Упруго-пластический изгиб пластинок

Упруго-пластический изгиб пластинок [c.620]

УПРУГО-ПЛАСТИЧЕСКИЙ ИЗГИБ ПЛАСТИНОК 549 [c.549]

УПРУГО-ПЛАСТИЧЕСКИЙ ИЗГИБ ПЛАСТИНОК 551 [c.551]

УПРУГО-ПЛАСТИЧЕСКИЙ ИЗГИБ ПЛАСТИНОК 553 [c.553]

Контурные условия в задачах об упруго-пластическом изгибе пластинок ничем не отличаются от обычных контурных условий в теории изгиба пластинок и зависят от закрепления краев. [c.554]

Таким образом, как задача об упруго-пластическом изгибе пластинки, так и аналогичная задача об изгибе пластинки при степенном упрочнении приводят к весьма сложным дифференциальным уравнениям и представляют, следовательно, большие трудности. Они могут быть, однако, разрешены для круговой пластинки, находяш,ейся под действием осесимметрично распределенной нагрузки. [c.559]

Контурные условия при упруго-пластическом изгибе имеют такой же вид, как и для упругой пластинки (см. гл. 17). [c.616]

Общие замечания. Материал пластинки следует идеальной упруго-пластической схеме (см. гл. 3, рис. 4, а). При достаточно большой нагрузке пластинка испытывает упруго-пластический изгиб. При этом в пластинке будут сечения, деформируемые упруго и упруго-пластически. В областях пластинки, деформируемых упруго, прогиб описывается дифференциальным уравнением [c.620]

Рис. 4. Зависимость прогиба от нагрузки При упруго-пластическом изгибе опертой круглой пластинки под действием равномерного давления

Осесимметричные пластинки. Для осесимметричных пластинок задача упрощается, но требует все же значительных вычислений. На рис. 4 приведены результаты решения задачи упруго-пластического изгиба круглой пластинки, опертой по контуру и загруженной равномерным давлением < решение получено на основе теории упруго-пластических деформаций [8J. По оси ординат отложен безразмерный про-ОЛ/З [c.620]

Подробно рассмотрена задача об упруго-пластическом изгибе круговых и кольцевых пластинок для различных внешних нагрузок и контурных закреплений, в частности, изучено распространение пластических зон по толщине пластинки при возрастании внешней нагрузки. [c.6]

Теория упруго-пластического изгиба тонких пластинок также может быть построена путем обобщения соответствующей теории упругого изгиба. Малость толщины пластинки относительно длины [c.548]

Изложенная выше теория упруго-пластического изгиба балок и пластинок может быть без труда обобщена для материалов, обладающих упрочнением, причем основные этапы рассуждений остаются теми же, что и ранее. [c.555]

Упруго-пластический изгиб круговых пластинок [c.560]

УПРУГО-ПЛАСТИЧЕСКИЙ ИЗГИБ КРУГОВЫХ ПЛАСТИНОК 563 [c.563]

Приведенные выше уравнения дают возможность решать задачи об упруго-пластическом изгибе круговой и кольцевой пластинок при различных нагрузках и граничных условиях. Метод решения этих задач может быть пояснен на простом примере. [c.566]

Аналогичным образом, может быть исследован упруго-пластический изгиб круговой или кольцевой пластинки при других нагрузках и граничных условиях. [c.574]

Так, более подробно разобраны понятия тензоров напряжений и деформаций и их разложение на шаровой тензор и девиатор, добавлен закон Гука в тензорной форме. В новой, V главе рассматриваются простейшие задачи теории упругости чистый изгиб прямого призматического стержня и кручение круглого стержня постоянного сечения. В главе VI добавлен расчет балки-стенки. Далее добавлены следую-ш,ие параграфы Понятие о действии сосредоточенной силы на упругое полупространство , Понятие о расчете гибких пластинок , Понятие о расчете гибких пологих оболочек . Переработан раздел о математическом аппарате теории пластичности, добавлено понятие о теории пластического течения, дано понятие о несущей способности балок и плит на основе модели жесткопластического материала. Вновь написаны главы ХП1 и XIV об основных- зависимостях теории ползучести и даны простейшие задачи теории ползучести. [c.3]

Плодотворное использование теории функций комплексного переменного для исследования плоской задачи теории упругости, а также в теории кручения и изгиба упругих стержней. В дальнейшем эти методы оказались полезными для теории пластинок и оболочек и осесимметричных, а также контактных задач теории упругости. Они нашли успешное применение для решения некоторых упруго-пластических задач, задач вязкоупругости и др. [c.245]

Пластинки 526 — Изгиб упруго-пластический 620. 621 — Напряжения температурные 121, 122 — Расчет в условиях ползучести 623, 624 — Расчет при деформациях упруго-пластических 615—623 [c.821]

Начнем теперь изгибать упругую пластинку моментами, приложенными далеко от кругового контура. При достаточно больших величинах изгибающих моментов под частями пластинки, касающимися поверхности, образуется пластическое состояние, а под свободными частями — упругое. Кривые, ограничивающие области касания, будут искомыми упруго-пластическими границами. [c.262]

При рассмотрении изгиба пластинок необходимо различать три вида напряженных состояний чисто-упругое, упруго-пластическое [c.552]

Приступим к исследованию чисто-пластического изгиба круговых пластинок и будем принимать гипотезу жестко-пластического тела, т. е. полагать, что модуль сдвига О бесконечно велик. Упругие зоны при этом исчезают вовсе и переходят в среднюю плоскость пластинки, на которой компоненты и вд претерпевают конечный скачок. Из этой гипотезы следует, что чисто-пластический изгиб протекает свободно и не зависит от нагрузки. [c.577]

При увеличении толщины пластинки критическое напряжение растет и при Ь/б -> О становится равным пределу прочности, т. е. разрушающему напряжению материала на сжатие о . Обычно имеет место неравенство о > а . Опыты неизменно дают кривые, сходные по характеру с кривыми продольного изгиба, т. е. состоящие из трех типичных ветвей АВ — упругой, ВС — малых пластических деформаций, D — больших пластических деформаций (с упрочнением). [c.135]

Основные соотношения. Расчет упрочняющихся пластин по теории пластического течения требует большой вычислительной работы. Поэтому, как правило, используют уравнения теории упруго-пласти-ческих деформаций. Для упрощения задачи принимают условие несжимаемости. Уравнения изгиба пластин при общей зависимости между интенсивностями напряжений и деформаций приведены в работе [4]. Эти зависимости существенно упрощаются для случая степенного закона [c.621]

Проследим за развитием пластических зон по толщине пластинки. На рис. 6.9 и 6.10 показано распределение упругих и пластических (заштрихованы) зон для рассматриваемых задач. Решение с получено с учетом геометрической нелинейности б— для геометрически линейной задачи. В последнем случае мы имеем чистый изгиб, и распределение пластических зон симметрично относительно срединной плоскости. [c.162]

Далее принимается известная гипотеза о том, что прямые, перпендикулярные к средней плоскости пластинки до изгиба, остаются и после него прямыми, перпендикулярными к средней поверхности. Эта гипотеза справедлива как при упругом, так и при пластическом состояниях, дает возможность представить компоненты деформации е , гу. Уху в виде произведений координаты г на параметры искривления средней плоскости пластинки 1, у, 1 у, зависящие только от л и г/, следующим образом [c.551]

Остановимся, например, на упруго-пластическом изгибе круговой пластинки, защемленной по контуру, находящейся под действием нагрузки р, равномерно распределенной по всей площади. Эта важная задача при v= 1/2, т. е. когда материал в упругом состоянии также несжимаем, была рассмотрена И. В. Ширко [133]. [c.574]

Книга соответствует программе для строительных вузов. В ней рассматриваются основные уравнения теории упругости и методы их решения вопросы изгиба и устойчивости пластинок вариационные методы прикладной теории упругости основы расчета оболочек по моментной и безмоментной теориям основные уравнения теории малых упруго-пластических деформаций и методы их решения. Каждый метод по воаможности иллюстрируется примером. [c.2]

Советский ученый А. А. Гвоздев распространил расчет балок исходя из модели жесткопластического материала на изгиб иластинок. В качестве предельного пластического состояния для любого сечения пластинки он принял возникновение цилиндрического пластического шарнира, в котором образуется двугранный угол любой величины при постоянном предельном значении изгибающего момента. Упругие деформации пластинки в соответствии с моделью жесткопластического материала считаются малыми по сравнению с пластическими. А сани пластические деформации принимаются малыми по сравнению с толщиной пластинки, что позволяет применять линейную теорию изгиба пластинок, [c.243]

При рассмотрении изгиба пластинок нужно по-прежнему различать три вида напряженных состояний чисто-упругое, упруго-пластическое и чистопластическое, определение которых совершенно аналогично предыдущему (рис. [c.563]

Анализируя формулы (160) и (161), приходим к выводу, что изгибающий момент в области пластических деформаций (при гибке) достигает больших значений, чем в области упругих деформаций. Это происходит вследствие того, что пластический момент сопротивления 1 ласт = bs /4, в то время как при упругом изгибе момент сопротивления = fes /6, т. е. 11 пласт в 1,5 раза больше IFynpyr- Кроме того, здесь также влияет и фактор упрочнения металла по мере его деформации в холодном состоянии. [c.128]

К этим явлениям можно отнести и эффект Баушингера, Тонкие пластинки пз пластичного металла прп деформации изгиба за пределом упругости дают очень заметную петлю гистерезиса на кривых нагружения—разгрузки прп пзменении знака изгибающего усилия. После каждого такого цикла в пластинке образуются пластические деформации и значительные остаточные напряжения. Последние можно отнести за счет неоднородной деформации в микроструктуре твердых тел упругие и пластические или вяэкпе типы деформации должны в ней происходить одновременно. Однако вязкие деформации распределяются в зернистой структ фе неравномерно. [c.39]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...