Остаточное сопротивление. Сопротивление сплавов

ОСТАТОЧНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ. СОПРОТИВЛЕНИЕ СПЛАВОВ 569 [c.569]

Остаточное сопротивление. Сопротивление сплавов. [c.569]

ОСТАТОЧНОЕ СОПРОТИВЛЕНИЕ. СОПРОТИВЛЕНИЕ СПЛАВОВ 571 [c.571]

Уайт и Вудс [121] измеряли теплопроводность спеченных бериллиевых стержней с высоким остаточным электрическим сопротивлением и вычисляли тем же методом, что и для сплавов. Их значение х = 2-10 меньше значений, полученных для монокристалла в магнитном поле. Тот факт, что решеточная теплопроводность спеченного образца вдвое меньше теплопроводности монокристалла, не является сам по себе удивительным, однако из него вытекает, что сопротивление W , полученное для загрязненных образцов, не может быть отождествлено непосредственно с We, даже если оно изменяется как Т . [c.292]

Этот метод перестает быть справедливым в промежуточной области температур, если содержание примесей в сплаве недостаточно и становится существенно меньше о- Другой способ — это допустить, что электронное теплосопротивление можно представить как сумму идеального сопротивления, обусловленного электрон-фононным рассеянием, и сопротивления, связанного с рассеянием на дефектах. Последнее находят по величине остаточного электрического сопротивления Ро при Т—>О К из соотношения [c.228]

По мере понижения температуры электросопротивление металлов и сплавов стремится к некоторому постоянному значению — так называемому остаточному сопротивлению Ро- Оно зависит от концентрации примеси, дефектов решетки и повышается с повышением их концентрации. [c.75]

Исследование процессов упорядочения твердых растворов [9.11. Классическим примером в данном случае является система Си—Аи (рис. 9.35). А. А. Смирнов теоретически рассчитал остаточное электросопротивление упорядочивающихся сплавов в зависимости от их состава и степени дальнего порядка, исходя из предположения, что полностью упорядоченный сплав при абсолютном нуле, так же как и чистый металл, не имеет электрического сопротивления и что оно появляется только при нарушении порядка в расположении атомов. Автор получил выражение для остаточного сопротивления [c.85]

Нашли широкое распространение два подхода к оценке сопротивления разрушению сплавов 1) энергетический подход, базирующийся на оценке работы разрушения 2) силовой подход, связанный с оценкой экстремальных компонент поля напряжений в условиях разрушения. В последнее время получает также развитие третий — деформационный — подход, согласно которому оценивают остаточные критические деформации при разрушении. [c.325]

Показать, что выражение для остаточного сопротивления сплава можно записать в виде [c.71]

Под механическими свойствами понимают характеристики, определяющие поведение металла (или другого материала) под действием приложенных внешних механических сил. К механическим свойствам металла обычно относят прочность, под которой понимают сопротивление металла (сплава) деформации и разрушению, и пластичность, т. е. способность металла к остаточной деформации (остающейся после удаления деформирующих сил) без разрушения. [c.48]

Наряду с малым удельным сопротивлением чистые металлы обладают хорошей пластичностью, т. е. могут вытягиваться в тонкую проволоку (до диаметра 0,01 м), ленты (до толщины 0,01 мм) и прокатываются в фольгу толщиной менее 0,01 мм. Сплавы металлов обладают меньшей пластичностью по сравнению с чистыми металлами, они более упруги и имеют большую механическую прочность. Характерной особенностью всех металлических проводниковых материалов является их электронная электропроводность. Удельное сопротивление всех металлических проводников увеличивается с ростом температуры, а также в результате механической обработки, вызывающей остаточную деформацию в металле. К холодной обработке (прокатка, волочение) Приходится прибегать для получения проводниковых изделий с повышенны.м пределом прочности при разрыве, например), при изготовлении проводов воздушных линий, троллейны.х [c.176]

Электрическое сопротивление сплавов. Наиболее характерным свойством кривых зависимости сопротивления сплавов от температуры является то, что, будучи экстраполированы к 0° К, они дают очень большое по сравнению с чистыми металлами остаточное сопротивление. Это видно из кривых на рис. 45, где изображена зависимость сопротивления от температуры для ряда сплавов меди ). Из наличия большого остаточного сопротивления следует, что при низких температурах сопротивление разбавленного твёрдого раствора возрастает с повышением его концентрации. Это видно на рис. 46, где изображена кривая зависимости сопротивления от концентрации для системы Аи — g ). [c.54]

Существование в разбавленных сплавах локализованных моментов, которые взаимодействуют с электронами проводимости, оказывает заметное влияние на электропроводность. Магнитные примеси выступают в роли рассеивающих центров, и если они представляют собой основной тип примесей или дефектов решетки, то при низких температурах именно они будут определять величину электросопротивления 2). В гл. 16 мы показали, что наличие немагнитных рассеивающих центров приводит к появлению члена, не зависящего от температуры (так называемого остаточного сопротивления), а полное сопротивление при понижении температуры монотонно уменьшается, приближаясь к этому постоянному значению. Однако еще с 1930 г. [14] было известно, что сопротивление магнитных сплавов не уменьшается монотонно, а имеет при низких ( 10 К) температурах не слишком глубокий минимум, положение которого слабо зависит от концентрации магнитных примесей (фиг. 32.3). [c.302]

Рис. 209. Зависимость остаточного сопротивления от концентрации золота в сплаве с медью при температуре выше и ниже температуры А-перехода

Влияние покрытий на сопротивление усталости сплавов, помимо рассмотренных факторов, может иметь и другой характер под воздействием эшор остаточных напряжений, возникающих в процессе нанесения покрытий. Об этом говорят результаты [c.394]

А. А. Смирнов теоретически рассчитал остаточное сопротивление упорядочивающихся сплавов в зависимости от состава и степени дальнего порядка. Автор исходил из предположения, что упорядоченный сплав при абсолютном нуле, как и чистый металл, не имеет электрического сопротивления и что оно появ-.чяется только при нарушении порядка в расположении атомов. Учитывая связь между средни.м временем свободного пробега и вероятностью рассеяния электронов при разупо-рядочении, автор пришел к следующему выражению для остаточного удельного сопротивления р = а[с(1—с)— 4 (1—v)тl-], где с—относительная атомная концентрация компонента А в сплаве V — относительная концентрация узлов решетки, предназначенных для атомов этого компонента а—коэффициент, зависящий от природы компонентов ц — степень дальнего порядка ц (р—с)/(1—м), где р — число мест, занятых своими атомами. [c.302]

Связь остаточного сопротивления бинарного сплава с мольными кониептрапиямн компонентов си (1—с) задается известным правилом Нордгейма [22] ро(с) г(1—с). При малом содержании примесет отсюда следует возможность линейной аппроксимацин ро(с) с. [c.33]

Прежде чем перейти к подробному обсуждению зависимости удельного сопротивления металлов и полупроводников от температуры, коснемся особенностей поведения концентрированных сплавов. Введение значительного количества примесных атомов в твердый раствор приводит к искажению кристаллической решетки. Вследствие этого появляется дополнительный вклад в рассеяние. Его величина почти не зависит от температуры и может во много раз превышать долю электрон-фонон-ного рассеяния в чистом металле. Изменение остаточного удельного сопротивления неупорядоченного сплава Си—Аи в зави- [c.191]

Остаточное сопротивление в сверхпроводящем состоянии. Для тех образцов Sn, In, Та, Т1, V п Nb, для которых были проведены исследования, электронная теплопроводность в нормальном состоянии при Г р. и ниже определялась рассеянием на примесях. Вообш,е говоря, то же самое относится к различным сплавам и загрязненным образцам РЬ и Hg. Данные для этих образцов можно, таким образом, использовать для проверки выражения (25.8) для за исключением случаев, когда велико, что, естественно, усложняет картину. Пока решеточная проводимость несуш е-ственна, отношение должно описываться (25.8). Если больше [c.300]

Изменение сопротивления усталости при значении остаточной деформации больше оптимальной существенно зависит от базы испытания. С увеличением базы испытания при данной температуре отрицательное влияние деформационного упрочнения от увеличения остаточной деформации на характеристики усталости возрастает. Например, при значении остаточной деформации 6% в зависимости от базы испытания 1 млн., 10 млн. и 100 млн. циклов, относительное снижение сопротивления усталости деформированного сплава ЭИ617 при 800° С по сравнению с сопротивлением сплава в исходном недеформированном состоянии составило соответственно 5 15 и 25%. По сравнению с сопротивлением усталости сплава при оптимальной остаточной деформации 6 = 1% для данной температуры эти изменения равнй соответственно 9— 11, 17—18 и 23—33%. В связи с этим при данной температуре в зависимости от базы испытания изменяется и интервал остаточной деформации, при котором сохраняется положительный эффект деформационного упрочнения на усталостную прочность. Так, при 800° С и базах испытания 1 млн., 10 млн. и 100 млн. циклов деформационное упрочнение обеспечивает положительный эффект соответственно при значениях остаточной деформации до б = 6 4 и 2%. [c.199]

В завершающем разделе гл. 6 подробно описаны закономерности электросопротивления трех групп аморфных сплавов простой металл—-простой металл, переходный металл — металлоид и переходный металл — переходный металл. Эти закономерности осуждены в рамках основной и модифицированной теории Займана. Для всех аморфных сплавов характерны следующие общие черты большая величина остаточного сопротивления, малая величина ТКС, которая в сплавах с р>150 мкОм-см часто приобретает отрицательное значение, наличие низкотемпературного минимума электросопротивления типа эффекта Кондо. Его появление и выполнение закона 1п Т при температурах ниже минимума — результат совместного действия двух факторов магнитной упорядоченности и атомной разупорядоченностн. [c.19]

Поскольку расчетное значение электронной теплопроводности оказывается меньше измеренного, то сразу не очевидно, какие из этих расчетов верны. Отличие можно приписать как раз решеточной теплопроводности. Во многих практических случаях такое суммирование двух главных компонент электронного теплового сопротивления будет обеспечивать достаточную точность. Однако в экспериментах на разбавленных олово-кадмиевых сплавах (с содержанием кадмия меньше 1%) Карамаргин и др. [ИЗ] обнаружили весьма сложное поведение решеточной теплопроводности, определяемой по разности между полной измеренной теплопроводностью и рассчитанной электронной компонентой. Решеточная теплопроводность сначала росла с температурой от самой низкой температуры эксперимента (4,2 К), но затем она начинала быстро падать при какой-то определенной температуре для каждого образца. Таким образом, величина решеточной теплопроводности имела сильно различающиеся значения как раз там, где можно было ожидать, что она слабо зависит от концентрации примесей и определяется главным образом фонон-фонон-ными взаимодействиями. Те же авторы ранее [112] обнаружили в этом сплаве отклонения электрического сопротивления от правила Маттисена. Они определили для каждого образца при заданной температуре величину Арг, на которую измеренное электрическое сопротивление отличалось от суммы идеального сопротивления, находимого по измерениям на чистом олове, и остаточного сопротивления. Аналогичные отклонения от правила аддитивности, по предположению авторов, должны были происходить и для теплового сопротивления добавочное тепловое сопротивление находилось по формуле [c.230]

Фиг. 12.3. Зависимость отношения решеточной теплопроводности к температуре уР1Т от температуры для медно-германиевых сплавов. (По Линденфельду и Пеннебакеру [147].) Остаточное электрическое сопротивление растет с номером образца отношение 40.

По мере понижения температуры удельное сопротивление металлов и сплавов стремится к некоторому постоянному значению — остаточному удельному сопротивлению ро. Оно сильно зависит от концентрации дефектов решетки (повышается с увеличением концентрации). Остаточное удельное сопротивление практически не зависит от температуры, так что р = р(Т)-Еро, где р(Т)—зависящая от температуры составляющая удельного сопротивления бездефектного (чистого) металла (правило Маттиссена). [c.295]

Поведение сопротивления сплавов, по крайней мере для слабых растворов, такое же, как и при добавлении примесей, что было теоретически показано Нордгеймом [18] и экспериментально подтверждено Норбори [19] и Линде [20]. В первом приближении загрязнение чистого металла изменяет только остаточное сопротивление р , оставляя коэффициент р неизменным. [c.193]

Наряду с малым удельным сопротивлением чистые металлы обладают хорошей пластичностью, т. е. могут вытягиваться в тонкую проволоку (до диаметра 0,01 мм), ленты (до толщины 0,01 мм) и прокатываться в фольгу толщиной менее 0,01 мм. Сплавы металлов обладают меньшей пластичностью по сравнению с чистыми металлами, они более упруги и имеют большую механическую прочность. Характерной особенностью всех металлических проводниковых, материалов является их электронная электропроводность. Удельное сопротивление всех металлических проводников увеличивается с ростом температуры и в зависимости от температурного коэффициента сопротивления, а также в результате механической обработки, вызывающей остаточную деформацию в металле. К холодной обработке (прокатка, волочение) приходится прибегать для получения проводниковых изделий с повышенным пределом прочности при разрыве, например при изготовлении проводов воздушных линий, троллейных проводов и т. д. Чтобы вернуть деформированным металлическ , проводникам прежнюю величину удельного сопротивления, их подвергают термической обработке — отжигу без доступа кислорода. [c.225]

П. м., как правило, обладают высокой пластичностью, антикоррозионной стойкостью, достаточной мехапич. прочностью такие свойства необходимы при изготовлении из них проводов, профилированных токонесущих деталей и т. д. П. м. обладают электронной проводимостью (см. Электропроводность). Наиболее электропроводпы при обычных темп-рах химически чистые 1-валентные металлы. При весьма низких темп-рах нек-рые металлы и сплавы обладают сверхпроводимостью. Статич. искажения кристаллич. решетки, ео динамич. нарушения, а также процессы, связывающие электроны, понижают электропроводность П. м. (см. Остаточное сопротивление) 1-е имеет место при образовании твердых растворов, пластич. деформации, воздействии проникающего ядерного излучения 2-е — при нагреве 3-е — при образовании нек-рых растворов и хим. соединений. [c.207]

Неупорядоченные сплавы можно рассматривать как металлы, в которых концентрация включений очень высока. Следовательно, если нордгеймовское представление правильно, можно будет вычислить сопротивление сплавов, обусловленное неупорядоченно расположенными атомами, методом, аналогичным только что использованному для оценки остаточного сопротивления. Мы рассмотрим это сопротивление, следуя Нордгейму. [c.569]

Так как разность между сопротивлениями сплава и основы (матрицы) при этой же температуре называют добавочным сопро-гнвленяем, смысл выражения (34) состоит в )-твержденин, что добавочное сопротивление равно остаточному сопротивлению ро. Отметим также, что из (34) следует, что при любой температуре производные удельного электрического сопротнБления сплава и чистого металла по температуре одинаковы. [c.33]

Удельное сопротивление нормального металла уменьшается с понижением температуры, и результаты говорят о том, что сопротивление можно рассматривать как сумму обычного сопротивления, обусловливаемого тепловыми колебаниями атомов, и остаточного сопротивления, обусловленного примесными атомами и дефектами кристаллической структуры, дислокациями и т. д. В первом приближении остаточное сопротивление не зависит от температуры и кривые температура— сопротивление для различных образцов данного металла могут быть совмещены простым переносом параллельно оси, на которой откладывается сопротивление. Это соотношение выполняется для многих разбавленных твердых растворов различных металлов в данном растворителе (правило Маттисена). На рис. 78 приведены кривые зависимости удельного электросопротивления разбавленных растворов серебра в золоте от температуры в интервале от О до —253° С. Остаточное сопротивление этих сплавов, обусловленное структурными дефектами, также не зависит от температуры. [c.122]

Сплавы прецизионные магнитно-мягкие — это ферромагнитные сплавы, характеризующиеся узкой петлей гистерезиса, они обладают высокой магнитной проницаемостью и малой коэрцитивной силой. Условно считается, что она не превышает 1000—1200 А/м. Сплавы используют в качестве сердечников магнитопроводов, а также магнитных экранов аппаратуры радиосвязи, радиолокации, автоматики и др. По основным магнитным, электрическим, механическим свойствам прецизионные магнитно-мягкие сплавы подразделяют на 12 фупп [195] сплавы с наивысшей магнитной проницаемостью в слабых полях сплавы с высокой магнитной проницаемостью и повышенным удельным электрическим сопротивлением сплавы с высокой магнитной проницаемостью и повышенной индукцией насыщения сплавы с прямоугольной петлей гистерезиса сплавы с высокой индукцией насыщения сплавы с низкой остаточной индукцией сплавы с повышенной деформационной стабильностью и износостойкостью сплавы с заданным температурным коэффициентом линейного расширения (ТКЛР) сплавы с высокой коррозионной стойкостью сплавы с высокой магнитострик-цией термомагнитные сплавы и материалы сплавы для работы на сверхвысоких частотах. Магнитные свойства магнитно-мягких сплавов определяются химическим составом, структурой и текстурой сплава после окончательной термической обработки. Некоторые свойства (намагниченность насыщения, температура Кюри) сравнительно слабо изменяются при небольших изменениях состава и обычно не зависят от условий изготовления и термической обработки. Другие характеристики, такие как проницаемость, коэрцитивная сила, потери на гистерезис, сильно зависят от этих факторов. Поэтому нормируемые ГОСТом и техническими условиями свойства [c.548]

В экспериментах с разбавленными сплавами, имевших целью определение вероятности рассеяния электронов чужеродными атомами, внимание было сосредоточено на измерении изменений х в зависимости от содержания примеси. То обстоятельство, что даже для номинально чистых образцов температура Дингла х имеет довольно большое и невоспроизводимое значение вследствие дефектов в кристаллах, учитывалось хотя бы грубо тем, что результаты экстраполировались к нулевой концентрации. Как видно из рис. 8.1, измеренные при разных концентрациях примеси с (часто в качестве наиболее реалистичной меры концентрации используется значение остаточного сопротивления) значения х довольно хорошо соответствуют линейной зависимости. Особенно четко она проявляется в более поздних работах, в которых были предприняты меры к воспроизводимому изготовлению образцов. Можно отметить, что [c.446]

В процессе взаимодействия абразивных тел с поверхностью детали работа упругой деформации в местах каждого едипичпого контакта полностью переходит в теплоту. Хотя контактная температура в локальных объемах может достигать значительных величин, теплота быстро отводится в холодные объемы металла и изнашивающей среды в соответствии с их теплопроводностью.Температура нагрева рабочей поверхности оказывает весьма важное влияние на износостойкость металлов и сплавов. Так например, термическая обработка, закалка высокохромистых сталей типаХ12 с высоких температур, обуславливает получение в структуре большого количества остаточного аустенита (80%). Известно, что остаточный аустенит такого типа в сталях под воздействием внешней нагрузки может превращаться в мартенсит деформации [194]. Характер зависимости мартенсита деформации нри изменении напряжений иллюстрируется (рис. 1.9). При этом существует некоторая минимальная величина напряжений - От, с которой начинается образование мартенсита деформации. Изучение влияния температуры изнашиваемой детали на сопротивление сплавов воздействию изнашивающих сред посвящено достаточно много работ [158,228-236]. [c.17]

Хар-р зависимости Э. от тем-п-ры Т различен у разных в-в. У металлов зависимость а (Г) определяется в осн. уменьшением времени свободного пробега эл-нов с ростом темп-ры Т увеличение темп-ры приводит к возрастанию тепловых колебаний крист, решётки, на к-рых рассеиваются эл-ны, и в уменьшается (на квант, языке говорят о столкновении эл-нов с фононами). При достаточно высоких темп-рах, превышающих Дебая температуру 0д, Э. металлов обратно пропорц. теот-ре а 1/Г при Гс бд однако ограничена остаточным сопротивлением (см. Металлы). Нек-рые металлы, сплавы и ПП при понижении Т до неск. К переходят в сверхпроводящее состояние с бесконечно большой проводимостью (см. Сверхпроводимость). Э. расплавленных металлов того же порядка, что и Э. этих металлов в тв. состоянии. [c.893]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...