Излучение по закону Ламберта

Вторая версия ПАСМ позволяет рассматривать случай собственного излучения, а также излучения, рассеянного по закону Ламберта. Собственно модели ОЭП типов А и Б имеют принципиальные отличия [c.143]

Если бы распределение отраженного излучения подчинялось закону Ламберта, то имело бы место так называемое изотропное поверхностное рассеяние, когда удельная сила отраженного излучения определяется по косинусоидальному закону. В этом случае количество энергии, отраженное в направлении s в элементарном телесном угле das, будет подчиняться зависимости [c.47]

Как видно из этих индикатрис, диэлектрические материалы излучают по закону Ламберта в широкой области значений угла ф. Излучение металлов подчиняется закону Ламберта в более узкой области направлений, лежащих в пределах значений ф < 40°. [c.38]

Тела, для которых коэффициенты поглощения и отражения не зависят от спектра и направления падающего излучения, называются диффузно излучающими. Для диффузно излучающих серых тел по закону Ламберта [c.308]

Уже было отмечено, что строго по закону Ламберта излучает только абсолютно черное тело при условии, что его стенки во всех местах имеют одну и ту же температуру. Все реальные излучатели отступают от этого закона. Кривая, показывающая зависимость яркости раскаленного углерода от угла, составленного направлением излучения с нормалью к поверхности (рис. 4-14), имеет такую же [c.152]

В 113 будет показано, что при температурном излучении поверхность непрозрачного тела излучала бы по закону Ламберта, если бы коэффициент отражения света от этой поверхности для каждой длины волны не зависел от угла падения. Для гладких поверхностей, отражающих зеркально, это условие не выполняется (см. 65). Но для матовых поверхностей, отражающих диффузно, оно может выполняться с той или иной степенью приближения. Для таких поверхностей при температурном излучении приближенно соблюдается закон Ламберта. Он строго справедлив при температурном излучении абсолютно черного тела. Матовые поверхности, например освещенная белая поверхность тела, покрытая окисью магния, или наружная поверхность колпака из хорошего молочного стекла, освещенного изнутри, являются источниками, довольно хорошо подчиняющимися закону Ламберта. Однако к этим случаям вывод закона Ламберта, приводимый в 113, неприменим, так ка в них речь идет не о самосветящихся телах и температурном излучении, а о телах, рассеивающих свет от посторонних источников. [c.150]

Предположим теперь, что некоторая квадратная площадка (фиг, 8), длина сторон которой равна /, изображается оптической системой Ь в виде площадки / 2. Предположим, что площадка излучает по закону Ламберта, что входной зрачок рр1 имеет форму круга с,центром на оси и радиус его виден из площадки О под углом и. Телесный угол О), который ограничивает излученный площадкой О пучок, равен в1п%. Поток Ф, проходящий через оптическую систему, равен Ф = т.В1 есл и В —яркость площадки О. После пре- [c.20]

Закон Ламберта. Излучаемая телом лучистая энергия распространяется в пространстве по различным направлениям с различной интенсивностью. Закон, устанавливающий зависимость интенсивности излучения от направления, называется законом Ламберта. [c.466]

Закон Ламберта устанавливает, что количество лучистой энер- ГИИ, излучаемое элементом поверхности dFi в направлении элемента i (IF2, пропорционально произведению количества энергии, излучаемой по нормали dQ , на величину пространственного угла da и соз ф, составленного направлением излучения с нормалью (рис. 29-3) [c.467]

Рассмотрим далее закон Ламберта, на основе которого определяются количественные характеристики излучения по определенному направлению. Обозначим через интенсивность излучения. [c.255]

Закон Ламберта (1760 г.) устанавливает зависимость энергии излучения по отдельным направлениям. В соответствии с этим законом поток излучения абсолютно черного тела в данном направлении I пропорционален потоку излучения в направлении нормали п к поверхности [c.316]

Закон Ламберта устанавливает связь между потоком излучения и его направлением. Поток лучистой энергии, распространяющийся в данном направлении (Р, 0) (рис. 33.6), можно представить в форме (33.4), где элементарный телесный угол do) по [c.407]

Энергия излучения, испускаемая телом по отдельным направлениям, устанавливается законом Ламберта. Согласно закону Ламберта, поток излучения абсолютно черного тела в данном направлении пропорционален потоку излучения в направлении нормали к поверхности и косинусу угла между ними. Для интенсивности излучения закон Ламберта имеет вид [c.408]

В других направлениях количество излучаемой энергии меньше и выражается законом Ламберта количество энергии, излучаемой в направлении, составляющем угол ф с нормалью, пропорционально os ф. Если обозначить количество энергии, посылаемое по нормали, Еа, то по направлению, составляющему с нормалью угол ф, количество излученной энергии (рис. 7-5) составит [c.253]

Закон Ламберта дает возможность определить зависимость изменения энергии лучистого потока от его направления по отношению к поверхности тела. Наибольшей интенсивностью обладает излучение по нормали к поверхности По остальным направлениям оно меньше, равно и выражается формулой [c.211]

Из закона Ламберта следует, что плотность полусферического излучения в пределах телесного угла <а = 2п Е = Е п, откуда = Е/п, где Е — плотность интегрального полусферического излучения, определяемого по закону Стефана — Больцмана по формуле (2.345) Е — плотность излучения по нормали. Соответственно по направлению ф плотность излучения определяется по формуле (2.349), или после подстановки , = (Е/п) os ф. [c.211]

Изменение энергии излучения по отдельным направлениям определяется законом Ламберта. Согласно этому закону поток излучения Уф абсолютно черного тела в направлении ф пропорционален потоку излучения в направлении нормали к поверхности и косинусу угла между ними, т. е. [c.234]

Ввиду того, что у диэлектриков отклонения от закона Ламберта начинают заметно проявляться лишь при достаточно больших значениях угла (ф > 60°), т. е. в направлениях, в которых количество излучаемой энергии обычно невелико, эти отклонения не имеют существенного значения и могут при расчетах не учитываться. Последнее относится также и к окисленным шероховатым металлическим поверхностям, индикатрисы излучения которых обычно совпадают по своему характеру с индикатрисами диэлектриков. [c.39]

Согласно экспериментальным данным, закон Ламберта обычно подтверждается примерно до Р = 70°. При больших углах излучение слабее, чем следует по этому закону. [c.24]

Закон Ламберта. Этот закон устанавливает, что интенсивность излучения на поверхности абсолютно черного излучателя не зависит от угла и направления. Следовательно, можно записать выражение, дающее распределение энергии по направлениям [c.252]

Распределение потока излучения по направлениям (закон Ламберта) [c.6]

Для излучения абсолютно черного тела величина яркости одинакова по всем направлениям. Поэтому к поверхности такого тела применим закон Ламберта. Для абсолютно черной поверхности плотность полусферического излучения определяется законом Стефана — [c.27]

Приведенные выше рассуждения справедливы для случая, когда яркость излучения поверхности постоянна по всем направлениям, т. е. для изотропного излучения. При этом, согласно закону Ламберта, интенсивность излучения с единицы поверхности в каком-нибудь направ- лении будет пропорциональна косинусу угла между направлением излучения и нормалью к поверхности. Из гл. 3 видно, что собственное излучение поверхности немного отклоняется от изотропного. Для отраженного излучения отклонения от закона косинусов могут быть значительными. Однако для материалов, с которыми приходится иметь дело теплотехникам, чаще всего эти отклонения не велики кроме того, сами отражательные способности поверхности не очень большие. Этим оправдывается допущение, принимаемое обычно при расчетах лучистого теплообмена, о справедливости закона косинусов. Тем не менее вопрос об анализе явлений лучистого теплообмена без этого допущения представляет большой практический интерес. Возможно, что иногда точное решение задачи будет значительно отличаться от полученного при изотропном излучении. К сожалению, задача о расчете лучистого теплообмена при произвольном характере распределения яркостей по направлениям представляет большие трудности и в настоящее время не может считаться решенной. Особенно усложняет дело то, что распределение яркостей отраженного излучения по направлениям зависит от распределения по направлениям падающих на поверхность лучистых потоков. [c.148]

Закон Ламберта. Закон Ламберта позволяет определить изменение излучения по отдельным направлениям. [c.254]

Закон Лам(3ерта точно удовлетворяется для абсолютно черных тел. Для реальных тел при ф > 60°действительные потоки энергии излучения от шероховатых поверхностей несколько меньше, а от полированных металлических поверхностей несколько больше, чем рассчитанные по закону Ламберта. [c.256]

Вторая задача, к регаению которой можно подойти с помогцью уравнения (23), касается распределения температуры по высоте при наличии облачного слоя. Можно предположить, что такой слой совергаенно не пропускает коротковолновой радиации, а сам излучает диффузно длинноволновую радиацию. Если это излучение происходит по закону Ламберта, то можно положить [c.532]

Во избежание осложнений непринципиального характера, мы осуш,ествим учет рассеяния лучистой энергии для простейгаего варианта задачи о распределении температуры по высоте, когда поверхность Земли представляет черное тело к = 0) и когда излучение с этой поверхности происходит по закону Ламберта (/(0, ) = Bs = onst). Кроме того, полагаем, что инсоляция отсутствует, другими словами, будем регаать задачу о распределении температуры применительно к условиям ночного излучения. [c.597]

Излучение абсолютно черного тела при температуре затвердевания платины с большой точностью эквивалентно излучению эталона, определяющего канделу. Площадь излучакздей площадки равна 2,83.-10 м . Следовательно, по нормали к площадке испускается свет силой 1у (0°) =2,83- Ю -6-10 кд = 17 кд. По закону Ламберта сила света под углом 45° к нормали равна 1у (45°) = 1у (0°) os 45° = 12 кд Освещенность площадки, находящейся на расстоянии г от излучателя и наклоненной под углом 30° к световому потоку, равна [c.52]

Яркость и освещенность птический прибор формирует изоб оптических изображений V/ ражение предмета, которое рассматривается глазом или воздействует на какой-либо иной приемник излучения. Точки предмета до сих пор считались математическими точками, но в действительности излучение с конечной энергией испускается элементом поверхности, который имеет конечные размеры. Будем считать, что поверхность предмета излучает по закону Ламберта (см. 1.10), т. е. характеризуется яркостью В, не зависящей от направления. Допустим, что небольшой элемент поверхности, имеющий площадь о, расположен перпендикулярно оптической оси системы (рис. 7.28) и отображается апланатически с выполнением условия синусов (7.31). Найдем световой поток Ф от этого элемента, проходящий через систему и достигающий изображения. Поток в элементарный телесный угол с1Й = 5т0с10с1ф равен [c.361]

Излучение лазера непрерывного действия на волне Я = 500 нм мощностью Я = 1 Вт направляется на спутник с помощью телескопа, диаметр объектива которого равен О = 30 см. Свет, рассеянный спутником, улавливается другим таким же телескопом и фокусируется на фотоумножитель с пороговой чувствительностью Япор = 0 Вт. При каких расстояниях I до спутника отраженный сигнал может быть обнаружен, если поверхность спутника равномерно рассеивает падающий на него свет (по закону Ламберта) Диаметр спутника d = 20 см. [c.376]

Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя серыми параллельными пластинами, разделенными прозрачной средой. Размеры пластин значительно больше расстояния между ними, так что излучение одной из них будет полностью попадать иа другую. Поверхности пластин подчиняются закону Ламберта. Обозначим температуры пластин Ti н Т2, коэффициенты поглощения А , собственные лучеиспускательные способности, определяемые по закону Стефана — Больцмана, Ei и Е2, суммарные лучистые потоки и Ё2эф] коэ( зфициенты излучения i и С . Полагаем, что [c.468]

Для больип1Нства серых тел, кроме чистых (иеокисленных) металлов, заметные отклонения наблюдаются при углах ср, больпи1х 70°, как это усматривается из полярной диаграммы на рис. 32.9 (кривая /), где по направлению радиусов отложены значения в,,. Отметим, что среднее значение Рф, взятое в пределах от —л/2 до я/2 (отвечающее полусферическому излучению), мало отличается от Поэтому к такого рода телам с достаточной для практических целей точностью применим закон Ламберта. [c.396]

Закон Ламберта. Законом Стефана — Больцмана определяется количество энергии, излучаемое телом по всем направлениям. Каждое направление определяется углом ф, который оно образует с нормалью к поверхности. Изменение излучения по отдельным направлениям определяется законом Ламберта. Согласно этому закону количество энергии, излучаемое элементом поверхности dFi в направлении элемента dF2 (рис. 5-7), пропорционально количеству энергии, излучаемой по нормали EndF, умноженному на величину пространственного угла dQ и os ф, т. е. [c.158]

Закон Ламберта определяет закономерность распределения по отдельным направлениям энергии излучения бесконечно малой площадки dF в пределах бесконечно малого телесного угла dQ. Для определения излучения поверхности dF в пределах заданного телесного угла конечных размеров необходимо провести суммирование энергии излучения dF по сем элементам dQ, составляющим в сумме iQ. Для того, чтобы получить распределение в пространстве излучения тела KOHe4>Horo размера и произвольной формы, следует просуммировать энергию излучения в соответствующих направлениях всех элемен- [c.27]

Отражение лучистой энергии от матовой, шероховатой Поверхности тела отличается от отражения зеркальной поверхности. Матовые поверхности рассеивают лучи отраженного потока в пространстве по всем возможным направлениям. Чем более шероховата поверхность (чем меньше зеркальности), тем блил е количественное распределение отражаемой энергии по направлениям соответствует закону косинусов (закону Ламберта), тем меньше зависимость этого распределения от угла, под которым поток лучистой энергии падает на поверхность тела. Отражение лучистой энергии, подчиняющееся закону косинусов, носит название диффузного. Таким образом, диффузно отраженная лучистая энергия ведет себя в пространстве точно так же, как собственное излучение черных и идеально серых тел. Р1деально серое тело, в дополнение к ранее указанным его свойствам, характеризуется также и свойством диффузного отражения лучистой энергии. Поверхности огнеупоров и окисленных металлов, с которыми обычно приходится иметь дело в печах, отражают падающий на них поток лучистой энергии преимущественно диффузно, однако некоторая ее часть отражается зеркально. В технических расчетах принимается, что отражение лучистой энергии этими телами происходит диффузно, т. е. подчиняется закону ко-46 [c.46]

Если оптич. свойства поверхностей имеют селек-THBHbiii характер, т. е. зависят от длины волны излучения, ур-ния (3) разрешаются относительно моно-хроматич. (спектральных) потоков излучения для разл. спектральных интервалов, носле чего соответствующие интегральные характеристики получают интегрированием по спектру. Наиб, трудности вызывает учёт отступлений от закона Ламберта для излучат, и отражат. свойств поверхностей. При наличии в системе плоских поверхностей с зеркальными свойствами вводят т. в. разрешающие (пли зеркальные) угл. коаф., характеризующие перенос излучения в системе с учётом зеркальных отражений. В общем случае произвольных индикатрис для степени черноты II отражат. способности поверхностей учитывают перенос излучения в системе по всевозможным направлениям методом статистич. испытаний (метод Монте-Карло). [c.619]

В теоретических методах расчета тепропередачи зависимость искомой величины от определяющих величин или параметров находят теоретическим путем на основе известных закйнов физики. Теоретические методы довольно часто применяли к расчету лучистого теплообмена в топках котельных агрегатов. Однако из-за большой сложности явлений при разработке теоретических методов приходится применять упрощенные схемы процесса, делать допущения, упрощающие задачу. Почти Всегда цзлучение принимают серым сч итается, что излучение твердых тел подчиняется закону Ламберта. Во многих случаях принимают, что температура среды по объему излучающей камеры одинакова и постоянна. Делают допущение о постоянстве плотности лучистых потоков по отдельным поверхностям, принимают, что поглощательные способности объема, заполненного средой, одинаковы для всех лучистых потоков, пронизывающих объем. [c.352]

Ниже рассматривается задача о лучистом теплообмене тел при следующих условиях отдельные тела имеют лишь температурное излучение поглощенная телом лучистая энергия вся превращается в теплоту среда, в которой находятся тела, лучепрозрачна тела не прозрачны для падающего излучения интенсивность энергии испускаемых и отражаемых лучей для каждого элемента поверхности тел распределяется равномерно по всем направлениям излучения, т. е. предполагается, что участвующие в лучевом обмене энергией тела подчиняются закону Ламберта процесс лучистого обмена энергией стационарен, и температура во всех местах каждого тела одинакова и поддерживается неизменной во времени излучающие тела неподвижны, и другие виды переноса тепла, кроме [c.408]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...