Результаты опытов при сдвиге

РЕЗУЛЬТАТЫ ОПЫТОВ ПРИ СДВИГЕ [c.60]

Результаты опытов при сдвиге [c.61]

Существует гипотеза, согласно которой нарушение прочности-наступление предельного состояния для пластических материалов— обусловливается не величиной наибольших касательных напряжений 3 величиной удельной потенциальной энергии формоизменения (сдвигов), накапливаемой в материале при его деформировании. На основе этого возникла четвертая — энергетическая теория прочности. Данная теория для пластичных материалов лучше подтверждается результатами опытов при сложном напряжённом состоянии, чем третья теория. [c.258]

Касательные напряжения в этом выражении являются функцией момента внешних сил М и относительного угла закручивания а, кривую зависимости которых получают опытным путем (рис. 68). Угол а связан с деформацией сдвига простым соотношением (Х.5), по которому можно построить кривую деформации чистого сдвига для нахождения предела текучести и определения крутящих моментов при кручении стержня, обладающих при деформации упрочнением (рис. 69). Результаты опытов по- [c.120]

Целью данного опыта является определение предела прочности малоуглеродистой стали при срезе, сравнение его с временным сопротивлением при разрыве, а также сравнение результатов опыта с результатами теорий прочности для сдвига. [c.108]

Поскольку из четырех значений То , / (i=l, 2, 3, 4) ближе к результатам опыта оказывается Топ, i, наиболее обоснованным допускаемым касательным напряжением при чистом сдвиге является [т]4 = 0,577 [ff]. [c.605]

Сравнение результатов этих испытаний выявило (рис. XIV.4), что при указанном уменьшении числа Re к. п. д. ступеней с короткими лопатками значительно снижался. Кроме того, в опытах при малых числах характеристическое число ( /Со)opt существенно отклонялось в сторону увеличения. В области ( /Со) < (м/Со)ор1 кривые т] = /(и/Со), по опытам БИТМ, имели более крутую ветвь, чем по опытам МЭИ, вследствие чего наиболее существенно изменялся к. п. д. в этой зоне. Особенно значительным было снижение к. п. д. и сдвиг кривой г] = f(u/ o) при наименьшей высоте лопаток /1= 17 мм. [c.248]

Результаты опытов, приведенные на рис. 6-8 н 6-9, показывают, что изменение пористости клеевой прослойки клее-сварных соединений приводит к широкому из--менению тепловой проводимости и прочности соединений при сдвиге. При этом удовлетворительное расположение 246 [c.246]

Рис. 2.41. Опыты Кельвина (1865). Уменьшение д — модуля упругости при сдвиге с ростом остаточной деформации tp при повторяющихся динамических испытаниях, а) Результаты опытов с медью б) результаты опытов с мягким железом в) результаты опытов с латунью.

Эта форма температурной зависимости была предсказана для монокристаллов на основании исследований волны конечной амплитуды в поликристаллах при многих значениях температуры, отличающихся от температуры плавления на небольшое число градусов (см. ниже раздел 4.М). С установлением температурной зависимости стало возможным определять значения р в нулевой точке по результатам исследования при любой температуре таким образом, стало возможным сравнение результатов всех опытов, отнесенных к одному общему нулевому значению сходственной (гомологической) температуры. Это — та же самая процедура, которую я использовал при исследовании значений модуля сдвига изотропных тел в нулевой точке, описанная в разделе 3.44. Из экспериментов, проведенных в моей лаборатории, и из их сравнения со многими исследованиями, опубликованными в литературе, я установил, что Р(0) для [c.141]

Из уравнения (4.25) мы видим, что если два поликристаллических тела имеют одинаковые значения как f .(0), так и индекса формы г, то их функции отклика при простом растяжении или простом сжатии при Т=0 К совпадают. В нулевой точке модули сдвига алюминия и серебра почти идентичны. Для алюминия fi(0)=3110 кгс/мм , и для серебра ц(0)=3170 кгс/мм . При наличии высокой чистоты оба твердых тела имеют одинаковый индекс формы г==2 в условиях низких температур. Чтобы проиллюстрировать наличие совпадения функций отклика при О К, я нанес на один рисунок (рис. 4.97) как результаты опыта на растяжение образца из алюминия чистоты 99,99 % малого диаметра, который был проведен при окружающей [c.167]

Рассмотрим методику определения функции нелинейности f u) по экспериментальным кривым ползучести. Пусть, например, известны результаты опытов на ползучесть при чистом сдвиге (рис. 1.9). При этом шесть уравнений (1.59) сводятся к одному, поскольку 9ij = о, кроме 3]2 = 12) и Sij = о, кроме S12 = ( 12, где 2 i2—относительный сдвиг, (Т12 — соответствуюш ее касательное напряжение. В нашем случае [c.59]

Известно, что любой окислитель, окисляющий металл, сдвигает его потенциал в положительную сторону (гл. V). Поместим образцы одного и того же металла в растворы ряда окислителей различной силы, которые сообщат им соответствующие стационарные потенциалы. Измерим потенциалы и установим скорость коррозии образцов путем определения потери веса и пересчета ее на силу (плотность) тока. Тогда, нанеся результаты опытов на график, мы должны получить поляризационную кривую, совпадающую с кривой, снятой при помощи потенциостата. Подобный эксперимент был осуществлен [c.201]

Дарлингтон и Саундерс [21], предполагая симметричность, т. е. считая, что Si2 = S2i, использовали равенство (25) для определения величины 5бб. Они отметили, что найденное таким образом значение податливости при сдвиге Sgs хорошо согласуется с опытами на ползучесть при кручении образца в случае 0 = 0°, хотя и не привели результатов этих опытов. Полученное согласование, казалось бы, позволяет заключить, что 5i2 = S2i тем не менее этот вопрос остается открытым, поскольку член 4О45 в формуле (25) по величине намного превышает 5ц, 52i и Si2, так что несовпадение 5,2 и 52j (если оно имеет место) не оказывает существенного влияния на величину See- [c.111]

При испытаниях облученного графита на ползучесть вне реактора наблюдалась ограниченная скорость ползучести [33]. Однако она сильно увеличивалась при облучении графита под нагрузкой. Для изучения крип-повых явлений в реакторе проводились опыты при постоянной нагрузке и постоянной деформации [137]. Результаты указывали, что графит, обладавший относительно искаженной структурой, релаксирует больше, чем графит, имеющий более упорядоченную структуру. При анализе этих данных было сделано предположение, что механизм, объясняющий наблюдавшуюся пластичность, не должен зависеть от температуры, а также от изменений модуля сдвига [137 ]. Изменение модуля, следовательно, должно быть одинаковым независимо от того, деформировался образец во время облучения или нет. В таком случае маловероятно, чтобы пластичность объяснялась сдвиговыми явлениями. Скорее можно предположить, что ползучесть под облучением является следствием радиационного отжига, который обсуждался выше. Принимая во внимание, что миграция атомов, происходящая вдоль границ кристаллитов, обусловливает деформацию, можно объяснить, почему пластичность больше для менее гра-фитизированных материалов. Эти положения подтверждаются предварительными результатами некоторых исследований [137]. [c.193]

Обычно первую связывают с именем Г. Галилея, Многочисленные опыты показывают что эта теория не отражает действительного характера поведения материала. В случае o = — а , Oj = О, т. е. в условиях чистого сдвига, который удается наблюдать при кручении тонкостенной круглой трубы, обсуждаемая Теория (если материал находится в пластичном состоянии) переоценивает возможности материала. Если же О а, Э Оа О3, т. е. при трехосном сжатпн эта теория недооценивает возможности материала ). Лишь в очень редких ситуациях эта теория дает удовлетворительный результат, например при чистом сдвиге, в условиях хрупкого состояния материала при трехосном растяжении материала, находящегося в хрупком состоянии. Коль скоро те редкие случаи, в которых первая теория верна, относятся к случаям хрупкого разрушения, уместно эту теорию называть теорией прочности, а критерий (8. 2) — критерием прочности. [c.526]

II 100 мм, толщина стенки 0,6---1 мм, их средний диаметр 10 мм. При крутильных колебаниях диапазон напряжений сдвига составлял (0,98- 14,75) 10 11, м (1 —15 кгс/мм ), при продольных колебаниях, напряжения находились в пределах (1,87-4-18.66) 10 И/м- (2- 20 кгс мм-) диапазон частот составлял 1000—2000 Гц. Декремент определялся при помощи записи свободных затухаюп1их колебаний. Результаты опытов (рис. 49) с достаточно хорошим приближением описываются следуюии1М выражением [c.106]

Результат опытов представлен для углеродистой стали на рис. 6 и для хромистой на рис. 7. На рис. 8 представлена структура наклепанного в холодном состоянии образца стали Гадфильда и на рис. 9— наклепанного и отпущенного при 450° в течение 3 час. На рис. 8 (ув. 940) отчетливо видны линии сдвига, причем как линии сдвига, так и границы зерен сильно травятся. После наклепа сталь приобрела ферромагнитность. После отпуска на линиях сдвигов весьма от-чет.тиво видны крупные карбиды (рис. 9, ув. 940). [c.241]

ПАС в изолированных слоях потока и на лопатке в целом, причем ПАС в изолированных слоях определялась по результатам опытов на плоских моделях для ступеней со степенью веерности РК = 6-=-10,7, с постоянным осевым зазором 62 и с закруткой потока гси = onst. Из-за фазового сдвига расчетные величины ПАС существенно уменьшаются. Вместе с тем опыты в ЛПИ, выполненные А. С. Ласкиным и И. Н. Афанасьевой на радиальной обращенной турбине, показали, что даже при сильном наклоне лопатки (до 17°) фазовый сдвиг практически отсутствует для большей части поверхности лопатки (за исключением лишь небольшой зоны вблизи входной кромки). В то же время относительный сдвиг по фазе между пульсациями в смежных рабочих каналах был приблизительно равен отношению шагов. С введением угла наклона входной кромки амплитуды пульсаций на профиле изменялись мало. [c.247]

Эксперим. метод определения Ф.д. основан на сравнении с опытом результатов расчёта разл. физ. эффектов, выполненного в соответствии с существующей теорией. Такое сравнение (во всех случаях, когда оно могло быть проведено) до сих пор не показало к.-л, расхождений. Поэтому эксперимент даёт пока лишь верх, границу Ф. д. Для этой цели используются прежде всего опыты при высоких энергиях, выполняемые на ускорителях и характеризующиеся относительно невысокой точностью. К ним относятся опыты по проверке нек-рых предсказаний кван-ттой электродинамики (рождение и аннигиляция пар, рассеяние электронов на электронах и т. д.), а также дисперсионных соотношений для рассеяния пионов на нуклонах. К др. типу принадлежат прецизионные статич. эксперименты измерения аномального магн. момента электрона и мюона, лэмбовского сдвига уровней энергии и т. д. Обсуждались предложения по использованию информации, идущей от космич. объектов,—космич. лучей сверхвысоких энергий ( 10 эВ>, пульсаров, квазаров, чёрных дыр. [c.381]

Сказанное о возможности оценки ориентационного эффекта иллюстрируется данными, взятыми из работы [58] и представленными на рис. 37 для пластичной смазки с очень резко выраженным пределом прочности. На графике 1 этого рисунка показаны результаты опыта, в котором внутренний цилиндр ротационного пла-стовискозиметра вращался по часовой стрелке. После перехода через предел прочности, когда происходит снижение напряжения сдвига, при его значении, близком к 3 Гн1м , с образца была снята нагрузка, что схематически показано вертикальной стрелкой. Через 2 мин отдыха опыт был повторен и получен график 2. В этом втором опыте предел прочности оказался значительно пониженным. При т около 2,5 гн/м с образца была снята нагрузка и ему снова был дан двухминутный отдых. [c.89]

Если при построении кривых течения масштабы логарифмических шкал D и т одинаковы, то ньютоновским режимам течения отвечают прямые с угловыми коэффициентами, равными единице. Удобство изображения результатов опытов в координатах Ig D и Ig т определяется тем, что на этих графиках может быть, кроме того, представлена зависимость т (7) так, как это показано пунктирной кривой на рис. 55, в. При этом верхняя часть кривой т,1 (7) изображена предположительно, поскольку в литературе для этого нет данных. Область, заключенная между пунктирной и сплошной кривыми, описывает переходные режимы деформирования, при которых совершается изменение структуры в материале при постоянной скорости деформации или при постоянном напряжении сдвига (показано стрелками). Рассматриваемые здесь переходные режимы в методе Q = onst соответствуют нисходящим ветвям кривых т (7), в методе М = onst — участкам S-образных кривых 7 (/) от точки перегиба до выхода на установившийся режим течения. [c.119]

Эксперименты Вертгейма по кручению в свете сегодняшнего дня можно считать превосходящими по важности эпохальную теорию Сен-Венана. Вертгейм обнаружил, что при малых квазистатиче-ских деформациях сплошных и полых латунных, железных и стальных цилиндров кругового и некругового поперечного сечения функция отклика при кручении была нелинейной. Поэтому он отказался от представления результатов опытов с использованием модуля сдвига. Он совсем не был удивлен, когда нашел, что изменение объема пропорционально квадрату закручивания и что изменение осевых размеров не пропорционально углу закручивания. Такие аномалии в контексте линейной функции отклика были объяснимы, поскольку он установил, что исследуемая проблема нелинейна. [c.132]

Эксперименты Баушинге-ра (Baus hinger [1881, 2]), в которых он также изучал кручение призматических стержней круглого, эллиптического, квадратного и прямоугольного поперечных сечений, имели преимущество быть выполненными четверть века спустя после создания теории Сен-Венана. Тем не менее и Баушингер нашел, что измерения при кручении достаточно чувствительны для того, чтобы легко обнаружить существенную нелинейность, однако он не был настроен против представления результатов своих опытов в видетаблицы значений касательного модуля при сдвиге. На рис. 2.37 приведены значения касательного модуля при сдвиге, найденные Баушингером при различных формах поперечного сечения чугунных призматических образцов. [c.135]

Я выбрал относящиеся к нашему обсуждению результаты из обширных таблиц Фохта для измерений при кручении и изгибе девяти образцов, вырезанных из пятидесятимиллиметровых по толщине пластин, изготовленных из зеленоватого стекла с удельным весом 2,540 (и показателем преломления 1,55). Он отметил, что, несмотря на значительную толщину, в поляризованном свете стекло оставалось бесцветным ). Начиная с глубины 6 мм, стекло оказалось вполне изотропным, о чем судил Фохт на основании сравнения значений модуля упругости при сдвиге, определенного в девяти опытах при шести различных комбинациях длины образца и его ориентации в пластине, как это видно из данных табл. 73. Образцы, обозначенные в таблице символами 1 и II, были вырезаны вблизи поверхности и имели постоянные упругости, отличные от постоянных упругости для образцов с большей глубины. Для последних среднее значение коэффициента Пуассона составило 0,213 при наименьшем 0,211 и наибольшем 0,218. [c.358]

Кольрауш указал, что при сравнении поведения модуля упругости при сдвиге железа с поведением модуля меди и латуни не было обнаружено ничего специфического. Он не мог полностью отбросить идею, что различие между результатами его собственных экспериментов и экспериментов Вертгейма объяснялось изменением объема, которое имеет место в одноосных опытах. Как отмечал Кольрауш в начале своей статьи, Вертгейм действительно не претендовал на высокую точность в своих исследованиях изменения Е с температурой Вертгейм был удовлетворен тем, что впервые продемонстрировал сам факт изменения модулей упругости с температурой. В заключение Кольрауш не использовал возможность сравнить свои экспериментальные значения для железа, меди и латуни с результатами измерений Купфера (Kupffer [1852, 1]), которые тот проделал восемнадцатью годами раньше, на том основании, что экспериментальные исследования Купфера, по его мнению, были проведены недостаточно глубоко, чтобы такое сравнение могло быть сделано ). [c.466]

Хортон привел результаты экспериментов для шести волокон. В отличие от металлов, полученные им значения ц отличались хорошей воспроизводимостью при переходе от одного опыта к другому и от одного образца к другому. Практически постоянное значение модуля упругости при сдвиге при 15°С составляло 3,001 10 дин/см Хортон провел первые серии измерений при температурах 15, 35, 55, 75 и 100°С. В каждом случае он нашел, что ц линейно возрастает с увеличением температуры, но, в отличие от начальных значений модуля, коэффициент температурного расширения менялся от одного кварцевого образца к другому, имея среднее значение +0,0001235. [c.470]

Миттал усреднил 38 значений деформации перехода, полученных на основе результатов 19 опытов с полыми трубками (как было описано в разделе 4.32) при различных путях нагружения в условиях совместного кручения и растяжения. Этими усредненными значениями были Sjv=0,025 из 10 наблюдений, Sjv=0,072 из 16 наблюдений, Sjv=0,135 из 11 наблюдений также было получено значение s,v=0,198 из одного наблюдения. Эги значения деформации перехода, очевидно, хорошо согласуются с первыми четырьмя значениями, даваемыми формулой (4.30), а также с условием Максвелла — Мизеса. Соотношение между деформациями перехода при сдвиге поликристалла и при сдвиге монокристалла получает вид [c.178]

Таким же важным результатом опытов Миттала является то, что дс( юрмации перехода, при которых я обнаружил изменение значения индекса формы в случаях растяжения, сжатия, кручения при простом нагружении поликристаллических образцов и для определяющих сдвигов в монокристаллах, как удалось показать, являются совершенно не зависящими от пути нагружения. В табл. 137 собраны результаты измерений, проведенных Митталом, этих деформаций перехода для каждого типа нагружения и их общее [c.306]

Для каждой области определяется величина, характеризующая ам1плитуду и фазовый сдвиг. Так как эти опыты независимы и если для первой величины имеется rrii равновероятных уровней — исходов опыта, а для второй — ГП2 таких уровней, то общая энтропия Я (а, Аф)=Я1(а)+Я2(Дф). Если при указанных условиях в результате опыта определены ступени г и k, на которых находятся уровни а и Аф, то максимальное количество информации, полученное при таком опыте [c.49]

На рис. 60 сделано сравнение данных по инициированному вскипанию н-гексана при атмосферном давлении, полученных двумя способами перегревом капелек и на пузырьковой камере. Результаты опытов с капельками пересчитаны для условий в камере с учетом величины перегреваемого объема и интенсивности излучения. В отсутствие излучения точки ложатся на общую прямую, которая близка к теоретической линии 3 по формуле Деринга — Фольмера. Кривые инициированного вскипания 1, 2 подобны друг другу, но имеют сдвиг по оси т. Возможно, сдвиг обусловлен большим поглощением у-квантов в серной кислоте по сравнению с поглощением в н-гексане и [c.218]

Смотреть страницы где упоминается термин Результаты опытов при сдвиге : [c.278] [c.48] [c.252] [c.15] [c.100] [c.316] [c.136] [c.489] [c.119] [c.131] [c.142] [c.310] [c.320] [c.551] [c.118] [c.6] [c.51] [c.71] [c.79] [c.90]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...