 0,15 до / =1,0 )лектронпый вклад в теплопроводность х только приблизительно согласуется с предсказаниями двухжидкостной модели Гейзенберга—Копне. Он обнаружил также, что в олове теплопроводность анизотропна, а именно вдоль тетрагональной оси она больше, чем в направлении, перпендикуляр-пом к ней. [c.666]

Теплопроводность анизотропного вещества зависит от направления из да1Н1ой точки и достигает экстремальных значений по трем взаимно ортогональным направлениям, называемым главными осями тепловой проводимости. [c.96]

Тепловые свойства. Теплопроводность графита резко уменьшается при кратковременном облучении при комнатной температуре. При увеличе-чении дозы облучения теплопроводность продолжает уменьшаться, но медленнее, достигая при больших интегральных потоках насыщения [159, 226], как показано на рис. 4.31. Из рисунка видно, что изменение теплопроводности анизотропно, причем в поперечном направлении уменьшение происходит быстрее. Однако некоторыми авторами сообш,алось, что изменения примерно одинаковы в обоих направлениях [184]. Кривые на рис. 4.31 позволяют сделать вывод, что более графитизированпый материал будет испытывать большие изменения теплопроводности. Это подтверждается и другими экспериментами [3]. [c.189]

В последние годы все интенсивнее развивается новое научное направление в термомеханике — исследование динамических процессов в анизотропных и изотропных телах с учетом конечной скорости распространения тепла 118, 41, 60]. Вводя в принцип Онза-гера характеристику скорости изменения теплового потока — тепловую инерцию, С. Калискии [68] установил обобщенный закон теплопроводности анизотропных тел. Для изотропных тел этот закон впервые установил А. В. Лыков [36, 37] как гипотезу о конечных скоростях распространения тепла и массы для тепло- и влаго-переноса в капиллярно-пористых телах. Учитывая члены, появляющиеся в уравнении теплопроводности и граничных условиях теплообмена, полученных на основе обобщенного закона, приходим к обобщенной теории теплопроводности. Задачи теплопроводности, решаемые на основе этой теории, назовем обобщенными. История развития данного направления в теплопроводности достаточно полно представлена К. Баумейстером и Т. Хамиллом 13]. А. В. Лыков (381, проанализировав обобщенную задачу теплопроводности для полупространства, граничное значение температуры которого изменяется в начальный момент времени незначительно, оставаясь далее постоянным, интерпретирует скорость распространения тепла как производную по времени от глубины проникновения тепла. [c.3]

Введя в принцип Онзагера скорость изменения теплового потока — тепловую инерцию, Калиский [119] установил обобщенный закон теплопроводности анизотропных тел. [c.119]

Читатель, знакомый, например, с задачами теории теплопроводности, отождествит функции кх, ку и к с кoэффициej тaми теплопроводности анизотропного материала, функцию Q — со скоростью теплообразования, а неизвестную функцию ф — с температурой (при условии, что главные направления анизотропии материала совпадают с осями координат). В задачах электротехники эти величины можно связать соответственно с коэффициентами проводимости, плотностью тока и потенциалом. Независимо от того, какие физические величины рассматриваются, математически задача остается одной и той же. [c.317]

Теплопроводность изотропного графита при облучении при T Mnepaitype выше 600° С на 30—40% ниже, чем теплопроводность без облучения, коэффициент линейного расширения в результате облучения интегральным потоком нейтронов 4-1021 нейтр./см2 при температуре выше 1000°С сначала увеличивается примерно на 20%, а потом уменьшается на 30—75% начального значения. Физико-механические характеристики прессованных сортов графита под влиянием облучения меняются больше, чем изотропных сортов. Изменения происходят в направлениях вдоль и поперек оси прессования или выдавливания, причем эти изменения по осям довольно различи , что практически исключает возможность использования анизотропных сортов графита в виде крупноразмерных блоков в качестве конструкционного материала активной зоны реактора В ГР с призматическими твэлами [6]. Этот факт является весьма важным доказательством преимущества варианта реактора ВГР с шаровыми твэлами, поскольку твэлы при достижении интегрального потока (5—7)-10 нейтр./см и глубине выгорания топлива 10—15 /о выводятся из активной зоны, графитовые же блоки отражателя находятся в зоне существенно меньших температур и потоков нейтронов. [c.29]

Хсх/ Хт = 0,08RePr Re = Gd l и-При этом засыпка вместе с протекающим сквозь нее потоком рассматривается как некоторая гомогенная среда с одинаковой температурой и эффективными коэффищ1ентами продольной ХсП = + Хсц и поперечной теплопроводности. Здесь X — эффективный коэффициент теплопроводности среды с неподвижным теплоносителем. Из приведенных выражений следует, что эффективная теплопроводность является анизотропной величиной, зависящей от направления скорости потока. [c.36]

Таким образом, облучение AI2O3 вызывает некоторое анизотропное расширение, но не воздействует значительно на стабильность размеров, что иллюстрируется уменьшением плотности менее чем на 1% после облучения высокими интегральными потоками нейтронов при комнатных температурах. Механические свойства AI2O3 существенно не меняются при облучении интегральным потоком тепловых нейтронов вплоть до 1,6 10 нейт,рон/см при 50° С. Тепловые и электрические свойства изменяются наиболее сильно как теплопроводность, так и удельное электросопротивление при облучении заметно уменьшаются. Во многих случаях изменения электрических свойств, видимо, недостаточно существенны, что позволит применять AI2O3 как изоляционный материал в радиационном поле. [c.152]

Натуральная древесина, несмотря на развитие синтетических материалов и пластмасс, является в зонах благоприятного использования ценным непревзойденным конструкционным материалом по высокой прочности и декоративности, сочетающимся с небольшой плотностью, теплоемкостью, теплопроводностью, электропроводностью. Она хорошо сопротивляется воздействию газов и других агрессивных сред и ртличается хорошей обрабатываемостью и невысокой стоимостью. К недостаткам древесины относятся большая анизотропность механических свойств и большая их изменчивость в зависимости от влажности. [c.231]

Двух- и трехмерные нелинейные задачи теплопроводности для анизотропных тел (по точности, времени решения и стоимости) эффективно решаются на аналоговых и гибридных ВМ. Нами применейй гибридная ВМ с сеточным (сетка омических сопротивлений) процессором, позволяюш ая решать по неявной схеме метода сеток задачи на сеточной области с 600 узлами. Переменные электрические сопротивления позволяют имитировать любой закон изменения X х, у), с х, у), Rk х, у). Причем величины термических контактных сопротивлений могут быть заданы детерминистическим или вероятностным образом. [c.147]

Расчет процессов теплопроводности в других случаях рассмотрен в (21], [14], [36]. Лля тел сложной конфнгуращщ или анизотропных, ко1да аналитический расчет затруднителен, пользуются численными методами расчета (см., например, [6]), или же производят вычисления с помощью гидро- или электроинтеграторов. [c.138]

Ввиду анизотропности и плохой теплопроводности наполненных пластмасс (особенно содержащих волокнистые наполнители) необходимо соблюдать определенные правила при их эксплуатации и механической обработке — применять охлаждающие смазки, пользоваться специальным инструментом и т. п. При обработке и эксплуатации деталей из слоистых пластиков нельзя прилагать нагрузки в сторону, способствующую расслаиванию или сдвигу листового наполнителя и т. д. Под влиянием длительных механических нагрузок в статических или динамических условиях происходит усталостное разрушение пластмасс. На усталостную прочность пластмасс (так же как и на другие их свойства) сильное влияние оказывают химическое строение полимера, природа и вид наполнителя и их количественное соотношение. Постоянно действующие (статические) нагрузки вызывают ползучесть пластмассовых деталей наиболее явно она проявляется у термообратимых пластиков (оргстекло и другие термопласты). В наименьшей степени ползучесть проявляется у стеклотекстолнтов, полученных с участием полимерных связующих термонеобратимого типа. [c.390]

Формула указывает на прямую зависимость Яэф от скорости частиц и плотности слоя и обосновывает наличие максимума в зависимости эффективной теплопроводности от скорости фильтрации. Но проводимая Бондаревой, а также О. М. Тодесом [Л. 1024] аналогия с теплопроводностью сплошной среды имеет существенные недостатки. Во-первых, молчаливо принимаемое ими допущение об изотропной турбулентности лсевдоожижеиного слоя явно не соответствует действительным свойствам последнего— анизотропному перемешиванию частиц. Во-вторых, на основании этой аналогии не удалось объяс- [c.315]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...