Гипотеза жестко-пластического

Чисто пластическое состояние кольцевого диска, когда весь он является пластическим, может быть изучено весьма просто. Будем применять так называемую гипотезу жестко-пластического тела, т. е. полагать, что модуль упругости С бесконечно велик. Упругие зоны при этом исчезают вовсе и весь диск становится пластическим. Из этой гипотезы следует, что чисто пластические деформации свободны и не зависят от внутреннего и внешнего давлений. [c.91]

Обратимся теперь к чисто пластическому кручению и будем применять гипотезу жестко-пластического тела, т. е. полагать, что модуль упругости G бесконечно велик. Упругие зоны при этом исчезают вовсе и переходят в линии разрыва, на которых касательное напряжение имеет статически допустимый скачок. [c.138]

Будем принимать гипотезу жестко-пластического тела, т. е. полагать, что модуль упругости С бесконечно велик. [c.245]

Применение гипотезы жестко-пластического тела допустимо далеко не всегда. Эта гипотеза дает приемлемые результаты, когда жесткие зоны не затрудняют развитие пластических зон, а пластические деформации значительно превосходят упругие. Наоборот, она приводит к искаженным результатам, когда жесткие зоны сдерживают развитие пластических зон, а пластические деформации соизмеримы с упругими. [c.255]

Приступим к исследованию чисто-пластического изгиба круговых пластинок и будем принимать гипотезу жестко-пластического тела, т. е. полагать, что модуль сдвига О бесконечно велик. Упругие зоны при этом исчезают вовсе и переходят в среднюю плоскость пластинки, на которой компоненты и вд претерпевают конечный скачок. Из этой гипотезы следует, что чисто-пластический изгиб протекает свободно и не зависит от нагрузки. [c.577]

Гипотеза жестко-пластического тела 91, 138 [c.603]

Вариационные принципы. Вариационные принципы Лагранжа и Кастильяно для задач ползучести являются, очевидно, простой перефразировкой соответствующих принципов для нелинейно упругого тела, поскольку исходная гипотеза состоит в допущении зависимости потенциального типа между напряжениями и деформациями или скоростями деформации. Систематическое развитие приближенных методов, основанных на принципе Кастильяно, принадлежит Л. М. Качанову. При степенном законе установившейся ползучести с возрастанием показателя п в ряде случаев распределение напряжений мало отличается от того, которое соответствует предельному состоянию идеального жестко-пластиче-ского тела. Таким образом, вводится понятие о предельном состоянии ползучести напряжения о / для этого состояния находятся по схеме жестко-пластического тела, причем предел текучести зависит от характера нагрузки. Приближенные значения скоростей находятся прямым применением теоремы Кастильяно. Более точные результаты получаются, если представить компоненты напряжения в виде [c.134]

С другой стороны, книга дает новое освещение многих результатов, вошедших в первое и второе издания. Так, например, поля напряжений, приведенные во многих плоских задачах еще ранее, дополнены здесь полями скоростей, построенными на основании гипотезы о жестко-пластическом материале, а многие задачи, рассмотренные по теории пластических деформаций, распространены теперь и на теорию пластических течений. [c.3]

За рубежом предположение о концентрации пластических деформаций вдоль отрезка на продолжении трещины получило название гипотезы Дагдейла . Последняя обсуждалась также в статье Гудьера и Филда [27]. В этой постановке Л.А. Галин и Г.П. Черепанов получили решение контактной упругопластической задачи в условиях плосконапряженного состояния как для жесткого штампа, так и для случая контакта двух упруго пластических тел [28]. [c.83]

Приближенные зависимости нагрузок (усилий) от перемещений (деформаций), характерных для данной задачи, вытекают из предельных соотношений, свойственных жестко-упроч-няющимся телам и распространенных на случай упруго-пластического деформирования при линейном упрочнении. Эти зависимости, учитывая принятые кинематические гипотезы, позволяют получить приближенное решение для модуля упрочнения Ста на основе упругого и упруго-пластического решений (для модуля G-ti). [c.71]

Уравнения (2.2) легко решаются методом разделения переменных. При определении граничных условий воспользуемся гипотезами, аналогичными принятым в [8]. Будем считать, что частицы, находящиеся на свободной поверхности пластической области АВС (рис. 3), имеют лишь радиальные составляющие скоростей перемещений, а по остальной части границы пластической зоны О А и СЕ (рис. 3) имеет место прилипание частиц к упругой ( жесткой ) области. Тогда [c.224]

Согласно этой гипотезе тело остается совершенно жестким, пока интенсивность девиатора напряжения т в какой-нибудь точке не достигнет значения и не возникнет пластическое течение. [c.245]

В данном с-1учае мы имеем характерный пример использования гипотезы жестко-пластического тела (см. п. 1 третьего раздела). [c.208]

Поле скоростей называется кинематически допустимым, если оно удовлетворяет кинематическим условиям непрерывности н ограничениям, наложенным на рассматриваемую конструкцию. Так, например, в случае жестко-идеально-пластических балок, на которые наложено ограничение в виде гипотезы Бернулли, скорость прогибов должна быть непрерывна и кусочно-непре-рывно дифференцируема кроме того, она должна исчезать на опорах, а ее первая производная — на защемленном конце. [c.18]

Поскольку гипотезу о неДеформируемости меридионального сечения жестких тарелок можно считать справедливой не только в пределах упругости, что использовалось выше, но и при пластическом деформировании, то формула (9.1) может быть применена и при исследовании процесса заневоливания. При полном сплющивании тарелки, когда а = 0, и возникли пластические деформации, окружные линейные деформации, в соответствии с формулой (9.1), равны [c.224]

Деформации неизбежно малы по сравнению с единицей при упругом деформировании таких материалов, как металлы, бетон и жесткие пластмассы. Но в тонких оболочках деформации также обязательно малы ] аже при возникновении в них пластического течения или когда они изготавливаются из таких материалов, как резина или подобных ей. Это объясняется тем, что для тех случаев, когда применима гипотеза Кирхгофа — Лява, изгибные де-формаИЯ и малы Даже при перемещениях порядка толщины, а мембранные деформации при сжатии в произвольном направлении ограничены из-за возможности потери устойчивости. Большие деформациг возможны только в таких довольно мало распространенных случаях, как раздувание резиновых баллонов, где мембранные напряжения являются полностью или почти полностью растягивающими, они возможны также и в тонких оболочках из иных материалов. . [c.407]

Ранее была выдвинута гипотеза, подтвержденная затем экспериментально, что в процессе приработки двух твердых тел, одно из которых более жесткое, в зонах фактического касания исходные пластические деформации постепенно вырождаются в упругие [65, 96. 138]. Рассмотрим механизм этого процесса на примере единичной контакгирующей микронеровности. имеющей сферическое очертание. [c.174]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...