Вниз по течению

ИЛИ ЗОНОЙ рециркуляции (см. рис. 1.4,г). Однако вниз по течению вследствие естественного снижения интенсивности закрутки в процессе преодоления действующих диссипативных сил профиль потока вновь соответствует нормальному распределению. При дальнейшем повышении степени закрутки потока зона обратных токов возрастает настолько, что струя вниз по течению потока не смыкается (см. рис. А,д). [c.21]

Итак, в качестве контрольного контура выбирается замкнутая линия, состоящая из линии тока аЬ, характеристики Ьс и ударной волны (или характеристики) са. Область, ограниченную контрольным контуром, будем называть областью влияния. Следует помнить, что последняя является областью влияния с точки зрения слабых возмущений. В то же время, если допустимо накапливание слабых возмущении, приводящее к конечным возмущениям, то область влияния должна быть ограничена ударной волной с Ь. Примером сосредоточения слабых возмущений является фокусировка характеристик первого семейства в некоторой точке d, из которой вниз по течению идут две ударных волны с п и с Ь (см. 3.1.2). [c.66]

Течением, в котором производная д,а й1 (I увеличивается при движении вдоль характеристики первого семейства вниз по течению) по направлению характеристик первого семейства не может быть уменьшена никакими изменениями контура аЬ, является течение (рис. 3.32), определяемое изломом контура аЬ, в точке а на угол 1 аь > 0. Использование [c.132]

Задача 191-37. От одного берега реки к другому плывет лодка, держа курс перпендикулярно к берегам. Ширина реки 800 м лодка достигает противоположного берега через 12 мин после начала переправы. За это время лодку сносит вниз по течению на расстояние 600 м. Определить скорость течения реки собственную скорость лодки скорость лодки относительно берегов. [c.249]

Решение. Возьмем начало основной системы координат в точке В, направив ось абсцисс перпендикулярно к берегу по ВА, а ось ординат — вниз по течению реки (для решения задачи пользуемся формулами 103). Скорость лодки относительно этой системы является абсолютной. Подвижная система координат движется поступательно вместе с водой и скорость течения реки является переносной скоростью лодки. [c.194]

Если в рассмотренном примере теплоход идет вниз по течению, то человек, идущий по палубе, участвует в трех движениях, и скорость в сложном движении будет равна [c.125]

Пример 1.45. Теплоход от Астрахани до Волгограда вверх по течению идет 30 ч, а вниз по течению — 20 ч. Определить скорость течения реки, скорости теплохода относительно воды и берега, считая движения равномерными. Расстояние между городами 510 км. [c.126]

Задача 1.50. Через реку переправляется шлюпка, выдерживающая курс, перпендикулярный течению скорость шлюпки 1,4 м/сек, скорость течения 0,7 м/сек, ширина реки 300 м. Определить, за какое время шлюпка пересечет реку и на сколько она будет снесена вниз по течению. [c.126]

Поскольку возмущения возрастают с координатой х вниз по течению, а не со временем в заданной точке пространства, то при исследовании этого типа неустойчивости разумно поставить вопрос следующим образом. Предположим, что в заданном месте пространства на поток накладывается непрерывно действующее возмущение с определенной частотой со, и посмотрим, что будет происходить с этим возмущением при его сносе вниз по течению. Обращая функцию (и(к), мы найдем, какой волновой вектор k соответствует заданной (вещественной) частоте. Если Im/г < О, то множитель е - возрастает с увеличением х, т. е. возмущение усиливается. Кривая в плоскости а, R, определяемая уравнением Im/e o3, R)=0 (ее называют кривой нейтральной устойчивости или просто нейтральной кривой) дает границу устойчивости разделяя для каждого R области значений частоты возмущений, усиливающихся или затухающих вниз по течению. [c.149]

Профиль скоростей типа рис. 28, а не может иметь места, если скорость жидкости вне пограничного слоя уменьшается вниз по течению в этом случае профиль скоростей непременно должен иметь точку перегиба. Действительно, рассмотрим небольшой участок поверхности стенки, который можно считать плоским, и пусть X есть опять продольная координата вдоль направления течения, а у — расстояние от стенки. И з соотношения [c.239]

То обстоятельство, что число Рейнольдса возрастает вдоль пограничного слоя, придает своеобразный характер поведению возмущений при их сносе вниз по течению. Рассмотрим обтекание плоской пластинки и предположим, что в некотором [c.240]

Турбулизация пограничного слоя существенно сказывается на всей картине течения в основном потоке она приводит к заметному смещению линии отрыва вниз по течению жидкости, так что турбулентный след за телом сужается (как это изображено [c.255]

Таким образом, в сверхзвуковом потоке исходящее из некоторой точки возмущение распространяется только вниз по течению внутри конуса с углом раствора тем меньшим, чем меньше отношение с/у. На всей области потока вне этого конуса возмущение в точке О не отразится вовсе. [c.442]

Описанные свойства сверхзвукового течения придают ему характер, совершенно отличный от характера дозвукового движения. Если дозвуковой поток газа встречает на своем пути какое-либо препятствие, например, обтекает какое-либо тело, то наличие этого препятствия изменяет движение во всем пространстве как вверх, так и вниз по тече)шю влияние обтекаемого тела исчезает лишь асимптотически при удалении от тела. Сверхзвуковой же поток натекает на препятствие слепо влияние обтекаемого тела простирается лишь на область вниз по течению ), а во всей остальной области пространства вверх по течению газ движется так, как если бы никакого тела вообще не было. [c.443]

В случае плоского стационарного течения газа вместо характеристических поверхностей мож- Рис. 5) но говорить о характеристических линиях (или просто характеристиках) в плоскости движения. Через всякую точку О этой плоскости проходят две характеристики АА и ВВ на рис. 51), пересекающие проходящую через эту же точку линию тока под углами, равными углу Маха. Ветви ОА и ОВ характеристик, направленные вниз по течению, можно назвать исходящими из точки О они ограничивают область АОВ течения, на которую могут влиять исходящие из [c.443]

Касательная к поверхности слабого разрыва компонента скорости протекающего через нее газа направлена всегда по направлению от того места (например, угла на поверхности тела), откуда исходят возмущения, вызывающие возникновение этого разрыва мы будем говорить, что разрыв исходит из этого места. Это есть одно из проявлений направленности распространения возмущений вниз по течению в сверхзвуковом потоке. [c.501]

Таким образом, при дозвуковом течении давление падает вниз по течению (как и для несжимаемой жидкости). При сверхзвуковом же движении давление возрастает вдоль трубы. [c.508]

Эта скорость играет здесь роль скорости звука в газодинамике. Так же, как это было сделано в 82, мы можем заключить, что если жидкость движется со скоростями и < с (так называемое спокойное течение), то влияние возмущений распространяется на весь поток как вниз, так и вверх по течению. При движении же со скоростями v > с (стремительное течение) влияние возмущений распространяется лишь на определенные области потока вниз по течению. [c.570]

При дозвуковом движении отрыв может произойти лишь при возрастании давления в основном потоке вниз по течению вдоль обтекаемой поверхности. При сверхзвуковом же движении появляется своеобразная возможность возникновения отрыва и в области, где давление падает вниз по течению. Такое явление может осуществляться путем комбинирования ударной волны слабой интенсивности с отрывом, причем необходимое для возникновения отрыва повышение давления происходит в самой ударной волне в области же перед ударной волной давление может при этом как возрастать, так и падать вниз по течению. [c.586]

При обтекании выпуклой поверхности угол О наклона вектора скорости к оси X уменьшается вниз по течению (рис. 115). Вместе с ним монотонно убывает также и угол ф — ф наклона характеристик (речь идет везде о характеристиках, исходящих от тела) Благодаря этому характеристики нигде (в области течения) не пересекаются друг с другом. Таким образом,в области вниз по течению от характеристики ОА, которая будет представлять собой слабый разрыв, мы будем иметь непрерывный (без ударных волн) монотонно разрежающийся поток. [c.605]

Простые соображения показывают, что при обтекании произвольного тела сверхзвуковым потоком перед телом возникает ударная волна. Действительно, в сверхзвуковом потоке возмущения, обусловленные наличием обтекаемого тела, распространяются только вниз по течению. Поэтому натекающий на тело однородный сверхзвуковой поток должен был бы доходить до самого переднего конца тела невозмущенным. Но тогда на поверхности этого конца нормальная компонента скорости газа была бы отличной от нуля в противоречии с необходимым граничным условием. Выходом из этого положения может являться только возникновение ударной волны, в результате чего движение газа между нею и передним концом тела становится дозвуковым. [c.638]

Удельная энергия потока Е вниз по течению потока в установившемся движении должна всегда уменьшаться [c.155]

Сначала при некоторой скорости потока наблюдаются первые подвижки частиц наносов некоторые из них начинают срываться со своего места и перекатываться по дну русла, другие частицы отрываются от дна и скачками переносятся вниз по течению. При дальнейшем увеличении скорости потока число частиц, выводимых из состояния покоя, увеличивается. [c.192]

Вьщелим в поле течения, определяемого изломом контура (рис. 3.22) кривую as, на которой а и связаны равенством (4.8) при п = 0. В задаче без ограничений на подъемную силу величина A3 = 0. Если же значение ( задано, то величина Л3, может быть определена только в результате рещения всей задачи. Предполагается, что области as соответствует часть области (4.11), а области, расположенной вниз по течению от линии as, — часть области (4.12). Для точек h, расположенных в области as или ее части, могут быть найдены концевые точки контура Ь, которые можно считать заданными при постановке задачи. [c.118]

Задача 184-36. Вниз по течению реки равномерно пльшет лодка, приводимая в движение гребным винтом от мотора. Скорость течения реки 4 км/ч, скорость лодки, сообщаемая ей гребным винтом по отношению к воде, составляет 8 км/ч. Определить скорость лодки относительно берегов и расстояние, которое проходит лодка вдоль берегов за 20 мин. [c.243]

Задача 5.1. Судно плывет вниз по течению реки. Скорость течения реки 2 м сек. Скорость судна по отношению к неподвижной воде 10 м1сек. [c.304]

Этот снос возмущений вниз по течению весьма суп ествен и придает всему явлению потери устойчивости совершенно иной характер по сравнению с тем, который был описан в 27. [c.148]

Поскольку положительность 1т oj сама по себе означает теперь лишь усиление перемещающегося вниз по течению возмущения, то открываются две возможности. В одном случае, несмотря на перемещение волнового пакета, возмущение неограниченно возрастает со временем в любой фиксированной в пространстве точке потока такую неустойчивость по отношению к сколь угодно малым возмущениям будем называть абсолютной. В другом же случае пакет сносится гак быстро, что в каждой фиксированной точке пространства возмущение стремится при t—>oo к нулю такую неустойчивость будем называть сно-совой, или конвективной ). Для пуазейлевого течения, по-внди-мому, имеет место второй случай (см, ниже примечание на с. 150). [c.148]

Для всех этих пуазейлевых течений существует также критическое число R . , определяющее границу устойчивости по отношению к возмущениям конечной интенсивности. При R < R в трубе вообще не может существовать незатухающего нестационарного л зюкения. Если в каком-либо участке возникает турбулентность, то при R < R p турбулентная область, сносясь вниз по течению, в то же время сужается, пока не исчезнет совсем [c.151]

Толш,ина пограничного слоя растет вниз по течению вдоль обтекаемой поверхности (закон этого возрастания будет найден ниже). Это объясняет, почему при течении по трубе логарифмический профиль имеет место вдоль всего сечения трубы. Тол-ш,ина пограничного слоя у стенки трубы растет, начиная от входа в трубу. Уже на некотором конечном расстоянии от входа пограничный слой как бы заполняет собой все сече]1ие трубы. Поэтому если рассматривать трубу как достаточно длинную и не интересоваться ее начальным участком, то течение во всем ее объеме будет того же типа, как н в турбулентном пограничном слое. Напомним, что аналогичное положение имеет место и для ламинарного течения по трубе. Оно всегда описывается формулой (17,9) роль вязкости в нем проявляется на всех расстояниях от стенки и никогда не бывает ограничена тонким пристеночным слоем жидкости. [c.252]

Можно поставить вопрос о том, какова должна (5ыть форма тела (при заданной, например, площади его сечения) для того, чтобы оно испытывало при движении в жидкости по возможности малое сопротивление. Из всего предыдущего ясно, что для этого во всяком случае необходимо достичь по возможности более позднего отрыва отрыв должен произойти поближе к заднему концу тела так, чтобы турбулентный след был как можно более узким. Мы уже знаем, что возникновение отрыва облегчается наличием быстрого возрастания давления вдоль обтекаемого тела вниз по течению. Поэтому необходимо придать телу такую форму, чтобы изменение давления вдоль него, — в той области, где давление возрастает, происходило по возможности медленно и плавно. Этого можно достичь приданием телу удлиненной (в направлении обтекания) формы, причем оно плавно заостряется в направлении обтекания так, что стекающие с разных сторон поверхности тела потоки как бы плавно смыкаются без того, чтобы им пришлось где-либо обтекать какие-нибудь углы или же сильно поворачивать по отношению к направлению набегающего потока. Спереди же тело должно быть закруг.лено при наличии здесь угла скорость жидкости на его краю обратилась бы в бесконечность (см. задачу 6 10), вслед за чем произошли бы сильное возрастание давления вниз по течению и неизбежный отрыв. [c.258]

Из получеш1ых результатов можно сделать интересный вы-вол,. Пусть на входе трубы скорость газа меньше скорости звука. По направлению вниз по течению энтропия растет, а давление падает это соответствует передвижению по правой ветви кривой s = s(p) по направлению от S к О (рис. [c.509]

На рис, 115 изображен обтекаемый профиль слева от точки О он прямолинеен, далее от точки О начинается закругление. В сверхзвуковом потоке влияние закругления распространяется, разумеется, лишь на область потока вниз по течению от исходящей из точки О характеристики ОА. Поэтому все течение слева от этой характеристики будет представлять собой однородный поток (относящиеся к нему значения величин отличаем индексом 1). Все характеристики в этой области параллельны друг другу и наклонены к оси х под углом Маха щ = ar sin ( i/oj). [c.603]

Что касается области существования простой волны при обтекании вогнутого профиля, то вдоль линий тока, проходящих над точкой О, оно применимо вплоть до места пересечения этих линий с ударной волной. Липин же тока, пролодящие под точкой О, с ударной волной вообще не пересекаются. Однако отсюда нельзя сделать заключение о том, что вдоль них рассматриваемое решение применимо везде. Дело в том, что возникающая ударная волна оказывает возмущающее влияние и на газ, текущий вдоль этих линий тока, и таким образом нарушает движение, которое должно было бы иметь место в ее отсутствии. В силу свойства сверхзвукового потока эти возмущенггя будут, однако, проникать лишь в область газа, находящуюся вниз по течению от характеристики ОА, исходящей из точки начала ударной волны (одна из характеристик второго семейства). Таким образом, рассматриваемое здесь решение будет применимым во всей области слева от линии АОВ. Что касается самой линии ОА, то она будет представлять собой слабый разрыв. Мы видим, что непрерывная (без ударных волн) во всей области простая волна сжатия вдоль вогнутой поверхности, аналогичная простой волне разрежения вдоль выпуклой поверхности, невозможна. [c.606]

При этом режим в первом канале не будет нарушен и его глубина ко сохранится на всем верховом участке. Поток вступит на низовой участок в бурном состоянии. Так как уклон второю участка го2<Фь то скорость потока начнет уменьшаться, а глубина возрастать. В связи с этим удельная энергия потока будет у.меяьшаться вниз по течению,. а свободная поверхность примет форму кривой по,дпора типа Сь Глубина будет увеличиваться Еипз по течению до тех пор, пока не станет равной /гфг, сопряженной с глубиной Ао2. в этом сечении закончится кривая подпора и образуется прыжок, у которого вторая сопряженная глубина к" = 1цч. [c.235]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...